SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
积模型,从低信噪比的各个视图图像获得高信噪比的三视图解卷积图像,因为结合了三个视图的信息,相比单视图图像,其分辨率的各向同性能力得到提升。在此基础上,应用分割网络区分细胞核。低信噪比图像的应用,意味着可以使用更弱的激发光和更快的采集速度,因此成像速度和光毒性都能得到改善。(3)多视图结构光照明超分辨。在三个正交方向上扫描线照明,每个方向采集5张产生均匀相移的图像,平均处理后产生衍射极限图像。检测每个照明最大值并重新分配其周围的荧光信号(光子重新分配),可提高线扫描方向上的空间分辨率。组合从多个视图获取的图像体积进一步提升体积分辨率。举例说明,体积分辨率提升5.3倍:从335nmX285nmX5 ...
6倍,单像素信噪比提高15倍,揭示了之前被噪声掩盖的单次实验网络(single-trial network)。使用DeepInterpolation处理的细胞外电生理记录产生的高质量尖峰单位比从原始数据计算的高25%。将DeepInterpolation应用于fMRI数据集,单个体素的SNR增加了1.6倍。原理解析:求解一个插值问题来学习数据当中的时空关系。所训练的模型通过优化样品本身的每一个噪声上计算的重建损失(loss)来学习每个数据点与其邻近点之间的潜在关系。网络架构基于UNet框架,其设计原则为:(1)单个像素可与其周围局部区域内(或时间上)的像素共享信息;(2)输入数据为Npre张时 ...
等。提高图像信噪比的方法有GS这样的迭代方法,但是GS法只适用于二维输入图像。通过为不同的离散平面单独计算全息图可以获得一些图像的深度信息,这种解决方案可以同时render vergence和accommodation。但是由于不同图像平面的全息图是独立计算,而不是作为一个三维整体场景,因此无法避开遮挡的问题。目前,已经开发了一些新的算法来解决遮挡问题。对于三维显示,可以直接基于三维模型来计算全息图。用于这种场合的算法可以归为两类:基于波前的方法(wavefront-based methods),基于光线的方法(ray-based methods)。对于基于光线的方法,全息图从三维场景以非相干 ...
的积累降低了信噪比(SNR),并加剧了大脑发热。虽然随机存取多光子显微镜允许在三个维度上快速光学访问神经元目标,但该方法在记录行为动物(behaving animals)时受到运动伪影的挑战。随机存取多光子(random-access multiphoton, RAMP)显微镜以不连续的三维栅格扫描中的一系列不相交的感兴趣点 (POI) 为目标,从而截断空间采样以在时域中加速采样。三维RAMP显微镜已使用声光偏转器(acousto-optic deflector, AOD) 实现,它通过扫描光束的倾斜和离焦相位调制来控制激发焦点的三维位置。然而,RAMP记录仅限于体外操作和麻醉动物(因为清醒动 ...
分辨率极限受信噪比(SNR)约束,这一点与其它用于透明样品成像的计算超分辨率显微镜技术类似。作者开发了自适应SOSLI以通过动态散射介质(例如新鲜鸡蛋壳膜,其相关性低至0.2)进行超分辨成像。所提SOSLI技术可以穿透类似于生物组织或磨砂玻璃这样的半透明介质,成像分辨率达到亚波长级。原理解析(数学原理和实验装置见附录):(1) 采集散斑图像。物体O由随机闪烁的点源组成:O=ΣOi,Oi是第i个闪烁图样(i=1,2,…N,N是闪烁图样的总数),即O的子集。当光经过散射介质后,每一个Oi在相机上产生一个散斑图样Ii。见图1a。(2) 从散斑图像的自相关通过相位复原方法重建出相应的点源图像。如果物体 ...
量有限,因此信噪比低;(2)从散射体表面收集光的探测器数量有限;(3) 将获取的数据映射到准确的图像是一个具有挑战性的不适定逆问题(ill posed inverse problem)。文章创新点:基于此,美国杜克大学的Shiqi Xu(第一作者)和Roarke Horstmeyer(通讯作者)提出一种新的光学系统和数据后处理技术路线,称为并行漫射相关成像(parallelized diffuse correlation imaging,PDCI )。可以在数毫米的去相关浑浊介质下以数Hz的速率对动态事件成像。无需扫描或运动部件,在5-8mm深度处视场达140平方毫米。(1)使用含单光子雪崩二 ...
再需要纠结于信噪比和光强之间的平衡。实际上,出于这个原因,量子关联已经是提高激光干涉引力波探测器性能的常用手段。灵敏度提高的重要性促使人们将量子关联照明引入显微镜领域。量子关联也被用于红外光谱成像和光学相干层析的照明。然而,所有先前的实验使用的光强度比通常会出现生物物理损伤的光强度低 12 个数量级以上,并且远低于精密显微镜中通常使用的强度。因此,它们没有提供绝对的灵敏度优势(在没有量子关联的情况下,使用更高的光功率可以实现更高的灵敏度)。由于用于产生量子关联的方法的局限性、且量子关联产生后的脆弱性以及集成到精密显微镜中极具挑战性等,表明将照明强度提高到与高性能显微镜相关的水平是一个长期存在的 ...
