SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
电压使入射光偏转。然后可以用偏光片通过或阻挡光束,从而调制光束的强度。AOM实际上是一种可变波束偏转装置。它利用压电换能器连接到透明材料的一侧,如各种玻璃、石英、TeO2。当以射频驱动时,压电换能器会在晶体内产生超声波,从而使材料折射率产生移动的周期性变化。这在材料中充当布拉格衍射光栅,使输入到器件的激光束以适当的角度偏转。根据AOM的配置,多达90%的入射功率可以分配到布拉格光栅的一级衍射。调制是通过改变使用的射频信号来实现的。在AOM中,通过压电换能器在材料中形成布拉格光栅。技术比较对于大多数应用,EOM和AOM之间的选择是基于几个关键的性能和成本考虑。由于AOM通常是一个成本较低的选择, ...
使以等角速度偏转的入射光束在焦平面上的扫描速度不是常数。为了实现等速扫描,应使聚焦透镜产生一定的负畸变,从而实现线性扫描。随扫描角的增大,实际像高应比理想像高小,对应的畸变量为具有上述畸变量的透镜系统称为线性成像物镜,其像高简称透镜。同时,该物镜对单色光成像,像质要求达到衍射极限,而且整个像面上像质要求一致,像面为平面,且无渐晕存在。线性成像物镜还应具有像方远心光路.在透镜前扫描系统中,入射光束的偏转位置(扫描器位置)一般置于物镜前焦点处,构成像方远心光路,像方主光线与光轴平行。如果系统校正了场曲,就可在很大程度上实现轴上、轴外像质一致,使像点精确定位,而且提高了边缘视场的分辨率与照度的均匀性 ...
通常使用光束偏转器(如扫描振镜或者声光调制器)来实现多微粒捕获与操纵。这些方法受限于器件的扫描频率或者光束偏转角的大小,难以产生大阵列光阱。而基于纯相位液晶空间光调制器可以灵活地产生任意排布的光阱阵列,具有比传统单光镊更高的灵活性。空间光调制器(Spatial Light Modulator,SLM)作为全息光镊的核心器件之一,它通过调制入射光波前,在物镜焦区得到预期的光场以对微粒进行捕获与操纵。Meadowlark 全息光镊系统可以产生多达100多个光阱。图4. 全息光镊系统图5. 点阵图四、液晶空间光调制器的要求1. 光利用率对于光镊应用来说,入射光功率影响着粒子操控的动力。因此空间光调制 ...
尺寸和大角度偏转的MEMS微振镜拥有更高的速度。实现深度180微米三维成像和多平面快速切换实时成像。该模块由一个快速电动变焦镜头和一对中继镜头组成,在不同深度成像时放大倍数恒定。其中,变焦模块重量1.8克,研究人员可根据实验要求自由拆卸。此外,新型微型化成像探针还可以整个瞬间拔插,大大简化了实验操作,避免了在动物身上进行长周期实验。采用一组神经元在反复加载和卸载探针跟踪,场旋转角度小于0.07弧度,边界偏差小于35微米。参考文献:https://www.nature.com/articles/s41592-020-01024-z昊量光电作为Mirrorcle在中国区的总代理,可给客户提供无万向 ...
层流液体界面偏转的能力。该界面是使用微流控t通道装置创建的,其中两个流体被迫并排流动。每种液体具有不同的电导率(σ)和介电常数(ε),因此在它们的界面上存在较大的电错配。fDEP运动是利用由集成在微流控通道表面的平行点电极阵列产生的垂直电场产生的(图2a)[2]。对于受时变单色电场影响的液体界面,位移与界面极化率因子K(ω)的实部成正比,K(ω)是场频(ω)、电导率和介电常数的函数:是典型的麦克斯韦-瓦格纳电荷两种液体界面处的弛豫时间刻度。如Eq所示。由于界面极化(如充电)是由导电和介电充电共同驱动的,所以位移是两者电学性质的函数流体和交流电场频率。例如,在100 kHz数量级的频率下,界面位 ...
