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离子铯原子的PPLN晶体Covesion 的 MSFG 晶体系列最常用于量子光学系统,其中需要窄线宽激光器来访问特定的原子跃迁,以操纵和冷却原子和离子。通过使用高功率光纤泵浦激光器在 MgO:PPLN 中产生和频,可以轻松实现瓦级功率的冷却激光器。MSFG626可用于冷却铍离子,两个泵浦激光器分别为1051nm和1550nm,然后在MSFG626中结合,产生626nm。使用BBO晶体,这种输出可以在313nm处增加一倍频率至9Be+离子跃迁。类似地,我们的MSHG637已经被用来演示铯原子从1560nm和1077nm冷却到637nm,然后频率加倍到原子跃迁。我们的MSFG 和频晶体系列如下所示 ...
长的MgO:PPLN晶体,532nm的预期输出是180mW。在更高的功率下,Covesion在10W光源下可以达到1.5%/Wcm,在532nm波长下从20mm长的晶体产生3W。在连续波系统中,腔内的转换效率已被证明超过50%。对于纳秒源(~10KHz,~50uJ),通常可以达到50%的效率。1550nm→775nm掺铒光纤激光器的倍频也很常见,例如775nm或780nm的产生。对于一个连续波源,通常可以实现0.6%/Wcm的低增益。在高功率下,在一个长40mm、泵浦功率为30W的晶体中,在780nm处产生11W功率的效率为0.3%/Wcm。对于纳秒源,在单通脉冲系统中已经证明了高达80%的转 ...
%。如何使用PPLN晶体长度:当选择一种晶体时,晶体长度是一个重要因素。对于窄带连续光源,我们的20mm到40mm的较长晶体长度将提供更高的效率。然而,对于脉冲光源,长晶体对激光带宽和脉冲宽度敏感性增加,会具有负面效应。对于纳秒脉冲,通常推荐10mm长度,而较短的0.5mm到1mm长度则适用于飞秒脉冲系统。极化:为了利用铌酸锂的最高非线性系数,输入光应该是e偏振的,即偏振态必须与晶体偶极矩匹配。通过使光的偏振轴与晶体的厚度方向平行可实现这一点。这可用于所有非线性相互作用。产生二次谐波需要z轴平行于偏振方向聚焦和光学布局:由于PPLN是一种非线性材料,当晶体中光子的强度最大时,将获得从输入光子到 ...
焦的光耦合到PPLN晶体的中心来完成的。对于一种特定的激光束和晶体,存在一种最佳的光斑尺寸来实现最佳的转换效率。如果光斑尺寸过小,束腰的强度就会较高,但瑞利长度比晶体短的多。因此,在晶体输入端的光束尺寸过大,导致在整个晶体长度上平均强度降低,就会降低转换效率。一个好的经验法则是对于具有高斯光束分布的连续激光,光斑尺寸应选择在瑞利长度为晶体长度的一半时的大小。光斑尺寸可减小一定的量,直到获得最高效率。PPLN具有高的折射率,在每个未镀膜的面上导致14%的菲涅耳损耗。为了增加晶体的透过率,晶体的输入和输出端面镀了增透膜,从而将每个面的反射降到1%以下。温度和周期一个PPLN晶体的极化周期由使用的光 ...
原理:PPLN晶体是用于非线性波长转换过程的高效介质,非线性波长转换过程有:二次谐波,差频,和频,光参量振荡,和其它二阶非线性过程。二次谐波(SHG)或倍频是利用非线性晶体的χ(2)特性的最常见的应用。在SHG中,两个具有相同波长的泵浦光子通过一个非线性过程结合,产生波长为λ/2的第三个光子。与SHG类似,和频(SFG)是结合波长为λp和λs的两个输入光子来产生一个波长为λSFG 的输出光子。λSHG=(1/λp+1/λs)-1。差频(DFG)中,两个波长为λp和λs的光子入射到晶体,频率较低的波长为信号光子λs激发泵浦光子λp,发射一个波长为λs的信号光子和一个波长为λi的限制光子。Λi=( ...
什么是非线性光学三倍频?三倍频顾名思义,在光学中即是将原先的光波频率变为三倍,从而产生全新频率的光波。这是一种非线性频率转换过程,可以由非线性晶体实现。 对此,通过二次谐波(SHG)产生的倍频可能更为人所知。倍频依赖于二阶非线性极化,与二阶非线性系数x(2)息息相关,产生另一个频率为原始频率两倍的新光波。因此对于三倍频来说,原则上同样可以通过三阶非线性系数x(3)直接产生三次谐波(THG),但考虑到光学材料的三阶非线性系数x(3)较小而相位匹配上也存在限制(除了在气体中),直接实现三倍频很困难。因此目前主要是通过级联产生。级联三倍频在级联的过程中,三倍频首先通过一个倍频晶体,将输入的泵浦光倍频 ...