空间分辨率和信噪比决定测试精度。探测器系统应与其要求一致。应考虑只有相对测量是必需的,并且应强调以下几点:应根据生产厂商的数据或标定结果确认探测器系统的输出参量(如电压等)与输出参量(如激光功率)之间为线性关系;应通过标定尽量减小或校正探测器的非线性、非均匀性和波长依赖性;应采取措施确保激光入射到探测器时,不超过探测器表面的损伤阈值(辐照度曝光量、功率和能量)。6.4光束变换系统、光学衰减器、分束器、聚焦元件如果被测激光光束口径大于探测器口径,应采用适当的光学变换系统对光束进行变换,使其适应探测器的口径。应根据被测激光的波长选择合适的光学元件。当入射激光的功率超过探测器的工作阈值时,应使用光学 ...
子导致更高的信噪比,最终导致更高的稳定性。 更重要的是,第二个区别是金属应变计不能直接安装在弯曲本身上(即实现运动的地方):金属应变计必须安装在某种“背衬”上。因此,它必须安装在执行器本身上,因为您没有足够的空间将其安装在挠性件上。仅在执行器上测量的问题是压电执行器有很多缺陷......存在蠕变或滞后等现象。因此,由于压电执行器的伸长不均匀,因此仅测量执行器的部分伸长率并不能精确地扣除其完全伸长率。通过对弯曲本身进行测量,我们不会遇到这种“不均匀”问题。由于上述原因,如果您比较应变计(金属)和 PIEZOCONCEPT 的Si-HR 传感器,在信噪比和稳定性方面存在巨大差异。关于法国PIEZ ...
具有非常高的信噪比,我们平台的位置噪声非常有限。Range of motion : The maximum displacement of the nanopositioners.运动范围(行程):纳米定位器的最大位移。Resolution : The minimum step size the stage can move.分辨率:舞台可以移动的最小步长。Resonant frequency : Piezostage are oscillating mechanical systems characterized by a resonant frequency. The resonant f ...
保偏光纤(PM)原理保偏(PM)光纤,如同其名字一样,是可以保证传输光的线偏振方向不变的特种光纤。从理论上来说,光纤是圆芯的应该不会产生双折射,并且光纤的偏振态在传播过程中是不会改变的。然而,在实际中,常规光纤在生产过程中,会受到外力作用等原因,使光纤粗细不均匀或弯曲等,就会使其产生双折射现象。当光纤受到任何外部干扰,例如波长、弯曲度、温度等的影响因素时,光的偏振态在常规光纤中传输时就会变得杂乱无章。而保偏光纤的应用则是可以解决这一偏振态变化的问题,但它并不是消除光纤中的双折射现象,而是通过在光纤几何尺寸上的设计,产生更强烈的双折射, 来消除应力对入射光偏振态的影响。保偏光纤在拉制过程中,当线 ...
而且不会出现信噪比下降。而通常由独立硬件模块或仪器之间的模数或数模转换往往会导致信噪比下降。多仪器模式极大地扩展了Moku:Pro的通用性,体现了loC功能的潜力。Mim—多仪器模式架构图1:Moku:Pro上的多仪器模式用户界面图1是构建多仪器系统的起点界面。Moku:Pro的FPGA分为4个仪表插槽。每个插槽代表Moku:Pro内部的UltraScale+ FPGA中的一段,每个插槽都可以访问Moku:Pro的模拟输入和输出。信号可以在数字领域的这些仪器之间传递,而无需离开FPGA,因此是无损的,具有确定的纳秒级延迟。用户可以灵活地将Moku:Pro的相应仪器放入这些插槽中;例如,频谱分析 ...
低系统测量的信噪比SNR。通过相干或偏振监测,可以避免这个问题。所以在OTDR之下,有下面的细分。声明:本文部分图表参考自CNKI或SPIE数据库论文,期刊卷及DOI编号都已在引用部分标出;本公司可提供分布式光纤传感系统,配合各种工程实践研究,价格优惠,性能优异,如有需要,欢迎采购!您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
取,以得到高信噪比和良好控制灵敏度的鉴频曲线,调制的频率会高于腔模线宽的频率;精密的伺服控制系统以及良好的动态响应的执行系统也是重要因素。图2:精细度与透射情况的关系F-P腔共振的窄线宽意味着需要一个高带宽的伺服控制器来锁定激光到PDH误差信号。通常腔线宽会小于激光器自由运行的线宽,这意味着需要一个非常快的控制环来实现稳定的锁频,对于压窄线宽很有好处。MOGLabs 提供FSC100快速伺服控制器,为快反馈(激光电流)和慢反馈(压电陶瓷)提供单独可配置的控制回路。图3:PDH稳频的简化装置图MOGLabs通过采用美国Stable Laser Systems公司生产的精细度为20000的超稳腔, ...
