SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
显微系统及其物镜的光学成像特性显微系统的工作原理显微系统是用来观察近距离微小物体的光学系统。如图所示,它由物镜和目镜组成。其特点是:物镜和目镜的焦距都很短,且光学间隔△(物镜的像方焦点到目镜的物方焦点间的距离)较大。使用时,将物体 AB 置于物镜一倍焦距以外少许,经物镜后成一个放大的、倒立的实像 A'B',且位于目镜的物方焦面上或一倍焦距以内少许,经目镜成像在无限远或明视距离处,供人眼观察。在生物显微系统中,物镜框是系统的孔径光阑,设在一次实像面处的分划板是视场光阑,目镜住往是海晕光阑,其大小影响轴外点成像的渐晕系数。而对于测量用显微系统,孔径光阑没在物镜的像方焦平面上,以形成 ...
望远系统及其物镜的光学成像特性1.望远系统的工作原理望远系统是用来观测远距离物体的光学系统,由物镜和目镜组成。其特点是:物镜的焦距大于目镜的焦距,且光学间隔 Δ=0。从无限远物体 AB 发出的平行光线经望运物镜后,在物镜的像方焦平面上成一个实像 A'B',它正好位于目镜的物方焦平面上,经目镜成像在无限远处,供人眼观察。该系统中,物镜框是孔径光阑,设在一次实像面处的分划板是视场光阑,目镜往往是渐晕光阑,其大小影响轴外点成像的渐晕系数。若图像接收器不是人眼,而是光电器件(如 CCD 及 CMOS 器件等),则可将它置于实像平面 A'B' 处。望远系统的视觉放大率 Γ ...
摄影系统及其物镜的光学成像特性摄影系统的工作原理摄影系统主要由摄影镜头、可变光阑和感光底片三部分组成。摄影镜头将位于无限远或准无限远的景物成像在感光底片上,可变光阑起到调节光能量以适应外界不同照明条件的作用。其系统结构如图所示。摄影系统中,可变光阑即为系统的孔径光阑,底片框为视场光阑。为保证轴外光束的像质,可变光阑的实际位置大致设在摄影物镜的某个空气间隔中。孔径光阑的形状一般为圆形,而视场光阑的形状为圆形或矩形等。摄影物镜的光学成像特性摄影物镜的光学成像特性主要由三个参数决定,即焦距 f' 、相对孔径 D/f' 和视场角 2ω。焦距 f'物镜的焦距决定了物体在接收器上成 ...
线性成像物镜的光学参数线性成像物镜是激光扫描系统中一种常用的具有特殊要求的透镜系统。激光扫描系统如下图1所示。用某种信息经电光效应、声光效应调制的激光束,经扩束镜扩束后再经旋转反射镜或旋转多面体的扫描元件而改变方向,最后经聚焦用的线性成像物镜在接收器上成一维或二维的扫描像。因此,激光扫描系统将时间信息变成了可记录的空间信息。根据扫描器和聚焦透镜的位置不同,可分为透镜前扫描(图a)和透镜后扫描(图b)两种。上次,我们简要介绍了线性成像物镜的结构,这一篇来介绍下线性成像物镜的光学参数。线性成像物镜的光学参数应由使用要求出发,并考虑光信息传输中各环节(光源、调制器、偏转器、记录介质)的性能来确定。一 ...
和100 X物镜获得的蓝宝石上硅薄膜的拉曼光谱拉曼测量是在配备532 nm和785 nm激发激光器的后向散射拉曼光谱仪中进行的。532 nm激光直接耦合到显微镜光学器件,而785 nm激光是光纤耦合的。自由空间光学将激光引导到光学显微镜(Olympus BX-53)上,光学显微镜配备了10× (NA = 0.30)、50× (NA = 0.50)和100×物镜(NA = 0.80)。通常情况下,使用100×物镜,在532 nm激光的样品上产生直径小于1 μm的激光光斑。两个中性密度滤光片允许激光强度分别降低10倍或100倍。光谱仪(Horiba iHR 320)采用1800g /mm衍射光栅和 ...
