显微镜的物镜物镜是显微镜光学系统的主要组成部分，其主要性能参数是数值孔径和倍率。为了分辨物体的细微结构并确保zui佳成像质量，除一定要在设计该物镜时所规定的机械筒长下使用外，还应有尽可能大的数值孔径，且其放大率须与数值孔径相适应。但是显微物镜在提高其数值孔径时，首先碰到的是校正高ji像差的困难，结构简单的物镜无法解决这一问题。这就决定了显微物镜将有相当复杂的结构型式。显微物镜有折射式、反射式和折反射式三类，但绝大多数实用的物镜是折射式的。折射式显微物镜又可根据质量要求的不同而有不同的类型。一、消色差物镜这是应用zui广泛的一类物镜，一般只要对轴上点校正好色差和球差，并使之满足正弦条件而达到对近 ...

器通过显微镜物镜实现了整个视场的均匀照明，从而使得能够同时收集来自多个点的PL信号。这种整体照明方法有效地减轻了与侧向载流子扩散相关的挑战，并且避免了样品粗糙度引起的伪像问题，这些问题在逐点成像方法中经常遇到。此外，根据物镜的放大倍数，记录的图像可以跨越几平方毫米，从而便于全面分析。这里呈现的mapping是在激光zui大激发功率下记录的。而在较弱激励水平下发现的映射显示出均匀的空间行为(未示出)，我们在这里观察到轻微的空间变化。在接触点和样品边缘附近的映射显示zui小值，在(1.167±0.010eV)之间的映射显示zui大值。zui大值和zui小值的差值在系统误差范围内，但可以在7±2me ...

的无限远校正物镜。通过使用精确的XY阶段，样本以类似光栅的方式移动。虽然这一阶段扫描相对较慢(图像的采集时间为数十秒)，但它比光束扫描对克尔显微镜更有利，因为它确保了整个扫描过程中的偏振状态以及照射光线束的入射角是恒定的。通过扫描，图像以逐点的方式构建，其横向分辨率基本上由探测激光束的大小决定。采用数值孔径为1.3的100倍油浸物镜，得到的激光光斑尺寸为0.8µm。如果在聚焦到样品上之前，首先通过光束膨胀增大光束直径以完全填满物镜孔径，则聚焦光斑尺寸为0.16µm。图1.a激光扫描克尔显微镜原理。光的偏振面由e矢量表示。图b显示了从顶部的透视图，以说明两束光离开偏振分束器的正交偏振方向。c平面 ...

向下偏转进入物镜。样品反射后的光被物镜收集，然后再次通过半反射镜。大多数光学显微镜都带有无限远校正物镜，即反射光从每个方位平行束离开物镜并投射到无限远。这些束进入管状透镜形成中间图像，对相机或目镜进行进一步处理。在无限空间中，增加了反射镜、分析仪、补偿器等配件，而不会使图像失真。偏振器和分析仪通常由二向色偏振片制成，但也可以使用栅格偏振器或格兰-汤普森棱镜。具有可变开口和可调横向位置的场膜片在试样上成像。因此，它确定样品的哪个部分被照亮，而不影响照明的分辨率或强度。后者是由光圈光圈控制的。关闭或打开这个光阑不仅改变光的强度，而且改变到达样品的光线的角度。因此，孔径光圈对于磁光显微镜至关重要，因 ...

场(即平行于物镜)视频增强、宽视场磁光显微镜的完整实验装置示意图如图1所示。由于偏振器和分析仪的相对开度小，大部分光被丢弃，因此必须使用高光密度的光源。高压汞弧灯提供足够的亮度和颜色光谱，可以单色使用在黄绿色和蓝色范围通过合适的光谱过滤器。单色光的使用是深度选择性克尔显微镜的先决条件。水银灯的缺点是不稳定，寿命短。更稳定的是氙弧灯，它提供的白光密度只有汞灯的四分之一。如果用高灵敏度的摄像机来补偿光线不足，这仍然是足够的。宽视场显微镜的激光照明是有问题的:激光的相干性导致衍射图案(散斑)，这是由于光学器件表面和污垢颗粒的干扰。这种伪影可能比任何磁光对比度都要强几个数量级，消除这种伪影需要特殊的去 ...

