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换与自发四波混频等。此处我们主要介绍自发参量下转化。自发参量下转换过程,指的是一束高频光(泵浦光,pump)入射到非线性晶体上,产生两束低频光的现象,这两束低频光分别称为信号光(signal)和闲置光(idler)。当信号光和闲置光初始均处于真空态时,则称为自发参量下转换(SPDC)。一般要求参量下转换过程满足所谓的位相匹配条件,即能量守恒条件和动量 守恒条件。我们用下标p、s、i分别表示泵浦光(pump),信号光(signal)、闲置光(idler),则能量守恒条件和动量守恒条件分别为:其中,w表示频率,k表示波矢量。描述非简并参量下转换过程的相互作用哈密顿量为:其中,χ(2)是二阶非线性极 ...
态畸变会引入混频非线性误差,而NPBS也是一个重要的误差源。了解更多详情,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-56.html相关文献:1王勇辉,郑春龙,赵振堂.基于斯托克斯椭偏测量系统的多点定标法[J].中国激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王东光,邓元勇,张志勇,孙英姿.自校准法测量波片相位延迟[J].中国激光,2012,39(4):173-179.3王喜宝,宋连科,朱化凤,郝殿中,蔡君古.连续偏光干涉法测量波片宽波段延迟量变化[J].激光技术,2012,36(2):258-261.4赵振堂, ...
激光梳之间的混频拍在干涉图形上形成时无法直接进行相干平均,需要使用相位校正程序。这种相位校正的可行性可以通过跟踪干涉图的载波包络相位进行评估[44]。我们选用重复频率相对较高的值Δfrep来有效降低低频(<2kHz)技术噪声源的影响。干涉图是通过将两个共极化梳齿交叉在一个非偏振分束器立方体上获得的,如图1(b)所示。图4(a)展示了一个典型的示例,展示了干涉图相位的二阶有限差分的时间演化。由于波动不断地被界定在之间,因此可以在时间上明确无误地展开相位[44]。在补充材料中,我们更详细地描述了在使用不同的Δfrep值时对所呈现的激光进行相位校正的可行性。为了确认该光源适用于类似 DCS 的 ...
的射频本振源混频并经过低通后(只剩频率为 Ω 的项和射频本振源混频的信号),就可以得到 PDH 技术的误差信号。在载波和腔近似谐振的情况下,边带几乎完全被反射,即 F (ω ± Ω) ≈ −1,此时F (ω)F (ω + Ω)|*− F (ω)*F (ω − Ω)| ≈ 2iIm[F (ω)],即可以忽略(1)式中的cosΩt项,只剩下sin Ωt 项。因此可以得到混频后(混频时需要使得本振源的信号和反射信号的相位差保持 90◦,以确保得到最大的误差信号。这可以通过在某一臂加入移相器或者简单的加长射频传输电缆的长度实现。)的误差信号为:PDH误差信号可以看出,若激光频率和光学腔共振频率一致时, ...
式解调的。在混频器之后使用了一个7μs的二阶低通滤波器。解调后的信号经过10dB增益后被送到模拟输出。LIA的输出被NI DAQ系统数字化,图像由一个自制的NI虚拟仪器生成。结果和讨论为了测试Moku:Lab的LIA性能,将一滴二甲亚砜(DMSO)夹在两片盖玻片之间。然后用SRS显微镜对液滴的边缘进行成像。在扫描头之前,激光器被调谐为798纳米泵浦(30毫瓦)和1040纳米斯托克斯(150毫瓦)。在整个光谱范围内,总共获得了100张图像。LIA的时间常数被设定为7μs。图4显示了液滴边缘的X-Y剖面图,右边是Z剖面图(拉曼光谱)。可以清楚地观察到由C-H键振动共振引起的两个主要峰值。为了获取图 ...