的标准显微镜物镜成本的十分之一。“直接从光纤创建贝塞尔光束的能力可用于粒子操纵或STED显微镜,这是一种产生超分辨率图像的技术,”Lightmant表示。“我们的制造方法还可用于通过在其上打印智能小结构,将廉价镜头升级为更高质量的智能镜头。”为了制造微型光学设备,研究人员使用了一种称为3D直接激光打印的制造技术。它使用具有飞秒脉冲的激光束在光敏光学材料中产生双光子吸收。只有发生双光子吸收的微小体积内才会变成固体,从而提供了一种创建高分辨率3D元素的方法。虽然这种3D直接激光打印已经使用了一段时间,但在光纤尖端上制造如此小的光学器件时,很难获得正确的比例和对齐。“在开始制造过程之前,我们能够通过 ...
力的观察者,物镜的像应与目镜的物方焦面重合。前面我们知道,目镜的出瞳总在其像方焦点之外与之很靠近的地方,它与目镜最后一面的距离称镜目距,它是目镜的一个性能参数。为使眼瞳能与出瞳重合,镜目距不应小于 6-8毫米。各种型式的目镜,镜目距相对于焦距有比较一定的值,决定了可能应用的最高倍率。在目镜的物方焦面上设置视场光阑,它到目镜第一面的距离称目镜的工作距离,不能太短。尤其在测量用显微镜中,此距离应保证近视眼观察时不能因目镜调焦而碰到分划板。由于物镜的高倍放大,目镜只承担很小的光束孔径角,但视场相对较大,因此显微镜目镜属短焦距的小孔径大视场系统,设计时首先应考虑轴外像差,主要是倍率色差、彗差和像散的校 ...
以由高倍显微物镜聚焦在样品表面形成微米直径的光斑,从而实现微米级分辨率的加热和温度探测,因此该方法极大地放宽了对样品尺寸的限制。另外基于热反射法的实验可建立多层结构的三维各向异性传热模型,因此该方法不再局限于测量特定厚度的悬空薄膜材料,还可同时测量有衬底的薄膜材料以及块体材料。图1:传统FDTR光路示意图(其中泵浦光波长488nm,探测光波长532nm,泵浦光通过EOM进行调制)[1]TDTR是一种使用超快脉冲激光器的非接触式热导测量技术。由一束泵浦脉冲激光聚焦照射至样品表面,样品对其吸收会导致样品表面的温度偏移。而探测光脉冲相对于泵浦脉冲具有固定的延迟时间,而且该延迟时间是由机械平移台控制, ...
,只使用一个物镜,通过分束器检测信号。泵浦脉冲和斯托克斯脉冲由延迟线同步,由二色镜共线组合,通过扫描单元后由显微镜物镜聚焦在样品上,透射光由一个相似的物镜收集。对于CARS,一系列短通和缺口滤波器选择反斯托克斯光,这是用光电倍增管测量。对于SRS,将高频调制器插入到泵浦光束(用于SRG检测)或斯托克斯光束(用于SRL检测)上,并将由长通(短通)和陷波滤波器序列选择的斯托克斯(泵浦)发送到光电二极管和锁相放大器,后者同步解调并测量SRG (SRL)。原则上考虑到结构的相似性,CARS和SRS信号可以在同一个实验装置上检测到,甚至可以同时检测到。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量 ...
用10倍倍率物镜的光学显微镜可以获得>1毫米的视野,但使用压电台则无法获得这些视野。二是这些级的机械共振频率通常将最大扫描速度限制在每行至少数十毫秒(或更高),这意味着它们至少比波束扫描系统慢一个数量级。尽管有这些限制,样本扫描的简单性使它在许多情况下成为一个可行的选择。样品扫描系统的光学吞吐量也非常高,因为唯一需要的光学是物镜。当发射束被进一步分析时,样品扫描也会有好处,例如,通过光谱仪,在光谱仪中,光束的移动会造成伪影。另外也可以通过扫描样品上的组合激光焦点并记录CARS或SRS信号作为位置的函数来形成图像。激光扫描是通过一对通过线圈的电流产生角度偏转的振镜来完成的。普通非谐振振镜的 ...
