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正像望远镜中转像系统和场镜观察用和大部分瞄准用的望远镜须对物体成正像。伽利略望远镜虽成正像,但因没有中间实像平面和只能有很低的倍率而无实用意义。实际应用的都是利用转像系统使倒像转成正像的开普勒型望远镜。这种望远镜常称地上望远镜。转像系统为棱镜系统或透镜系统。1.棱镜转像系统当要求望远镜系统的筒长较短且结构紧凑时,都采用棱镜系统来实现转像,并根据需要可以对光轴作转折或改变视线方向。用单块屋脊棱镜或由普通棱镜组合起来的棱镜系统,均能达到使像相对于物体在上下和左右方向都倒转过来的目的。例如在周视瞄准镜和步枪瞄准镜中,等腰直角屋脊棱镜和施密特屋脊棱镜均起到了转像和光轴转折的双重作用。又如别汉棱镜系统能 ...
反射式与折反射式望远镜物镜一般说,望远镜物镜的视场较小,例如大地测量仪器中的望远镜,视场仅 1~2度;天文望远镜的视场则是以分计的;而一般低倍率的观察用望远镜,视场也只在10 度以下。但物镜的焦距和相对孔径相对较大,这是为保证分辨率和主观亮度所必需的,可认为是长焦距、小视场中等孔径系统。因此,望远镜物镜只需对轴上点校正色差、球差和对近轴点校正彗差,轴外像差可不予考虑,其结构相对比较简单,一般有折射式望远镜物镜、反射式望远镜物镜、折反射式望远镜物镜,这篇文章主要介绍反射式与折反射式望远镜物镜。一、反射式望远镜物镜反射式物镜主要用于天文望远镜中,因天文望远镜需要很大的口径,而大口径的折射物镜无论在 ...
折射式望远镜物镜一般说,望远镜物镜的视场较小,例如大地测量仪器中的望远镜,视场仅 1~2度;天文望远镜的视场则是以分计的;而一般低倍率的观察用望远镜,视场也只在10 度以下。但物镜的焦距和相对孔径相对较大,这是为保证分辨率和主观亮度所必需的,可认为是长焦距、小视场中等孔径系统。因此,望远镜物镜只需对轴上点校正色差、球差和对近轴点校正彗差,轴外像差可不予考虑,其结构相对比较简单,一般有折射式望远镜物镜、反射式望远镜物镜、折反射式望远镜物镜,这篇文章主要介绍折射式望远镜物镜。这类物镜要达到上述像质要求并无困难,但要求高质量时,要同时校正二级光谱和色球差就相当不易。后者常只能以不同程度地减小相对孔径 ...
透镜或用辅助望远镜代替目镜,可以在显微镜的所谓conconscopical图像中看到瞳孔。当分析仪,偏振器和补偿器交叉zui大消光时,衍射图像的特征是十字形消光区(图1,插图),这是由于在宽视场显微镜中使用会聚光束这一事实。所有不位于沿偏振面或垂直于偏振面中心入射面的光束都不能被熄灭,因为它们在透镜陡峭的光学界面处由于p和s分量的差透射而以椭圆和旋转偏振状态反射。这种去极化产生了四个明亮的象限,由十字分隔。为了获得zui佳的克尔对比度条件,通过正确定位光圈光圈,应将照明限制在conconscopic图像中zui大消光区域,如图1插图所示。对于极性克尔效应,使用中心的虹膜光圈,而纵向效应zui好 ...
干涉仪、准直望远镜及激光准直仪。(2)斜率积分此方法基于局部斜率测量技术和对高度差求和的表面轮廓重建技术。因此,被测量是角度及距离。对于角度测量,需要独立的参考基准。对于采用光学方法进行角度测量,是以视线为基准的。对于机械式斜率测量通常指的是重力线。倾斜角测量是采用自准直仪,角干涉仪或电子水准仪来实现的。3基于光束的直线度测量对于光学对准系统,基准或参考基线定义为精密光学仪器的光轴。在不同配置的望远镜、准直仪和靶标,位置或角度对测量很敏感。(1)对准式望远镜:它要建立准确的视线。光学系统的根本特性是聚焦过程中要精确保证系统光轴方向不变。从望远镜筒末端到无穷远物距的大范围内,这些仪器可用来确定靶 ...