位调制,四波混频,孤子自频移和超连续等多种非线性效应,这些效应都可以使飞秒激光器输出的光脉冲从单一波长变换到紫外至红外波段。特别值得提出的是,太赫兹波这一在大分子领域极具应用价值的亚毫米波长的辐射,在人类征服了X射线-紫外-可见-红外-无线电波的漫长时间后,终于在20世纪80年代,借助飞秒激光技术,实现了10um-3 mm波段的相干辐射。飞秒激光覆盖光谱范围极广的另一层含义是,飞秒脉冲内包含着数量极大的分立的相干光谱成分。一个脉冲宽度数十飞秒的脉冲可以包含高达百万个频谱成分,相当于上百万个具有不同中心波长的保持相等频率间隔的连续波激光器。图2.飞秒激光器在切割材料示意图结语:高功率飞秒激光在医 ...
度可以从通过混频器和低通滤波器发送的信号中找到。这些可以在直角坐标或极坐标中找到。幅度R可以通过坐标之间的转换得到。对于 AM 信号,只需要幅度或 R(在极坐标中);信号的相位可以忽略。实验准备•查找并详细列出您所在地区当前的 AM 电台列表。•你认为哪个信号最强? 为什么?实验设备•Moku:Go[x2]•天线•扬声器•低噪声放大器(可选)•鳄鱼夹实验过程第一部分1.确保您已将最新版本的 Moku: 桌面应用程序 [2] 下载到您的计算机上。2.将磁性电源适配器插入每个 Moku:Go 并等待前面的 LED 变为绿色。3.这些第一步将解决 Moku:Go #1 的配置。4.将天线连接到 Mo ...
误差信号通过混频器以及低通滤波器进行处理后,得到的信号反馈到激光器的压电陶瓷或其他响应部件进行补偿频率,最终实现激光器另一路激光输出频率的稳定。PDH稳频技术的核心是通过光学超稳腔产生一个误差信号,其核心部件就是光学超稳腔,超稳腔的性能直接影响了最终输出的激光频率的稳定性。所以光学超稳腔的选择显得尤为重要。在为您的应用选择理想的腔体设计时要考虑的因素包括:线宽:在稳频激光器系统中,线宽越窄,激光的频率越集中,输出激光的频率就会越稳定。所以超稳腔的线宽越窄越好。自由光谱范围(FSR):相邻两个峰之间的间距.精细度:自由光谱范围与线宽的比值即为精细度,精细度越高,波长的锁定性越好,输出激光频率的稳 ...
信号发生器,混频器和低通滤波器。Moku的激光锁盒集成了全部的PDH电子仪器,在提供高精度的激光稳频功能上实现了便捷易用。图1:PDH稳频系统原理图一.实验装置Moku的激光锁盒集成了波形发生器、混频器、低通滤波器和用于PDH锁定的双级联PID控制器。通过调节激光腔的长度,可以监测反射光的振幅,并在屏幕上实时显示PDH信号。用户只需轻轻一敲就可以将激光锁定在任何过零点。图2: 主用户界面Moku:Lab激光锁盒在一个示例设置中,Prometheus激光器(Innolight, 20NE)的出射光由电光调制器(EOM, iXBlue, NIR-MPX-LN-0.1)调制,照射到由三镜环形腔(16 ...
度可以从通过混频器和低通滤波器发送的信号中找到。这些可以在直角坐标或极坐标中找到。振幅R可以通过坐标之间的转换得到,其中 。 对于AM信号,只需要振幅或R(在极坐标中);信号的相位可以忽略。三. 实验前练习找到并详细列出你所在地区的AM电台列表。你觉得什么信号会最强?为什么?实验装置成分:○ Moku:Go [2x]○天线○扬声器○低噪声放大器(可选)1○鳄鱼夹○实验室程序3.1 第一部分确保您拥有最新版本的在地址:Moku: desktop app2将磁性电源适配器插入每个Moku:去等待前面的LED变成绿色。这些最初的步骤将解决Moku:Go #1的配置问题。将天线连接到Moku: ...