管由电子枪、偏转系统和荧光屏3个部分组成。1.1电子枪电子枪用于产生并形成高速、聚束的电子流,去轰击荧光屏使之发光。它主要由灯丝F、阴极K、控制极G、第一阳极A1、第二阳极A2组成。除灯丝外,其余电极的结构都为金属圆筒,且它们的轴心都保持在同一轴线上。阴极被加热后,可沿轴向发射电子;控制极相对阴极来说是负电位,改变电位可以改变通过控制极小孔的电子数目,也就是控制荧光屏上光点的亮度。为了提高屏上光点亮度,又不降低对电子束偏转的灵敏度,现代示波管中,在偏转系统和荧光屏之间还加上一个后加速电极A3。图2:示波管内部示意图第一阳极对阴极而言加有约几百伏的正电压。在第二阳极上加有一个比第一阳极更高的正电 ...
位置(0°)偏转到一边(例如+8°),但不能偏转到另一边(例如-8°)。因此,典型的一象限(1Q)设备实现了X轴上0°到+8°的机械倾斜,Y轴上0°到+8°的机械倾斜。今天,在MEMS镜面行业的产品中,所有设备类型都提供四象限(4Q)光束转向能力,通常允许整体更大的总尖端/倾斜角度(两个轴)。四象限器件的线性化驱动Mirrorcle Development Kits和OEM MEMS驱动程序使用了一种设备特定的方法,以偏微分四通道(BDQ)方案驱动4Q MEMS驱动器。如图1所示,该方案将执行器的电压角关系线性化,并改善从一个象限到另一个象限的平滑过渡,即在设备内形成一个执行器到另一个。在这种 ...
振来获得大的偏转角和相对低的电压。运动被限制在窄带宽的正弦轨迹中,其相位滞后于外加电压。由于谐振模式可以在最高增益点的几个百分点以内获得,因此没有必要在准确的谐振峰值处驱动装置。由此产生的二维运动描述了圆、椭圆和各种高阶李萨如模式,并且可以以某种速率调制。当设计为点对点模式的器件在共振附近或共振处被驱动时,它们可能会超过安全工作角度。因此,在共振附近或共振处进行操作时,电压要明显降低,而且要格外小心。图2.使用Mirrorcle MEMS镜的三种例子((a)点对点扫描模式(准静态)两轴上激光在每个角度都停下,然后走到下一个角度,(b)共振扫描模式在x轴上(正弦运动光束)和准静态轴,(c)两轴共 ...
上的焦点横向偏转,在物镜后背孔处对准直激发光束施加一个控制的入射角。如图17所示,在旁轴近似下,物体平面的偏转幅度(Δ)与物镜的焦距(f)和相对于光学后背孔径的光轴夹角的入射角(θ)成正比。激光扫描系统的关键在于设计一个系统,该系统可以在没有渐晕的情况下,改变物镜后背孔径的空间准直照明光束的入射角。可以通过多种方式扫描激光光束的角度,包括声光偏转器 (AOD)、谐振和非谐振电流扫描镜、多边形扫描镜和微机电扫描镜 (MEMS) 。主要的方法是使用一对电流扫描镜,每个横向维度使用一个,在横向平面中偏转入射光束。图18所示为针对一个横向维度的示例,其中光轴用虚线表示。在物镜的后背孔径,我们要求光束准 ...
以提供所需的偏转以实现规定的FOV。5.3a非傍轴近似条件下的大孔径远心透镜在第 5.3 节中,我们使用傍轴近似对扫描系统进行了初步设计,这意味着与光轴的偏转角很小。虽然对于商用扫描镜头来说,这是一个很好的一阶近似,但对于真实的扫描系统,场曲的影响也很重要,因为它会扭曲图像平面上的光斑尺寸。此外,由于对于更快的马赛克成像较大的 FOV 是可取的,因此问题只会随着我们扫描的离轴越远而变得更加复杂。如果没有傍轴近似,即使是轻微的偏转也会导致焦点偏离最佳聚焦位置——这是在轴上的光传播中实现的。标准的消色差透镜的设计不仅可以最小化色差,而且通常还可以最小化球差。但是,这种优化只是针对轴上的光。因此,当 ...