远镜和显微镜物镜等小像差系统。这类系统是一种视场很小而孔径较大或很大的系统,应该保证轴上点和近轴点有很好的像质。所以须校正好球差、色差和近轴彗差,使最大波像差不大于 1/4 波长,符合瑞利判断的要求。对于球差,我们若想得到容限计算式。有二种情况:1.当系统仅有初级球差时,其所产过的最大波像差(经 离焦后)由以下公式来决定。令其小于或等于 1/4 波长,即可得边光球差的容限公式为上式的严格表示应为2.当系统同时具有初级和二级球差时,在对边光校正好球差后,0.707 带的光线具有最大的剩余球差。作 的轴向离焦后,系统的最大波像差由以下公式来决定,令其小于等 手1/4波长,即可得 时的带光球差容限为 ...
OE放置在与物镜和检镜后孔径共轭的平面上(图1A)。这个元件在光程中被望远镜跟随,这是确保从DOE出现的小束也在检镜处重新连接在一起所必需的,允许每个单独的小束保持准直,并微调-小束传播的角度。当使用偶数量的波束时,我们通过机械阻塞消除了零级波束。虽然从DOE发射出的每个小束都与射入DOE上的激光束的直径相同,但随后的望远镜产生了一个副作用,即每个小束的大小与望远镜的功率成正比。因此,我们用另一台望远镜预先缩小或预先扩大入射激光。由于我们的系统已经在光路的早期使用了望远镜,使光束通过针孔(一个空间滤波器,确保光束截面轮廓的圆度;图1B,元素3),我们利用同样的望远镜,通过简单地改变该望远镜的焦 ...
描头被放置在物镜前。在本案例中,使用了一对振镜(GVS 102, Thorlabs)。物镜/冷凝器、检测器和数据采集在扫描头之后,光束被引导到物镜上,在样品上形成一个紧密聚焦的点。为了建立相干拉曼散射的相位匹配条件,最好使用高数值孔径(NA)的水浸或油浸物镜。然后,光在前向被收集并重新聚焦到光电探测器上。为了确保收集效率,建议使用油浸式物镜。在本案例中,使用了一个60X 1.2 NA的水浸式物镜(UPLSASP 60XW,奥林巴斯)。一旦光线被聚光器收集,在经过光学过滤器阻挡调制光束后,它就被重新聚焦到光电二极管上。来自光电二极管的信号然后被送到锁相放大器(根据光电二极管的配置,可能需要一个前 ...
荧光显微镜)物镜。TIRFM物镜的作用是使光束在样品表面发生全内反射,用以提高图像的信噪比。同时TIRF物镜的数值孔径都比较大,会有比较好的光子收集效率。(7)EMCCD或sCMOS相机。相机要在可见光范围内有较高的量子效率、较高的帧速、较低的噪声。图2.PALM成像效果蛋白的激活和漂白通常需要多种窄线宽激光器。法国Oxxius激光器生产厂商则提供了这样的合束激光器解决方案,专门为生物视觉领域设计。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物 ...
可以被放置在物镜前的任何一点,但理想情况下,它应该位于与物镜后孔径光学共轭的平面上。通过简单的望远镜将SLM放置在与现有扫描仪(即振镜)共轭的平面上,现有的激光扫描系统可以很容易地修改为与衍射SLM一起工作。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech ...