探测器上发生混频。光传输过程中的衰减会累计,累计得的两路光是总瑞利散射强度的重要参量,对光纤中某一具体位置,可以通过频谱上各频率点反推出光纤中的各个位置。由于比重与光纤沿线的衰减成正比,可以从各个频率点的功率得到光纤沿线各个位置处的衰减情况。OFDR的空间分辨率和频谱的分辨率有关,从时域到频域的变换,频率分辨率由信号的持续时间决定,最终,OFDR的空间分辨率由光源所能实现的最大频率扫描范围所决定。激光器发出中心波长为C波段1550nm的激光,通过压电陶瓷、电流控制、温度控制等方式可以实现对激光器的频率扫描。像上面图所展示的一样,最终的探测光是参考光和瑞利散射光的混频信号,光电探测器后面接的是频 ...
本地振荡器、混频器和低通滤波器直接计算出来的。相比而言,相位表则采用数字锁相环(PLL)作为其相位检测器,使用一个反馈信号来实时调节本地振荡器的频率。这可以被视为一种闭环相位检测方法。在我们介绍这两种仪器之前,我们先来总结一下Moku:Pro锁相放大器和相位表(用于相位检测)的区别。请注意,本表中的参数规格是基于Moku:Pro的。工作原理锁相放大器原理如图1所示,锁相放大器有三个关键组成部分:一个本地振荡器、一个混频器和一个低通滤波器。图1:锁相放大器的简化原理图输入信号Vin和本地振荡器VLO可以用正弦和余弦函数来描述。A1和A2代表振荡器的振幅。ωin和ωLO代表输入和本地振荡器的频率。 ...
,可选择绕过混频器典型应用-信号调制和解调- 软件无线电- 锁相环- 激光频率稳定- 无线电接收机实验教学- 强噪声背景下微弱信号的提取正交解调技术Moku:Go的数字锁相放大器带有双相(正交)解调器,可以从淹没在强噪声背景信号中提出某一频率信号的振幅和相位信息。级联单极低通滤波器衰减二次谐波,并抑制了每个正交信号中的噪声,从而直接解调幅度和相位调制信号。内部和外部参考用户可以使用内部或外部参考解调输入信号。在内部模式下,正交参考信号是用内部直接数字合成器 (DDS) 生成的。在外部模式下,用户可以选择直接或锁相选项。直接外部模式下,使用单相解调 (X) 的参考输入信号对输入信号进行解调。锁相 ...
如,可以使用混频器(或解调器)。这样做的缺点是会产生频率杂散或谐波,因此需要在低通滤波器这里设置限制参数,这样就会减少锁定时间或捕获范围。另一种PD实现方式是数字实现的鉴相器。Moku:Pro的相位计是高精度(6μrad/√Hz)数字相位检测器的一个例子。三.Moku:Pro 锁相环的实现3.1 相位检测器(PD)功能我们将在 Moku:Pro 上实现一个 PLL并检查其操作过程。首先,我们注意到锁相放大器(LIA)具有解调级,后跟低通滤波器。Moku LIA还可以将X-Y输出转换为幅度和相位(r-Φ),因此我们可以将LIA用作相位检测器。图3显示了Moku锁相放大器用户界面,其中本振设置为5 ...
与各种非线性混频机制的耦合,包括光机械、电光、光磁、固态自旋、捕获的原子/离子等。耶鲁大学的Xu Han(第一作者) Hong X.Tang(通讯作者)撰写综述文章,详细介绍了当前实现MO 系统方法,底层非线性过程以及 MO 转换所需的指标,重点是集成芯片级器件实现。DOI:https://doi.org/10.1364/OPTICA.425414关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是国内知名光电产品专业代理商,代理品牌均处于相关领域的发展前沿;产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、精密光学元件等,涉及应用领域涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防及更细分的前沿市场如量子光 ...
