SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
是淹没在测量噪声里。显然这里没有双击,但是我感觉测量结果很糟糕 — 并且大多数人会同意这不是一个很好的频响测量结果。事实上,工程师试图为这类糟糕测量结果进行辩护,声称这个结构很复杂,有很多螺栓,并且可能具有非线性行为。(我希望每次听到这类说辞我可以得到一美元!非线性、螺栓和阻尼 — 啊,我的上帝啊!)。现在我们来考虑双击实际上是多次连击的测量结果。现在很明显这个测量结果在输入力激励上具有多次冲击。输入谱不平坦,在频谱范围内带有某种程度的变化。整个频谱上实际变化在20~25dB之间。当然,我同意我要避免此类特别的测量结果,但是实际上频响测量结果和相干却很好。频响函数相当不错,测量结果中的峰非常明 ...
道中有明显的噪声存在,如有必要,则可以利用力窗来减少噪声。如果在采样时间段的尾端响应信号没有充分衰减到零,那么可能需要指数窗来避免因傅立叶变换过程带来的信号失真。在加指数窗之前,应该用到另外两个信号处理功能。为了有更多的时间让响应信号自然衰减到零,可以减少测量带宽或者增加谱线条数;这两个参数最终都是增加测量要求的总时间。这将会允许有更多的时间让响应信号自然衰减,于是减少了施加大的阻尼窗函数的必要性。对激振器测试,通常在采集系统的最低通道测量激振器激励信号(尽管也不要求这样,但很多人遵从这个做法)。数据采集系统的剩余通道测量响应传感器。触发根据所用的激励不同而发生变化。对于随机激励,常用“自由运 ...
道可能存在的噪声影响。通常,这个窗设置为样本窗的大约10%,使得冲击脉冲位于这个单位增益窗内 — 时间记录的其余部分加权至零。力窗或许并不总是需要,但大多数数据采集系统都有。非常值得注意的是这个窗永远不该用在试图去掉双击的影响上,双击在锤击测试时可能存在。采取力窗去掉双击的第二次冲击的影响会使得输入力谱严重失真。至此已经解释了冲击激励。我们来讨论试验模态测试中常用的激振器激励的窗函数注意事项。最为常用的是随机激励。随机激励带来的问题是在采样时段内永远不会有重复的信号。于是需要窗函数来减少泄漏的影响。随机激励最常用的窗上汉宁窗。但是必须指出,使用窗函数,为此目的的任何窗,会对测量的数据产生影响 ...
的”格格声和噪声,给频响数据的采集带来困扰;没有试图减少任何此类噪声源,事实上为了说明一类典型的结构测量结果,它们是受欢迎的。图1 – 带隔离部件的实验室结构按照多种不同的配置方式对结构进行了测试,而此处仅仅提供其中的几种来说明用单个激振器设置和用多个激振器设置来采集的频响问题。三个激振器参考位置如图1所示。现在利用每个激振器分别进行试验,从结构上采集频响数据,同时采集了多参考点MIMO数据。但是,为了得到最优可能的测量结果,单个SISO激振器试验需要更大的力激励量级以得到更恰当的测量结果;为了得到令人满意的频响测量结果,MIMO设置需要更低的力激励量级。为了对比所有测量结果,比较了几个频响。 ...
。即使是有些噪声和非线性,在前面2篇文章中讨论过了,识别系统极点也毫无困难。但是当所有单独的SISO数据合成在一起时,不能保证数据在三次进行的不同SISO试验中会一致相关。并且实际上,在前面的文章中,已经指出频响测量结果峰的移动。在多次测量结果中,诸如互易频响,已经注意到这种移动。所以这里主要的错误在于数据是在三次单独的试验中采集的,不一定保证数据一致相关。这就是为什么稳态图变得有点难于解释的原因,当这种情况发生时,系统极点的识别不那么直截了当了。为了确认这点,用MIMO数据组(其中所有的数据按一致的方式同时采集)来生成稳态图。如图4所示。这个稳态图比图2中的好得多。当然,有些频率仍然不够完好 ...
,可能会受到噪声的影响。第三点,记住如果利用随机信号,那么必须施加汉宁窗,否则测量到的信号中将含有明显的泄漏。无论如何,测得的频响函数必将受到窗函数和泄漏的影响。测得的函数不是最好的,提取出来的模态参数将会受到这些信号处理的不良影响。第四点,在某些频率区间内激励信号的能量不足、信号类型的随机特性导致的泄漏和窗函数误差,与之相关,测得的频响函数会有误差。在相干中可以看到与泄漏相关的频响函数误差,在共振峰附近尤甚,模态参数估计值会有误差,这是因为用于模态参数估计过程的频响函数估计值比较差。那么,在从测得的函数中求取模态模型的重点事项中,激励技术越好,得到的结构模态参数也就越好。利用工作随机频谱,就 ...
