SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
涉腔,并随着光程长度的变化,随之产生空间变化的干涉条纹。由此产生的干涉图样的条纹间距和相位都与入射光的波长有关,因此分析它们的结构可以精确地确定激光波长。图1 斐索波长计原理示意图波长的粗略估计可以直接从条纹间距得到,其绝对精度为百分之一。可以通过条纹图样的相位来进一步改进这一初步估计。在不牺牲绝对精度的前提下,采用不同自由光谱范围(FSRs)的多个标准具来细化波长的测量。MOGLabs FZW系列波长计使用了四个这样的标准具,使得最终的FSR达到7.5 GHz,测定波长的绝对精度达到107分之一。图2 准直的单色激光和菲索标准具在成像探测器上产生干涉图样。波长是通过结合四种不同标准具的条纹测 ...
衍射光之间的光程差为其波长的整倍数,即它们同相位,则满足了相干增强的条件,发生布拉格衍射。上式称为布拉格方程。根据该方程,只有当光束的入射角为布拉格角时,各衍射光在声波面上才能达到同相位,发生相干加强,实现布拉格衍射。3,拉曼-奈斯衍射与布拉格衍射的区分标准从外界条件分析,产生拉曼-奈斯衍射的超声波频率小,声光互作用长度短,光波入射方向与声波传播方向垂直,在声光介质的另一端,对称分布着多级衍射光。而产生布拉格衍射的超声波频率大,声光互作用长度长,光波入射方向与声波传播方向的夹角要求为布拉格角,在声光介质的另一端,只存在 0 级和+1 级(或-1 级)衍射光。定量区分两种衍射类型,可以引入参数 ...
L/c,即在光程差为n*2L(n为整数)的两个光束之间获得完全相干性。如果您只有一个频率,则相干长度是无限的(即忽略此模式的频谱宽度,否则会限制相干长度)。如果您有两种模式,相干性会和谐变化(如正弦曲线)。激光器中的模式越多,具有良好相干性的区域就越短,但周期仍然相同。您可以通过设置迈克尔逊干涉仪来尝试这一点,并从相等的臂长开始,此时相干性很好。然后增加一只手臂的长度,直到条纹完全不可见。这应该发生在略小于2L的光程差(光程差是臂长差的两倍)。如果激光只有两种模式,则条纹的零可见度应该恰好发生在2L处。现在继续增加光程差,直到达到4L(臂长差为2L)。由于光束之间恢复相干性,您应该再次清楚地看 ...
反射和折射,光程差相同的同频光会发生干涉。光程差引起的相位差使投射光强和反射光强遵从干涉强度分布的公式,即艾里公式。测量反射光强可测量d的大小,这就是光纤法珀腔压力传感器的基本原理。而从结构上来看,法珀干涉仪的结构如下图所示:上图的结构解释,G_1和G_2是两块相互平行的高反膜,间距依然设为d,反射光强I_R由入射光强I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波长和板间物质折射率所决定,同样可以由此得到透射光强。相比与原理,光纤法珀腔传感器的结构更加复杂,受影响的因素更多。二、光纤法珀传感器的分类光纤法珀传感器自被发明以来,体积逐渐减小、应用领域逐渐扩大。根据一些细微的差异,可将光纤法珀传感器分为以 ...
考光路不同的光程差,产生干涉现象。而除了光路长度的改变,在恒定路径下激光波长的改变也会导致信号的干涉调制。通过激光器控制扫描波长,控制引入多个波长变化,这样避免了静态状态下的相对误差。这种方法称为“干涉光谱学”。“干涉光谱法”与饱和吸收室(GC)结合使用可以实现绝对距离的测量。昊量光电最新推出的皮米精度位移干涉仪quDIS通过将可调激光器的频率锁定到F-P干涉仪的的谐振频率上,将干涉仪的位移测量转换为频率变化的测量。当F-P腔长在变化时,其谐振峰的频率也在发生变化,通过测量初始腔长,初始频率和频率变化,就可实现测量腔长。可调激光器的频率变化可通过与一个稳频激光器进行拍频来测量。因这种方式将位移 ...
