在定量克尔显微镜中，为了校准目的，外部磁场会产生方向明确的饱和样品状态，在磁强计中，为了正确解释结果，必须考虑到这种干扰的法拉第效应。
克尔显微镜使用中的法拉第干扰效应
在垂直磁化介质上垂直入射的情况下，圆双折射和二色性及其叠加如图1所示，这种情况称为极性法拉第效应。
图1.磁化诱导的圆双折射(a)，圆二色性(b)，以及垂直入射平面偏振光的极性法拉第几何中两种效应(c)的叠加。在垂直于传播矢量的平面上，显示了光偏振的轨迹。两个面外磁化畴对极化状态有不同的影响，如与畴颜色相同的箭头所示。在(c)中，法拉第旋转是指椭圆长轴的旋转。
虽然法拉第旋转让人联想到光活性介质的圆双折射，但有一个重要的区别:如果光再次以相反的方向通过材料，在法拉第效应的情况下，旋转不会取消，而是会加倍。这种不可逆性的原因是法拉第旋转与磁化方向而不是光轴有关。磁化相对于传播方向的反转导致沿m轴的首xuan左圆形模式和右圆形模式的交换。相反的畴会因此导致法拉第旋转和椭圆性的逆转。根据上述论证，可以计算出复法拉第角为：
对于极几何，法拉第旋转(θF)和椭圆度(ξF)由下式给出：
其中l为材料的覆盖距离。如果平面内磁化材料在斜入射光照射下，传播矢量沿磁化轴方向有分量，也会发现具有相同现象学的法拉第效应。与极性效应相比，这种纵向法拉第效应的强度降低了，因为只有k矢量的一个分量负责圆双折射和二色性。对于任意磁化方向，也有可能激发线性极化的本征模(如Voigt效应)，这些本征模与圆形模混合，使得对所产生的现象学的直观理解变得复杂。
平面偏振光的法拉第旋转确实进一步发生在各向同性介质中，如在存在磁场的玻璃中，由下式给出：
旋转的量与传播方向上的磁感应分量Bz成正比，与穿过介质的长度l成正比，与材料参数V成正比，称为Verdet常数。在磁光显微镜和磁强计中，场致法拉第效应起寄生作用:显微镜中的光学元件，如物镜，可以在磁场存在的情况下引起法拉第旋转，这种旋转会叠加在由样品磁性引起的任何光旋转上。
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