SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
DMD在全息显示器中应用本文介绍一种数字微镜器件(DMD)全息显示技术。系统利用激光二极管(LD)阵列,应用结构照明(SI)来扩展DMD的小衍射角。为了消除SI的衍射噪声,在傅里叶滤波器中采用有源滤波器阵列,并将其与LD阵列同步。利用DMD的快速运行特性,通过时域复用降低散斑噪声。此系统可在大视角下观察到无斑点噪声的全息图。数字微镜器件DMD全息显示的另一个主要问题是相干光源的散斑噪声。散斑是一种由散射相干光产生的随机干涉图样,它会严重降低全息图的质量。此外,高强度的相干斑干涉可以损害人类的视觉系统。通过对不同随机相位图生成的全息图进行时域复用处理可以实现:通过叠加具有不相关散斑图的多个全息图 ...
。下方的表格显示出增加每个 PID 增益会为系统特性带来哪些变化。降低增益会 产生与表格中所示相反的效果。表格1PID调整参数在找到增益准备微调 PID 控制器时,或者使用“试错”方法设计控制器时,该表格都非常有用。然而,还有另 一种方法可以仅通过分析系统的开环阶跃响应,就得到比较好的 PID 增益值。这就是控制系统课程中普遍教授 的齐格勒-尼克尔斯方法,可用于快速找到起始的 PID 增益值,再根据表 1 对控制器进行微调。以下介绍了一种快速且无缝的方法,使用 Moku:Go 的 PID 控制器和示波器来实现齐格勒-尼克尔斯方法,并随后用 Moku:Go 桌面应用程序对控制器进行实时微调。齐格 ...
果,测量结果显示同时测定了聚合物和硬涂层的厚度二、前灯灯盖硬涂层图2a:带硬涂层的透明前照灯:原始反射光谱测量图2b:硬漆透明前照灯的测量结果。硬涂层厚度-9.86μm;底漆厚度-1.06μm(第一峰对应硬漆层;第二峰对应硬漆+底漆总厚度)三、硬涂层:尾灯(红色)盖图3a:带硬涂层的尾灯(纹理表面):反射光谱测量图3b:硬漆红色前照灯的测量结果。硬涂层厚度-8.7μm,底漆厚度-1.4μm四、防雾涂层测量抗雾涂层直接沉积在表面,没有底漆,而不是硬底漆。因此,它显示了一个非常薄的界面(IPL)层。测量这一层以确定涂层的良好粘附性通常是很重要的。图4:模型与测量数据的拟合图:防雾涂层-3.78µm ...
阶段,但它已显示出了良好的发展前景。从发展趋势上看,形成一个真正的、以WDM技术与光交换技术为主的光网络层,建立纯粹的全光网络,消除光电瓶颈已成为未来光通信发展的必然趋势,更是未来信息网络的核心,也是通信技术发展的最高级别,更是理想级别。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
光谱上图a 显示了 1T 和 2H MoS2 的典型拉曼振动,这表明通过 n-BuLi 处理和激光烧蚀步骤成功实现了相变。可以看出,1T 相 MoS2 有三种拉曼振动,分别对应J1、J2 和 J3 模式。由于成功相变到2H相,这些具有代表性的1T MoS2 拉曼模式在 MoS2 QDs中没有出现。因此,在 MoS2 QD 的拉曼光谱中只能观察到 E12g 和 A1g 模式(标记为红色)。此外,这两个峰移动到 382 cm-1(红移)和 402 cm-1(蓝移)。E12g 和 A1g 拉曼模式是唯一分别对应于平面内和平面外振动的强模式。这两种散射取决于层数和形成的材料类型。在本研究中,E12g ...
清除,会累积显示在直方图中。4.Iterations:迭代次数。即自动运行autorun多少次。5.event threshold:事件阈值。与迭代次数并行控制测量的限制条件。当达到测量迭代次数,或者阈值时,停止测量。两个条件为’或’的关系。频率越高,则会越快达到事件阈值,相当于一个内存上限控制的概念。6.iterations left:剩余测量次数7.binsize:bin宽。直方图单元格长度。无法调节,自动计算。简单比喻:分数直方图70~75分区间的bin宽就是5。8.histogram start offset[ns]:X轴截点。原点处的X值。起到将图像整体左移的作用。9.histogr ...
检测器。图3显示了Moku锁相放大器的用户界面,分别有如下功能:本振设置为50 MHz,解调器后面的低通滤波器设置为1 kHz,矩形或极坐标切换,最后是增益和偏置功能。极坐标模式下的相位输出反馈送到输出A,将形成我们的相位测量。图3:Moku:Pro Lock-in放大器用户界面VCO(Voltage Controlled Oscillator)VCO(压控振荡器)是在Moku:Pro上使用波形发生器实现的。Moku波形发生器可以对各种来源进行调制输出。例如,调制源可以是另一个波形发生器、内部源或仪器的输入。图4显示了“波形发生器”的用户界面。为了实现VCO,将波形发生器配置为产生调频(FM) ...