,特别是照相物镜等大像差系统的设计,具有重要的实用意义。3.如果不用挑选玻璃,而用改变曲率半径的方法校正色差也甚为方便。一般改变最后一面的半径。对一个由N个透镜组成的系统,若要求波色差为。在求得 N-1块透镜的(D-d)dn之后,根据上面的公式,即可算出最后一块透镜色差,进而求出光线在最后一透镜中的光路长度随之,光线在最后一面上的矢高和高度即可求出,有然后可按之前的公式求出最后一面的半径。因此,只需根据中间色光的边缘光线对k-1个折射面所作的光路计算结果,就可直接求得消色差的最后一面的半径。在光学系统尚有微量的色差需要校正时,这是常用的方法。D-d法也能方便地用来表征二级光谱。如系统已对F光和 ...
统,(如望远物镜、显微物镜)的实际分辨率几乎只与入瞳直径或数值孔径有关,受像差影响很小,所以分辨率不适宜用来评价高质量的小像差系统的像差。对于大像差系统,分辨率作为的像质指标有时也不甚适宜。因为像差主要导致能量分散,直接影响线条的清晰度,对分辨率的影响则并不显著。因分辨率与成像清晰度之间并无必然的联系。此外,实际检验条件常与瑞利原始条件不符,使瑞利规定的分辨率不能很好地反映光学系统的质量。首先,各种光能接收器分辨亮度对比度的能力有差别,如人眼在照度良好、界线清楚的情况下能分辨1∶0.95的亮度差别;其次,瑞利的规定是对两个相等亮度的自身发光点而言的,并且除两个发光点外是没有背景亮度的,这也往往 ...
统主要由红外物镜、红外变像管和目镜组成。由目标反射的红外光通过物镜会聚于变像管前端的光电阴极上,光电阴极接受光照后会激发出光电子。光电子的多少随入射光的强弱而不同,从而使光学图像转换为电子图像。光电子在高压电场的作用下,在变像管的真空腔中被加速,最后移动到其后端,并轰击荧光屏,再激发出光子,即可实现电光转换。于是,荧光屏上的目标图像可以通过目镜被人眼所观察。可见,在这种光学系统中,应当使光电阴极对不同的视场接受的光照比较均匀,所以成像物镜应尽量设计成像方远心光学系统。对于目镜来说,荧光屏可以看成是自身发光的图像,孔径光阑只要与眼瞳匹配即可。被动式红外系统本身不带有红外光源,而是直接探测目标发出 ...
图1为在5X物镜下进行快速粗扫后得到的针对零声子线峰位强度成像,图2为40X物镜下粗扫获得的强度图像,可以看到十字标志处单独存在的一个潜在优质色心,图3为该点的PL光谱图,可以清晰看到637nm处的较窄的零声子线。利用扫描振镜直接将光斑移动至感兴趣的点位进行HBT测试,上图为测得的单个NV-所体现的光子反聚束现象。常见的处理金刚石样品的方法有很多,比如以浓硫酸和双氧水配备的食人鱼溶液浸泡和清洗,或者将金刚石样品放入空气中进行高温加热,经过处理后的金刚石样品表面氧化层被去除后,再通过飞秒激光辐射等方法进行N离子的注入,从而生成单个NV色心、多个NV色心发光点,以及高密度NV色心团簇。与显微共聚焦 ...
光源。高NA物镜60×用相位调制激光束在样品平面上产生m × n激光聚焦阵列。6个微粒被3 × 2激光聚焦阵列捕获。捕获粒子的拉曼散射信号通过二向色镜从激光中分离出来,经过透镜和多缝阵列后,直接进入光谱仪。图2采用1340 × 100像素的多通道CCD 对所有捕获粒子的拉曼光谱进行检测。图2为CCD相机捕获的拉曼信号。通过调节两排激光聚焦阵列之间的间隔距离,可以很好地分离两排拉曼信号,没有串扰。然而,每一行有三个拉曼信号显示了重叠和叠加,这是不可避免的。为了分解每一行叠加的光谱并检索单个光谱,可使用调制多焦检测技术进行光谱采集和重建。图3调制多焦检测的第一种方法是激励多焦阵列的调制,如照明调制 ...
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