SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
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干涉仪两路的差频所定义的各个拍频下被激发。样品中的荧光发射由共聚焦配置的PMT检测,并且通过狭缝来排除平面外的荧光发射。共振扫描振镜(RS)在横向上进行高速扫描,即可以二维成像。考虑到荧光团的有限频率响应,选择LO光束的频移将拍频激发频谱外差到基带,以zui大限度利用调制带宽。这是必要的,因为AOD通常在升频的次倍频通带上工作,以避免谐波干扰。用于驱动AOD的射频频率梳的直接数字合成(DDS)定义了每个像素的激发,而这是通过特定的射频和相位决定的,从而导致射频频率梳与检测信号之间的相位相干性。而这种相位相干性可以使用相敏数字锁相放大器的并行阵列使得图像多路分解,这可以在Matlab中实现。FI ...
射光束的参考差频信号频率为1f1-f21, 让此光束经过45°偏振器,在光电探测器上产生差频信号。另一光束入射于偏振分束器(PBS),经其反射后,光频为f1采用定角反射器使其通过固定路径,然后再次经偏振分束器(PBS)反射。透射光频率为f2,通过由动角反射器形成的可变路径,再次通过偏振分束器 (PBS)。这两束光发生相干作用,经一偏振器后,在另外一个光电探测器上产生差频信号。被测和参考差频信号的位相差表示了动角反射器的移动位移。角反射器是有用的,因为它可沿原方向反射回光束,且不会反馈到光源处。但是,在某些应用中,要求使用平面反射镜而不是角反射器。下图给出了使用平面反射镜时的光路结构。通过1/4 ...
冲有细x间的差频会产生相应的频率线,从而在易于访问的射频域中实现了对梳状线的分辨测量,双梳源也是等效时间采样(ETS)测量技术的强有力工具,有时被称为异步光学采样(ASOPS)。该技术利用两个脉冲列之间的延迟扫描,实现对信号的采样。在这个技术中,一个实时持续时间为1/frep的窗口可以被转换为一个等效时间持续时间为1/Δfrep的窗口,其中Δfrep是其中一个梳齿重复的频率,Δfrep是两个梳齿重复频率之间的差异。这相当于将时间轴按比例因子frep/Δfrep进行缩放。由于这种延迟扫描方法不需要任何移动部件,因此与传统的基于机械延迟线的泵浦探测测量相比,可以获得更快速和更长距离的扫描。高更新速 ...
段上调谐激光差频获得的激发光谱是否与相关文献拉曼光谱相匹配?更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
如果激发束的差频Δω = ωp−ωs与焦点内分子的振动频率Ω相匹配,即分子跃迁由于分子跃迁的刺激激发,速率提高。分子居群从基态通过虚态转移到分子的振动激发态(图1A)。这与自发拉曼散射相反,自发拉曼散射从虚态到振动激发态的转变是自发的,导致信号弱得多。图1.受激拉曼散射原理(A) SRS的能量图。泵浦和斯托克斯束的共同作用通过虚态有效地将样品中的分子从基态转移到第一振动激发态。被激发的振动状态可以通过调节泵和斯托克斯梁之间的频率差来选择。(B) SRS作为能量转移过程。由于分子振动的激励,一个泵浦光子被吸收,一个斯托克斯光子被产生,这分别导致了传输泵浦光束和斯托克斯光束的SRL和SRG。由于分 ...
子振动频率的差频。此外已经证明,用几皮秒的激光脉冲宽度激发CARS和SRS可以理想地平衡高效生成非线性信号所需的高峰值功率与相对狭窄的光谱带宽(<1 nm)的要求,以匹配分子振动的固有线宽。对于高速成像,至少需要10Mhz的重复频率,理想情况下应该更高。这是因为在视频速率成像中,数据是以每秒1000万像素的速度获取的,并且CARS至少需要每个像素发射一个激光(对于带有调制传输检测的SRS至少需要两个激光)。此外,近红外光谱区域的激光激发已被证明能最大限度地减少CARS中非共振背景的产生,与可见光激发相比,提供了减少的光损伤,也为非线性显微镜提供了良好的穿透组织的能力。最后,由于CARS或 ...
两个激光器的差频处产生一个振荡信号。我们可以把这个称为混频后的信号。光电二极管的功率用下面公式描述:PPD和EPD分别表示探测器上的能量和电场。E1和E2是每个激光器的输出场强,计算公式如下:其中 ω1和ω2是各自的频率,Φ1和Φ2是各自的相位,将公式2 和3带入到公式1中,可以得到下面公式:注意,高阶项通常在光电探测器的带宽之外,重要的是要认识到,即使混频后的信号包含了激光器的相位信息,这个信息包含在信号的参数中,并且在这种形式的反馈系统中使用相对困难。为了从混频后的信号中提取相位,我们使用了相位检测器。一个简单的鉴相器由一个混频器和一个低通滤波器组成,该滤波器将信息转换为基带,以便用于反馈 ...