两路光束由于光程差会产生一条干涉条纹,通过所谓的条纹计数法即可得到被测位移的大小)。这是一种直流光强检测的方法,对激光器的频率稳定度和测量环境要求很高,其中光学元器件是造成元器件的非线性误差的重要因素之一,原因一般为安装调试复杂,还有调整内部玻片的角度,而且单频干涉原理下抗干扰能力不强,受环境影响较大。零差干涉仪示意图2 激光外差干涉:外差干涉法是较为流行的一种检测方式,其原理同样基于迈克尔逊干涉仪,但采用一定频差f的双频光束作为载波信号的干涉仪,也就是所谓的双频干涉。其原理为当激光探测到一个物体的位移时,由于多普勒效应,被物体散射或反射的光的频率将会发生多普勒频移,即物体的位移对光进行了 ...
据费马原理,光程(OAA’0’)应与(OBB’0’)相等,即故有 (a)以O点为中心,OA为半径做圆弧,交光线OB于点E。因dU极小,从∆ABE可得 (b)同理,在像方可得 (c)将(b)和(c)带入公式(a),得因A’和B’分别是A和B的完善像,根据费马原理,其间的光程各为极值,即δ(AA’)=δ(BB’)=0,因此光程(AA’)和(BB')各为常数,二者之差也为常数,该常数可用一条沿光轴的光线来确定。对于这条光线,U=U'=0,故该常数为0,由此得这就是正弦条件。这是光学系统对垂轴小面积成完善像所需满足的条件。或者说,当轴上点能以宽光束成 ...
计可以在最短光程的基础上实现高分辨率,高视场亮度的效果。4.工作距离物镜的工作距离是指显微镜准确聚焦至样品表面后,待测样品表面与物镜的最前端表面之间的距离。物镜的放大率越高,工作距离越短。使用时,待测样品应位于物镜的一到二倍焦距之间。因此,它和焦距是两个不同的参数,显微镜调焦的步骤实际是在调节物镜的工作距离。在物镜数值孔径一定的情况下,工作距离短,孔径角则大。数值孔径大的高倍物镜,其工作距离小。5.分辨率分辨率是指能清晰的分辨待测样品表面两点间的最小距离,通常用d表示。分辨率决定了显微镜分辨样品上细节的程度。显微镜的物镜是使物体放大成实像,目镜的可以让物镜的实像再次放大,所以目镜只会放大物镜能 ...
果像差引起的光程差,即波像差为W,那么对于一个像差很小的光学系统来说中心点亮度S.D.与波像差W之间有相对简单的关系,即S.D.=1- k^2 ¯(W^2 )利用这种关系和上述S.D. >= 0.8的判据,就可以决定像差的最佳校正方案和像差的公差。Strehl提出的中心点亮度S.D.>= 0.8的判据是评价小像差系统成像质量的一个比较严格而又可靠的方法,但是缺点是计算起来相当复杂,不便于实际应用。瑞利判断瑞利判断:实际波面与参考球面之间的最大偏离量,即波像差不超过1/4波长时,此时实际波面可认为是无缺陷的。该判断提出两个标准,即:有特征意义的是波像差的最大值;波像差最大值的容许量不 ...
光束所通过的光程要比逆时针方向转动的激光束所经过的光程长。由于谐振腔光程长度不同,两束光的频率将发生变化,在理想情况下,这一频率差(拍频)和环形激光器的转动角速度成正比,这就是Sagnac干涉仪原理。式中,A是光路所包围的面积,L是环形光路的长度。对于一个确定的环形激光器,A,L和λ都是常数,所以Δf和Ω为线性关系。可见,激光陀螺的特点是:可靠性高,寿命长,无旋转部件,结构简单;动态范围宽,启动时间小,功耗小,重量轻等。但是当Ω较小时,激光陀螺会出现“闭锁”,在闭锁区内,Δf对Ω的变化没有反应。出现闭锁的原因是,当Ω较小时,由于正反方向的两束光微弱的背向散射所引起的耦合,可使他们的锁定在同频率 ...
