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由共线光路(提供可编程色散补偿)和声光调制器组成的一种滤波器。它的功能是对光波脉冲的振幅和相位同时调制、提供色散补偿、脉冲整形等。 ...
件组成,分为共线型声光滤波器和非共线型声光滤波器两类。 ...
振的探测光束共线。聚焦是使用一个标准的显微镜物镜与一个数值孔径0.65的40倍物镜。尝试使用反射物镜来zui小化探测脉冲的群速度色散,然而它恶化了探针束的偏振状态,否则探针束在整个显微镜中保持偏振消光比为0.0005。聚焦光斑的直径分别为300 nm和600 nm。反射的探针光束被分束器收集,聚焦在直径为20 um的针孔上。对于某些示例,这种共聚焦配置可用于消除来自样品衬底的背景散射光。在针孔之后,用一个偏振器来分析探测光束的克尔旋转,该偏振器相对于入射光束的交叉偏振方向的角度为几度(交叉偏振器技术)然后用光电倍增管和锁定检测方案进行检测。垂直于样品平面施加zui大振幅为±4kOe的可变静态磁 ...
镜将两束光束共线聚焦在样品上。在孔径为20 μm的共焦平面上,测量了探头和泵浦光束的光斑直径d。dprobe≤300 nm, dpump≈400 nm。用交叉偏振片技术分析共焦平面后探头的极性克尔旋转。交叉分析仪的消光比<5x10-4。利用光电倍增管和锁相检测方案检测弱泵浦探头Kerr信号,该方案可用于可调至1ns的不同泵浦探头延迟。测量是在垂直于样品平面的外加磁场的相反方向下进行的。(⏐H0⏐≤4kOe)。在进行动态测量之前,确定静态克尔信号IKerr(α)为分析角α的函数,α = 0对应于交叉分析器,用于两个方向±H0的应用领域。先前已经表明,相关的位移抛物线允许检索磁化。对于动态测 ...
并由二向色镜共线叠加。半波片和格兰-泰勒偏振器的组合用于调节两束光束的功率。为了获得更好的信噪比(SNR),我们使用频率为600至800 Hz的斩波轮(见图1 (a))进行信号调制。这个频率也被用作锁相放大器的参考。对于静态测量,斩波轮位于位置(A)。对于时间分辨测量,存在两种信号调制的可能性:在第一种情况下,斩波轮位于位置(A),两个波束都被斩波。其次,为了进一步提高信号质量,还可以只截断泵浦波束(见图1中的(B))。在这种情况下,锁相放大器仅检测泵浦引起的克尔信号变化,从而丢失绝对值。样品安装在一个无磁扫描压电工作台,扫描范围160 μm × 160 μm。光线通过具有50倍放大倍率和0. ...
步,由二色镜共线组合,通过扫描单元后由显微镜物镜聚焦在样品上,透射光由一个相似的物镜收集。对于CARS,一系列短通和缺口滤波器选择反斯托克斯光,这是用光电倍增管测量。对于SRS,将高频调制器插入到泵浦光束(用于SRG检测)或斯托克斯光束(用于SRL检测)上,并将由长通(短通)和陷波滤波器序列选择的斯托克斯(泵浦)发送到光电二极管和锁相放大器,后者同步解调并测量SRG (SRL)。原则上考虑到结构的相似性,CARS和SRS信号可以在同一个实验装置上检测到,甚至可以同时检测到。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器 ...
满足无畸变的共线成像关系时,常规光学系统主面是平面,谱面上无畸变的理想像高,而傅里叶变换透镜要求像高,相当于主面是一个以焦点为中心的球面。傅里叶变换透镜的畸变为因此,以常规光学系统作为傅氏变换透镜时,最大谱面范围由谱点位置的非线性误差所限制。傅氏变换透镜一般能对物面校正球差、彗差、像散、场曲,整个视场内像质达到衍射极限,且对光阑位置校正球差、彗差。若傅氏变换透镜需供多个波长同时工作,则应按常规方案校正色差。若在一定时间内只供某一特定波长工作,则应保留较大的负轴向色差,如下图4所示,以改善每种单色光的波像差。但使用时必须对不同波长选用不同的焦面位置,来补偿色差的校正不足。图4相关文献:《几何光学 ...
循Abbe的共线映射在两个空间之间:物方空间和像方空间。共线映射具有以下性质1)每个物点将被映射到一个唯一的像点;2)每个物面将被映射到一个唯一的像面。由1)和2)我们可以得到,每条物方光线线都将被映射成一条唯一的像方光线。这个结果是根据两个平面的交点产生直线得出的。由于成像系统几乎执行这些功能,我们将假设它们的现象,包括变形系统,可以用共线映射来描述。在共线映射中,将物体空间中的点P(x,y,z)与像空间中的点P '(x’,y’,z’)联系起来的表达式为空间变量x,y,z和x’,y’,z’是笛卡尔坐标系中的位置,参数a、b、c、d是常数。由于变形系统具有双平面对称性,我们选择z轴和z ...