。拉曼信号的信噪比和拉曼荧光强度比分别为4.2和129倍时,与没有门控的情况相比有显著提高。另一种成本相对较低的拉曼系统包括一个重复频率为6.4 kHz、脉宽为900 ps的脉冲二极管激光器和一个用于时间分辨光子计数的光电倍增管。该系统表明,在浓度为10-4M的罗丹明6G掺杂纯苯样品中,使用短门宽(0.7 ns)的时间分辨光子计数比使用长门宽(25 ns)的时间分辨光子计数的信噪比提高了约15倍。您可以通过我们的官方网站了解更多拉曼光谱仪的相关产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
极大的环境(信噪比可低至-60dB,甚至更低)中分离出特定载波频率信号 的放大器。可以从下图(频谱图)中看出我们的需要的信号强度可能相比于背景噪声不是很明显。而我们锁相放大器的作用就是,把噪声强度强势地抑制下去,仅提取出我们想要的信号。打个比方:一个信号中含有如下成分:100kHz是我们的实际信号,它的强度是1mV。还有200kHz\300kHz等噪声,强度是5mV。那么这个信号经过了锁相放大器,可能就会被处理成100kHz 2mV的真实信号和 0.01mV的200kHz\300kHz的噪声信号。我们需要对锁相放大器的基本原理有所了解,才能更好地调节相关参数并解调出我们想要地信号。假定我们的真 ...
建结果的峰值信噪比(Peak Signal to Noise Ratio, PSNR),以此作为评价图像质量的指标。PSNR单位是dB,衡量图像失真程度的量,数值越小越失真,值低于20dB时图像无价值。依据以上成像模型,设计相适应的实际光路系统。光学系统分为目标源、成像物镜、DMD、投影物镜、探测器。成像物镜将目标成像在DMD上,经过DMD调制的像经过投影物镜成像在探测器上。在实际实验的光学装置上引入误差:镜片偏心、镜片倾斜、镜片间隔、光学系统离焦。通过调节误差的不同量级,分析不同误差对重建图片的质量影响。最后应用蒙特卡罗方法,在上述不同误差影响的数据基础上得出系统的公差。通过DMD超分辨成像 ...
致无SNR(信噪比)变化。图6 为测量弱信号Moku锁相放大器设置现在该信号已经被调整到了锁相放大器的动态范围内,从而我们可以进一步消除噪声。这个可以通过调整锁相放大器中的低通滤波器参数来完成。在这种情况下,将滤波器调整为7 Hz - 刚好高于2 Hz注入信号。这将从测量中消除尽可能多的噪声。图6显示了Moku锁相放大器参数的设置。结果如图7所示。图7 Moku锁相放大器测量的相位信号我们看到,该信号可以在测量中被清楚地观察到。对于测量中仍然存在的一些噪声,并且可以通过降低低通滤波器截止频率来进一步优化,从而消除更多噪声。总之,该实验表明通过调整Moku锁相放大器的一些关键参数,我们能够检测出 ...
号的稳定性与信噪比。为了避免这类问题,Moku:Lab的锁相放大器使用了双相位解调。让我们来看一下它是如何工作的。在双相位解调中,我们使用两个不同的混频器。输入信号被复制,并分别输入到两个混频器中。两个混频器将信号与本机振荡器的频率混频,然而两个本机振荡器之间有90度的相对相位差。这样,锁相放大器将同时在两个不同相位对信号进行解调,并得出两个输出,通常并叫作X和Y(或者“同相”和“正交”分量)。让我们算一下X与Y的相对强度,并用Moku:Lab验证一下。我们的信号f1,以及两个本机振荡器f2与f2’。我们将他们相乘,并滤掉高频组分。我们可以看到我们得到的X与Y的强度分别为原信号的1/2与二分之 ...
)的方法提高信噪比。新得到的Bode图中,信噪比明显提高。图5: 噪声明显减少,有些许过载现象调整平均测量时间与整定时间后,噪声明显减少。在0分贝增益点处,有些许非线性现象。可能是由于过高驱动电压所导致。在100-300千赫区间有较为明显的相位噪声。或可以通过减少驱动电压来提升测量质量。图6:钽质电容最终Bode图我们将驱动电压改为-30dBm,并将输入改为交流耦合,1伏峰-峰输入范围。0dBm点已经趋于线性,大约在6.39千赫兹。所得36.9°左右相位裕度。最后,我们切换开关并检测铝电解电容的响应。图7展示了该电容的Bode图。图7:铝电解电容最终Bode图0dBm在点大约在8.461千赫兹 ...
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