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拉曼测试中二次谐波的测量方式二次谐波测量方式一般有以下3种,第一种是基于二向色镜,第二种是基于反射式,第三种是基于低通滤光片。图1利用二向色镜的方式是最常见的测量二次谐波的光路,原理如上图1所示。它是将飞秒激光器的激光源引入光路中,通过二向色镜将激发光向下反射到显微镜中,显微镜物镜不仅将基频光聚焦到样品上,同时也收集样品表面激发出来的二次谐波光,然后基频光被二向色镜阻挡,二次谐波光则透过二向色镜入射到光谱仪中。由于二次谐波测试总是伴随着激发光偏振态的改变,而该偏振态的改变取决于起偏偏振方向与半波片快轴的夹角,所以光路中还放置了起偏器和检偏器以及偏振态改变装置--半波片,起偏器和半波片放置在二向 ...
-1。可选的二次谐波发生器将调谐范围扩展到 210-410 nm,线宽窄至12 cm-1。所有激光电子设备都集成到Q-TUNE的外壳中,唯yi的外部模块是电源适配器,提供12 VDC, 20 - 50 W功率(取决于型号)。除了可调谐的波长输出外,Q-TUNE还提供旁路端口,用于访问泵浦激光束。可根据要求提供的可选扩展,用于监测OPO波长和线宽的紧凑型光谱仪。表2为Q-Shift激光器1551±1nm波段与1571±1nm波段部分参数示例。Q-tuneQ-tune GQ-tune HRQ-tune IRWavelength,nmOPOSH extension410-2300nm210-410n ...
对此,通过二次谐波(SHG)产生的倍频可能更为人所知。倍频依赖于二阶非线性极化,与二阶非线性系数x(2)息息相关,产生另一个频率为原始频率两倍的新光波。因此对于三倍频来说,原则上同样可以通过三阶非线性系数x(3)直接产生三次谐波(THG),但考虑到光学材料的三阶非线性系数x(3)较小而相位匹配上也存在限制(除了在气体中),直接实现三倍频很困难。因此目前主要是通过级联产生。级联三倍频在级联的过程中,三倍频首先通过一个倍频晶体,将输入的泵浦光倍频(SHG),然后再将这两个光波进行和频(SFG),即可得到输入的三倍频的光,这里的两个过程都是基于非线性晶体材料的二阶非线性x(2)。下图是一个典型的三 ...
如拉曼光谱和二次谐波产生(SHG)。图2.奇数和偶数层数的变化表明SHG。利用中心波长为1.49 eV (830 nm)的脉冲激光产生SHG信号。插图显示了不同厚度的拉曼(3L到Bulk)图2显示了不同InSe厚度的SHG和拉曼(插入)测量结果。由于SHG是一个非线性过程,它发生在非中心对称系统中。观察这个效应奇偶厚度证明,由于晶体对称性,任何层数都会发生自旋分裂。通过将SHG和拉曼与文献进行比较,可以确定测量的样品为ϵ-InSe。如果您对磁学测量有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊 ...
光。这被称为二次谐波产生,或者,更一般地,作为非线性光学。对于中心对称介质,当反演对称性被破坏时,会产生二次谐波。Pan等人(1989)预测,在磁性表面层的情况下,二次谐波反射中会出现MO Kerr效应。被称为非线性MO - Kerr效应(NOLI-MOKE) Á的实验证据zui初是由Reif等人(1991)从铁表面观察到的。从那时起,NOLI-MOKE作为表面磁性和磁性界面的探针而受到欢迎。NOLI-MOKE的一个特别特点是,测量的非线性克尔旋转通常比相同材料的普通克尔旋转大一个数量级。然而,非线性克尔旋转的分辨率的均方根误差约为1c,远小于正常克尔旋转。后者可以测量到比0.001c更好的分 ...
谱产生波导、二次谐波产生材料以及一个光电探测器。经过f-2f自拍频过程后,来自光电探测器的电信号通过一个以~380 MHz为中心频率的可调谐带通滤波器来选择fceo,然后用一个额外的RF放大器进行放大。该信号连接到Vescent SLICE-OPL,该模块为MENHIR-1550的泵浦电流提供反馈,以实现fceo稳定。使用射频频谱分析仪可以清晰记录fceo频谱和噪声频谱。在整个系统中,由于COSMO模块的优xiu性能,放大器泵浦电流提供140 mW(140 pJ)即可优化fceo信号。在偏频锁定COSMO模块内部,光信号产生了超连续谱。超连续光谱显示在780 nm附近有一个峰,而1560nm附 ...
fs,通过二次谐波自相关测量得到(参见图2(d)),在光谱上的半高全宽为16 nm(参见图2(b)),中心波长分别为1058 nm(comb 1)和1057 nm(comb 2)。我们观察到两个梳的无杂波射频(RF)频谱,在一个重复频率约为1.1796 GHz的频点上(图2(c))。重复率差在这里被设置为Δfrep= 21.7 kHz。图2:双梳激光器输出特性的表征,两个梳同时运行:(a) 平均输出功率和脉冲持续时间随泵浦电流的变化。详细的锁模诊断结果显示在(b)-(d),用于后续的测量。(b) 光谱。(c) 在重复频率差为21.7 kHz时,每个梳的射频频谱。(d) 通过二次谐波自相关测量 ...