紧凑型的四波混频光纤激光器的超紧凑光纤扫描内窥镜平台用于多模(CARS/SHG/TPEF)非线性内窥显微镜成像,并证明了在非线性成像应用(如图像引导手术和在体诊断)中的潜力。研发的核心部件有:(1) 便携式光纤激光;(2) 一种新型固体光纤,在两个分离的纤芯中引导激发激光,并在外部包层中收集信号;(3) 共振光纤扫描仪;(4) 实现激光复合(recombination)和双波段颜色校正的内窥显微物镜。内窥镜的直径为2.4mm,硬部长度(rigid length)为39mm,实现亚微米级空间分辨率,图像采集速率为1fps,高达65%的超高激光吞吐量。原理解析:(1) 系统描述。如图1所示,光纤激 ...
其结果类似于混频过程,并在两个激光器的差频处产生一个振荡信号。我们可以把这个称为混频后的信号。光电二极管的功率用下面公式描述:PPD和EPD分别表示探测器上的能量和电场。E1和E2是每个激光器的输出场强,计算公式如下:其中 ω1和ω2是各自的频率,Φ1和Φ2是各自的相位,将公式2 和3带入到公式1中,可以得到下面公式:注意,高阶项通常在光电探测器的带宽之外,重要的是要认识到,即使混频后的信号包含了激光器的相位信息,这个信息包含在信号的参数中,并且在这种形式的反馈系统中使用相对困难。为了从混频后的信号中提取相位,我们使用了相位检测器。一个简单的鉴相器由一个混频器和一个低通滤波器组成,该滤波器将信 ...
信号发生器,混频器和低通滤波器。Moku:Lab的激光锁盒集成了大部分的PDH电子仪器,在提供高精度的激光稳频功能上是具有独一的,紧凑的,易于使用的仪器。图1:PDH稳频系统原理图二. 实验装置Moku:Lab的激光锁盒集成了波形发生器、混频器、低通滤波器和用于PDH锁定的双级联PID控制器。通过调节激光腔的长度,可以监测反射光的振幅,并在屏幕上实时显示PDH信号。用户只需轻轻一敲就可以将激光锁定在任何过零点。图2: 主用户界面Moku:Lab激光锁盒在一个示例设置中,Prometheus激光器(Innolight, 20NE)的出射光由电光调制器(EOM, iXBlue, NIR-MPX-L ...
变产生。四波混频过程起源于介质的束缚电子对电磁场的非线性响应。入射光脉冲与ASE噪声产生四波混频,探测器接收到的瑞利散射信号降低。然后是自相位调制和交叉相位调制,这部分是由高功率光折射率的变化,从而导致光学相位的改变。三、COTDR性能参数通常将信号功率与探测器输出的噪声功率之差定义为动态范围,动态范围可通过提升探测光功率来增加,但由于非线性效应存在,,探测光的功率提升有限。空间分辨率从设备角度上来说由光脉冲宽度决定,而从系统角度上而言,是和探测器噪声,相干瑞利噪声等相关的。而对付这些噪声,有各不相同的方法,比如,通过降低探测器温度降低热噪声,稳定电路控制散粒噪声,设置带通滤波降低ASE噪声, ...
们将展示通过混频锁频的方式将一个光学系统的稳定性延展到另一个光学系统。简介光学混频锁相可以将一个系统的稳定性转移延展到另一个光学系统。这种方法经常被用在混频精密测量,自由空间光学通讯,以及光谱等应用当中。在这个应用指南中,我们将探讨如何使用数字相位表对两个激光进行混频锁相,并对其稳定性进行表征。光学混频锁相简介光学混频锁相可以被简单地理解成对两个主从激光器的相位进行测量,并通过闭环系统将所测量的信号对从激光的频率进行实时调整以达到锁相的效果。测量两束激光相对的相位差,可以通过将两束激光通过分光镜或干涉仪进行合并,并通过光探测器测量合并后的光强。合成后的电场,类似于混频过程,会产生一个与两束激光 ...
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