第二需要两个脉冲光束，泵浦和探头，其中探头强度的变化，在两个光束之间的时间延迟，给出了载流子寿命的信息。图1.时间分辨Kerr旋转的三维图解。黄光脉冲为泵浦脉冲，为圆偏振，绿光脉冲为探针脉冲，为线偏振。这两个脉冲在时间上是分离的，因此可以通过线极化探针的旋转提取自旋系统的时间动力学。现在，为了研究自旋动力学，极化TRPL需要类似于稳态极化PL测量的设置，而自旋敏感泵浦探测方法需要与TR不同的设置。时间分辨克尔旋转(TRKR)是测量半导体自旋动力学zui灵敏的方法之一。图1展示了这种技术。圆偏振脉冲光泵出非平衡自旋不平衡(黄色)。当自旋居群松弛到平衡时，相对于泵浦具有时间延迟的线极化探针脉冲(绿 ...

组特殊的飞秒脉冲光，它在时域上是一系列时间宽度在飞秒级别的超短脉冲，在频域上是一系列间隔相等、位置固定、具有极宽光谱范围的单色谱线。飞秒光梳实现了其频率覆盖范围内所有波长的直接锁定并溯源至微波频率基准，建立起了光波频率和微波频率的直接联系。基于飞秒锁模激光器，目前一般可以通过锁定其重复频率(frep)和载波包络偏移频率(fceo)来使得光梳梳齿稳定。虽然工作频率接近100MHz重复频率的光频梳正在成为一种成熟的技术，但重复频率为GHz的梳子仍然存在着大量挑战。首先，传统的激光器架构很难构建低噪声且重复频率>0.5 GHz的谐振结构。然而近期，Menhir Photonics提出其MENH ...

和脉冲激光。脉冲光是由激光器产生的高强度、高相干性的光信号。与连续光相比，脉冲光具有更高的光强度和更短的脉冲宽度。光的脉冲宽度通常以飞秒（1fs=10-15s）为单位进行测量。随着激光技术的不断发展，激光的脉冲宽度也在不断缩小。1981年，贝尔实验室的福克等人采用锁模技术将脉冲激光的脉冲宽度缩小到小于100 fs。2001年，奥地利维也纳技术大学的克劳茨研究组在实验上成功地利用气体高次谐波产生了脉宽为650 as的单个光脉冲[1]，使光脉冲宽度达到阿秒量级。2023年的诺贝尔物理学奖授予Pierre Agostini、Ferenc Krausz和Anne L’Huillier，“表彰他们为研究 ...

块接受一半的脉冲光束。在考虑损耗后，每个COSMO器件的输入功率约为45 mW(脉冲能量180 pJ)。这一数值大约比使用传统高度非线性光纤产生超连续介质和f-2f自参考所需的功率低5倍。来自环内COSMO模块的fceo信号与来自RF合成器的30 MHz信号混合。该信号通过锁相环反馈器件向激光器提供反馈。通过计数器分别记录来自内环与外环模块的信号次数，以验证fceo信号的稳定性。如果两组COSMO模块功能稳定，则两种仪器记录的fceo信号应非常相似。实际上也确实如此，如图2b所示，fceo在内环和外环的记录值几乎相同，在1000秒的时间中可以达到8 × 10-21这一数量级。虽然用户可能期望内 ...

组特殊的飞秒脉冲光，它在时域上是一系列时间宽度在飞秒级别的超短脉冲，在频域上是一系列间隔相等、位置固定、具有极宽光谱范围的单色谱线。飞秒光梳实现了其频率覆盖范围内所有波长的直接锁定并溯源至微波频率基准，建立起了光波频率和微波频率的直接联系。基于飞秒锁模激光器，目前一般可以通过锁定其重复频率(frep)和载波包络偏移频率(fceo)来使得光梳梳齿稳定。frep主要由谐振腔的几何腔长L与介质折射率n决定，使用外加电压调控压电陶瓷制动器(PZT)的方法就可以实现对frep的锁定。相比之下，锁定fceo则更为困难，常见的方法是通过f-2f自参考过程，生成超连续谱将光谱展宽至至少一个倍频程，然后将低频倍 ...

一个无限窄的脉冲光（δ函数）激发n0个荧光分子到其激发态，处于激发态的分子将通过辐射或非辐射跃迁返回基态。假定两种衰减跃迁速率分别为Γ和Knr，则激发态衰减速率可表示为：其中n(t)表示时间ｔ时激发态分子的数目，由此可得到激发态物种的单指数衰减方程：上式中衰减总速率的倒数τ＝(Γ＋Knr)-1即为荧光寿命。荧光强度正比于衰减的激发态分子数，因此可将上式改写为:该式中，I0即为分子受激发时的zui大光强。我们将该荧光强度下降至激发时的荧光zui大强度I0的1/e（约37％）所需要的时间，称为荧光寿命。图1 荧光寿命曲线示意图对于测量荧光寿命的方式可大致分为以下两种，频域法与时域法。而时域法还可进 ...

