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,输出相对光功率曲线、色坐标、主波长、色温色纯度和显色指数等。 ...
的光学特性。功率曲线是线性的,激光在zui高功率操作点时达到了23%的光学转化效率(参见图2(a),随着腔内功率的增加,脉冲持续时间缩短的趋势符合孤子形成的预期逆比例规律(参见图2(a))。在zui高功率操作点,脉冲的持续时间为77 fs,通过二次谐波自相关测量得到(参见图2(d)),在光谱上的半高全宽为16 nm(参见图2(b)),中心波长分别为1058 nm(comb 1)和1057 nm(comb 2)。我们观察到两个梳的无杂波射频(RF)频谱,在一个重复频率约为1.1796 GHz的频点上(图2(c))。重复率差在这里被设置为Δfrep= 21.7 kHz。图2:双梳激光器输出特性的表 ...
在示波器上的功率曲线则为吸收峰的状态。铷原子D1线的饱和吸收光谱此外在两个超精细跃迁线的中间,也存在交叉共振吸收峰,其产生的原理同样是多普勒效应。若原子以速度v运动,方向与泵浦光相反,泵浦光与探测光频率均为,由于多普勒效应,该原子“感受”到的泵浦光频率 以及探测光频率,可以发现对原子来说两束光的多普勒移频量是相等的。当激光频率在两个共振频率中间时,如果原子的多普勒移频足够大,使得其被泵浦光在 跃迁频率上共振吸收,而被方向相反的探测光在跃迁频率上共振吸收,但泵浦光强很大,于是就产生和速度原子一样的饱和吸收的效果。。此外,在有些光路搭建时,除了泵浦光和探测光外,在泵浦光入射到原子池之前,会通过分光 ...
器为例的输出功率曲线。最终激光器的配置选用10%的输出耦合率,因为其有略好的斜率和锁模稳定性。 如图12所示的激光光谱的脉冲的中心位于1039nm,带宽约为4.9 nm。在这一带宽下,理论上的transform-limited(傅里叶限制,即对于给定的脉冲光谱,脉宽的下限)脉宽,假设是一个sech2时域形状,为235fs。实际的脉宽,通过二阶强度自相关测量,得到为238fs。总而言之,我们的示例KGW振荡器产生了一个56 MHz的脉冲序列,最大平均功率为2.5 W,从而产生高达45 nJ的脉冲能量。脉冲的中心波长为1039 nm,脉宽为247 fs。4.色散在第三部分我们 ...
此,极化输出功率曲线的包络线的形状一定是非高斯的。而一旦理解了模式竞争的规律就能更好的理解输出功率曲线的形状:1个模式:在模式扫描期间,输出功率将平滑地变化,大致遵循高斯氖增益曲线的轮廓(减去激光阈值)。真正的激光器在整个模式扫描过程中可以是单模的唯一方法是,腔体大约为10厘米或更小,或者有一种额外的方法强制 SLM 操作(例如腔内的标准具)。但稍长的管子将在部分模式扫描中以单模式运行,其余模式为2模式。典型1mW随机偏振氦氖激光管的纵模扫描图显示了Melles Griot 05-LHR-007的功率曲线。在大约50%的模式扫描周期内,它是纯单模式,在剩余的时间内共享功率。2个模式:当出现第二 ...
放大的种子光功率曲线:下图是399nm和461nm输出功率曲线,功率分别为300mW和800mW, 额外的100mW和200mW未被放大的种子光作为第二束光输出,可用于频率锁定。自动跟踪:注入锁定激光器的关键是对驱动电流的控制,要求“从”二极管电流必须得到非常精确地控制,以保持对“主”激光器的锁定。根据文献,电流公差通常只有几百微安。MOGLabs ILA系列可将这个范围扩展到几毫安,利用自主研制的仪器来监控锁定,并自动调整“从”电流来维持锁定,甚至在主激光模式跳变的情况下,锁定也能保持。下图Iset(mA)值显示461nm注入锁定系统连续工作25小时的电流变化曲线,结果显示,当环境波动引起的 ...
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