源、聚光镜、物镜和检测器组成。主要的区别是聚光镜和物镜是菲涅耳带片。终端站xm1在高ji光源处的x射线光学设置如图1所示。图1它遵循了Schmahl等人开发的开创性x射线显微镜设计。xm1使用从弯曲磁铁发出的软X射线。在通过一个平面反射镜后，光子被镀上镍以抑制更高的能量，照射到一个中央有一个挡板的聚光带板(CZP)。该CZP提供了样品的部分相干空心锥照明，并与针孔位于样品附近的组合，作为线性单色仪，具有典型的单色性约λ/Δλ = 500。因此，在光子能量为700 eV时，光谱分辨率约为1.3 eV。XM-1的光子能量范围在500 ~ 1300 eV之间，因此覆盖了波长为2.4 nm的水窗, 3 ...

5nm)通过物镜分别照射到样品台上，激发基于GFP的GEVI以及mCherry。参考文献Lu X, Wang Y, Liu Z, et al. Widefield imaging of rapid pan-cortical voltage dynamics with an indicator evolved for one-photon microscopy[J]. Nature Communications, 2023, 14(1): 6423.Fura-2 Ca2+在小鼠垂体细胞中的成像为了探究蛋白酪氨酸磷酸酶受体N和N2（PTPRN和PTPRN2）在小鼠繁殖过程中的性别特异性作用机制，美 ...

等光学元件将物镜入瞳处的光功率降低至< 2 mW，使用Skylark 349NX，他们仍然获取了4H-SiC和6H-SiC的清晰拉曼光谱，包括二阶拉曼谱带，如图1所示。图1 使用349NX激光器获得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光谱因为实验使用的二向色镜对拉曼光谱测量来说并不是zui适宜的，所以低于~520 cm-1的光谱线被削减。然而，通过使用适应于349nm的光学系统，利用349NX所进行的微型拉曼测量是完全可行的。这需要一个调整后的光学装置来适配349nm波长。使用配备GaAs光电倍增管和光栅的双单色仪重复4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光谱测量，得到的光谱如图2所示。除了该 ...

的光场，并与物镜后瞳孔波前共轭，微透镜阵列通过对波前分段，在单个透镜后传输角度信息，从而使相机在不同区域输出图像。图6傅里叶光场系统通过在傅里叶域（FD）中记录4D光场，成像方案主要通过两种方式对LFM进行变换。首先，FD系统允许以一致的混叠方式分配入射光的空间和角度信息，有效地避免由于冗余而产生的任何伪影。第二，由于FD以并行方式处理信号，因此可以用统一的三维点扩展函数来描述图像形成，从而大大减少了计算成本。3.光场传播和成像模型结合光场显微技术和傅里叶变换理论的有关知识，微型化傅里叶光场显微镜的设计是在光场显微镜的基础上引入一个新的光学透镜，这一透镜放置的位置应远离像平面NIP处，同时应放 ...

构。激光束经物镜、针孔、准直透镜准直，参考光学平面与准直光束垂直，并采用光楔或减反射膜系来抑制它的背面反射。参考和测量面间的干涉条纹经电视摄像机来探测。分束器或λ/4波片以及偏振分束器用来引导光束入射于电视摄像机上。这种斐索干涉仪，需要采用长焦距的准直透镜来获得高的精度。干涉条纹函数I(x,y)：式中，I。为背景光强度；y(x,y)为条纹调制函数；φ(x,y)为被测条纹的位相分布函数；φ。为参考面与测量面间光程差引起的初位相.为了从干涉条纹函数中获得位相分布函数φ(x,y),采用了相移法。相移时，条纹位相随着光程或波长变化而发生移动。当给定附加相移φi，干涉条纹函数I(x,y)为:理论上，为了 ...