些效果归咎于噪声或非线性。这常常是一句空洞的话,当不理解或者不能轻易解释某些事物的时候,很多人使用这句话。那我们看一看为什么数据一致性很重要,质量载荷会有什么影响。首先要记起的事情是,我们用以拟合数据的模型是根据一个线性、对称方程组,其中极点(频率和阻尼)定义为全局物理量,而且在方程的推导过程中假定互易性是本质固有的。现在只要我们的数据跟那个模型吻合,则万事大吉。但是,试验和数据采集有影响怎么办?我们来考虑一个简单平板的试验设置,采用一套8通道的数据采集系统,通过两个激振器激励进行MIMO试验。现在,如图1所示,对安装于平板之上的6个加速度计,我将利用高水准的测试技术来采集FRFs,以保证得到 ...
系统处在一个噪声非常严重的环境下,或者测量传感器不是最优的,或者激励不足以提供可以测量的响应,等等不一而足。并且它们只是我们进行测试时面临的一些情况。另外请不要忘记可能会有非线性(我们的主要敌人)和复杂的阻尼机制(我们主要敌人的最好朋友),它们都把测量条件复杂化了。另外,因为我们有这些类的困难并且因为我们老是遇到它们,我们开始认为全部测量结果总是会有所有这些难题。于是它就成了普遍现象而不是例外,我们开始认为测量结果始终就应该是这个样子。但真的是这样吗?所有的测量结果真的始终都有如此糟糕的质量吗?或者只是我们变得自满,而且假定它就应该是这样。那么我们从观察你在图1中提供的测量结果着手。哎呀…看起 ...
结果将会受到噪声和糟糕的信号强度困扰,以致于实际上根本不能提供合适的测量结果!!!因此这里,对于最后的测试情形,我要用一个非常明确的说法来结束这篇文章,对于大型风电叶片试验,用不同的灵敏度适合于被测运动的三个单独的加速度计,我会更好些。对这个试验,考虑所有情况,三轴向加速度不会是明智的选择。但是,我会指出,对于这个试验我们确实是安装了三轴向加速度计,但它主要是使我们在叶片起升到试验支架之前,能够在整个叶片上预先布置电缆。没错,在试验过程中,我确实有一个加速度计方向从来没有测过。另外,实际上我们只测量了挥舞和摆振两个方向,对任何测量位置,我们从来都没有接通轴向加速度计通道。并且,如果我要接通每个 ...
量结果受到了噪声污染。但下一个测量(4b)展示了多次锤击的结果,很明显,在使用多次锤击试验技术的条件下,FRF和相干极大地改善了。当然你需要小心以确保在一次FFT时间窗的采样时段内,可以观察到整个输入和输出,如果这么做的话,测量结果可以大为改善。图4a:大型风电叶片单次锤击FRF 图4b:大型风电叶片多次锤击FRF第4项…加窗很抱歉在我看来,不加窗就是好窗 — 任何窗函数都会造成数据失真 — 窗函数讨厌而又不得不为之。这些是我赖以生存的鲜明立场。尽一切可能保证你的输入信号和响应信号或者在采样时间窗内是周期的,或者在采样时段内被完整地捕捉到。如果你能做到这点,那么无需使用任何窗函数。当进行锤击试 ...
产生大量可听噪声,但它们也会产生包含丰富有用信息的超声频谱。例如一个快速旋转的钻头,它产生特定的声频和相应的泛音;在激光焊接中的热蒸发同样会发射高达MHz范围的高超声频率。数百kHz范围内的特定光谱分量的幅度通常是很难测量的参数。使用摄像机的光学监控系统很常见,但通常需要复杂的数据处理来提取有价值的信息。光学麦克风的数据流更易于管理,分析也相对容易。声学过程监测并不新鲜,但环境噪声会极大地损害声学监测系统的预测性能。转向高超声频率(300到900kHz)可以使这种监测在统计上更加稳健,因为在这些频率下环境噪声大大降低。虽然无膜光学麦克风不太可能在音乐录音室中特别有用,但在很多情况下它可以极大地 ...
受信号失真及噪声等影响所限制。最大电缆长度与信号速率的关系曲线是使用24AWG铜芯双绞电话电缆(线径为0.51mm),线间旁路电容为52.5PF/M,终端负载电阻为100欧时所得出。(引自GB11014-89附录A)。当数据信号速率降低到90Kbit/S以下时,假定最大允许的信号损失为6dBV时,则电缆长度被限制在1200M。实际上,在实用时是完全可以取得比它大的电缆长度。当使用不同线径的电缆。则取得的最大电缆长度是不相同的。例如:当数据信号速率为600Kbit/S时,采用24AWG电缆(线径为0.51mm),最大电缆长度是200m,若采用19AWG电缆(线径为0.91mm)则电缆长度将可以大 ...