,从而把结果偏转到1级位置,客户只需要用光阑将零级光滤掉,只让一级光通过即可。b)叠加菲涅尔透镜MLO公司的调制器控制软件提供生成任意焦距菲涅尔透镜的功能,用户可以将全息图与该菲涅尔灰度图进行叠加,从而零级光与衍射光的焦平面会发生错位,零级光在衍射光的焦平面上会发散掉,从而减小零级光的影响。光路方面:1)光路中添加偏振片和半波片,提高入射光的偏振态准确性为了使用SLM作为相位调制器,入射偏振必须是线性的,并且与LC分子对齐。为了确保入射光的偏振是线性的,建议在激光光源后放置一个偏振器。为了确保偏振与LC分子对齐,建议在偏振器和SLM之间放置半波片,通过半波片的旋转可以将0级光调到最小。2)光路 ...
视野受扫描仪偏转角的限制。另一种方法为宽场照明,使用多芯光纤或光纤束进行检测,其中纤芯传输场景的图像像素。在这种情况下,由于纤芯之间的串扰和像素化伪影,图像质量会下降。此外,减少纤芯的数量可以缩小体积,但视野会随之变小,同时上述效果(串扰和像素化伪影)变得更加明显。此外,基于宽场照明和使用微透镜成像的手持显微镜最近已被证明用于自由移动小鼠的大脑成像。但是,不管采用何种不同的方法,大多数方法使用的头端透镜都在成像探头的小型化与其成像性能之间进行了权衡。微型化的物理尺寸限制是脑成像的一个特殊问题,因为探针植入不可避免地会破坏此类研究旨在了解的复杂神经回路。最近,基于编码孔径成像的无透镜相机已被提出 ...
镜已使用声光偏转器(acousto-optic deflector, AOD) 实现,它通过扫描光束的倾斜和离焦相位调制来控制激发焦点的三维位置。然而,RAMP记录仅限于体外操作和麻醉动物(因为清醒动物的记录会受到大脑运动引起的记录伪影的影响)。为了缓解这个问题,部署了专用的AOD扫描模式(例如补丁扫描(patch scan)和三维超表面扫描),以获取足够的空间信息用于事后运动校正,其代价是时间分辨率。通过跟踪参考对象并实时调整 AOD 扫描仪的扫描坐标可以实现在线运动校正。技术要点:法国巴黎文理研究大学的Walther Akemann(一作)Stéphane Dieudonné和Lauren ...
包括异常光束偏转、光聚焦、涡流光束生成和全息图像投影。与多层金属超表面相比,所提出的超表面在设计复杂性、效率和制造方面都更有优势。此外,由于可以部署具有不同极化响应的介质meta-atoms来构建这种超表面,预计未来可以获得具有多种功能的各种全空间超表面,这将极大地推动多功能超光学的发展。a)双胶合介质型超表面的制造过程。b) 为获得离轴光聚焦功能 (F1 和 F3) 和涡流光束生成 (F2) 计算的相位分布,以及构成所提出的多功能DMD的顶部 MS1 和底部 MS2 的几何形状。c) 在制造DMD期间拍摄的 MS1 和 MS2 的显微镜和 SEM 图像实验结果:实现全空间投影三个不同的全息图 ...
光单元和光束偏转器组成转向背光单元(steering-backlight unit,S-BLU),将视角扩大30倍;(2)所有光学元件被设计和加工成超薄结构(显示部分厚度为1cm,系统整体厚度<10cm);(3)由单芯片FPGA执行实时4k(3840x2160)全息视频处理(30fps)。图1 光学结构的关键部件和全息视频处理器示意图.(a)光学架构包含光束偏转器、相干背光单元、一个几何相位透镜和一个空间光调制器。(b)光束偏转器原理,它以类似于棱镜的行为将透射光转向:在520nm波长时,垂直和水平相位阵列以角分辨率0.02°偏转光线,最大偏转角~15°。(c)使用波导的相干背光单元布局 ...