2L倍数的基差频,以及二阶差频,与c/2L相比,二阶差频的频率相对较低。随着腔长度的变化和激光模式在增益曲线上的漂移,每一种模式的牵引效应都会略有不同。但是,大数之间的微小差异会导致这些二阶项的剧烈变化,不断有模式从增益曲线的一端下降并出现在另一端。二阶差频的幅度远低于基频的幅度,但仍可使用频谱分析仪检测到。要出现这些二阶差频,激光器必须能够同时在至少3个纵模上振荡。(只有2种模式时,将只有一个差频,无法产生二阶差频。)氦氖激光器的多普勒展宽增益曲线在632.8 nm处的半高全宽(FWHM)约为1.5 GHz。要获得3种模式,需要模式之间的间隔小于约500 MHz,这意味着c/2L管长度至少要 ...
光与参考光的差频信号。信号光和参考光的频率及振幅不同,混合后的光波场到达探测器后产生了光电流,而这光电流中由于混合光场的存在,混合光场的信号光与参考光存在相位差,相位差致使光电流产生交流分量,将交流分量滤波后输出,正比于信号光振幅。而这部分信号光,就是探测光在光纤中传播时产生的背向瑞利散射,参考光可取自激光光源。常使用声光调制器(AOM)的衍射效应对信号光进行移频,移频造成的频率差,是交流电流发生的重要因素,所以需要集中,这也就限制着激光器频宽,所以COTDR通常使用单频窄线宽激光器。从单模光纤中不同位置产生的信号光的偏振态并不相同,所以需要扰乱参考光的偏振态,并经过多次测量以获得信号光与参考 ...
用于冷却铍离子铯原子的PPLN晶体Covesion 的 MSFG 晶体系列最常用于量子光学系统,其中需要窄线宽激光器来访问特定的原子跃迁,以操纵和冷却原子和离子。通过使用高功率光纤泵浦激光器在 MgO:PPLN 中产生和频,可以轻松实现瓦级功率的冷却激光器。MSFG626可用于冷却铍离子,两个泵浦激光器分别为1051nm和1550nm,然后在MSFG626中结合,产生626nm。使用BBO晶体,这种输出可以在313nm处增加一倍频率至9Be+离子跃迁。类似地,我们的MSHG637已经被用来演示铯原子从1560nm和1077nm冷却到637nm,然后频率加倍到原子跃迁。我们的MSFG 和频晶体系 ...
QCL中基于差频产生(DFG)的太赫兹源。2. 大功率高效量子级联激光器在QCL发明8年后,第一个室温连续QCL被成功制备波长为9.1 μm,输出功率为10 mW[12]。不久之后,西北大学的CQD在3.8μm[13]到10.6 μm[14]波长范围内实现了高功率室温连续波工作。且自2007年以来,主要研究波长在4.7 μm左右的红外对抗、自由空间通信、化学传感等方面的应用。当时,报道的最佳室温CW功率为0.3 W, WPE为3.7%[15]。到2011年,QCL在室温连续运行达到了5.1 W的输出功率,WPE为21% [9]。在室温脉冲模式下,WPE从7.7%提高到27%。这一趋势如图1(a ...
信号的和频和差频信号。当两路信号频率接近时,我们会得到一个近二倍频信号和一个接近直流的信号。低通滤波器的作用就是可以滤去电路中的高频信号,只保留低频(低通)的部分。所以两路频率接近的信号经过乘法器和低通滤波器。最终会得到一个低频(差频)信号。如果两路信号频率完全相同,最终会得到一个直流信号。如果f2幅值单位为1,频率确定。f1是输入信号,频率成分很多。那么经过如上处理,最后f1中只有和f2频率接近的信号会被保留,因为其它信号频率不同的差频也很大,被低通滤波器滤掉了。乘法器和低通滤波器的可能实现图如下:这里了解即可。需要注意的是,目前我们并没有引入相位的计算。引入相位,在数学上已知,会导致结果在 ...
G。2.产生差频PPLN常用于产生中红外的DFG装置,可调谐Ti:S激光器和1550nm激光器,或1064nm光源和可调谐~1550nm激光器。最佳效率需要两个泵浦光的共聚焦,即晶体长度与共聚焦参数的比值为1。对于连续光系统,效率可以达到0.3-0.4mW/W2cm。3.光参量振荡(OPO)PPLN最常见的用途之一是用于光参量振荡器(OPO)。OPO的原理图如上所示。常见的装置使用1064nm泵浦激光器,可以产生比泵浦光波长长的信号和闲频光。精确的波长由两个因素决定:能量守恒和相位匹配。能量守恒要求一个信号光子和一个闲频光子的能量之和必须等于一个泵浦光子的能量。因此,无限数量的光子组合是可能的 ...
