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过程,可以由非线性晶体实现。 对此,通过二次谐波(SHG)产生的倍频可能更为人所知。倍频依赖于二阶非线性极化,与二阶非线性系数x(2)息息相关,产生另一个频率为原始频率两倍的新光波。因此对于三倍频来说,原则上同样可以通过三阶非线性系数x(3)直接产生三次谐波(THG),但考虑到光学材料的三阶非线性系数x(3)较小而相位匹配上也存在限制(除了在气体中),直接实现三倍频很困难。因此目前主要是通过级联产生。级联三倍频在级联的过程中,三倍频首先通过一个倍频晶体,将输入的泵浦光倍频(SHG),然后再将这两个光波进行和频(SFG),即可得到输入的三倍频的光,这里的两个过程都是基于非线性晶体材料的二阶非线性 ...
mp)入射到非线性晶体上,产生两束低频光的现象,这两束低频光分别称为信号光(signal)和闲置光(idler)。当信号光和闲置光初始均处于真空态时,则称为自发参量下转换(SPDC)。一般要求参量下转换过程满足所谓的位相匹配条件,即能量守恒条件和动量 守恒条件。我们用下标p、s、i分别表示泵浦光(pump),信号光(signal)、闲置光(idler),则能量守恒条件和动量守恒条件分别为:其中,w表示频率,k表示波矢量。描述非简并参量下转换过程的相互作用哈密顿量为:其中,χ(2)是二阶非线性极化率;和分别表示k光的光子产生和湮灭算符。一般来说,泵浦场较强,可作经典描述(称为参量近似),于是上式 ...
实验外,利用非线性晶体和≫nJ级光脉冲能量产生THz也受到了极大的关注[21,22]。许多PCA系统使用重复频率约为100 MHz的激光与机械延迟级联以实现THz波形的等效时间采样,但这会在速度和扫描范围之间产生严重的权衡。同样类型的激光可以通过ETS(等效时间采样)实现THz-TDS,但仅特定应用需要相应的10ns的长延迟范围(例如测量具有长响应时间或低压下分子气体的尖锐吸收线的目标)10ns。对于许多应用,较短的范围(<1 ns)和相应的光谱分辨率(>1 GHz)已足够,例如在环境压力下进行气体光谱学,或检测薄膜层厚度的微小变化[23]。将扫描范围限制在较短的范围内可以避免在时 ...
下,一个小的非线性晶体的电容,结合一个精心选择的电感,形成一个谐振“坦克”电路,其首选频率是感兴趣的调制频率。电感/电容槽电路的谐振频率可根据公式计算图1.A用于高频调制的波克尔谐振腔示意图。B包括调制器的偏振光学原理图。偏光器的传输是由施加在磷酸钛铷(RTP)非线性晶体上的电压决定的。C显示器电压(黄色)和激光脉冲序列的示波器迹显示20 MHz调制,调制深度高。其中L和C分别表示所选电感和晶体自电容。在谐振频率处,电路的阻抗变得几乎无穷大,这意味着在输入功率相对适中的情况下,可以通过电容(非线性晶体)获得高电压。这是非常可取的,因为这意味着可以使用小型射频放大器(输出功率< 1w)来获 ...
射,而是利用非线性晶体材料中参量放大过程产生的光增益。与激光器类似,它也具有泵浦功率阈值,低于该值时,输出功率很小(只有一部分参量荧光)。图1.光参量振荡器示意图OPO一个很大的优势在于其信号光和闲散光可以在很大范围内变化,二者之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长(例如,中红外,远红外或者太赫兹光谱区域),并且也可以实现很大范围的波长调谐(通常通过改变相位匹配条件)。因此OPO特别适用于激光光谱学。光参量振荡器一个限制条件是它需要具有很高光强和空间相干性的泵浦源。因此,通常需要采用一个激光器来泵浦OPO,由于不能直接采用激光二极管,该系统变得相对较复杂,包 ...
行替换匹配的非线性晶体及光谱仪配置,实现更宽的测量范围,极大降低多波段超短脉冲测量的采购成本。FROG工作原理及示意图(根据具体配置,略有差异):将待测脉冲经分束器分为两束,一束作为探测光,另一束作为光开关,并且让作为开关的光射入到高速、高精度光延迟线,引入一个时间延迟τ,然后再让两束光聚焦在一块SHG二倍频晶体,产生相互作用。脉冲重叠区域的SHG信号光谱通过海洋光学USB4000或USB2000+光谱仪进行展开,用ccd进行测量,得到相互作用的光强随频率和时间延迟变化的空间图形,称为FROG迹线。利用脉冲迭代算法从FROG迹线中恢复脉冲的振幅和相位分布。中红外FROG超短脉冲测量仪-软件界面 ...