单次成像。在脉冲光中，由照明源决定的具有高时间分辨率的单磁事件成像是可能的。该方法的原理如图1b所示。实时观测的主要区别是由于现有相机系统的帧速率限制，允许在一个快速磁化过程中仅记录单个磁事件。单镜头成像的进一步限制来自于可实现的信噪比，这主要受到所用相机系统的照明强度和灵敏度的限制。频闪成像也是基于脉冲照明光源的使用。该方法依赖于磁激励与照明脉冲的相位匹配，如图1c所示。另外，摄像头系统与门控图像可以使用加强语气。两者都能在非常快的时间尺度上对可重复的磁事件进行成像。整个图像的形成是通过相机系统对磁事件的积分来实现的。限制时间因子为照明源的脉冲宽度，分别为图像增强器的门控时间。如果您对磁学测 ...

组特殊的飞秒脉冲光，它在时域上是一系列时间宽度在飞秒级别的超短脉冲，在频域上是一系列间隔相等、位置固定、具有极宽光谱范围的单色谱线。飞秒光梳实现了其频率覆盖范围内所有波长的直接锁定并溯源至微波频率基准，建立起了光波频率和微波频率的直接联系。基于飞秒锁模激光器，目前一般可以通过锁定其重复频率(frep)和载波包络偏移频率(fceo)来使得光梳梳齿稳定。虽然工作频率接近100MHz重复频率的光频梳正在成为一种成熟的技术，但重复频率为GHz的梳子仍然存在着大量挑战。首先，传统的激光器架构很难构建低噪声且重复频率>0.5 GHz的谐振结构。然而近期，Menhir Photonics提出其MENH ...

命测量使用短脉冲光进行激发(相对于样品的寿命较短)，然后直接(即通过门控检测或脉冲采样)或使用时间分辨电子技术记录荧光分子的指数衰减如图1(a)及1(b)。另外，频域技术也可以测量荧光寿命如图1(c)和1(d)。这里，激励是连续的，随着时间的推移，振幅调制为正弦波。荧光信号的相位和振幅随激发波的变化而变化。通过绘制在一定调制频率范围内的相位变化，可以看到荧光团的相位延迟和振幅调制如图1(d)。得到的荧光正弦信号可以在频域解调，以量化荧光强度指数衰减引起的延迟。图1FLIM最常见的实现是使用一种称为TCSPC的快速电子方法如图1(a)。在TCSPC中，一个快速秒表测量一个激发光子和发射光子。这个 ...

二极管泵浦脉冲激光器DPSS应用激光雷达：激光雷达（英文：Laser Radar），是以发射激光束探测目标的位置、速度等特征量的雷达系统。是采用光电探测技术手段的主动遥感设备。它由激光发射机、光学接收机、转台和信息处理系统等组成。LIDAR系统包括一个单束窄带激光器和一个接收系统。激光器产生并发射一束光脉冲，打在物体上并反射回来，最终被接收器所接收。接收器准确地测量光脉冲从发射到被反射回的传播时间。因为光脉冲以光速传播，所以接收器总会在下一个脉冲发出之前收到前一个被反射回的脉冲。鉴于光速是已知的，传播时间即可被转换为对距离的测量。结合激光器的高度，激光扫描角度，从GPS得到的激光器的位置和从I ...

出来:如果短脉冲光激发分子，拉曼信号在脉冲的脉宽范围内发射，而荧光的寿命更长。根据这个想法可得到无荧光的拉曼光谱。但是仪器变得更复杂，且由于通过门控系统和光谱仪不可避免的损耗，信号的幅值显著降低。此外通过光学元件，特别是光谱仪光栅的传输通常是偏振相关的。新的拉曼信号的采集和分析方法解决了这两个障碍:相对较弱的信号水平和不消失的荧光背景。通过将采集到的拉曼信号送入足够长的光纤中，拉曼峰可以被时间分离。通过将时间门控光电倍增管(PMT)与时间相关检测相结合，能够在时域内实现高灵敏度的信号检测。利用光纤的色散规律可以推导出常规的拉曼光谱。图1图1为该方法的原理图。图1显示了拉曼信号和荧光信号在取样后 ...

即对于给定的脉冲光谱，脉宽的下限)脉宽，假设是一个sech2时域形状，为235fs。实际的脉宽，通过二阶强度自相关测量，得到为238fs。总而言之，我们的示例KGW振荡器产生了一个56 MHz的脉冲序列，最大平均功率为2.5 W，从而产生高达45 nJ的脉冲能量。脉冲的中心波长为1039 nm，脉宽为247 fs。4．色散在第三部分我们介绍了一种性能强大的飞秒激光器。该光源产生的短脉冲使多光子过程能够在显微镜物镜的焦点处有效激发。然而，短脉冲带来了诸多的挑战，例如色散:显微镜中玻璃的折射率与频率相关，这会产生影响色度效应，从而影响脉冲形状，降低激发效率。产生越来越短的脉冲需要越来越大的频谱带宽 ...