ARS 成像显示对比度。由于整个光源基于光纤,因此实现了紧凑而坚固的光源。这一发展构成了推进相干拉曼成像在便携性和医疗诊断或环境传感应用的灵敏度。实现了由掺镱(Yb 3+)光纤振荡器和FOPO组成的全光纤光源(图一),它提供了波长可调的同步皮秒脉冲,用于相干拉曼测量。它提供了三个而不是两个不同波长的脉冲,即斯托克斯脉冲以及波长交替泵浦脉冲,对于后来的 FM CARS 实验是必需的。产生的斯托克斯脉冲在振荡器内并用可饱和吸收镜 (SAM) 锁模,可在波长(WL 滤波器)在 1020 nm 和 1060 nm 之间,持续时间为 7 ps,并被放大(前置放大器和Amp) 分两级,在光隔离器 (Iso ...
的纵模扫描图显示了Melles Griot 05-LHR-007的功率曲线。在大约50%的模式扫描周期内,它是纯单模式,在剩余的时间内共享功率。2个模式:当出现第二种模式时,它将开始消耗第一种模式的力量。如果模式在氖增益曲线的两侧保持平衡,则其功率将相等。总输出功率可能保持相对恒定或在相等时略有增加(通常提高20%左右)。腔长为12至16 cm的管子将以1或2种模式运行。3个模式:当第三种模式出现时,它将开始蚕食其他两种模式的力量。相对功率和总功率将取决于它们在氖增益曲线上的位置,并且至少不能直观地预测。腔长为20至25 cm的管子在模式扫描期间将以2或3个模式运行。典型3mW随机偏振氦氖激光 ...
。空间分辨率显示了仪器能分辨相邻两个事件的能力,影响着定位精度和事件识别的准确性。对OTDR而言,空间分辨率通常定义为事件反射峰功率的10%-90%这段曲线对应的距离。空间分辨率由探测光脉冲宽度决定,和采样率有关。高强度反射事件导致OTDR的探测器饱和后,探测器从反射事件开始到再次恢复正常读取光信号时所持续的时间,表示为OTDR能够正常探测两次事件的最小距离间隔。测量盲区又可进一步分为事件盲区和衰减盲区,事件盲区指的是OTDR在探测连续的反射事件所需要的最小距离间隔。衰减盲区指的是OTDR在探测到前一个反射事件和能够准确测量该事件损耗所需的最小距离。三、 OTDR在全分布式光纤传感中的应用OT ...
示),图中a显示LDA的坐标轴设置,b显示“Smile”效应的LDA前视图。图2-1 标准差计算法示意图通过公式2-1可以看出,由此式定义的LDA“Smile”效应是指每个发光单元到所有单元总中心位置距离的标准差,可以看出S的取值范围大于等于0。当S等于0,代表列阵没有“Smile”效应。公式中N代表列阵发光单元总数,q为每个单元的标号(1,2,……N)。以此方法评价“Smile”效应可以在一定程度上描述每个单元针对总中心的离心度。第二种为最值计算法,其计算方法以LDA中所有发光单元中心平均线为中心,中心线之上最大的偏差值Maxδqup与中心线之下最大的偏差值Maxδqdown绝对值之和为LD ...
转变。图4a显示了在~ 30波数波段的温度行为。可以看出,这个波段的强度随温度变化不大。它的位置从27.9波数在296 K到31.8 波数随着温度的降低。图4b显示了~150 波数变窄,强度单调增大,位置由143.4波数在296 K到150.9 波数在60k,温度降低。线性拟合谱带强度~150 波数图4c给出了其作为温度的函数。图3图4您可以通过我们的官方网站了解更多低波数、共聚焦显微拉曼光谱仪的相关产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
所示,插图显示了 780nm 光的空间模式。经测量,780nm光源在 100ms内具有 6 kHz 的线宽。图 1:从 MSHG1550-1.0-40 测得的倍频输出功率激光系统的光学设置如图 2 所示,有 30W 1560nm 激光器、MgO:PPLN 晶体和用于锁定种子激光的Rb细胞。标准的 MSHG1550-1.0-40 用作倍频晶体,在带有 OC1 温度控制器的 PV40加热炉中加热。使用的晶体参数和聚焦条件为:周期19.5µm, 温度81.60C晶体长度40mm, 厚度1mm1/e2 直径至 50mm焦距镜头 = 1.1 mm相当于在晶体长度中心计算出的光斑尺寸 45µm(1/e² ...