钡晶体中通过二次谐波产生。两个独立的望远镜允许一个人调整每个光束的模式,以获得对样品的zui佳聚焦。通过光延迟线后,泵浦光束与线偏振的探测光束共线。聚焦是使用一个标准的显微镜物镜与一个数值孔径0.65的40倍物镜。尝试使用反射物镜来zui小化探测脉冲的群速度色散,然而它恶化了探针束的偏振状态,否则探针束在整个显微镜中保持偏振消光比为0.0005。聚焦光斑的直径分别为300 nm和600 nm。反射的探针光束被分束器收集,聚焦在直径为20 um的针孔上。对于某些示例,这种共聚焦配置可用于消除来自样品衬底的背景散射光。在针孔之后,用一个偏振器来分析探测光束的克尔旋转,该偏振器相对于入射光束的交叉偏 ...
钡晶体中通过二次谐波产生395 nm的探测光束。使用孔径为0.65的物镜将两束光束共线聚焦在样品上。在孔径为20 μm的共焦平面上,测量了探头和泵浦光束的光斑直径d。dprobe≤300 nm, dpump≈400 nm。用交叉偏振片技术分析共焦平面后探头的极性克尔旋转。交叉分析仪的消光比<5x10-4。利用光电倍增管和锁相检测方案检测弱泵浦探头Kerr信号,该方案可用于可调至1ns的不同泵浦探头延迟。测量是在垂直于样品平面的外加磁场的相反方向下进行的。(⏐H0⏐≤4kOe)。在进行动态测量之前,确定静态克尔信号IKerr(α)为分析角α的函数,α = 0对应于交叉分析器,用于两个方向± ...
子激发荧光和二次谐波产生(SHG)显微镜,需要一个单一的激发光束。早期大多数CARS显微镜使用了两个独立的电子同步皮秒Ti:sapphire振荡器,导致系统非常庞大和复杂。这很快就被目前单频CRS显微镜中的“金标准”所取代,该标准由皮秒Nd:YVO4振荡器同步泵浦光学参数振荡器(OPO)组成,这种激光系统的复杂性促使人们进行了密集的研究,旨在大幅减少占地面积和价格,同时提高可靠性,其主要是通过光纤格式架构。一类系统是基于飞秒Er:光纤振荡器在1550 nm,播种一对掺铒光纤放大器,其中一个是高度非线性光纤。通过对厚SHG晶体中的两个脉冲序列进行频率倍增和频谱压缩,可以合成775 nm的皮秒固定 ...
应用SRS和二次谐波(SHG)显微镜同时表征了晶型和非晶型MSU。在普通光镜下,MSU晶体呈典型的针状。这些晶体在拉曼峰630 cm-1的SRS上很容易成像,当SRS频率稍微偏离振动共振时,表现出了高化学特异性的非共振行为,SRS信号消失。已知SHG对非中心对称结构敏感,包括MSU晶体和[17]组织中的胶原纤维。然而,由于拉曼极化率张量和二阶光学磁化率对晶体对称性[16]的依赖,研究者们发现线偏振光光束在晶体取向上倾向于产生SRS和SHG的强各向异性信号。因此,研究者们对泵浦光束和斯托克斯光束都应用了圆偏振,以消除MSU晶体和胶原纤维的定向效应。Moku:Pro 的锁相放大器 (LIA) 为受 ...
双光子吸收或二次谐波成像)成为可能。在现有的显微镜上添加衍射SLM是一个简单的过程。SLM是一个单独的小元件,它被放置在光路中,几乎可以被放置在物镜前的任何一点,但理想情况下,它应该位于与物镜后孔径光学共轭的平面上。通过简单的望远镜将SLM放置在与现有扫描仪(即振镜)共轭的平面上,现有的激光扫描系统可以很容易地修改为与衍射SLM一起工作。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等 ...
通滤波器衰减二次谐波,并抑制了每个正交信号中的噪声,从而直接解调幅度和相位调制信号。内部和外部参考用户可以使用内部或外部参考解调输入信号。在内部模式下,正交参考信号是用内部直接数字合成器 (DDS) 生成的。在外部模式下,用户可以选择直接或锁相选项。直接外部模式下,使用单相解调 (X) 的参考输入信号对输入信号进行解调。锁相环选项可重构两个正交参考,与参考输入信号锁相,以支持外部双相解调 (XY/Rθ)。此外,可以绕过混频器以进行其他闭环控制应用。集成PID控制器、示波器和数据记录器使用Moku锁相放大器的集成双通道、125MSa/s示波器,一次可同时监测两个信号,并用其内置的数据记录器以高达 ...
