SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
究。MoS2薄膜作为一种性能优异的固体润滑膜可很大程度的降低纳米机电系统的摩擦和粘附。在此研究中,运用了一种原子层沉积法(ALD),由于其优异的机械灵活性、良好的热稳定性和低的自由能等特点,此方法作为一种表面控制薄膜制备技术被广泛应用于二维MoS2薄膜的合成。MoS2薄膜通过等离子辅助过程沉积在基地物上而被用于控制摩擦力。首先,通过ALD在Al2O3衬底上沉积的MoS2薄膜的层数可以直接由ALD循环次数控制。通过使用拉曼光谱(XperRam C,NANOBASE,532nm激光光源下,激光光斑尺寸为1mm,功率为0.6mW)证明了薄膜层数和ALD圈数之间成线性关系,且随着薄膜层数的增加摩擦减少 ...
中金属传感器薄膜性能(二)时域热反射,tdtr,频域谱,金属薄膜,电子-声子耦合,温度,金,铝,铬,铂,铜,表一.用于2 TM模型计算的材料列出的属性包括电子-声子耦合常数(g)、电子比热常数(γe)、300 K温度下的热容常数(C1)、电子热导率(λe)和声子热导率(λl)。声子弛豫起始时间trp由2 TM模型计算获得。傅里叶频谱分析图1.金和铝在10 KHz归一化的频率响应幅度的比较。虚线代表1TM温度模式,实线蓝色和橙色代表2TM温度模式光谱,红色代表半峰全宽下100 fs激光泵浦脉冲的光谱为了获得材料的频率响应,将时域谱进行傅里叶变换可得到图1中的频域谱,其中蓝色和橙色的实线是在50 ...
中金属传感器薄膜热传导性能(一)热传导过程在泵浦光与金属传感器作用后数十飞秒内,吸收的能量通过电子-电子碰撞引起电子的非平衡热分布,然后通过电子-声子碰撞传递能量。这可通过双温模型(2TM)描述,电子温度为Te,声子温度为Tp。 最后,电子、声子间的热平衡在几皮秒内到达。双温模型条件达到热平衡(Te=Tp)且样品层内声子弛豫(Tp递减)已经开始。薄膜传感器中的电子-声子演化图1. (a) 150纳米和(b) 50纳米厚的铝膜表面(红色)和铝/二氧化硅界面(蓝色)的电子Te(实线)和声子Tp(虚线)温度如图1红线,铝中电子温度迅速升高,迅速驰豫,代表能量从电子快速转移到声子。如图1蓝线,150 ...
在薄膜行业和涂层行业中,厚度是一个非常重要的质量参数;厚度和均匀性严重影响着薄膜的性能,所以必须非常精准的测量薄膜的厚度。目前,X射线技术和光谱学技术在薄膜厚度测量方面得到了广泛的应用,不管是在台式监测系统中还是在线监测系统中。然而,目前使用的一般是单点状的探测器,而在线监测系统一般都是把探测器安装在一个横向扫描的平台上,得到的是一个之字形的检测点图形而不是整个薄膜,因此只能监测部分样品的厚度。那么,一个行扫描(推扫式)高光谱相机就可以克服这个限制,它可以监测整个的薄膜或者是涂层区域。在每条线扫描数据中,光谱数据能覆盖薄膜的整个宽度,并且有很高的空间分辨率。为了验证高光谱成像技术在这个方面的应 ...
Al/Pd超薄膜的形成。利用平面内场,我们修改了薄膜的有效磁各向异性,以控制薄膜中两个不同的畴态的斯格明子的成核: 迷宫畴通常存在于垂直材料和无特征的单畴铁磁相中。通过分形分析,我们得到了与磁畴分形维数相关的磁相图,该磁相图可以描述磁态的演化过程,并可用于对斯格明子的形成进行分类。此外,我们发现斯格明子的密度不仅由临界物质参数κ决定,而且还由平面内强磁场中斯格明子与斯格明子之间的排斥性相互作用决定。从而建立了一种可靠而有力的产生斯格明子的方法和分析斯格明子演化的方法。6.用于神经形态计算的突触元素具有合成钉扎位点的磁畴壁装置Synaptic element for neuromorphic c ...
多层石墨烯的薄膜阻抗在低于2V从11Ω显著降低到高于3.5V的4Ω,此结果和拉曼测试的结果一致。这些结果表明在2V左右有一个阈值的偏压。低于2V电压下在石墨烯-离子液体界面处有一个离子聚集;当高于2V时离子注入到石墨烯层的表面。完整发射率的变化和薄膜阻抗一致。然而在2V电压下完整的红外发射率也可以被调制。除此之外,注入过程是可逆的,伴有去夹层石墨烯样品和原始样品具有相似的I-V曲线。图2. 离子液体注入多层石墨烯薄层阻抗:(a)原位薄层阻抗测试系统的图解;(b)在注入偏压下薄层阻抗的依赖性;(c)多层石墨烯原始的(黑色)、注入的(红色)和非注入(蓝色)的I-V曲线相关文献:Liyuan Zha ...
