SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
的环境,定位分辨率低于 100 nm,有时甚至低于 1 nm。滚轮或“绳索”材料中的任何缺陷都会对载物台的定位精度造成影响。然而,如果执行得当,配重概念是有用且可靠的。它还允许通过添加或删除一些砝码来改变有效载荷。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532,我们将竭诚为您服务。 ...
常以牺牲横向分辨率为代价,并且还需要特殊的装置,成像时也只有沿光轴一个方向的投影。对于稀疏分布的简单生物样品,一个方向投影是足够的。但是对于复杂的生物样品,我们需要从多个方向的视角观测样品获取更多的信息,才能够重建样品的三维体积分布。但是多视角需要旋转样品或者多个采集光路,这种方式在实际应用中不一定有条件实现。文章创新点:美国德克萨斯大学的Bo-Jui Chang(第一作者)和Reto Fiolka(通讯作者)提出一套结构简单的扫描模块,这套模块可以嵌入目前的基于相机记录的显微镜(需要具备光学切片成像功能,即不接收焦平面外的荧光信号)。由此组成的新的显微镜成为一个投影成像系统,可以将多个不同的 ...
现非常精细的分辨率。虽然这对于执行精细定位是有效的,但不可能将最终位置稳定在纳米级且零漂移,或不给电机供电。最常见的粘滑压电电机的速度限制在 20 mm/s 左右。德国帕德博恩大学的研究人员撰写了一篇评论论文,对所有市售的粘滑和惯性压电电机进行了更详细的概述。步进压电电机这类压电电机的基本工作原理如图 2 所示。图 2:步进压电电机的工作原理典型的步进压电电机至少由三个压电执行器组成。一些致动器与滑块接触(即图 2 中的致动器 A 和 B)并充当夹紧机构,而其他致动器用于产生滑块的平移运动(即图 2 中的 C )。静止时,压电致动器 A 和 B 都与滑块接触。在图 2 中状态 1 所示的运动循 ...
码器条上的线分辨率更好的分辨率。系统可以计算估测它在编码器条上的两条线之间的位置。通过这种方式,可以获得 100 nm 的编码器分辨率,而编码器条上的线仅具有 1 µm 的分辨率。检测编码器条运动的传感器可以是光学的或感应的(除了一些特殊的例外)。哪个最好?光学的还是电感的?光学传感器可以非常精确,如果最终不需要高精度,可以使用一些非常实惠的版本。电感式传感器对污染不太敏感:如果一些灰尘或外部光线落在编码器条和传感器之间,不会造成损害。光学传感器需要对编码器条有清晰的“视野”,因此它们对外部光线和灰尘颗粒更敏感。电感式传感器还具有功耗低的优点。在光学传感器中,一个小 LED 必须始终照亮编码器 ...
位移台术语传感器分辨率 Sensor resolution术语传感器分辨率表示位置传感器可检测的最小量。该值是位移台分辨率的下限。传感器分辨率也称为传感器灵敏度。传感器精度 Sensor accuracy位置传感器的精度表示相对于已校准、可计量溯源的标准的绝对偏差。传感器精度不一定与传感器分辨率有关。传感器不准确主要是由传感器标尺的不完善和传感器标尺相对于运动轴的对准误差引起的。传感器精度误差在很大程度上是重复性的,可以通过线性校准查找表(LUT)进行补偿。载物台分辨率 Stage resolution载物台分辨率定义为压电定位载物台的最小受控机械位移。由于我们的压电平台在大多数情况下都使用超 ...
,以确保最佳分辨率和最高效率非线性光子产生。在活体样品成像的情况下,脉冲强度的定量指标也是必要的,以保持样品的活性。低效率的脉冲形状会导致不希望的光漂白。本节中,我们将介绍光电二极管中干涉式双光子吸收自相关 (TPAA) 的方法以及用于一阶、二阶和三阶色散的自相关测量的示例。干涉测量自相关方法的优势在于它们易于实现并且适用于优化大多数多光子成像应用的激发效率。然而,就其无法提取实际脉冲形状和相位而言,使得它们从根本上受到限制,因此,通常假设高斯或双曲正割 (sech) 整形函数。针对这种情况,已经开发出一系列与显微镜非常匹配的更复杂的脉冲测量技术;即频率分辨光开关 (FROG) 和用于直接电场 ...