家对太阳磁场望远镜的偏振测量精度提出了更高的要求,例如美国的先jin技术太阳望远镜(ATST)要求其达到5*10-4,我国在研的深空太阳望远镜(DSO)和巨型太阳望远镜(CGST)则要求达到2*10-4。斯托克斯椭偏仪作为太阳磁场望远镜的核心部件之一,其仪器矩阵的定标精度直接影响望远镜的偏振测量精度。因此,实现仪器矩阵的精确定标是提高太阳磁场望远镜偏振测量精度的必要条件。传统的仪器矩阵定标方法主要有四点定标法和E-P定标法。它们都是将一组包含偏振片和1/4波片的偏振发生器(PSG)作为定标单元,产生4组或4组以上的偏振光直接入射斯托克斯椭偏仪进行仪器矩阵的定标。这些方法根据光源的不同,或者假设 ...
影响太阳磁场望远镜偏光系统的测量精度。随着研究的日益深入,人们对偏振测量精度提出了更高的要求,有些仪器,例如我国研制的大型空间太阳观测设备一一空间太阳望远镜(SST),要求偏振测量精度达到10-4以上,这对波片的加工和测量精度都是一个挑战。因此,研究波片高精度测量方法有着极qi重要的意义。测量波片位相延迟的方法有很多,例如光强法、光谱扫描法、补偿法和调制法等,许多文献对这些方法已有所论述。然而值得注意的是,在实际测量中,来自不同的方法或不同的仪器的测量结果往往存在差异,有些结果之间的差异甚至超出了文献所述的误差范围。因此,确定产生测量差异的原因便成为亟待分析和解决的现实问题。针对这个问题,并结 ...
。两个独立的望远镜允许一个人调整每个光束的模式,以获得对样品的zui佳聚焦。通过光延迟线后,泵浦光束与线偏振的探测光束共线。聚焦是使用一个标准的显微镜物镜与一个数值孔径0.65的40倍物镜。尝试使用反射物镜来zui小化探测脉冲的群速度色散,然而它恶化了探针束的偏振状态,否则探针束在整个显微镜中保持偏振消光比为0.0005。聚焦光斑的直径分别为300 nm和600 nm。反射的探针光束被分束器收集,聚焦在直径为20 um的针孔上。对于某些示例,这种共聚焦配置可用于消除来自样品衬底的背景散射光。在针孔之后,用一个偏振器来分析探测光束的克尔旋转,该偏振器相对于入射光束的交叉偏振方向的角度为几度(交叉 ...
普勒和伽利略望远镜。这是与放大率相同但长度减半的a-BeamExpander的比较。图5:BeamExpander与开普勒和伽利略望远镜的比较系统减少的现象也可以在其他光学排列中发现,例如在摄影镜头内。另一个有利的副作用是重量的减少。在 "每克都很重要 "的情况下,可以实现巨大的节约,例如在卫星检查中,如哨兵-4卫星。由欧盟和欧空局的哥白尼计划发起,哨兵-4卫星通过两个高分辨率光谱仪为欧洲和北非的环境管理提供可靠的实时数据。非球面的生产和测量就像球面一样,非球面也可以通过各种方法生产,例如通过研磨和抛光。长期以来,人们认为非球面镜只适用于实验室、研发项目或原型建造,大批量使 ...