状的MoS2薄膜一个区域的拉曼光谱成像。此三方MoS2薄膜的尺寸为~30um。MoS2薄膜的拉曼光谱通过两个主峰进行表征。一个被指认为E_2g^1模式(对应于在x-y层面Mo和S原子的振动模式),一个被指认为A_1g模式(对应于单胞中z轴方向两个S原子的振动模式)。峰的精确位置对应于E_2g^1和A_1g的振动模式,并且强度的比值依赖于MoS2样品层的厚度。从图1(a)和(b)拉曼光谱频率图像中可知,E_2g^1和A_1g峰的位置分别位于384cm-1和405cm-1。这些峰确定了合成的三方薄膜确是MoS2原子薄膜。值得注意的是两个峰的频率差为21cm-1,表明三方MoS2薄膜是单层的MoS2 ...
体偏振棱镜和薄膜干涉偏振分束镜,晶体棱镜中的格兰泰勒棱镜比其他的晶体透过率高,但是也和其他棱镜有一样的缺陷,孔径角小,导致耦合效率低,另外晶体偏振棱镜的抗损伤阈值低,不适合用在高功率密度情况下;由于分光镜的出射光束不是相互垂直,且棱镜底角范围有一定限制,所以调节难度较大。而薄膜干涉型偏振分束镜有更多的优点,例如安装调整更方便,增透膜的效率更高,只需要保证入射的两束光具有相互垂直的偏振方向就能达到较好的合束效果。耦合所用的激光器一般是相同的芯片,在合成过程中需要将其中一束改变偏振方向,采用的是半波片,一种相位延迟器。当光经过半波片以后,引入了π的奇数倍相位延迟,出射光振动方向发生了改变,仍然是线 ...
射线衍射仪对薄膜的厚度和组成进行了表征。实验和模拟(X ' Pert外延)激光芯X射线衍射曲线如图2所示。这两条曲线具有很好的一致性,确定了材料的组成。在X射线中,低背景和高阶超晶格的尖峰表明,超晶格中应变的增加伴随着尖锐的界面,卫星峰的半最大全宽(FWHM)最小为21.2弧秒。图2. 30级激光芯的实验和模拟x射线衍射曲线在过去的几年里,人们进行了一系列的实验来缩短QCL的发射波长。为了实现高功率室温连续波运行,将晶片加工成宽度为3 ~ 10 μm的埋地脊结构。一个腔长为3-5毫米的装置被切割并向下安装在钻石底座上。图3总结了3.7 ~ 3.0 μm QCL的功率-电压(P-I-V) ...
的60 nm薄膜的灵敏度可达-53.8 ±1.8 mV/pH,最大漂移率为0.151 mV/h。由于安培式氧传感器没有氧选择性膜,因此必须考虑细胞培养基中各组分的影响来对其进行表征。循环伏安法测量证实细胞培养液中不含影响测量的电活性物质。由于材料和结构的原因,有必要将工作电位降低到- 650 mV相对于Ag/ agcl参考。在37 °C时,传感器灵敏度可达2.27±0.04 nA。所有传感器在细胞培养中进行了测试,以证明其稳定性、生物相容性和控制MC3T3细胞增殖的能力。https://rosdok.unirostock.de/file/rosdok_disshab_0000001736/ro ...
晶度和优异的薄膜质量,T2 ETL过程具有最高的透射性能,这有利于钙钛矿层的光吸收。PSCs的能级图如图1(b)所示,与T1和T3相比,T2的低的CBM通过增强驱动力有利于钙钛矿电子层的电子注入,这有利于提高载流子的萃取率。通过ITO/ETL/PVK结构的时间分辨光致发光谱来体现从钙钛矿层到TiO2薄膜层的电子注入行为。为了做对比,控制PSCs的PVK是直接沉积在PEN/ITO基地上的,没有导电层。如图1(c)所示,沉积在T2上的MAPbI3相比于沉积在T1和T3上的荧光强度较低,但淬灭性能显著。TRPL相应的光谱数据如图1(d)所示,其通过拟合双指数衰减函数而获得。如表1所示,〖τ1〗和τ ...
示了一个高端薄膜陷波滤波器的光谱轮廓。可见使用VBG滤波器技术可以实现带宽的显著降低,这使得单级光谱仪进行超低频率拉曼测量成为可能。图2不同BNFs的透射光谱如图3所示。OD>3在488 nm处的滤光片,其特征损耗约为15-20%,532 nm滤光片损耗为15-20%,633 nm滤光片损耗为10-15%,而785 nm滤光片损耗小于10%。BNF光学损耗主要是由光在玻璃体中的散射引起的。光散射与波长的四次方成正比增大。这导致滤光片在较短波长的透射率下降。值得注意的是,图3中的测量是用涂有抗反射(AR)薄膜的滤光片进行的。AR涂层的透射变化决定了滤光片透射曲线的形状。在标记的谐振波长处, ...
w0和换能器薄膜的热容敏感得多。图4. BB-FDTR设置示意图。实验装置的其余部分与FDTR系统相同。与FDTR设置相比,在反射探头路径中增加了第二个EOM理论上,连续波FDTR中的连续波激光束可以在任何频率下进行调制。然而,在实践中,由于较高调制频率下的信噪比较差,调制频率被限制为< 20兆赫。因此,一种称为宽带频域热反射(BB-FDTR)的外差技术已经被实现,以将调制频率扩展到200兆赫。然而,由于小的热穿透深度和严重的热效应,在如此高的调制频率下进行测量可能具有挑战性。BB-FDTR设置的示意图如图4所示。FDTR和BB-FDTR的主要区别在于,在反射的探测光束上增加了频率为f2 ...