ST拉曼识别分析样品的优势在传统的拉曼仪器中,采样光学器件采用类似于共聚焦显微镜的聚焦设计。它们的激发光束和拉曼信号光束都集中在同一个点上。样品通常放置在这个焦点上,在激光焦点处有一个小的高功率密度的采样区域。通过这种方式,激发功率密度和拉曼信号辐射在采样体积最大化,并且只有来自这个紧密聚焦的体积的信号被收集。这种共聚焦设计具有最大的吞吐量的优势,可以用于测量透明容器内的样品,就像共聚焦显微镜做光学切片一样。当容器强烈地漫射光时,共聚焦方法失去了它的效力,因为光不能再聚焦到容器内的材料上。扩散散射容器内材料的拉曼信号较弱,通常伴随容器本身的强特征。STRaman®技术扩展了拉曼光谱的能力,以测 ...
义为与旋转轴共线的误差运动。倾斜误差运动 (α(θ), β(θ)):定义为转子绕 x 轴和 y 轴的旋转。该误差运动可以从在不同轴向位置“a”处进行的两个径向误差运动测量得出.同步与异步误差运动(Synchronous versus asynchronous error motion)旋转平台的总误差运动由同步和异步部分组成:同步误差运动是总误差运动从一圈到另一圈重复的部分。它可以通过计算每个测量的主轴角度 θ 在几圈内的平均误差来获得。在数学术语中,这被定义为由基频的整数倍组成的误差运动。总误差运动的其它部分是异步误差运动。它由基频的非整数倍组成。换句话说,总误差运动中从一圈到另一圈不重复的 ...
是和可以通过共线关系联系起来,其中,s表示之间的位移,而t表示之间的位移。将(5)代入(7) ,得一般来说,都依赖于。对于输出光束波前为平面的简化情况,s和t都为零,难点主要在于处理。这样的问题类似于弯曲目标上的辐照度控制问题,其中z值不是恒定的。 对于更复杂的情况,输出相位难以解析表达。在这种情况下,与相位梯度直接相关的s和t很难用明确表示。此处简化复杂得光场控制问题的解决方案是保留方程(8)右侧的s和t,并将它们视为u和v的函数。 方程(8)及其对u和v的微分被代入到方程(1) 消除两个变量。得到的方程是MA类型的二阶偏微分方程,其中系数依赖于及其一阶偏导数,以及x和y的二阶偏导数的函数 ...
粒子,同时用共线红色、绿色和蓝色光照射。从而得到自由空间中的三维图像,且具有大色域、精细细节和低散斑的特点。这种显示平台能够产生目前无法通过全息和光场技术获得的图像几何特性(长焦投影、高沙盘和“环绕”显示等)。图1. a, 低能见度光捕获粒子并使用它来扫描体积。由此产生的悬浮光机械系统被RGB激光照明。当粒子扫描体积时,通过视觉暂留方法形成图像。b,早期光阱图像的照片。c, 视觉暂留图像。该图像中的粒子被扫描得足够快实验结果:图2. 悬浮光机产生的3D打印光图像图3.图像的彩色和分辨率质量实例光泳图像粒子运动参考文献:Smalley, D., Nygaard, E., Squire, K. e ...
两个DW的非共线旋转极大地干扰了反铁磁耦合,进而刺激了层间RKKY交换力矩的增强,从而提高了DW的速度。通过微磁仿真验证了she诱导转矩与RKKY交换转矩之间的相互作用。此外,增加RKKY交换强度还可以进一步提高DW速度。14.自旋轨道转矩通过不对称畴壁传播诱导磁化反转Spin orbit torques induced magnetization reversal through asymmetric domain wall propagation in TaCoFeBMgO structures利用反常霍尔效应和克尔效应显微技术,研究了垂直磁化Ta/CoFeB/MgO结构中Dzyalosh ...
束,在同方向共线传播的情况下,一束光对另一束光扫描时,在接收器上可现实干涉信号,由于接收器的响应对于光频是缓慢的,得到的信号只是一个平均值,只和时间的慢变部分有关:设两束光的场强分别为A1和A2,这是电场线性自相关信号,第一项是常数,对应脉冲的能量,第二项是干涉项,这个信号的傅里叶变换恰恰是脉冲的光谱,这正是傅里叶变换光谱的原理,不反映脉冲的时域宽度。非线性自相关如果引入一个快门,或者用脉冲自己的非线性效应作为一个时间开关,即在探测器前加一个非线性介质,如倍频晶体,因为倍频信号的强度与基频光的光强的平方成正比。自相关波形的半高宽(FWHM)与脉冲宽度的比值为:1.414,这个比值也称为反卷积因 ...