光子源偏振纠缠验证实验1900年,普朗克为了克服经典理论解释黑体辐射规律的困难,引入了能量子概念,为量子理论奠下了基石。随后,爱因斯坦针对光电效应实验与经典理论的矛盾,提出了光量子假说,并在固体比热问题上成功地运用了能量子概念,为量子理论的发展打开了局面。1913年,玻尔在卢瑟福有核模型的基础上运用量子化概念,对氢光谱作出了满意的解释,使量子论取得了初步胜利。从1900年到1913年,可以称为量子论的早期。以后,玻尔、索末菲和其他许多物理学家为发展量子理论花了很大力气,却遇到了严重困难。要从根本上解决问题,只有待于新的思想,那就是“波粒二象性”。光的波粒二象性早在1905年和1916年就已由爱 ...
一.介绍SPD_NIR为900nm至1700 nm的近红外范围内的单光子检测带来了重大突破。 SPD_NIR建立在冷却的InGaAs / InP盖革模式单光子雪崩光电二极管技术上,是NIR单光子检测器的第一代产品,可同时执行同步“门控”(GM)和异步“自由运行”(FR )检测模式。 用户通过提供的软件界面选择检测模式。冠jun级别的器件具有低至800 cps的超低噪声,高达30%的高校准量子效率,100 ns最小死区,100 MHz外部触发,150 ps的快速成帧分辨率和极低的脉冲 。 当需要光子耦合时,标准等级可提供非常有价值且经济高效的解决方案。基于工业设计,该设备齐全的探测器不需要任何额 ...
不变。我们用PPLN晶体(HC Photonics)设计了一个信号谐振在1600nm的OPO。用2 W输出的comb1泵浦可获得876 mW的信号光。同时,我们还产生了OPO信号的二次谐波,以获得800 nm的光,测量脉冲周期为151 fs,平均功率为390 mW。从振荡器输出的comb2可轻松倍频获得526 nm的光,使该激光源成为各种波长下理想的光谱学工具。为了在环境发生变化时也能获得重频差的长期稳定性,我们实现了一个慢反馈闭环。comb1和comb2的部分功率发送到基于BBO的光学互相关器。我们使用一个频率计数器,通过计算互相关信号之间的时间来跟踪重频差的波动,类似于[20,21]中使用 ...
Optica:在自由电子激光振荡器中生成具有轨道角动量的X射线技术背景:结构光可以通过空间控制光场的振幅,相位,偏振态实现。携带轨道角动量(OAM)的光,是结构光场中家族中最重要的形态,为广泛的物理现像提供了新的视角,并在各个领域产生了先进的应用。OAM使用螺旋波前exp描述,是方位角,是螺旋度。可见光和红外区的OAM光束在显微操纵、量子信息、光学数据传输等领域已经得到应用。在X射线区,OAM光束可以通过OAM交换直接修改原子状态,并促进研究材料四极跃迁的新方法的开发。OAM的产生需要合适的光学器件和足够明亮的相干光源。当前不足:通常通过将光学元件(如可编程空间光调制器、阶梯式相位板和螺旋菲涅 ...
高功率780nm激光冷却和操纵Rb原子对Rb原子的操纵通常使用基于二极管的激光系统,产生几百毫瓦可用的780nm功率。然而,许多原子光学应用倾向于在保持窄线宽和高空间光束质量的同时提供更高的激光功率。一种方法是将 1560nm 光纤激光器倍频,以提供数十瓦的光功率。Covesion MgO:PPLN 晶体已被用于1560nm CW倍频系统中,在 780nm 处产生高达 11W 的功率 [1]。此外,使用两个级联 MgO:PPLN 晶体的准连续波倍频,在 780nm 处实现了 43W 的峰值功率,转换效率为 66% [2]。下面将讨论有关实验装置、倍频晶体和产生这些结果的聚焦条件的详细信息。这些 ...
模拟部分控制PPLN晶体的温度、激光器的输出功率和系统温度控制;数字部分用于模拟部分温度采集控制、LCD显示、以及USB通信等;从上图可以看出泵浦光可以直接在Pump Output输出775nm的稳定光源,最大功率5mW;也可以使用外部的泵浦光从Pump input输入;在Output端输出1550nm的单光子纠缠光源;如果会用内部光源模式,使用保偏光纤将Pump Output的输出光源接入到PumpInput达到输出最终光源;从上图可以看出系统的组成部分,我们着重分析下图,光源来自光电二极管输出稳定的775nm的激光;775nm的光束打入PPLN晶体,经过非线性效应后倍频产生1550nm的激 ...
00nm。用PPLN晶体对2000nm波段进行倍频后与1000nm基频光一同输入共线f-to-2f干涉仪,生成一个信噪比大于30dB、分辨率~300 kHz f0信号。图1:载波包络零频f0与fbeat探测;插图:倍频程光谱~970-2200nm图2a显示对fbeat进行测量的实验结果,可以得到自由运转下fbeat相位噪声为22.4 rad (100Hz~10MHz,时间抖动18.5fs)。这种测量受限于CW激光器> 50 kHz偏移频率,但足以看出1 GHz激光器的低噪声特性。将fbea信号稳定到一个主参考射频发生器使用数字鉴相器产生误差信号,首先将该误差信号反馈到泵浦电流上,得到残余 ...