DPSS 532nm固体激光器介绍DPSS532nm激光器光路部分由两部分组成,第一部分是以808nm作为种子光,使其照射特定的泵浦晶体(Nd:YAG、Nd:YVO4等),产生1064nm的光。第二部分则是将泵浦出的1064nm光照射倍频晶体(KTP、LBO等),产生线宽、方向、偏振都很好的532nm激光。图1.DPSS532nm泵浦+倍频示意图一.808nm泵浦部分:泵浦通常分为侧面泵浦和端面泵浦,由于端面泵浦的价格优势和可操控性,目前市场上正逐渐取代侧面泵浦。端面泵浦通过808nm激光二极管出射808nm的光源,直接照射在泵浦晶体Nd:YVO4的端面,再通过在Nd:YVO4两端镀膜,形成谐 ...
倍频,指利用非线性晶体在强激光作用下的二次非线性效应,使频率为ω的激光通过晶体后变为频率为2ω的倍频光。自倍频激光晶体是通过在非线性光学晶体中掺入激活离子(通常是Nd3+或Yb3+),使其同时具有激光发射和非线性光学倍频两种功能,在产生红外波长的基频光的同时对其进行倍频。典型的自倍频晶体有掺杂钕离子的四硼酸铝钇(NYAB)、掺杂镱离子的四硼酸铝钇(Yb:YAB)、掺杂钕或镱离子的硼酸钙氧盐(Nd/Yb:RECOB)等晶体。图1.激光倍频示意图由于激光强度很高,因此会引起晶体材料原子极化,也就是正负电荷中心分离。这种分离是动态振动的,而且振动频率与激光的频率一致,振动幅度与激光场强度相关。因为激 ...
Optica:在自由电子激光振荡器中生成具有轨道角动量的X射线技术背景:结构光可以通过空间控制光场的振幅,相位,偏振态实现。携带轨道角动量(OAM)的光,是结构光场中家族中最重要的形态,为广泛的物理现像提供了新的视角,并在各个领域产生了先进的应用。OAM使用螺旋波前exp描述,是方位角,是螺旋度。可见光和红外区的OAM光束在显微操纵、量子信息、光学数据传输等领域已经得到应用。在X射线区,OAM光束可以通过OAM交换直接修改原子状态,并促进研究材料四极跃迁的新方法的开发。OAM的产生需要合适的光学器件和足够明亮的相干光源。当前不足:通常通过将光学元件(如可编程空间光调制器、阶梯式相位板和螺旋菲涅 ...
应之上,当在非线性晶体上施加电压形成电场,晶体折射率会随着电场的改变而改变。光束经过晶体,相位随之发生改变。当一个相位调制器和马赫泽德干涉仪或者调制器相互组合,光束经过干涉仪被分成两路,其中一路中放置了扑克尔效应。当两路光束再次汇聚后相互相长或者相消,以此达到光强调制的效果。电光吸收调制电光吸收的方法时建立于Fraz-Keldysh和Stark效应,由于施加外部电场导致光的吸收,而且随着外部电压的改变,吸收率发生变化。吸收体对于入射光透明的,但是当外部施加电压,能带间隙变小,当光的能量超过能打间隙时吸收光子,衰减光的传输效率。当外加电压被调制后,材料的吸收率和输出光强也会被调制。因为大部分能量 ...
用于冷却铍离子铯原子的PPLN晶体Covesion 的 MSFG 晶体系列最常用于量子光学系统,其中需要窄线宽激光器来访问特定的原子跃迁,以操纵和冷却原子和离子。通过使用高功率光纤泵浦激光器在 MgO:PPLN 中产生和频,可以轻松实现瓦级功率的冷却激光器。MSFG626可用于冷却铍离子,两个泵浦激光器分别为1051nm和1550nm,然后在MSFG626中结合,产生626nm。使用BBO晶体,这种输出可以在313nm处增加一倍频率至9Be+离子跃迁。类似地,我们的MSHG637已经被用来演示铯原子从1560nm和1077nm冷却到637nm,然后频率加倍到原子跃迁。我们的MSFG 和频晶体系 ...
或倍频是利用非线性晶体的χ(2)特性的最常见的应用。在SHG中,两个具有相同波长的泵浦光子通过一个非线性过程结合,产生波长为λ/2的第三个光子。与SHG类似,和频(SFG)是结合波长为λp和λs的两个输入光子来产生一个波长为λSFG 的输出光子。λSHG=(1/λp+1/λs)-1。差频(DFG)中,两个波长为λp和λs的光子入射到晶体,频率较低的波长为信号光子λs激发泵浦光子λp,发射一个波长为λs的信号光子和一个波长为λi的限制光子。Λi=(1/λp-1/λs)-1。在差频过程中,两个信号光子和一个闲置光子出射,产生放大的信号光场。这被称为光参量放大。将非线性晶体放入一个光学谐振腔内可明显 ...
m的光源通过非线性晶体后发生参量下转换,达到光束的相干叠加状态,此时一个光子就有可能劈裂成两个光子,其中一个称为信号光(signal),另一个称为闲频光(Idle);由于参量下转换满足动量和能量守恒条件,因此两束光呈现出正交极化状态。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
应;而常用的非线性晶体KTP被用来做普克尔盒;目前,普克尔盒常用晶体的半波电压基本在1000V~1800V之间,但是比较通用的驱动芯片MOSFET耐压值大多小于1000V,而MOSFET由于自身工艺导致开关频率又做不快,通常在几百KHz,而CMOS晶体管的工作频率可以达到几十MHz,但是常见管子的耐压值又比较低,只有700V左右;一款优秀的脉冲选择系统对于晶体来说,需要考虑半波电压、工作频率、透过率等,但是目前最大局限还是半波电压稍高,给驱动设计带来很高的要求;对于另一个核心部件,驱动需要接受外部几十MHz的驱动信号,同时需要输出几千伏的驱动信号,问题是最大能输出多大频率。在脉冲选择实验中,我 ...
