SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
1所示,同时显示了互易的测量结果。不论什么时候进行模态试验,你必须时刻小心,以避免让参考点位于某阶模态的节点上。这是最为重要的注意事项。图1 – 频响矩阵,展示出逐点锤击(红色行)和逐点响应(蓝色列)为了理解这个内容,需要介绍几个描述FRF的基本方程。现在单个FRF“ij”测量结果可以根据留数写成求和的形式,形如h\left ( s \right )_{ij}|_{s=j \omega}=h_{ij}\left ( j \omega \right )=\displaystyle\sum_{k=1}^{m}\dfrac{a_{ijk}}{\left ( j \omega-p_{k} \right ...
附近进行放大显示。图1(蓝色)显示出了在45Hz第1阶模态附近的频率范围内,对于全部15个测量结果,频响函数虚部的瀑布图。图2(红色)显示出了类似的图,但是,是在140Hz第2阶模态附近的频率范围内。在这两幅图中,对于全部在梁上测得的结果,频响函数虚部的峰用圆点圈起来了。图1(蓝色)中,很显然,振型是梁的第1阶自由-自由弹性体模态的振型,而图2(红色)非常清楚地显示出来梁的第2阶自由-自由弹性体模态。此刻,最值得注意的是,对第1阶模态,当你沿着梁的长度方向走下去时,频响函数虚部的幅值改变了符号,从正变到负,再变到正。在某个点上它穿过了零。对于那阶特定的模态,在这个位置上,没有响应。并且不管是将 ...
2所示,同时显示了相干、输入激励和输出时域响应。现在对于这个特别的设置条件,真的没有必要在输入或输出上加窗,因为在采样时间段内测量结果是完全可以观测的,满足傅立叶变换处理的周期性要求。注意,这个测量结果,相干非常好,FRF也同样非常好。另外还要清楚,如果要施加任何窗,只可以对响应加指数窗。图2 – 一个锤击测量结果示例,施加了恰当的信号处理参数嗯…我们进行测量并在测量结果上加汉宁窗,如图3左边所示。现在请保证你明白这并不是进行测量的方法,但我是要演示这个测量结果会如何的糟糕。输入激励和时域响应是类似的,但对这个测量结果,你可以观察到FRF和相干惨不忍睹 – 并且,这个测量结果实际上是何等的糟糕 ...
有问题。图1显示了一个简单的正弦波、采样到的一段时间记录、从样本点中重建的时域信号。图1同时显示了采样到的信号的FFT结果。如同我们所期待的那样,时域信号在频域内表现为一根离散的谱线。出现这种情况是因为在一次数据记录或样本中,采集到了整数周期的正弦波形 — 在这种情况下,我们说,信号相对于采样时间段是周期的。但如果情况并非如此,又会怎样呢?图2说明了这种情况。跟以前一样,我们观察这个信号、样本数据、重建的信号、和信号的FFT结果。注意到,重建信号包含不连续点,显然,它们在原始信号中并不存在。这个信号的FFT结果远不是我们所期望的那样为一根谱线。因为采样失真,频域表现形式在整个频带范围内发生了模 ...
那句话。图2显示了几种布置方案,可能需要进行些额外讨论。第一种布置方案是图2中间部分所示的那个。这里假定梁沿着中性轴摆放,没有明显的梁变形。这种情况下,梁朝向实际上毫无影响。试验得到的频率不受相对重力的梁朝向影响。图2:几种布置方案的梁示意图但是,现在我们考虑图2上部的布置方案。这种情况下,施加轴向载荷,引起梁向上弯曲。当这种情况发生时,实际上对梁的刚度有影响。因为梁向上弯,刚度增加。并且我们知道这是真实的。拱形布置实际上比平面布置更刚。想想所有的桥跨和大梁总是轻微的拱起吧,因为这是一种更刚的布置方案。所以,如果施加了一个压缩的预载荷,梁向上变形,则这种拱形的布置跟正常的不变形布置比,刚度要大 ...