1所示,使用望远镜T (LINOS G038658000,光束扩展系统4倍)将激光束放大到一个直径5毫米,以便在样品上实现较小的聚焦光束光斑尺寸。格兰-汤姆逊偏振器P产生的s偏振光相对于样品的几何形状。分束器BS (ThorLabs BSF05-A1)用于将激光束分成参考部分和信号部分。经过镜面M的反射后,参考光束被引导到自动平衡差分检测器的参考输入端。信号束由非球面凸透镜FL1 (ThorLabs 352240-B)聚焦到样品表面S上,角度为40◦从样品法线测量。反射光束通过第二非球面凸透镜FL2 (ThorLabs 352240B)进行准直。为了提高精度和自动定位,聚焦和准直镜头安装在压电 ...
管激光器后用望远镜加宽。样品上的光强可以借助中性密度滤光轮来控制。测量时使用的探测激光功率约为10μW。激光在到达样品之前被格兰-汤普森棱镜线偏振。光从样品表面反射后,偏振面旋转克尔角θK,用沃拉斯顿棱镜将反射光分成两束正交偏振光束,用差分放大器测量相应的光强差来检测。该差分信号与克尔角成正比,因此也与砷化镓导带中的自旋极化成正比。铁磁触点的磁化以及GaAs中的自旋系综可以用两个电磁铁来操纵,这两个电磁铁位于低温恒温器外部,样品位于其中心,如图3.6所示。空气线圈磁体用于沿激光束的敏感方向(= x轴)切换喷射器触点的磁化。因此,在关闭磁场后,允许沿注入器触点的两个相应的剩余磁化方向进行自旋注入 ...
只适用于评价望远镜和显微镜物镜等小像差系统。这类系统是一种视场很小而孔径较大或很大的系统,应该保证轴上点和近轴点有很好的像质。所以须校正好球差、色差和近轴彗差,使最大波像差不大于 1/4 波长,符合瑞利判断的要求。对于球差,我们若想得到容限计算式。有二种情况:1.当系统仅有初级球差时,其所产过的最大波像差(经 离焦后)由以下公式来决定。令其小于或等于 1/4 波长,即可得边光球差的容限公式为上式的严格表示应为2.当系统同时具有初级和二级球差时,在对边光校正好球差后,0.707 带的光线具有最大的剩余球差。作 的轴向离焦后,系统的最大波像差由以下公式来决定,令其小于等 手1/4波长,即可得 时的 ...
件在光程中被望远镜跟随,这是确保从DOE出现的小束也在检镜处重新连接在一起所必需的,允许每个单独的小束保持准直,并微调-小束传播的角度。当使用偶数量的波束时,我们通过机械阻塞消除了零级波束。虽然从DOE发射出的每个小束都与射入DOE上的激光束的直径相同,但随后的望远镜产生了一个副作用,即每个小束的大小与望远镜的功率成正比。因此,我们用另一台望远镜预先缩小或预先扩大入射激光。由于我们的系统已经在光路的早期使用了望远镜,使光束通过针孔(一个空间滤波器,确保光束截面轮廓的圆度;图1B,元素3),我们利用同样的望远镜,通过简单地改变该望远镜的焦距和第二个透镜的位置来预补偿光束的大小(图1A)。这确保了 ...
如,在组装的望远镜系统中,多个主镜或副镜通常被“蜘蛛”支撑结构部分覆盖。除了相位噪声之外,相位展开还受到这些相位岛的影响,从而导致较大的误差。虽然这些相位岛是完整相位的一部分,但包裹相位不能反映这一点。因此,当展开整个测量区域时,相位岛之间的不连续性是一个挑战。此外,它不仅可能导致相岛内部的错误,而且还可能导致其中的高度故障。此外,当需要多次平均测量时,问题变得更加严重。相位展开可能会在一次测量中向上调整特定的相位岛,但在下一次测量中可能会向下调整,当这些测量被平均时,结果是模棱两可的,无法自动或手动解决。目前采用的方法包括填充缺失区域的坡度数据以获得连续的局部坡度,这是通过计算表面图形的两个 ...