向稳定系统,非线性晶体,F-theta场镜,扩束镜,隔震平台。二维光谱成像测量系统,多光谱相机、高光谱相机、热成像相机,变焦镜头,在线颜色测量,二维光谱颜色测量,线激光3D相机,结构光3D相机,光场相机,高光谱相机,3D傅里叶显微成像仪,光纤传感器。偏振态测量仪(三款),偏振相,锁相放大器,小尺寸宽带偏振态测量仪,高精度偏振(斯托克斯量)测量系统,光弹调制器,托卡马克专用光弹调制器,偏振分析专用锁相放大器,成像型穆勒矩阵测量系统,高精度波片相位延迟测量系统,光弹性系数测量仪,桌面主动隔振台。声光偏转器,电光偏转器,电光偏转系统,KTN电光偏转器,液晶偏振光栅,大角度闭环微型振镜,MEMS扫描镜 ...
浦光的频率或非线性晶体的相位匹配条件,可以在中红外范围内实现连续可调谐的激光输出。OPO可用于光谱分析、气体检测、生物医学成像等领域,特别适用于需要在中红外波段进行高灵敏度分析或显微成像的应用。量子级联(Quantum Cascade):量子级联激光器是一种基于半导体超晶格结构的激光器,通过量子级联过程产生中红外激光。在量子级联激光器中,电子在多个能带之间通过逐级跃迁的过程释放能量,产生连续可调谐的中红外辐射。应用区别:量子级联激光器具有较高的功率和较窄的光谱线宽,适用于高分辨光谱测量、激光雷达、红外成像等领域。量子级联激光器还可以在高温环境下工作,因此适用于需要在恶劣条件下进行中红外激光应用 ...
Covesion有限公司是周期极化铌酸锂晶体材料(PPLN)的英国制造商,包括氧化镁掺杂周期极化铌酸锂( MgO:PPLN 或 PPMgO:LN)块体晶体和波导。MgO:PPLN由于其高效非线性系数,是尖端激光应用的理想选择;允许跨多个不同机制的高效频率转换。MgO:PPLN支持多种应用,包括:连续波和飞秒激光器的倍频;中红外光源;原子冷却;太赫兹产生和生物医学成像。Covesion系列产品中添加的MgO:PPLN波导使我们的客户能够得到更大的转换效率,并在应用中节省不必要的泵浦源。Covesion的工程师团队拥有超过20年的经验和技术知识,可以为您提供设计可见光和红外系统所需的支持。Cove ...
Covesion 对最近发布的全光纤波导组件 SHG 模块 WGCO-H-1550-40(1550nm至 780nm)的持续寿命进行了测试,其寿命可达900 小时以上,具有里程碑意义。寿命测量系统还包括全光纤种子激光器、2W掺铒光纤放大器和功率计。波导模块与 Covesion 的OC3 温度控制器相结合,对2W 的1550nm连续波输入,可产生连续的700mW 的 775nm 输出,提供了一种稳定且易于使用的 775nm 光源。结果显示,输出功率在测试的整个生命周期内保持恒定。关于PPLNMgO:PPLN 具有效非线性系数,是激光应用的理想选择;允许跨越多种不同机制的高效频率转换。MgO:PP ...
世界最著名的非线性晶体生产厂商之一。CristalLaser为生产更加产量化和流程化现已计划新增第二条生产设施设备厂房,新的6700平方英尺的大楼将毗邻的Cristal Laser总部大楼。新工厂将容纳更多的设备并具有更强的生产和加工能力。此次赴法培训,我们的工程师已掌握了专业的操作技术和对产品更深层次的认识并可以娴熟完成对产品的售前咨询、售后技术支持和安装验收工作。欢迎各位昊量光电新老客户来电垂询! ...
基于非线性晶体光波导的波长转换器上海昊量光电设备有限公司推出一系列用于高效波长转换的基于非线性晶体光波导的波长转换器,其中非线性晶体包括PPLN(周期极化铌酸锂)、LN(铌酸锂)、PPLT(周期极化钽酸锂)、KTP(磷酸氧钛钾)、Mg:LN(掺镁铌酸锂),波长转换过程包括倍频、差频、和频等等,工作波长范围在350-5000nm可选。如果您的光源为光纤耦合输出,我们还提供光波导波长转换器模块,如下图所示,用户只需将模块的输入端和光源的输出端连接即可正常使用。 基于非线性晶体光波导的波长转换器相比非线性晶体用于波长转换,晶体光波导具有很宽的波长转换带宽和独特的多波长同时转换能力,同时具有相对较高 ...
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