60°范围内偏转并不降低边缘陡度,且在全量程范围内提供OD>6的光密度和90%以上的传输,可调谐波长可覆盖400-1100 nm,很适合于可调谐激光光源拉曼测试。图1如下图2a所示,一个超连续激光光源(400-2400 nm)经超冷滤光片(1100 nm以上)或宽带带通滤光片过滤。然后经透射式光栅分光,并经狭缝滤出所需要的单色光,其作为激发光。光谱仪前的TLP滤光片通过选择角度得到拉曼信号。通过测试硅片的拉曼谱如图2b,透射光栅对来自超连续谱激光器的宽激光源具有良好的色散,上述瑞利线可以缩小到15波数。但是在光谱区域仍然存在较强的杂散光,其强度是瑞利线的100倍,掩盖了硅的拉曼信号。这些 ...
制液晶分子的偏转,从而达到透光与遮光的目的,如图1所示。像素电极与Common电极的电压差值决定显示灰阶。TFT-LCD工作时,像素电压的极性周期性变化,以避免直流残留与直流阻绝效应。LCD画面每刷新一次,像素电压的极性就改变一次,若Common电极电压(Vcom)偏离最优值,像素电压的极性变化时其与Vcom电压的绝对压差随之变化,导致同一幅画面在画面刷新时呈现不同的亮度,即发生Flicker现象。图1 液晶特性示意图三、测试原理如下图2所示,早期检测液晶模组Flicker的思路,是把LCD模组闪烁的光信号先变成交流信号,再把交流信号变换成与其同能量的直流信号,综合交直流分析结果计算出液晶模组 ...
凑型机电光束偏转的定制光纤耦合滤波器开关时间为 300 µs,比大约 5 ms 的 FOPO 启动快得多。品质因数为M2= 1.16±0.07和相对强度噪声 (RIN) 是在 20.25 MHz,-153.5dBc/Hz 的条件下测量的。除了斯托克斯脉冲之外,在带有线性谐振器的FOPO中还产生了 7ps长的泵浦脉冲,其基于50厘米的polarization-maintaining (PM) 光子晶体光纤(PCF、NKT Photonics、LMA-PM-5)以及在定制的 FM 模块和输出端抛光 FC/PC 连接器,反射率约为 4%。PCF 用于生成参数四波混频 (FWM) 增益可通过波长调谐在 ...
描通过摄像管偏转线圈和聚焦线圈完成。这种扫描系统遵循的规则被称为“电视制式”。三、固体自扫描图像解析方法固体自扫描图像传感器是20世纪70年代发展起来的 图像传感器件。如面阵列CCD、CMOS等。这些器件本身具有自扫描功能,能够在驱动脉冲的作用下按照一定的规则输出(如,电视制式)一行行的输出,形成图像。小结以上三种方法中,电子束扫描方式由于电子束摄像管被固体图像传感器替代,已经被淘汰;扫描方式单看落后于自扫描方式,但在一些情境下通过特定的扫描方式可以获得更为优越的图像传感器。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
束将发生方向偏转,如图1-2所示,这个偏转角为 δ 就是指向性误差。偏转角 δ 与垂直位移Δy之间存在如下关系:δ = Δy/ fFAC其中fFAC为快轴准直镜焦距图1-2 位置误差Δy给光束准直带来的影响图1-3表示的是单路激光光束准直后发散角与Δy变化的曲线关系,可以看出虽然垂直位置误差Δy对准直发散角Θ影响不大,但是它对光束的传播方向影响较大,产生指向性误差。在0~4μm范围内变化时,指向误差可以由1.1mrad线性增加到4.4mrad,斜率为1.1mrad/μm,即FAC在y方向出现1μm的位置误差将会使准直后光束的远场发散角增加1.1mrad。图1-3 位置误差Δy对准直后发散角Θ和 ...
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