生和频振荡、差频振荡现象,所以出射光中不光有原频率的光,还会包含有其他频率成分的光波。而当具有高能量的单色光束在非线性介质中传播时,它会在非线性材料中发生差频从而产生一个不变的电极化场,这个电极化场会在材料内部形成一个直流电场。这种现象被称为光学整流现象。图2 光学整流法产生太赫兹原理图当超短飞秒脉冲激光在非线性介质中传输时,它可被视为由一组单色光束叠加而来。这些单色光束在非线性材料中发生差频现象,生成一个低频振荡的时变电极化场,并向外辐射电磁波,该过程是一个二阶非线性过程如图2。由于激发激光脉冲是飞秒脉冲,这个电极化场发射的电磁波便处在太赫兹频段,且发射的太赫兹电场强度正比于该交变电场对时间 ...
晶体长度当选择一种晶体时,晶体长度是一个重要的因素。对于窄带连续波光源,我们的20mm到40mm的较长晶体长度将提供最好的效率。然而,对于脉冲光源,长晶体对激光带宽和脉冲宽度敏感性增加,会具有负面效应。对于纳秒脉冲,我们通常推荐10mm长度,而最短的0.5mm到1mm的长度则适用于飞秒脉冲系统。极化为了利用铌酸锂的最高非线性系数,输入光应该是e偏振的,即偏振态必须与晶体偶极矩匹配。通过使光的偏振轴与晶体的厚度方向平行可实现这一点。这可用于所有非线性相互作用。聚焦和光路设计由于PPLN是一种非线性材料,当晶体中光子的强度最大时,将获得从输入光子到产生光子的最高转换效率。这通常是通过晶体的端面正入 ...
:二次谐波,差频,和频,光参量振荡,和其它二阶非线性过程。二次谐波(SHG)或倍频是利用非线性晶体的χ(2)特性的最常见的应用。在SHG中,两个具有相同波长的泵浦光子通过一个非线性过程结合,产生波长为λ/2的第三个光子。与SHG类似,和频(SFG)是结合波长为λp和λs的两个输入光子来产生一个波长为λSFG 的输出光子。λSHG=(1/λp+1/λs)-1。差频(DFG)中,两个波长为λp和λs的光子入射到晶体,频率较低的波长为信号光子λs激发泵浦光子λp,发射一个波长为λs的信号光子和一个波长为λi的限制光子。Λi=(1/λp-1/λs)-1。在差频过程中,两个信号光子和一个闲置光子出射,产 ...
频器连用来做差频,第一台声光移频器的正一级光进入第二台声光移频器,调节角度使能量集中在负一极光上,这样产生的光束中心频率的改变量就是两台声光移频器的差值,这样可以实现光束中心波长更精细(单台频率调节步进为35khz),范围更大的调节。声光移频器作为一个器件,在各种实验场景中有着众多的应用,比如在冷原子方面,通常会搭配可调谐激光器,先使用可调谐激光器调节激光频率,最后再使用声光移频器去移频和锁定到相对应的波长上就可以,此外,声光移频器在多普勒测速以及外差干涉检测方面也有着许多的应用。 ...
“ 量子领域探新路,PPLN波导启量子途。周期极化纳电子,非线性光学赋能术。频率转换信息传,通讯传感皆从它。量子应用靠其力,科技前言展宏图。”随着量子技术的迅猛发展,PPLN(Periodically Poled Lithium Niobate)波导技术作为一项关键技术,在量子信息处理、量子通信和量子传感等领域展现出了巨大的潜力。PPLN波导以其优异的非线性光学特性和高度可控的周期极化结构,在量子领域中扮演着不可或缺的角色。为了深入探讨PPLN波导技术的发展趋势、关键技术突破以及在量子应用中的应用实例,我们诚挚邀请您参加此次昊量光电举办的网络研讨会。研讨会主题量子应用中PPLN波导关键技术的发 ...
的倍频晶体、差频晶体、OPO晶体、和频晶体外还推出了新的PPLN波导产品系列。PPLN波导产品系列包括:· 独立波导芯片· 带有 APC 光纤连接器的坚固型波导封装· 分量波导。光纤输入,可选光纤或自由空间输出。PPLN波导产品系列波导的主要特点:· MgO:PPLN 中的丁状脊结构· 1560nm 和 1550nm SHG· 提供芯片和封装形式· 带有用于热调谐的集成加热器单元的光纤输入/输出封装· 提供温度控制单元· 波长定制服务关于昊量光电:昊量光电,您的光电超市!上海昊量光电设备有限公司专注于光电领域的技术服务和产品销售。致力于引进国外顶级光电器件制造商的技术与产品,为国内客户提供优质 ...
谱和锁相环/差频激光锁频5. 如何通过锁相环来解决锁相放大器测相位时的局限性6. 问题环节主讲嘉宾应用工程师:Fengyuan (Max) Deng, Ph.D.简介:普渡大学化学博士学位,主要研究非线性光学显微成像方向。应用工程师:Nandi Wuu, Ph.D.简介:澳洲国立大学工程博士学位,主要研究钙钛矿太阳能电池。直播活动1.研讨会当天登记采购意向并在2022年第一季度内采购的客户,可获赠Moku:Go一台!其中采购Pro还可加赠云编译使用权限一年。 ...
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