,但是MAC显示出了60%的相关。那怎么可能发生呢。嗯,如果你观察图1右下方的插图,可以看到从根部到梁跨中的悬臂梁模态振型值非常小,MAC值计算中它们的贡献很小。另外如果你观察梁从跨中到顶部的振型,值要大得多,并且你用肉眼也能看出摇摆刚体模态看上去非常相似。这就是MAC所指示的。但是我们知道这两阶模态根本就不一样。现在你可能争解我没有权利比较这些模态,但我只是为了展示60%MAC指出了什么。那是多么离奇啊!!!!!现在让我们拿两个悬臂梁继续下去 — 一个是质量均匀分布的,另一个在梁中部有一个附加的集中质量块(梁重量的20%)。现在如果我观察质量均匀分布梁的1、2阶模态之间的MAC,跟预料一样, ...
,刚体模态也显示出少许的频率差别。因此边界条件确实对系统的弹性体模态有点儿影响。但更为重要的是,在试验#1和试验#2中,弯曲和扭转模态的顺序出现不同。所以非常重要的是认识到支撑条件对模态频率以及模态的组成具有非常大的影响。注意到,试验#2和试验#3这两次试验却有一样的模态顺序。所以我们不但需要对频率的迁移当心,而且需要关心因试验设置导致的模态组成。图1显示了三种不同试验设置的前2阶模态结果,结构在棉花糖支撑下的照片,以及每个布置的典型驱动点测量结果。图1:棉花糖支撑上的框架结果现在,第2个结构是实验室内已有的一个冲击响应谱平板。结构安装在一个空气活塞悬浮系统之上。但是在有空气活塞系统之前,需要 ...
需加窗。图5显示了如何简单地改变采样时间,消除了加窗之需要。图5:蓝色短时样本需加窗函数,红色时间样本去掉了窗函数另外实际上对激振器试验,情况也是如此。但是在这种情况下,我们想方设法生成样本数据,它在所采集数据的一段样本中被完整地测得(跟刚才描述的锤击试验中所做的一样)。或者,在激振器试验中,另一种可选办法是生成一个激励信号,它形成一个可重复的响应;如果可以做到这点,那么系统将达到稳态响应的状态,则满足傅里叶变换的要求,泄露不是问题,将无需加窗。在激振器试验中,很多信号会产生这种情况,在激振器试验中经常用。这些信号专用于模态试验 — 伪随机,随机瞬态,猝发随机和正弦调频都是专门创造出来用于这类 ...
基板的热图像显示整个区域均匀加热。图 5:智能基板,VAHEAT 中使用的透明加热元件(基底可定制)由于 VAHEAT 仅加热少量样品,因此它可以在高温下与高 NA 浸油物镜一起使用。在一项实验中,我们使用尼康 TIRF 100x/1.49 NA 物镜在 75.0°C 下运行 VAHEAT 六小时,物镜在前三个小时内由5°C 升温至 29°C 并达到平衡,这表明 VAHEAT 可在更高的实验温度下使用。同时,VAHEAT 可以帮助所有生命科学家进行温度敏感实验,对于某些领域,例如嗜热微生物的实时成像、热响应聚合物的表征或 DNA 纳米技术,它是一项突破性技术,可以实现以前无法实现的实验。自 2 ...
。图 2b 显示了老化 300 小时的 LIB-拉曼电池的拉曼光谱。随着停留电位从 4.2 增加到 4.8 V,CO2 的分压单调增加。因为 PF4 和催化剂诱导 EC 的开环聚合,导致生成 CO2。使用原位监测LIB-拉曼电池证明了电池中气体的逸出。与以前的研究相比,发现了气体压力和老化时间之间的非线性关系,逸出气体的组成也取决于滞留电位。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532,我们将竭诚为您服务。 ...