光谱分析仪(分辨率设置为0.08 nm)测量对数尺度下的激光输出光谱。(b)用微波频谱分析仪分析快速光电二极管产生的光电流的归一化功率谱密度。插图显示放大的两个射频梳的一次谐波。(c)双棱镜侧面不同位置的重复频率差异。3.噪声特性接下来,我们评估了共腔方法获得两个脉冲序列与低相对时间抖动有效性。首先,我们进行相位噪声特性,试图获得每个单独的脉冲序列的绝对时间抖动。我们在一个快速光电二极管(DSC30S, Discovery Semiconductors Inc.)上检测每个脉冲序列,并选择带有可调谐带通滤波器的第6个重复频率谐波。该信号通过信号源分析仪(SSA) (E5052B, Keysig ...
asic的高分辨率SID波前传感器以及可变形镜,并且得益于自适应光学的控制软件,能够得到良好的闭环效果。Phasics的专家同样能够依据应用,为选择变形镜提供指导意见,为整个系统提出意见。Phasics的自适应光学为工程师、研究人员和制造商提供全方面的支持。传统自适应光学结构传统的自适应光学系统,放在平行光路上,一套所属系统调节光斑尺寸,并且SID4传感器位于变形镜的成像面上。SASys软件通过测量变形镜的每个驱动响应函数后,执行校准过程,并且使自适应系统趋向于收敛。先进的自适应光学结构基于上述的光路可以进一步改善激光光斑聚焦,这种光路拥有更加良好的改善效果。首先在一个真空的环境中搭建自适应光 ...
b、提高时间分辨率(IncreasedTemporal Resolution)7.2c、形状因素约束(FormFactor Constraints)7.2d、具体特征和压缩感知成像(Feature-Specificand CompressiveImaging)7.3、自适应系统(AdaptiveSystems)7.3a、自适应光学(AdaptiveOptics)7.3b、基于自适应的信息(Adaptation-Basedon Information)7.3c、自适应激光雷达(AdaptiveLidar)8、计算成像的未来(Future ofComputational Imaging)8.1、优 ...
米、横向空间分辨率(d) 为 ~1 微米的 MPLSM 系统。给定条件为光源波长为1040 nm (对应于我们的 Yb:KGW 激光振荡器),我们希望选择一个满足所需空间分辨率的物镜,以及一对满足在所需 FOV 上形成图像的中继透镜。首先,让我们根据空间分辨率的要求来选择一个物镜。虽然物镜的特性将在第6节后面详细讨论,但我们注意到,在紧密聚焦激发光的双光子激发下,横向空间分辨率可以用对物体区域中强度分布的高斯拟合来很好地描述。空间分辨率为照明点扩散函数的平方的最大强度的1∕e半径,定义为:其中,λ为照明光的波长,NA为物镜的数值孔径。我们将成像系统的横向空间分辨率定义为IPSF2的1∕e2点的 ...
合设计来提升分辨率或增强电子检测的图像。首先证明这种成像方法的优势的工作之一是Matic和Goodman作出的,他们发现,当对图像进行滤波的时候,滤波函数分布在光学和后端检测处理环节能够改善图像的噪声表现。Veldkamp在他的一篇论文中试图基于人眼的无长突神经层给予这个新领域一个名字,即,amacronics。无长突神经层对视觉信息先进行预处理,然后再传输到视觉神经。这个命名没有流行起来,可能是在这时期将该领域视为新事物还为时过早。尽管如此,正如Cathey和Dowski的增大成像景深的开创性工作所证明的那样,1990年代中期,一小部分研究人员开始发表他们的工作,这些工作已经考虑到协同后端检 ...
体大脑中的高分辨率光学成像已成为研究动物行为背后神经回路(neural circuits)可塑性和功能的有力工具。基因编码的荧光指示剂和光学成像使对活体动物神经元结构和功能的选择性标记和观察成为可能,这改变了神经回路的研究。此类技术需要将光聚焦到脑组织内。由于折射率不均匀引起的随机光散射,单细胞分辨率的功能成像探测深度通常在1 毫米的量级。即使对于厘米级的小鼠大脑,这种穿透深度也将大脑区域的光学成像限制在了浅表层,因此除非采用侵入式手段,否则大部分大脑仍然无法进行高分辨率光学成像。尽管功能磁共振成像和基于超声的方法等宏观和介观成像模式可以对深层大脑结构进行成像,但它们缺乏对理解神经回路至关重要 ...
可以以高空间分辨率对活体样本在三个维度进行成像。然而,它们需要记录大量二维图像来产生三维体积,并且时间分辨率因相机需要采集多帧而受到影响。光场显微镜 (light-field microscopy, LFM) 已成为瞬时体积成像的首选技术。它通过将瞬态三维光场信息记录在单个二维相机帧上,然后通过后处理恢复三维光场分布。由于 LFM 提供仅受相机帧速率限制的高速体积成像,它在各种应用展示了它的能力,例如神经元活动的记录和体模中心脏动力学的可视化。当前不足:尽管LFM体积成像速度快,且取得了不少进展。但是由于其空间分辨率存在分辨率不均匀和分辨率低的缺点,以及重建速度慢、重建图像存在伪影等问题,极大 ...