该激光器产生二次谐波(532 nm)激发样品。脉冲宽度为7 ps。信号通过物镜(Edmund Inc,NA=0.4)聚焦到一个充满二甲基亚砜(DMSO)的细胞。在这种设置下聚焦点可以小于2µm2,从本质上限制了未来实验中潜在的空间分辨率。传输的辐射被一个相同的物镜收集,并通过另一个聚焦透镜定向到单模光纤中。将光纤的输出信号准直后送入PMT。PMT是由光子计数电子学通过适当的延迟线发送一部分入射光束触发的。激发脉冲(532 nm)后,检测持续60 ns,则每个通道的标称时间间隔为15 ps,这定义了该设置的时间分辨率,因此更换相应器件将改变系统的时间分辨率。图3图3为使用上述系统测得得甲醇(左) ...
双光子荧光、二次谐波生成(second-harmonic generation, SHG)成像等(参见本订阅号前述多光子相关文章,传送门1,传送门2,传送门3)。这些成像方法对指示疾病状况的潜在组织结构和成分敏感。最近,由于诸如通过全息手段控制光场及控制光在复杂介质中的传输等波前整形技术的发展,使得用细的多模光纤作为激光扫描显微内窥镜的探头成为可能。当前不足:多模光纤不能够保持光的偏振态,现有的保持光纤偏振态的方法都很复杂。而使用偏振光可以观测到二阶非线性极化率张量。二阶非线性极化率张量能反映样品的组成、手性和结构组织(例如局部原纤维取向)。文章创新点:捷克共和国CAS科学仪器研究所的Ange ...
OPO信号的二次谐波,以获得800 nm的光,测量脉冲周期为151 fs,平均功率为390 mW。从振荡器输出的comb2可轻松倍频获得526 nm的光,使该激光源成为各种波长下理想的光谱学工具。为了在环境发生变化时也能获得重频差的长期稳定性,我们实现了一个慢反馈闭环。comb1和comb2的部分功率发送到基于BBO的光学互相关器。我们使用一个频率计数器,通过计算互相关信号之间的时间来跟踪重频差的波动,类似于[20,21]中使用的方法。为此,我们使用了一个定制的FPGA模块,该模块能以100Hz或更高的采集速率下获取comb1和comb2的重频差,精度优于10-6。记录的重频差信号在计算机上处 ...
CARS)、二次谐波生成(second harmonic generation,SHG)、双光子激发荧光(two-photon excited fluorescence,TPEF)的多模非线性显微镜,可以实现离体生物样本的分子组成和形态信息的高灵敏和高特异性无创无标记检测(区分恶性组织和良性0组织)。当前不足:完成多模非线性显微镜有以下挑战:(1) 光纤耦合的高功率超快激光源(具有风冷、坚固、紧凑、便携特性);(2) 在长距离上的使用光纤进行超短脉冲激光传输和信号采集,要求具有低损耗;(3) 置于内窥镜头端部成像用的超紧凑、快速、精确的扫描仪;(4) 高性能小型化高数值孔径的内窥显微物镜,在双 ...
多光子成像对二次谐波(Second harmonic generation, SHG)生成敏感,即两个光子瞬间将它们的能量转移到一个波长减半的光子上。二次谐波生成不需要荧光基团,但要求分子结构是高度有序和特别对称的。最常见的满足二次谐波生成的生物结构是胶原。(3)多光子成像是一种非线性的过程,信号产生要求功率密度达到MW/cm2的量级。如此量级只有在显微物镜的焦平面才可以达到,因而将可以观测的信号限制在了焦平面。这带来的一个好处是,焦平面上下的光损伤会大大减小。飞秒激光有足够高的峰值功率,并维持一个低的平均功率水平,可以减小生物样品的光损伤。产生双光子激发荧光和二次谐波生成等非线性过程信号的强 ...
用于冷却铍离子铯原子的PPLN晶体Covesion 的 MSFG 晶体系列最常用于量子光学系统,其中需要窄线宽激光器来访问特定的原子跃迁,以操纵和冷却原子和离子。通过使用高功率光纤泵浦激光器在 MgO:PPLN 中产生和频,可以轻松实现瓦级功率的冷却激光器。MSFG626可用于冷却铍离子,两个泵浦激光器分别为1051nm和1550nm,然后在MSFG626中结合,产生626nm。使用BBO晶体,这种输出可以在313nm处增加一倍频率至9Be+离子跃迁。类似地,我们的MSHG637已经被用来演示铯原子从1560nm和1077nm冷却到637nm,然后频率加倍到原子跃迁。我们的MSFG 和频晶体系 ...
1.二次谐波产生PPLN可用于单通结构的SHG,泵浦聚焦在晶体长度的中心。为了达到最佳效率,要达到Boyd-Kleinman聚焦状态。这就是光斑的大小,晶体长度与共聚焦参数的比值是2.84。SHG相互作用所能达到的最佳转换效率也取决于以下几个因素:连续波或脉冲泵源输入功率:在高功率时,可达到增益饱和泵浦/SHG波长:在低增益时,涉及更高能量光子(短波长)的相互作用,转换效率更高。1064nm→532nm对于低增益连续波,典型的转换效率为2%/Wcm。例如,对于1.5W的1064nm泵浦,40mm长的MgO:PPLN晶体,532nm的预期输出是180mW。在更高的功率下,Covesion在10W ...
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