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频光分别称为信号光(signal)和闲置光(idler)。当信号光和闲置光初始均处于真空态时,则称为自发参量下转换(SPDC)。一般要求参量下转换过程满足所谓的位相匹配条件,即能量守恒条件和动量 守恒条件。我们用下标p、s、i分别表示泵浦光(pump),信号光(signal)、闲置光(idler),则能量守恒条件和动量守恒条件分别为:其中,w表示频率,k表示波矢量。描述非简并参量下转换过程的相互作用哈密顿量为:其中,χ(2)是二阶非线性极化率;和分别表示k光的光子产生和湮灭算符。一般来说,泵浦场较强,可作经典描述(称为参量近似),于是上式变为:其中,η∝χ(2)Ep,Ep为泵浦光的振幅。实际上 ...
的优势在于其信号光和闲散光可以在很大范围内变化,二者之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长(例如,中红外,远红外或者太赫兹光谱区域),并且也可以实现很大范围的波长调谐(通常通过改变相位匹配条件)。因此OPO特别适用于激光光谱学。光参量振荡器一个限制条件是它需要具有很高光强和空间相干性的泵浦源。因此,通常需要采用一个激光器来泵浦OPO,由于不能直接采用激光二极管,该系统变得相对较复杂,包好一个激光二极管,一个二极管泵浦的固态激光器和实际的OPO.图2.环形谐振腔的光参量振荡器大多数OPO都是单共振的,即谐振腔的共振波长为信号光波长或者闲散光波长,而不是对两者都 ...
声)是指除了信号光以外,其他误触发引起的计数,包括环境杂散光、电噪声等。环境杂散光可以通过前置滤波片等方法进行人为消除,电噪声这种设备自身的噪声,无法进行人为消除,只能依赖探测器本身性能。因此探测器自身的暗计数以及探测效率直接性的影响了是否能够探测到并有效接收最终光响应脉冲的光子且不会被淹没在噪声中。2001年俄罗斯莫斯科师范大学 Gol’tsman小组首次利用5nm厚度的氮化铌(NbN)薄膜制成的单根直纳米线条成功实现了从可见光到近红外光子的探测由此开启了SNSPD研究的先河,而后,该小组成立的俄罗斯SCONTEL公司,二十多年来一直致力于超导纳米线单光子探测器的研究,不断地在技术上取得了新 ...
区域的SHG信号光谱通过海洋光学USB4000或USB2000+光谱仪进行展开,用ccd进行测量,得到相互作用的光强随频率和时间延迟变化的空间图形,称为FROG迹线。利用脉冲迭代算法从FROG迹线中恢复脉冲的振幅和相位分布。中红外FROG超短脉冲测量仪-软件界面:中红外FROG超短脉冲测量仪特点:1、 软件功能强大(PCGH算法);2、 可实时测量(速度快);3、 可升级测量不同波段,降低测量成本;4、 操作简单,且高精度;5、 同时测得脉宽和相位信息;6、 可接受灵活定制;中红外FROG超短脉冲测量仪的主要应用领域:1、 改善超快激光系统;2、 超短脉冲激光测量;3、 复杂脉冲形状测试;4、 ...
发光束和拉曼信号光束都集中在同一个点上。样品通常放置在这个焦点上,在激光焦点处有一个小的高功率密度的采样区域。通过这种方式,激发功率密度和拉曼信号辐射在采样体积最大化,并且只有来自这个紧密聚焦的体积的信号被收集。这种共聚焦设计具有最大的吞吐量的优势,可以用于测量透明容器内的样品,就像共聚焦显微镜做光学切片一样。当容器强烈地漫射光时,共聚焦方法失去了它的效力,因为光不能再聚焦到容器内的材料上。扩散散射容器内材料的拉曼信号较弱,通常伴随容器本身的强特征。STRaman®技术扩展了拉曼光谱的能力,以测量漫射散射包装材料下的样品-允许在不透明包装和透明层中的样品透视(ST)识别,这可以用传统的拉曼完成 ...
件的瑞利散射信号光,会在光电探测器上发生混频。光传输过程中的衰减会累计,累计得的两路光是总瑞利散射强度的重要参量,对光纤中某一具体位置,可以通过频谱上各频率点反推出光纤中的各个位置。由于比重与光纤沿线的衰减成正比,可以从各个频率点的功率得到光纤沿线各个位置处的衰减情况。OFDR的空间分辨率和频谱的分辨率有关,从时域到频域的变换,频率分辨率由信号的持续时间决定,最终,OFDR的空间分辨率由光源所能实现的最大频率扫描范围所决定。激光器发出中心波长为C波段1550nm的激光,通过压电陶瓷、电流控制、温度控制等方式可以实现对激光器的频率扫描。像上面图所展示的一样,最终的探测光是参考光和瑞利散射光的混频 ...