槽均为空图1显示了构建多仪器系统的起点。Moku:Pro的FPGA分为4个仪器插槽。每个插槽代表Moku:Pro内部Ultra Scale+ FPGA中的一个段,每个插槽都可以访问 Moku:Pro的模拟输入和输出。信号可以在数字域中的这些仪器之间传递,而无需离开FPGA,因此无损耗,具有确定性的纳秒级延迟。用户可以灵活地将Moku:Pro的单个仪器放入这些插槽中;例如,频谱分析仪、示波器、频率响应分析仪和PID控制器可以同时部署,也可以以任意组合方式部署。二.锁相环介绍锁相环是一种跟踪输入信号相位,并使用它来控制输出信号频率的系统,从而有效地将频率锁定在一起。这个功能从研发到设计,以及在原型 ...
、科研、激光显示等领域有重要的需求和应用。其中,532nm最为常见。而532固态泵浦激光器的工作过程一般如下:1.808nm半导体激光器作为泵浦光源。2.808nm入射Nd YAG晶体,产生1064nm基频光。3.1064nm基频光经过倍频晶体,经过非线性效应倍频之后,波长减半,频率加倍,产生532nm绿光。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532,我们将竭诚为您服务。 ...
一个覆盖矩形显示或成像区域的光栅模式。同样,在共振时工作的轴获得其参数,开始时应在低电压和低角度情形下运行,以避免超过设备的最大机械角度。c)第三种模式为共振模式。在这种情况下,两个轴都利用窄的高增益共振来获得大的偏转角和相对低的电压。运动被限制在窄带宽的正弦轨迹中,其相位滞后于外加电压。由于谐振模式可以在最高增益点的几个百分点以内获得,因此没有必要在准确的谐振峰值处驱动装置。由此产生的二维运动描述了圆、椭圆和各种高阶李萨如模式,并且可以以某种速率调制。当设计为点对点模式的器件在共振附近或共振处被驱动时,它们可能会超过安全工作角度。因此,在共振附近或共振处进行操作时,电压要明显降低,而且要格外 ...
原理图。图1显示了拉曼信号和荧光信号在取样后不久(见上图)以及在光纤中传播足够长的距离(见下图)后的频率-时间分布。在上图中所描述的情况下,当信号刚从样本发出时,拉曼峰在频域可以分离,而在时域则是混合的。在足够长的光纤中传播后,由于色散规律,不同频率的峰值在时间上被分离。相反,与瞬时和瞬态拉曼信号不同,荧光发射具有更长的寿命。通过对光纤输出信号的投影,我们可以分离不同的拉曼峰,也可以对荧光进行拉曼信号的区分。图2中在最后还可通过档位式反射镜将信号引入到光谱仪中。因此,与传统的拉曼光谱表达式(较短波长先出现)不同,PMT检测到的信号是相反的:较长波长的峰先出现,而剩余激发峰最后出现。图2实验设置 ...
。SLM序列显示不同的图案,实现在距多模光纤出光口15um的平面上进行聚焦点扫描(模拟激光扫描显微镜)。成像时,移除校准单元,二向色镜将后向散射回光纤的二次谐波生成信号反射进入光电倍增管进行成像。实验证明:(1)小鼠尾腱上两个区域Ⅰ和Ⅱ的线偏振二次谐波生成成像结果。(a)图从上到下分别是所有偏振角的强度和,成像平面内原纤维的方向箭袋图(quiver plot,以箭头形式表示矢量线的二维矢量图。从箭袋图中可以清楚地看到尾腱中胶原的强烈排列)参数图和 参数图(分别表示原纤维的组织成分和平面外倾斜)。(b)为区域Ⅰ的调制深度图和整个视场内的平均信号强度图(c)和(d)是和在区域Ⅰ和Ⅱ的直方图。刻度尺 ...