关系。图2a显示了在SAF结构中的下接域壁和上接域壁,其中Φ和Ψ是应用电流与上接域壁和上接域壁之间的角度。考虑集体畴壁模型,SAF中上下畴壁的总畴壁能量分别表示为28、37、38其中,σB和σT为上、下畴壁的Bloch型畴壁能量密度,KD为畴壁各向异性能量密度,λ为畴壁宽度,JEX为层间耦合强度,HBDMI和HTDMI分别为BM和TM的DMI有效场。通过求解HDMI两种典型条件下的方程(补充注1),图2b分别描述了SAF样本中比HDWE大得多的HDMI和比HDWE大得多的HDMI的SOT效率作为外场的函数。对于比HDWE大得多的HDMI,需要一个外部辅助场来实现SOT切换; 然而,当HDMI与 ...
微镜的结果与显示多重电阻状态的电线的电测量相关联。利用合成钉扎点控制畴壁运动被证明是一种可靠的神经形态应用技术。7.温度调制磁斯格明子的相位及一阶反转曲线的变换分析Temperature-modulated magnetic skyrmion phases and transformations analysis from first-order reversal curve study我们对 Pt/Co/Fe/Ir 磁性叠层进行了温度调制一阶反转曲线 (FORC) 研究,该叠层表现出随着温度升高从孤立的斯格明子到斯格明子晶格的磁性相变。使用原位磁光克尔成像,畴变换的广义描述与 FORC 分布 ...
的测试。图1显示了在不同的偏压下的表面石墨烯的拉曼光谱。对于一个赞新的多层石墨烯,此处有三种拉曼模式:D(1321cm-1)、G(1580cm-1)和2D(2688cm-1),和之前所报道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在,这可能是由于刻蚀和迁移过程所引起的。对于一个低于2V的注入偏压来说,拉曼光谱与原始光谱相似。然而当外加电压高于3V时,G峰和D峰都有明显的增加并且在偏压增加到3V时G峰从1580cm-1偏移到1603cm-1。G峰强度的增加对于通过注入的掺杂效应是一个显示,同时G峰上移23cm-1 表明了成功注入。D峰强度的增加表明注入过程中在石墨烯层缺陷的增加,这增强了注入的过程。 ...
的厚度。图1显示了通过CVD的方法在SiO2衬底上合成了单层单畴四方三形状的MoS2薄膜一个区域的拉曼光谱成像。此三方MoS2薄膜的尺寸为~30um。MoS2薄膜的拉曼光谱通过两个主峰进行表征。一个被指认为E_2g^1模式(对应于在x-y层面Mo和S原子的振动模式),一个被指认为A_1g模式(对应于单胞中z轴方向两个S原子的振动模式)。峰的精确位置对应于E_2g^1和A_1g的振动模式,并且强度的比值依赖于MoS2样品层的厚度。从图1(a)和(b)拉曼光谱频率图像中可知,E_2g^1和A_1g峰的位置分别位于384cm-1和405cm-1。这些峰确定了合成的三方薄膜确是MoS2原子薄膜。值得注 ...
以准确实时的显示光斑形状及位置,有助于生产过程中确定光束排列是否紧密等问题。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
的数量。 它显示了目标物体散射、反射或透射了多少光。 简而言之,光谱图告诉了我们这些特定颜色的光的含量。表示光谱的通常作法是用强度和波长的比值作个图。根据光谱特征识别不同的材料材料的光谱特征可以和人的指纹进行类比, 由于每种材料和化合物与光的反应不同,它们的光谱特征也是不同的。 就像指纹可以用来识别人一样,光谱特征可以用来识别物体。仔细地检查反射光,要研究光,需要一种叫做分光计的仪器,这是一种将入射光按波长展开成单色光的仪器。 在这里,进入分光计的是反射光,其结果被称为反射光谱。 测量物体的反射光谱也是使用高光谱成像最常用的方法。高光谱图像提供了目标物体的三维信息高光谱图像使用成像光谱仪来收集 ...
光谱技术图1显示了激发激光脉冲、发射拉曼散射信号和发射荧光的时间轮廓。荧光过程包括激发、内部转换和发射三个重要步骤,每个步骤都发生在不同的时间尺度上。首先,入射光子激发荧光团分子的时间为飞秒(10-15秒)量级。其次,振动弛豫的无辐射内转换过程也非常快,在10-14 ~ 10-11 s之间。最后,荧光发射是一个缓慢的过程,大约发生在10-9-10-7 s左右。荧光寿命是指分子在发射荧光光子前处于激发态的平均时间。图1所示的指数衰减曲线说明了荧光发射时间的统计分布。单荧光团的荧光时间轮廓符合寿命常数τ的指数函数,而拉曼发射几乎与激发激光同时发生。由于拉曼信号比荧光信号的发射速度快得多,因此选择合 ...
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