和光束的不同光程长度等部件引入。在基于超快激光的TDTR和FDTR中,通过Vout信号在零延迟时间内保持恒定,可以方便地校正仪器相位。对于基于连续波激光的FDTR,一种通常采用的方法是在EOM之后分离一部分泵浦光束,并将其发送到与主光电探测器相同的参考光电探测器,如图1所示。请注意,这里的“相同”不仅指相同的检测器模型,还指相同的操作参数,如施加的反向偏置、入射光束强度和激光波长,所有这些都会影响检测器引入的相移。此外,EOM检测器和参考检测器之间的光程长度也应等于从EOM到样品和从样品到探针检测器的光程长度之和。在这种情况下,主检测器的信号将是φ1 = φtherm+ φinstrum,而参 ...
缘视场走过的光程不同,聚焦点则不同。换句话可以说是中心离镜头近,周边离镜头远,则中央与边缘不能同时清晰,偏离现象随着视场的增大而增大。四、消除场曲的方法1. 弯曲像面(比如拍团体照片时,人的占位安排成弧型)2. 设计时,采用两组适当折射率的透镜组3. 应用在相机上时,即在距离较长的中间安放光圈使用光束分析仪可以在成像位置观察到光斑的形状,我们可以通过在成像面进行前后移动光束分析仪来观察其中心视场与边缘视场是否能在成像面的位置一定时,同时保持清晰来判断其有存在较大的像场弯曲。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
向和弧矢方向光程不相等,造成两个方向光斑分离所形成的弥散斑。如图所示二、像散的特点在高斯成像面上进行前后移动,可以明显看到其像沿子午面与弧矢面方向的拉伸变化。如图所示像散为轴外像差,但仅仅是与视场有关。视场越大,像散越明显;若是发光点在在齐明点或者球心的位置,则无像散。三、像散产生的原因像散就类似于我们通常提到的散光,比如人眼的散光,指的是人眼看上下方向与左右方向的物体时清晰度不一样,主要原因是人眼角膜在上下方向与左右方向弯曲不同,造成的屈光度不同,这其实就像是人眼产生的像散。而我们所说的像差主要是在于透镜光学系统成像后,像面上光斑的分布情况。像散也正是镜头系统在上下方向与左右方向聚焦能力不同 ...
所有其他往返光程中,脉冲的光损耗低,并且可以放大为高能量。再生放大系统再生放大系统中,受限于放大光路的响应时间和能量需求,对入射的脉冲个数有一定要求,所以需要对入射的激光脉冲个数按需要进行控制/操作。一般该应用中,因为入射光/放大过程中能量较高,对选择器孔径要求较大(>5-10mm,甚至20-50mm或者更大),频率一般再100Khz以下材料加热/光与物质相互作用一些材料分析实验中,需要研究单个fs脉冲光与物质相互作用,此时需要从Mhz,甚至几十Mhz飞秒激光脉冲中,选出单脉冲光五维信息存储由南安普顿等院校研究的为五维信息储存技术,利用光的不同特性作用与物质,可以高容量,持久保存写入需要的信息 ...
偏移,并被长光程放大。估算举例:想象一束激光束光程100m,激光束全天的角偏移量为50urad。在光程的末端,一个看起来很小的角度抖动就能引起5mm的位置误差。这显然超出了任何光学装置的容忍值。由于PSD芯片的分辨率极高(大概芯片边长的1/100000),Auligna系统可以轻松将漂移降低到1um以下。若要聚焦到角探测器上,需要使用一个长焦距透镜(>1m),因为较大的角度波动会导致光束无法通过导光管,因此对长光程应用来说,就需要更高的角度分辨率。您可以通过昊量光电官网(www.auniontech.com)了解更多的产品信息,或直接来电咨询021-34241962。 ...