能够减小背景噪声。这两种效果都会导致这些显微镜的穿透深度增加。基于荧光指示剂的钙成像提供了一种监测动作电位的光学方法,并被系统的用于补充微电极记录,测量体内的神经元活动。这种方法为重建小型模式生物体整个大脑中的神经元群的活动开辟了道路。钙成像技术结合双光子显微镜使得在体内测量深层神经元群体的活动成为可能。随着荧光显微镜技术的迅速发展,纯相位液晶空间光调制器在体钙成像技术的应用也得到了蓬勃发展。图2. 小鼠肠切片上的双光子激发显微镜图片。 红色:肌动蛋白。 绿色:细胞核。 蓝色:杯状细胞粘液。 通过钛-蓝宝石激光器在波长780 nm处激发获得三、LCoS-SLM在双光子/钙离子成像中的应用在经典 ...
品中水的喷射噪声的限制。尽管散射较弱,高浓度的水的结果是一个相对强的光滑光谱。这可以用增强乘性散射校正(EMSC)算法来抵消,但是散粒噪声永远不能被去除。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532,我们将竭诚为您服务。 ...
5 kHz(噪声 + 共振风险)振动 < 2 kHz(噪声 + 共振风险)恒定速度平滑 (μm/s)锯齿型步进小脉冲能量消耗低中等中等* 这是单个电机的力,大小可比。增加力的一种常见方法是并联放置多个电机。此外,更大尺寸的电机可以实现更高的力。表 1:不同压电电机特性的比较您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532,我们将竭诚为您服务。 ...
、结构振动和噪声的一些未知组合。误差运动值(Error motion value)当绘制在极坐标图上时,可以很容易地确定总体、同步和异步误差运动的误差运动值。即作为包围相应误差运动的两个同心圆的半径之差。最小二乘圆 (LSC) 中心是误差运动评估的首选极坐标图中心。同步误差运动值是通过减去具有公共LSC中心的同步数据的最小外接圆和最大内接圆的半径来确定的。反过来,异步误差运动值是通过单独查看每个角位置从异步数据的最大峰谷范围获得的。异步误差的最大频带由上图中的两个箭头表示。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-5 ...
室温时会被热噪声淹没。微波信号在室温下的高传输损耗进一步阻止了量子信号的长距离传播。另一方面,光学光子显示出互补的特征,是大空间尺度上通信的理想信息载体,例如,在光纤中超过 100 公里 和在自由空间中超过 1000 公里 。因此,将微波频率编码的量子态转换为光能力将极大地提高 cQED 作为量子信息处理平台和扩展量子计算网络,以及建立新形式的量子通信链接的可能性。通过高保真微波-光学 (M-O) 转换器,微波量子电路还可以通过光学接口访问长寿命量子存储器。尽管取得了快速进展,但与使用离子获得的 100 秒寿命以及在氮空位 (NV) 中心的几个小时寿命和稀土自旋系统组件相比,超导量子位提供的 ...
,导致相关的噪声特性,这对于实际应用[13]来说已经足够了。类似地,与电子锁定异步光采样ASOPS系统相比,由于共腔结构和锁模激光器振荡器的优秀无源稳定性,有降低时间抖动的潜力[14,15]。此外,由于这些系统显著降低了复杂性(一个振荡器,没有复杂的锁定电子设备),它们可以在双光梳激光器通常无法达到的新应用领域实现实际测量。另一方面,自由运行的激光器容易受到相对光学相位漂移和两个脉冲序列之间重复频率差异的影响,这必须加以考虑。迄今为止,单腔双频梳激光器的运行通常是在激光设计或性能上的折衷。例如,将无源双折射晶体插入腔中[10],用双折射增益元件对偏腔线[16],分割激光增益带宽[17],或利用 ...
够改善图像的噪声表现。Veldkamp在他的一篇论文中试图基于人眼的无长突神经层给予这个新领域一个名字,即,amacronics。无长突神经层对视觉信息先进行预处理,然后再传输到视觉神经。这个命名没有流行起来,可能是在这时期将该领域视为新事物还为时过早。尽管如此,正如Cathey和Dowski的增大成像景深的开创性工作所证明的那样,1990年代中期,一小部分研究人员开始发表他们的工作,这些工作已经考虑到协同后端检测处理将光学信息明确编码。这些活动促使本文的作者之一(JNM,第一作者)组织了一个陆军赞助的专题研讨会(第一次会议),以及,随后光学学会的第一次计算成像主题会议。新兴计算成像社区的增长 ...
具有更低的暗噪声、更高的灵敏度、更快的响应速度和更低廉的价格。此外,它们在几乎整个频谱范围内都表现出出色的性能。(2)单像素成像 (single-pixel imaging, SPI) 是一种新兴的计算成像方法。它在接收端采用单像素探测器,对于某些波长情况下像素阵列探测器不可用或价格昂贵时,单像素探测器提供了可行的解决方案。借助这一特性,SPI 在红外、太赫兹甚至光声成像上取得了巨大成功。SPI 不是通过并行检测获取空间信息,而是依赖于使用空间光调制器 (SLM) 来显示一系列有序图案(patterns),然后从一系列测量中通过计算重建空间信息。在没有压缩感知的情况下,重建图像中的有效像素数等 ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com