。通过简单的望远镜将SLM放置在与现有扫描仪(即振镜)共轭的平面上,现有的激光扫描系统可以很容易地修改为与衍射SLM一起工作。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
3.6 m的望远镜商,其中使用的变形镜有19个单元。在自由空间光通信系统中,为了解决大气湍流引起的波前畸变,人们提出使用自适应光学系统实现畸变波前的波长。涡旋光和球面电磁波示意图对于涡旋光束在大气湍流中传输产生的波前畸变,可通过自适应广西系统进行校正和补偿。传统自适应光学技术是一种电子学和光学相结合的技术,能够实时探测畸变波前并予以实时校正,使光学系统具有适应自身和外界条件变化的能量,从而保持最佳工作状态,提高光束的质量和改善通信系统的性能。无波前传感器的自适应光学校正大多数自适应光学系统都是用波前传感器根据探测到的畸变量产生的相应的控制信号驱动波前校正器对畸变相应进行校正。2010年,夏立军 ...
差系统,例如望远镜和显微镜,可利用瑞利判断和斯特里尔比判断来评价其成像质量,入里判断由于计算方便,为大家广泛采用。3,分辨率(瑞利判据)由于衍射每一个点光源经过成像系统之后,都会形成一个主光斑及其外的一系列微弱的衍射环。 当两个物点过于靠近,其艾里斑就会重叠在一起。当两个物点继续靠近,以至于经过系统成像之后的两个像点中心距离等于艾里斑的半径的时候,通常就认为刚好能分辨出是两个像,此时两个光强极大值与中间极小值之比为1:0.735,与光能接收器(眼睛或照相底板)能分辨的亮度差别相当。两个物点继续靠近,这个成像系统就分辨不出这是两个点了。所以瑞利判据,就是成像系统的分辨率基本依据。简单点讲:一个光 ...
伸的显微镜或望远镜系统,利用光纤柔软可弯曲的特点可将其插入人体与物体内腔,在医疗诊断和工业检验方面有重要的应用。一般应同时以另一束传光光纤实现对内腔的照明。3.平场镜光学系统要求校正各种像差,利用光纤束制作的平场透镜可以同时校正像面弯曲和畸变。如下图2即为一种照相型平场镜,该平场镜的人射端面为四面,与物镜的像面弯曲一致,其出射端面为平面,可以用接触法在照相底片或其它感光元件上记录由它传递的图像。也有一类场镜型平场镜,图3是在潜望镜的中间实像平面上使用的场镜型平场镜,其两端面分别与光学系统前、后半部的实际像面一致,均为四面。图二图三4.光纤在电子光学系统中的应用下图4是光纤面板用于变像管中的示意 ...
种应用场合 望远镜准直与表征 凹⾯镜测量大直径平面光学特性测量:滤光片、窗口、偏振光学 任意配置的⼤直径镜头和物镜测量离轴镜头测量Phasics是一家专门从事相位测量的法国公司。Phasics向其客户提供全系列的产品,所有这些都是基于独特的技术,即四波侧向剪切干涉技术。Phasics波前传感器体积小、结构紧凑,分辨率高、动态范围大,并且易于使用。非常适合集成在用户的光路中用于光学元件及组件的计量。另一方面,Phasics也提供定制化的量测系统。可以根据用户的实际需求设计方案。上海昊量光电设备有限公司作为Phasics在中国地区的核心代理商,致力于为国内的工业和科研用户提供技术解决方案。对于Ph ...
量了一个大型望远镜结构。显然对于结构的所有低阶方向性的模态,参考点并非都是最优的。作为第一次评判测量数据,所有参考点位置得到的全部频响都用于提取结构的极点和留数。当参数选定后,作为验证过程的一部分,可以生成一个综合频响用来跟实际采集到的测量结果进行对比。综合频响和测量频响如图3a所示。请仔细观察,测量频响和综合频响的对比结果很差。但是,经过仔细评估数据、仔细选择测量结果来提取系统极点(接下来提取留数),可以得到一个更好的模型。这点由图3b所示的综合频响和测量频响的对比得以证实。当然,这种方法需要付出极大的努力,但是模态参数通常大为改善。我希望这个解释有助于你理解在提取模态参数时,为什么没有必要 ...
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