“ 量子领域探新路,PPLN波导启量子途。周期极化纳电子,非线性光学赋能术。频率转换信息传,通讯传感皆从它。量子应用靠其力,科技前言展宏图。”随着量子技术的迅猛发展,PPLN(Periodically Poled Lithium Niobate)波导技术作为一项关键技术,在量子信息处理、量子通信和量子传感等领域展现出了巨大的潜力。PPLN波导以其优异的非线性光学特性和高度可控的周期极化结构,在量子领域中扮演着不可或缺的角色。为了深入探讨PPLN波导技术的发展趋势、关键技术突破以及在量子应用中的应用实例,我们诚挚邀请您参加此次昊量光电举办的网络研讨会。研讨会主题量子应用中PPLN波导关键技术的发 ...
Covesion 对最近发布的全光纤波导组件 SHG 模块 WGCO-H-1550-40(1550nm至 780nm)的持续寿命进行了测试,其寿命可达900 小时以上,具有里程碑意义。寿命测量系统还包括全光纤种子激光器、2W掺铒光纤放大器和功率计。波导模块与 Covesion 的OC3 温度控制器相结合,对2W 的1550nm连续波输入,可产生连续的700mW 的 775nm 输出,提供了一种稳定且易于使用的 775nm 光源。结果显示,输出功率在测试的整个生命周期内保持恒定。关于PPLNMgO:PPLN 具有效非线性系数,是激光应用的理想选择;允许跨越多种不同机制的高效频率转换。MgO:PP ...
应用速递 ·PPLN晶体,显微镜LED光源,LED点光源,MEMS扫描镜,AOTF,AOM,调温式热封机VTS,混频器,隔震平台,空间光调制器,LCOS,半导体激光器,荧光标准片,DMD空间光调制器,压电纳米平移台,标准分辨率靶,SCMOS,光子晶体光纤,920飞秒激光器,显微高光谱成像,微型光谱仪,3D光场显微成像模块、微球显微镜,光纤耦合LED光源,3D光场显微相机,生物阻抗分析仪,纳米孔读取器,多通道电流放大器,膜片钳,蛋白质测序仪,单光子相机,无掩模光刻机。在线椭偏仪,在线膜厚测量仪,在线拉曼光谱成像,在线荧光寿命成像,在线荧光光谱成像,自动化光电流成像,超分辨光学微球显微镜、锁相放大 ...
昊量光电参加第24届中国国际光电博览会 (CIOE 2023)——展位号 4号馆 4B182+185第24届中国国际光电博览会将于2023年9月6日-9月8日在深圳国际会展中心举办,此次上海昊量光电设备有限公司将为您集中展示高能量纳秒激光器、266nm单纵模连续激光器、飞秒激光器、TDTR、3Ω、Neta、LIV测试系统&功率计积分球、应力测量仪、大尺寸偏振元件(偏振片波片)、光栅、多波长激光干涉仪、FDD空间光调制器、DMD空间光调制器、CBG/RBG、特种光纤/锥形光纤、红外相机、匀化光纤、光纤束、光子晶体光纤、傅里叶红外光谱仪、六轴位移台、拉曼光谱模组、Moku、DMD无掩膜光刻 ...
昊量光电将于2023年7月12日-13日参加慕尼黑上海光博会,届时我们将携前沿技术产品及技术解决方案在展位号6.1E143亮相,展品涵盖生物显微、量子光学、精密光谱、激光医疗、半导体检测、机器视觉等热门应用领域,欢迎各位新老客户拨冗莅临展位洽谈交流!展位号:6.1E143昊量展位指引产品应用速览生物显微生物显微应用相关产品:显微高光谱相机、显微镜LED光源、高速液晶相位延迟器(LCVR)、分辨率测试靶、合束激光器、半导体激光器、飞秒激光器、电光调制器、空间光调制器、纳米位移台、DMD空间光调制器、LCOS空间光调制器、显微图像优化系统、物镜扫描台、共聚焦显微荧光光谱仪、共聚焦荧光寿命成像 ...
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Covesion有限公司是周期极化铌酸锂晶体材料(PPLN)的英国制造商,包括氧化镁掺杂周期极化铌酸锂( MgO:PPLN 或 PPMgO:LN)块体晶体和波导。MgO:PPLN由于其高效非线性系数,是尖端激光应用的理想选择;允许跨多个不同机制的高效频率转换。MgO:PPLN支持多种应用,包括:连续波和飞秒激光器的倍频;中红外光源;原子冷却;太赫兹产生和生物医学成像。Covesion系列产品中添加的MgO:PPLN波导使我们的客户能够得到更大的转换效率,并在应用中节省不必要的泵浦源。Covesion的工程师团队拥有超过20年的经验和技术知识,可以为您提供设计可见光和红外系统所需的支持。Cove ...
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