原理。示意图显示了典型粘滑压电电机平台的各个组件。它由固定在一侧的压电堆、接触点、滑块(即运动部件)和轴承组成。图 1:粘滑压电电机的工作原理在状态 2 所示的“粘滞阶段”期间,由于电压缓慢增加,压电体缓慢延伸。由于接触点和滑块之间的摩擦力,滑块与移动接触点一起移动。然后,通过施加快速降低的电压,压电体迅速缩回,见图 1 中的状态 3。由于滑块的惯性,它保持静止,接触点滑回其原始位置。这被称为“滑动阶段”并导致滑块的净位移。通过重复这两个步骤,实现了宏观运动。有一种非常相似类型的压电电机称为“惯性”压电电机。虽然驱动信号与粘滑原理相同,但惯性电机没有滑动触点。有关此类电机的更多信息,请参阅“压 ...
面,光学光子显示出互补的特征,是大空间尺度上通信的理想信息载体,例如,在光纤中超过 100 公里 和在自由空间中超过 1000 公里 。因此,将微波频率编码的量子态转换为光能力将极大地提高 cQED 作为量子信息处理平台和扩展量子计算网络,以及建立新形式的量子通信链接的可能性。通过高保真微波-光学 (M-O) 转换器,微波量子电路还可以通过光学接口访问长寿命量子存储器。尽管取得了快速进展,但与使用离子获得的 100 秒寿命以及在氮空位 (NV) 中心的几个小时寿命和稀土自旋系统组件相比,超导量子位提供的 100 µs 到 ms 寿命仍然相对较短。显然,具有超导量子位和光可寻址量子存储器互补特性 ...
的符号.表2显示玻璃通常表现出正的GDD和 TOD,我们一般希望补偿器与色散的大小相匹配,但符号相反。很明显,由于TOD符号不匹配而导致光栅很快就会受到限制:光栅的TOD 色散会增加玻璃的色散,因此,用于多光子显微镜的大多数补偿器都采用棱镜。棱镜可以以布鲁斯特角切割,因此,棱镜补偿器具有优良的传输效率。棱镜玻璃材料的选择至关重要。像 SF10 这样的玻璃很受欢迎,因为由这些材料制成的棱镜具有高度色散性,所以制造处的棱镜几何结构紧凑。 然而,虽然来自棱镜的 TOD 具有正确的符号,但在色散大小量级上却是错误的。 因此,由于棱镜补偿器的作用,聚焦时的脉冲持续时间很快为TOD限制。 这推动玻璃选择例 ...
阵。我可以去显示FRF的任意不同部分。但是事实证明,对于本次讨论,FRF虚部的信息最丰富,因为它不但指出了幅值而且指出了方向。所有的图形具有相同的刻度范围-10~+10。如图2所示。现在,利用测量结果的第3行来确定1阶模态的振型;这意味着测点3为参考点。现在,对1阶模态,如果我要拾取FRF的峰值,则峰值的幅度与悬臂梁第1阶模态的振型成比例,如图3所示。如果你观察第1阶模态的测点1、2、和3的幅值,会发现它们分别是-2、-5和-8。这些数值是图1所示的模态振型的数值。(注意,为了易于解释数据,我已经将这些数值进行了任意的归一。另外也要注意,振型可以是正的,也可以是负的,因为“形状”是一样的。)现 ...
行激励。图3显示出与刚才所讨论的1阶模态相同的信息。但是现在看到,主要是激起了系统的第2阶模态。我们必须再一次认识到,响应看起来跟2阶模态很像 — 但是存在1阶模态引起的少量贡献。但是,当我们远离固有频率对系统进行激励时,情况又会如何呢?让我们在1阶模态和2阶模态中间位置的一个频率上对系统进行激励。现在,可以看出模态数据和工作数据之间存在的实际差别在哪儿了。图4表示结构的变形形式。初看之下,这个变形看上去跟我们认识的任何东西都不像。但是,如果我们观察这个变形模式足够长的时间,我们真的可以看出在变形中有一点点一阶弯曲,还有一点点一阶扭转。所以,工作数据主要是1阶模态振型和2阶模态振型的某种合成。 ...
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