导磁铁)内的物镜。然后，从样品(S)反射的光束通过圆偏振收集光学元件(QWP和LP)，用长通滤光片(LPass)过滤，然后聚焦到光纤上，该光纤通向带有CCD相机(Andor)的750毫米光谱仪。采用可调谐连续波光源进行光激发。图1.a)是极化PL设置。在输入端和输出端分别加一个短通(SPass)和长通(LPass)来降低泵浦激光噪声。在收集方面，光纤可以通向光谱仪或单光子计数器。泵浦探针时间分辨装置b)有一个FM(翻转镜)，可用于在TR(光电二极管)和TRKR(平衡光电二极管)测量之间切换。S是样本的缩写。所有的时间分辨测量都是在Quantum Design的OptiCool的测试版中完成的( ...

式、油性；水物镜，每次小于20分钟储存条件：室温（10-40℃）和正常相对湿度（20-70%RH）成像兼容性：除基于耗尽技术和多光子成像以外的任何基于荧光的成像损伤阈值：50GW/cm2辐照度（峰值或者平均功率）功率测量：10uW-100mW，可实时测量可用波长：350nm-1100nm可兼容延时拍摄。载玻片图案：关于生产商：Argolight是一家法国的公司，专注于成像质量的控制，他们与全qiu300多家公司、高校、科研院所保持良好合作。如果您对荧光显微镜校准载玻片有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-368.ht ...

轴压电平台、物镜扫描台、快速反射镜。X轴产品图片Z轴产品图片一维扫描平台一维快反镜2.PIEZOCONCEPT两轴位移平台两轴压电平台可以提供两个维度上的平移或偏转，主要包括XY二维压电纳米位移台和二维快反镜。XY轴压电平台二维快反镜3.PIEZOCONCEPT三轴位移平台XYZ轴压电平台4. PIEZOCONCEPT位移台独特优势昊量光电推出“PIEZOCONCEPT”高精度单轴、双轴、三轴纳米级压电位移台、物镜扫描台、快反镜系列产品；该压电平台以压电陶瓷为驱动，采用了柔性铰链连接的方法，具备精确导向性、高稳定性、高抗疲劳性的特点，同时搭配高精度硅基位移传感器、16Bit高分辨率高速控制器， ...

）。在显微镜物镜下的整个视场被激发，同时收集来自百万个点的PL信号。图2（a）和（b）显示了CIGS微电池的PL和EL图像。通过结合其光谱分辨的PL和EL图以及光度绝对校准方法，研究人员可以使用广义普朗克定律来提取与电池zui大电压直接相关的准费米能级分裂（Δμeff）（见图1（c）和（d））。借助太阳能电池和LED之间的互易关系，可以从EL图像中推导出外部量子效率（EQE）。在样品的整个表面上获得微米级的基本特性有助于改进制造工艺，从而达到更高的电池效率。图2.（a）集成PL发射和（b）集成EL发射的高光谱图像。使用广义普朗克定律，可以推导出（c）和（d）Δμeff映射。改编自[3]。了解更 ...

使用100倍物镜沿光学z轴在不同平面拍摄的暗场图像。焦平面位于（a）玻璃基底表面（S点）或（b）人类乳腺癌细胞的顶部表面或细胞内部（C点）[1]。与华盛顿大学的David Ginger教授合作，使用Photon etc.公司的高光谱暗场成像仪对100纳米的AuNPs进行了研究。从432nm到849nm以3nm的步长获取了散射数据。图2（a）和（b）显示了高光谱结果和从数据中提取的典型散射光谱（c）。波长的变化有助于确定颗粒的大小，空间信息有助于评估颗粒的分布。图2、（a）从高光谱数据中提取的576nm暗场图像；（b）放大了提取光谱的区域；（c）提取的散射光谱。二、使用IMA获得的结果在蒙特利尔 ...