种工作形式:共线传输型与非共线传输型。(1)共线传输型如上图所示,入射光经分束片分成两束光独立传播,两束光又分别经回返装置又传输至分束片并再次合为一束光共线传输。其中一个回返装置可提供光学时间延迟,当其从两激光脉冲重合处开始运动至两激光脉冲完全脱离,便完成了一次该路激光脉冲对另一路激光脉冲的扫描,可输出相关函数的波形。两束光共线入射倍频晶体时因满足相位匹配条件发生倍频效应(通过调节倍频晶体的方向,可满足单束光入射不发生倍频),探测器接收倍频光的信号,通过该信号的时间延迟和强度可确定原始激光的脉冲宽度。(2)非共线传输型当两束光经过回返装置再次回到分束片时不是共轴传输即为非共线测量方式,如上图所 ...
与反射光不能共线,而是存在一个角度,这导致光线不能垂直入射LCOS,这可能会导致投影出的图像存在畸变、像差或离焦,增大光路体积。使用PBS晶体PBS可以让特定偏振方向的光穿过晶体,如图所示,PBS可以使S光在PBS晶体中发生全反射到达LCOS,而P光穿过PBS晶体。反射光中S光发生反射离开光路,p光进入成像光路。添加PBS晶体在光路中,可以实现光线垂直LCOS入射和出射,这样方便了后面光路的搭建。但PBS晶体往往不能将p光和s光完全分离,这会降低系统对比度。偏振片加PBS这可能是目前使用最多,且成像效果较好的光路。几乎没有哪一个偏振片能实现输出光的偏振方向完全平行于光轴,出射光往往还有一些垂直 ...
频光一同输入共线f-to-2f干涉仪,生成一个信噪比大于30dB、分辨率~300 kHz f0信号。图1:载波包络零频f0与fbeat探测;插图:倍频程光谱~970-2200nm图2a显示对fbeat进行测量的实验结果,可以得到自由运转下fbeat相位噪声为22.4 rad (100Hz~10MHz,时间抖动18.5fs)。这种测量受限于CW激光器> 50 kHz偏移频率,但足以看出1 GHz激光器的低噪声特性。将fbea信号稳定到一个主参考射频发生器使用数字鉴相器产生误差信号,首先将该误差信号反馈到泵浦电流上,得到残余相位噪声为190 mrad [100 Hz~ 10 MHz](即16 ...
太赫兹光束的共线性使太赫兹光谱仪易于实现和直接校准超宽谱太赫兹发射器应用领域: ■ 超宽带线性太赫兹光谱■ 非线性太赫兹光谱■ 太赫兹近场显微镜■ 太赫兹扫描隧道显微镜■ X射线束层析成像■ 超快光电探测器(由泵浦脉冲包络确定的太赫兹脉冲)超宽谱太赫兹发射器指标参数:更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是国内知名光电产品专业代理商,代理品牌均处于相关领域的发展前沿;产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、精密光学元件等,涉及应用领域涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究 ...
PD:非共线强度,共线干涉; TPA:混合共线强度模式切换适用于PMT, PD用于相位匹配的SHG调优PMT / PD:自动;TPA:不适用触发模式TTL, f < 50 kHz;脉冲扫描SM < 10khz输入偏振线性水平、垂直可供选择输入光束耦合空间;选项:光纤耦合FC/PC, FC/APC, SMA最大输入功率1w(例如:振荡器,频率大约为1w。70 MHz)或10μJ(如放大系统的重频在千赫范围内),以较低的值为准输入口6毫米(空间光)软件包括;实时显示脉冲宽度和中心波长,不同的拟合操作拟合程序高斯型、双曲正割型、洛伦兹型连接USB远程控制可以通过TCP/IP (SC ...
谐波产生的非共线截面(SH在非线性晶体中产生)。PC USB接口和Windows采集软件提供了平稳和容易的数据转换和注册,而额外的labview兼容的驱动程序提供了扩展的灵活性和在线控制,在复杂的多阶段实验设置。ASF系列有四种基本模型,涵盖了广泛的工作波长范围。产品特点:·可能的波长范围从400纳米到2200纳米·5fs到15ps的脉冲持续时间测量·USB接口与Windows PC软件和LabView驱动程序在一个标准的软件包·CCD二维探测器,精确数据采集,误差zui小·1 uJ单单发灵敏度产品参数: ...
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