会产生不同的光程差,从而实现相位的调制。Meadowlark Optics公司的空间光调制器采用独有的模拟寻址技术,使相位的稳定性更出色。Meadowlark Optics(原BNS)致力于空间光调制的研发已有40多年的历史了,最早主要与美国军方合作。其空间光调制器技术处于世界领先水平,以高液晶响应速度(up to 500Hz),高衍射效率,高填充因子,高损伤阈值等性能著称。02 空间分辨率液晶空间光调制器(LCos)是由二维的像素阵列组成的,Meadowlark Optics公司可以提供的空间分辨率有1920x1152、512x512、1x12288等系列。其中 1920x1152系列SLM ...
面形变来改变光程差,空间光调制器具有更高的调制精度。液晶空间光调制器在自适应光学领域的典型应用1、大气湍流模拟器鉴于液晶空间光调制器的亚毫秒液晶响应速度、高像素密度、高相位调制精度、相位编程实时控制等特点,因此可以很好的模拟大气湍流随机性,变化速度快等特点。液晶空间光调制器特别适合高精度可控湍流模拟,为大气湍流的研究提供了非常有力的支撑。目前实现大气湍流模拟的方法主要有:Zernike多项式法、功率谱反演法等。下图为运用Meadowlark Optics公司的256*256型液晶空间光调制器做的大气湍流模拟结果。 2、 波前矫正器液晶波前矫正器作为一种高单元密度的新型波前矫正器件,通过相息图的 ...
的蓝光部分的光程比红光部分长,这样红光就会先于蓝光离开脉冲展宽器,种子脉冲就得到了初始展宽,经过展宽后的脉冲峰值功率低,这样就不会损伤光学元件且能避免脉冲光过强而产生的各种非线性效应。(2) 脉冲压缩器设计原理:与脉冲展宽器正好相反,脉冲压缩器是将已经展宽的高能量光谱再压缩回其初始的光谱状态。这样,就得到了短脉冲、高功率的飞秒脉冲。那么如何获取一个理想的脉冲展宽器和脉冲压缩气呢? 那么, 啁啾体布拉格光栅(CBG)是一个良好的选择。啁啾体布拉格光栅是第一款可商业用于飞秒激光脉冲的展宽和压缩的光栅产品。它是一种反射式布拉格光栅且周期沿着光传播的方向逐渐变化。它还是目前超短飞秒脉冲激光领域能够承受 ...
截面上各点的光程长度,达到校正波前畸变的目的。一般可以通过反射镜面的位置移动或传输介质折射率的变化来实现光程长度的改变。其中在自适应光学系统中应用最为广泛的是基于反射镜面位置移动的波前校正器(通常称为变形镜),其具有响应速度快、变形位移量大、工作谱带宽、光学利用率高、实现方法多的优良特性。自适应光学系统能够实时测量并补偿各种干扰引起的光学系统的波前畸变,使光学系统具有自动适应外界条件变化从而保持最佳工作状态的能力。基于这样的优点,自适应光学一直以来被广泛应用于天文观测和激光传输等领域,获得了极大的认同。而本世纪初随着其它领域对自适应光学的逐渐增长的兴趣,其应用范围开始扩展,包括人眼视网膜成像系 ...
射的光线产生光程调制,这就是变形镜的原型,如图1。图1 巴布科克提出的变形镜原理但在当时的技术条件下没能真正实现这样的结构。之后随着激光技术的发明和应用以及军事研究的刺激,变形镜的技术得以迅速发展,这也直接推动了自适应光学技术的发展。在美国军方合同的支持下,Itek 公司的J.W.Hardy 等人于1974年发明了整体式压电驱动变形镜用于空间目标观测系统。1984年,Itek 公司与Bell 公司航空事业部门合作研制出250单元的电致伸缩冷却硅变形镜用于激光远距离传输。美国UnitedTechnologies 研究中心在20世纪70年代中期研制成功了一系列用于高能激光的变形镜。20世纪80年代 ...
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