激波长反射到物镜，物镜将光束集中到标本上。从标本反 射的光集中在物镜中，在其激发态通常具有比入射光更高的波长。通过二向色镜，反射光通过发射滤光片并降低到发射波长。尚未在二向色镜处停止的刺激光的残留物在发射滤光片处被过滤掉。理想情况下，只有发射光撞击显微镜内置的检测器，并以相应的颜色可见。zui佳测量结果需要均匀的照明，尤其是当需要几微米或几毫米的大视野时。在不均匀照明的情况下，例如，可能发生待检查分子的不均匀激活。结果：中心的分子比入射照明光束外围的分子发出更强烈的荧光。如果周边没有与中心等同地照亮，则当单独记录的图像网格稍后合并时，阴影继续出现。因此，细胞和组织样本等测量不能用于可靠的分析。 ...

由于显微镜的物镜必须放置在离样品表面非常近的地方(高倍率透镜的距离在几百微米之间，低倍率物镜的距离在几毫米之间)，施加的磁场可能会诱发寄生法拉第效应，这种效应叠加在由样品磁性引起的任何光旋转上[见图1(b)]。这种效应对于沿物镜轴施加的磁场是重要的，但是从样品中出现的不均匀的面内场或杂散场也可能在透镜中产生法拉第旋转这样的贡献可能会降低域图像的质量，导致对实验数据的误解，或给矢量克尔显微镜带来实质性的错误。法拉第效应zui严重的影响发生在克尔显微镜中，通过绘制图像的整个或局部选定区域的强度作为磁场的函数(MOKE磁强计)来测量MOKE磁化回路。高度扭曲的循环可能会出现，如下面的各种例子所示。基 ...

实现的。由于物镜的倾斜，只有一小片样品被聚焦，该区域由光学系统的景深确定。磁性试样的过焦和过焦可以通过使物镜远离照明轴倾斜从而在相机传感器处获得聚焦图像的方式来克服。因此，所得到的样品图像，然后由于本质上不同的放大系数在显微镜的视野扭曲。这一问题可以通过实时成像处理来纠正图像透视失真来消除。通过使用远心镜头和Scheimpflug相机支架，可以实现整个视场的恒定放大率和恒定焦距。一个优化的远心克尔显微镜系统的原理草图如图1a所示。即使在观测轴强烈倾斜的情况下，也能获得零畸变磁图像。得到的域图像仍然被垂直于光入射平面的压缩，并且需要进行线性运算以获得均衡的图像映射。典型的应用来自磁电复合悬臂式传 ...

光学元件，如物镜，可以在磁场存在的情况下引起法拉第旋转，这种旋转会叠加在由样品磁性引起的任何光旋转上。如果您对磁学测量有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等；可为客户提供完整的设备安装，培训，硬件开发，软件开发，系统集成等服务。您可以通过我们昊量 ...

所示。光源与物镜的后焦平面位于共轭孔径平面(AP)内。此外，还存在几个共轭像面(IP)，其中zui重要的是场膜和磁样品。为了获得zui佳的磁成像结果，纤维在三个轴上的位置的正确排列是zui重要的。不同物镜的后焦平面可能变化的位置通过沿成像轴改变光纤输出或通过在照明路径中应用可调聚光镜来补偿。由于照明光纤输出的直径，试样以如图1b所示的窄入射角传播照射，从而导致磁光灵敏度的良好定义条件。实际上，通过将光纤输出定位在孔径平面的不同离轴位置来实现所需灵敏度模式的设置。应该注意的是，对于高数值孔径和高放大倍率物镜，会发生去偏振效应，导致背景强度增加。这略微降低了信噪比，并对zui佳分析仪设置产生影响， ...