所以激发光与信号光的空间夹角需要足够小,光程足够长。如果激发光斑较大,可能还需要更换大通光口径和大数值孔径的物镜。上图中起偏器和半波片置于反射镜之后,因此到达样品表面的激发光偏振态会很纯正。图3第三种利用低通滤光片替代了上述两种方案中二向色镜和反射镜的功能。倾斜滤光片式测量光路的光路原理图如图3所示。激发光由反射镜斜入射到以极小角度(0°-2°)倾斜放置的低通滤光片上,长波段的激发光被反射到显微系统物镜中聚焦到待测样品表面,短波段二次谐波依然通过该物镜收集并同轴透过低通滤波片入射到光谱仪中。由于系统空间的原因,其起偏器和半波片放置在反射镜前,检偏器仍放置在光谱仪前。与利用二向色镜不同,二向色镜 ...
即产生非线性信号光子的能力)。然而,评估色散补偿系统对于信号光子产生的净影响是非常重要的。为了优化显微镜的激发效率,保持衍射极限焦斑,即该焦斑在时间上是傅里叶限制(脉宽的下限)的。正如球差会在空间上扩大聚焦体积并降低激发效率一样,扩束镜、扫描光学系统和显微镜物镜中的色散会延长脉冲持续时间,并降低脉冲质量。有多种策略可用于对这些光学器件的色散进行预补偿,以确保傅里叶变换极限或接近傅里叶限制的聚焦脉冲。值得注意的是,应考虑补偿方案本身的效率,以确保最终图像中有可实现的增益。例如,如果我们假设一个简单的方波脉冲形状,平均检测到的二阶信号可以估计为: N:脉冲重复频率 E:脉冲能量 :脉冲持续时 ...
76 mW的信号光。同时,我们还产生了OPO信号的二次谐波,以获得800 nm的光,测量脉冲周期为151 fs,平均功率为390 mW。从振荡器输出的comb2可轻松倍频获得526 nm的光,使该激光源成为各种波长下理想的光谱学工具。为了在环境发生变化时也能获得重频差的长期稳定性,我们实现了一个慢反馈闭环。comb1和comb2的部分功率发送到基于BBO的光学互相关器。我们使用一个频率计数器,通过计算互相关信号之间的时间来跟踪重频差的波动,类似于[20,21]中使用的方法。为此,我们使用了一个定制的FPGA模块,该模块能以100Hz或更高的采集速率下获取comb1和comb2的重频差,精度优于 ...
个作为信号。信号光子送入干涉网络。在信号光子的偏振态中对分类器量子位进行编码,即。操作量子位(operational qubit)以光子的空间模式进行编码,和分别代表上空间模式和下空间模式。单量子位门(single-qubit gate)使用半波片(HWP)实现,双量子位门通过级联干涉仪实现,该干涉仪由半波片和光束偏移器(beam displacer, BD)组成。在三层结构中,特征状态是通过一个受控分束器(controlled beam splitter, CBS)引入的,该受控分束器由5个半波片和3个光束位移器组成(第一个BD根据光子的偏振态,将其分为不同的空间模式,随后的HWPs和BDs ...
的散射光子和信号光子将细节隐藏在“薄雾”之下。凭借上述水的峰值吸收波长附近的荧光成像出色的SBR和空间分辨率,NIR-IIx区域周围的宽视场显微镜被认为具有出色的性能,无需复杂的激发和采集模式。从图7a-p可知1425-1475nm的SBR是最高的,但是考虑到强烈的光吸收引起有用信号的损失,故将1400-1550nm确认为用于深层成像时的最佳波段。使用1400-1550nm对小鼠大脑血管成像,在约~1.3 mm处,仍然存在可识别的血管,这是迄今为止小鼠大脑中体内NIR-II荧光显微镜最大的成像深度(超过 900 μm,潜在的白质可能成为进一步可视化的障碍,图像细节开始变得稀疏)。(5) 离峰N ...
了用于探测的信号光,还增加了用来与信号光进行相干探测的参考光(本振光)。信号光与参考光经过耦合器耦合到光电探测器中,光电探测器将信号光与参考光混合时产生的拍频信号转换为电信号后,经过滤波器和运放,即可得到信号光与参考光的差频信号。信号光和参考光的频率及振幅不同,混合后的光波场到达探测器后产生了光电流,而这光电流中由于混合光场的存在,混合光场的信号光与参考光存在相位差,相位差致使光电流产生交流分量,将交流分量滤波后输出,正比于信号光振幅。而这部分信号光,就是探测光在光纤中传播时产生的背向瑞利散射,参考光可取自激光光源。常使用声光调制器(AOM)的衍射效应对信号光进行移频,移频造成的频率差,是交流 ...