强少周期可见脉冲光简介：证明了通过空心光纤模式的非线性混合，直接生成少周期高能可见脉冲。在没有额外色散补偿的情况下将近红外激光脉冲压缩40倍，产生4.6fs、20 μJ 的脉冲(~2 周期，~4 GW 峰值功率），中心波长在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文链接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快报标题：双光梳高光谱数字全息简介：由两个重复频率略有不同的频率梳和无透镜相机传感器组成的干涉仪构成双光梳数字全息，可实现具有高时间相干性的高频率复用全息。作者：E ...

Hb) 通过脉冲光吸收受热膨胀产生的超声波无创地重建血管系统，因此可以基于神经血管耦合对神经活动进行成像。与 BOLD fMRI相比，PACT对脱氧血红蛋白 (deoxyhaemoglobin,HbR) 和含氧血红蛋白 (oxyhaemoglobin,HbO2 ) 均直接敏感。在过去的二十年中，PACT已在血管学(angiology)、肿瘤学(oncology)、胃肠病学 (gastroenterology)、心脏病学(cardiology)和神经病学(neurology)领域得到应用。当前不足：当前人脑的PACT尚未实现。现有的全景二维PACT 系统无法区分来自大脑和上覆组织的信号。此外，三 ...

高峰值功率的脉冲光，热敏功率探测器更为合适。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532，我们将竭诚为您服务。 ...

存在双折射，脉冲光在光纤中传播时，其相互垂直的两个模式的传播常数并不相同，因而导致脉冲光展宽，产生偏振模色散（PMD）。可用POTDR技术测试现有的系统，测试PMD，替换掉PMD较大的部分。（声明：本文部分图表参考自CNKI或SPIE数据库论文，期刊卷及DOI编号都已在引用部分标出；本公司可提供分布式光纤传感系统，配合各种工程实践研究，价格优惠，性能优异，如有需要，欢迎采购！）您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532，我们将竭诚为您服务。 ...

FA能将探测脉冲光放大，放大后的高功率脉冲在单模光纤中会引起光学非线性现象。概括起来，这个过程有关的非线性现象有以下几种。普通单模光纤有受激布里渊散射阈值，高功率脉冲入射下，畸变产生。四波混频过程起源于介质的束缚电子对电磁场的非线性响应。入射光脉冲与ASE噪声产生四波混频，探测器接收到的瑞利散射信号降低。然后是自相位调制和交叉相位调制，这部分是由高功率光折射率的变化，从而导致光学相位的改变。三、COTDR性能参数通常将信号功率与探测器输出的噪声功率之差定义为动态范围，动态范围可通过提升探测光功率来增加，但由于非线性效应存在，，探测光的功率提升有限。空间分辨率从设备角度上来说由光脉冲宽度决定，而 ...

先将一束窄的脉冲光通过双向耦合器注入光纤中，这束脉冲光在光纤中向前传输时会不断产生背向瑞利散射光，回传的背向瑞利散射光带着使它产生散射的信号通过耦合器到光电检测器中。由于激光器发射的就是脉冲光，所以可以根据时间得到背向散射发生距光源的时间差，从而确定空间位置。OTDR得到的瑞利散射功率为一条指数衰减的曲线，该曲线表示出了光纤沿线的损耗情况。当脉冲光在光纤传播过程中遇到裂纹、断点、接头、弯曲等情况，脉冲光会产生一个突变的反射或衰减。典型的OTDR探测曲线如下图所示：二、OTDR系统及性能指标OTDR系统主要由脉冲发生器、光源、光电探测器、信号处理系统等组成。基本构架如下：OTDR直接探测背向瑞利 ...

对于非常宽的脉冲光谱往往非常不规则，仅仅从脉冲自相关波形不能判断脉冲的宽度，需要从测量的脉冲光谱乘以测得的相位函数做傅里叶变换，得到脉冲的时域形式，从而计算出脉冲的宽度。三阶非线性非对称脉冲的测量无论脉冲的形状如何，二阶自相关只能测量出对称的曲线，利用三阶非线性效应可以测量脉冲的非对称形状，三阶非线性自相关采用非平衡的干涉仪获得脉冲的三阶自相关曲线，可以利用衰减器或具有不同反射比的分光片改变干涉仪一臂的光强。三阶相关的光路与二阶相关基本相同，区别只是分束的两路光强不等，如图为光强衰减系数为0.04的三阶相关和二阶相关的测量曲线：从图中可以看出二阶自相关测量的结果是对称的，不能区分出脉冲的对称性 ...

一直用于倍频脉冲光1064nm，单次通过的脉冲系统中转换效率高达80%。在连续光系统中，腔内倍频效率已实现超过50%。如何使用PPLN晶体长度：当选择一种晶体时，晶体长度是一个重要因素。对于窄带连续光源，我们的20mm到40mm的较长晶体长度将提供更高的效率。然而，对于脉冲光源，长晶体对激光带宽和脉冲宽度敏感性增加，会具有负面效应。对于纳秒脉冲，通常推荐10mm长度，而较短的0.5mm到1mm长度则适用于飞秒脉冲系统。极化：为了利用铌酸锂的最高非线性系数，输入光应该是e偏振的，即偏振态必须与晶体偶极矩匹配。通过使光的偏振轴与晶体的厚度方向平行可实现这一点。这可用于所有非线性相互作用。产生二次谐 ...