多的磁传感器薄膜,该薄膜不必像传统TDTR方法中所要求的那样是光学不透明的。具有较低热导率的较薄换能器可以最小化换能器层中的横向热流,从而增强对面内热导率的测量灵敏度。同时,当衬底的热导率较小时,换能器层的小热质量也能够增强对界面热导率的灵敏度。图1显示了TR-MOKE信号检测方案。为了进行TR-MOKE测量,样品需要涂上一层薄的垂直磁化传感器,在测量前用外部磁铁磁化。非偏振分束器被插入在转向PBS和显微镜物镜之间,以将反射的泵浦和探测光束转向检测路径。在检测路径中,泵浦光束被滤波器去除,而探测光束通过半波片,然后被渥拉斯顿棱镜分成两个正交偏振分量。调整半波片,使得两个分量具有大致相同的强度。 ...
,例如铁硅锗薄膜合金的高速热导率绘图。尽管如此,纯ASOPS系统没有泵浦调制也被用来测量不同厚度(15-50 nm)的硅锗超晶格的热导率。ASOPS的另一个重要特性是探测速率可以比泵浦速率慢很多倍,fpump = nf probe+δf,其中n是整数。这使得能够以慢得多的采集速率对超快现象进行采样。例如,Pradere等人使用这种技术,使用红外相机以仅25 Hz的采集速率对30 KHz的热波进行采样。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
TDTR专题:时域热反射系统的基本原则介绍(一)时域热反射系统 基本光路:在典型的TDTR设置中,如图1。锁模Ti:蓝宝石激光振荡器作为光源,它提供重复频率80 MHz、波长800 nm、150 fs激光脉冲。光学隔离器装在激光振荡器的出口,以防止激光束反射回振荡器。在隔离器前安装半波片调节TDTR测量时的激光功率。然后激光束通过偏振分束器分成泵浦光和探针光。在PBS之前,另一个半波片用来调整泵浦和探针光束之间的功率比。泵束通常在0.2-20 MHz范围内使用电光调制器(EOM)调制频率,然后通过物镜聚焦到样品。另外一些TDTR设置使用声光调制器(AOM),但由于AOM的上升时间长得多,调制频 ...
ao公司提供薄膜型的,连续表面变形镜,每个驱动利用电磁的方式控制运动。变形镜分立式变形镜镜面不在是连续的,有单独的小镜面组,每个单独的镜面可以做上下运动,有些公司单独镜面可以做倾斜。但是相对于连续的镜面,分立式会有衍射光产生,效率偏低。液晶空间光调制器液晶空降光调制器,对于入射光需要线偏振光束。而且由于是像素组成的,同样也存在着衍射的现象。最后液晶相位延迟是与波长有关的器件。反馈控制有模型的反馈使用哈特曼传感器测量得到的波前信息,将相位按照不同模式展开,展开的模式有Zernike模式,Lukosz模式,本征模式。变形镜模拟各阶的Zernike模式会存在误差,但是本征模式是根据不同变形镜产生的不 ...
制备的钙钛矿薄膜在储存40天后被分解,而基于单晶工程技术制备的钙钛矿薄膜显示更好的环境稳定性。这说明基于混合阳离子单晶工程的钙钛矿能够阻止水分从外部环境进入钙钛矿,因此有效地提高了在空气中存在的稳定性。上图中曲线为单晶工程和溶液混合法制备的钙钛矿薄膜的稳态光致发光光谱结果,显然,基于单晶工程技术制备的钙钛矿薄膜的PL强度要高得多,这是因为钙钛矿薄膜内陷阱和缺陷的减少而抑制了载流子的复合,说明基于单晶工程技术制备的钙钛矿具有更好的性能。与传统的基于溶液混合法制备的钙钛矿相比,它具有更高的质量,更高的结晶度和更少的缺陷。为了进一步探索影响钙钛矿稳定性的因素,分别测试了两种不同方法制备的钙钛矿的荧光 ...
匀的MoS2薄膜。这些成像在这两个特定频率下显示均匀的强度,说明MoS2薄膜具有均匀的厚度,因为当MoS2的厚度不均匀时峰位置会改变。二硒化钼MoSe2 如上图为宁波大学简家文教授和东国大学Woochul Yanga教授的研究工作,图中两条谱线是用机械剥离法剥离前后的MoSe2,这两个光谱均显示出特征A1g(平面外),E12g(平面内)和E1g(平面内)峰。 观察到剥离后Alg显示出红移, 这是因为当MoSe2的厚度变得极薄时层间耦合减弱。 ...
和一定厚度的薄膜,可以使某一波长的反射光强度干涉为零其他波长反射光强度也有所减少,极大地减少反射损失。 ...
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