浦光与放大光信号光的分离等。1.光多路复用单纤传输在发射端将载有各种信息的、具有不同波长的已调制光信号通过复用器组合在一起,并在一根光纤中单向传输,由于各种信号是通过不同光波长携带的,所以彼此之间不会混淆;在接收端通过解复用器将不同光波长的信号分离,完成多路信号传输的任务。图1.光波分复用技术原理图2.光双向单纤传输即在一根光纤中实现两个方向、两种不同波长信号的同时传输,实现彼此双向的通信联络,这种结构也称为单纤全双工通信系统。光纤制导中下行的观测信号与上行指令控制信号的单纤双向传输,即是这种典型的传输方式。3.光多路复用分插传输在发射端将来自独立发射机的不同波长的光信号,经过复用器复合后通过 ...
FA)在补偿信号光的同时会产生强的自发辐射放大噪声(ASE),会降低系统测量的信噪比SNR。通过相干或偏振监测,可以避免这个问题。所以在OTDR之下,有下面的细分。声明:本文部分图表参考自CNKI或SPIE数据库论文,期刊卷及DOI编号都已在引用部分标出;本公司可提供分布式光纤传感系统,配合各种工程实践研究,价格优惠,性能优异,如有需要,欢迎采购!您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
光学器件使得信号光束与参考光束相遇叠加而产生干涉的测量方法(如迈克尔逊干涉仪),零差干涉仪一般基于迈克尔逊干涉仪原理设计的(当被测量的位移为半波长时,两路光束由于光程差会产生一条干涉条纹,通过所谓的条纹计数法即可得到被测位移的大小)。这是一种直流光强检测的方法,对激光器的频率稳定度和测量环境要求很高,其中光学元器件是造成元器件的非线性误差的重要因素之一,原因一般为安装调试复杂,还有调整内部玻片的角度,而且单频干涉原理下抗干扰能力不强,受环境影响较大。零差干涉仪示意图2 激光外差干涉:外差干涉法是较为流行的一种检测方式,其原理同样基于迈克尔逊干涉仪,但采用一定频差f的双频光束作为载波信号的干 ...
守恒要求一个信号光子和一个闲频光子的能量之和必须等于一个泵浦光子的能量。因此,无限数量的光子组合是可能的。然而,将有效地发生的组合是满足周期性极化的铌酸锂晶体的准相匹配的条件。准相位匹配的波长组合,也称为实验波长,可以通过改变PPLN的温度或使用不同的极化周期的PPLN来改变。基于PPLN的Nd:YAG泵浦OPOs能有效地产生波长在1.3 ~ 5μm之间的可调谐光,甚至能产生较低效率的波长更长的光。PPLN的OPO用脉冲或连续泵浦激光器泵浦可以产生几瓦的输出功率。在共聚焦的条件下,泵浦与谐振信号光或闲频光,可以获得最小的振荡阈值,即晶体长度与共聚焦参数的比值为1。典型的单共振连续波OPO的泵浦 ...
长于泵浦光的信号光和闲置光。确切的波长由两个因素决定:能量转换和相位匹配。能量转换要求一个信号光子和一个闲置光子的能量和必须等于一个泵浦光子的能量。因此可以产生的光子组合是无限多的。然而会产生的有效组合是符合铌酸锂极化周期产生准相位匹配条件的组合。因此准相位匹配的波长组合称为运行波长,这种组合是通过改变PPLN温度或利用具有不同极化周期的PPLN来改变的。Nd:YaG泵浦的基于PPLN的OPO可有效地产生波长在1.3um和5um之间的可调光,甚至可产生更长波长的光,但效率较低。用脉冲或连续光泵浦,PPLN的OPO可产生几瓦的输出功率。二次谐波产生:PPLN是用于倍频的最有效晶体之一,尤其是能高 ...
较低的波长为信号光子λs激发泵浦光子λp,发射一个波长为λs的信号光子和一个波长为λi的限制光子。Λi=(1/λp-1/λs)-1。在差频过程中,两个信号光子和一个闲置光子出射,产生放大的信号光场。这被称为光参量放大。将非线性晶体放入一个光学谐振腔内可明显地提高效率,这就是光学参量振荡器(OPO)。相位匹配是指在两个或更多频率的光通过晶体传播时固定这些光之间的相对相位。折射率随光的频率而变,因此,随着光子在材料中传播,两个不同折射率的光子之间的相位关系将改变。除非晶体对这些频率进行了相位匹配。为了输入光子进行有效的非线性转换,需要在整个晶体中保持输入光子和输出光子之间的相位关系。如果相位不能匹 ...
其中一个称为信号光(signal),另一个称为闲频光(Idle);由于参量下转换满足动量和能量守恒条件,因此两束光呈现出正交极化状态。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
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