上以高的时空分辨率进行无标记、宽场CBF成像。在测量速度上,粒子图像测速(PIV)可以利用运动粒子的连续图像来提取平均速度和方向。当前不足:多普勒法虽然可以定量测量,但在高帧率下不能做到宽视场。红细胞法中的激光扫描法是点扫描,测量的血管数量有限,而全息法只适用于薄样品。传统的激光散斑成像方法结果只能提供定性的相对流速,并将血管与其周围组织以大的对比度区分开来,不是定量的。PIV需要示踪剂,限制了其在体内的应用。文章创新点:基于此,韩国光州科学技术学院的Muhammad Mohsin Qureshi(第一作者)和 Euiheon Chung(通讯作者)提出了一种将PIV和激光散斑图像分析相结合, ...
V) 和空间分辨率)上减小了体积采集时间,从而使 LFM 成为生物系统高速体积成像的有效工具之一,并具有低光损伤的特点。最新的 LFM 技术已经证明了其能够应用于功能性脑成像,在数十至数百微米的深度保持细胞级空间分辨率,体积采集时间为 10 毫秒级。甚至,该方法最近已被证明用于观察单细胞标本的结构和动力学,具有接近衍射极限的三维空间分辨率、数微米的成像深度(足以覆盖单个细胞的大部分体积),以及毫秒级的采集时间。对于传统的 LFM,微透镜阵列 (MLA) 放置在宽视场显微镜的原生像平面 (native image plane, NIP) 上,并且光学信号以欠采样方式记录在 MLA 后焦平面上。波 ...
测或切换到高分辨率模式(5.80 μm × 4.31 μm)实现微观观测。(3)开发 SPH 对来自小鼠尾巴和大脑的生物组织进行成像,在幅度和相位方面揭示丰富的信息,从而弥合了这一差距。对应图形的FOV和横向分辨率分别为1.51 mm × 1.11 mm和5.80 μm × 4.31 μm。原理解析:(1)样品由复函数描述,这个复函数可以分解为一组只包含“+1”和“-1”的正交Hadamard基。 (2)利用Hadamard基的正交性,每个基的复数系数可以用此基投射到样品面上时透射场的空间和求得。 (3)使用DMD产生类似Hadamard基的图案,但是它的值只有“+1”和“0”。 ...
低到中等图像分辨率以及更快甚至实时图像重建的应用。如果模式彼此正交,则对未知图像强度进行完全采样所需的模式数量等于所需图像中的像素总数 N。然而,在任何一个基中,挑战在于选择恰当的基的子集来采样。c、使用优化的方法可以改善重建图像质量。当测量数等于像素数时,优化展现的是降噪的效果,当测量数小于像素数时,优化仍然有效。如图2,展示了在不同测量数下,优化与不优化的重建效果。d、在使用二进制采样基时可以采取一定的方式消除或减少测量中的噪声源。如使用Hadamard基时,它是一组取值为 1 (微镜反射的光状态为1,on state)的正交二元函数,这通常需要准确测量平均信号 S 或使用第二个像素来 ...
上提供优秀的分辨率带宽,允许学生放大频谱边缘。通过一个简单的接口来控制、查看、测量、记录和共享,学生可以一起探索调制、混叠、混合和其他时域和频域的概念。FIR和IIR滤波利用Moku:Go的FIR滤波器生成器,用户可以创建和部署有限冲激响应(FIR)滤波器。使用直观的用户界面,在时域和频域上微调您的滤波器的响应。数字滤波器作为设计和创建无限冲激响应(IIR)滤波器的常用工具,用户能够创建参数可调的高达8阶的低通、高通、带通和带阻IIR滤波器。这对噪声过滤、信号选择性放大等很有用。此外,Moku:Go的数字滤波器还集成示波器和数据记录器,有助于解整个信号处理链的参数变化,并轻松采集记录这些信号随 ...
4x1024分辨率),产品工作波段可以覆盖400-1700nm,相位稳定性可以达到0.1%,帧频可以到1436Hz,损伤阈值可以达到200W/cm2以上。关键词:空间光调制器、SLM,液晶空间光调制器,纯相位,LCOS,零级光,一级衍射空间光调制器零级光产生的原因?要想了解SLM零级光产生的原因,我们需要先了解下空间光调制器的结构构成。如下图所示,LC-SLM光学头主要由:保护玻璃,透明电极,液晶层,像素电极层(Wafer)构成。1) 保护玻璃的透过率窗口片保护玻璃的透过率在相应的工作波段(400-800nm,500-1200nm,850-1650nm)内通常在98.5-99.5%范围内,因此 ...
实现纳米级的分辨率。这有利于数据加密,数据存储,信息处理和三维显示等应用。然而,全息图的带宽对于任意的实际应用来说还是太低。为了克服这个困难,信息可以储存在光的轨道角动量里,因为这个自由度有一组无限的正交螺旋模式,可作为信息通道。迄今为止,轨道角动量全息已经通过相位型超表面实现,然而,这种技术受到通道串扰的损害,因此只展示了来自四个通道的多路复用信息。英文缩写:轨道角动量:orbital angular momentum,OAM复振幅OAM-复用超表面全息图:complex-amplitude OAM-multiplexing metasurface hologram,COMH技术要点:基于此 ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com