SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
您对搜索结果满意吗?
,来获得三阶非线性效应,例如三次谐波产生(THG),但是其效率在晶体中明显是低于二阶的。MgO:PPLN(1064nm + 532nm ->355nm)已经证明可以产生有用的紫外光(可参考下方文献)。对于三倍频应用中的倍频以及和频,Covesion也提供了丰富的波长选择以及定制,满足您实验中的各项需求。Jiaying Chen, Huaixi Chen, Xinkai Feng, Xinbin Zhang, and Wanguo Liang, "355 nm ultraviolet laser output based on a PPMgLN crystal," Ap ...
、色散特性和非线性效应等的精确控制。图1光子晶体光纤的结构(a)全固态光子晶体光纤(b)空芯光子晶体光纤二、PCF的优势1.单模传输特性单模传输特性[1]是光子晶体光纤中zui早被发现,也是zui引人注目的特性,单模传输可以提高光电器件的信号质量及传输速率。对于普通光纤,当传输光的波长大于截止波长,就可能实现单模传输,但是对于光子晶体光纤,对光纤结构经过合理设计,就能实现在所有波长无截止单模传输。2.非线性特性光子晶体光纤是理想的非线性光学介质,因为与传统光纤相比,光子晶体光纤的纤芯更小,从而更容易产生非线性效应[2],当改变包层空气孔直径和空气孔间距时,有效模场的能量密度也会发生强弱变化,从 ...
高功率下产生非线性效应,引起光纤端面损伤的不足,对于大功率光纤放大器、高功率激光传输等应用领域具有重大的意义。(2)耦合器光纤耦合器可将输入信号的不同波长成分从不同输出端口分离出来,或将多个不同波长的输入信号混合成单个输出,其对光场(分束比)的调控由光纤纤芯中传播光之间的模式重叠长度和纤芯间的距离决定。基于硫系玻璃光纤制备的光纤耦合器在未来的中红外通信、激光、传感等领域均有重要的应用前景。(3)光纤合束器光纤合束器是实现高功率激光的核心元器件,可解决单个激光器功率进一步提升所遇到的瓶颈问题。光纤合束技术是通过将多根光纤经过拉锥实现合束,这样可以实现结构紧凑、鲁棒性好的高功率光纤器件。光纤合束器 ...
速度快,但其非线性效应大。如果您对椭偏仪有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-56.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电 ...
大大减小了因非线性效应对飞秒激光峰值功率的限制。此即高功率非低线性的应用。正因为如此,用大模场光子晶体光纤研制的飞秒激光振荡级可输出高达10W的平均功率而没有脉冲分裂,放大器输出功率高达数百瓦而能保持高质量的单模输出。结语:目前,大模场光子晶体光纤的纤芯直径已经接近100um,平均功率数百瓦的单模高光束质量的飞秒激光放大系统已经实现;也可将纤芯面积做得很小,从而可以极大地提高泵浦效率。昊量光电公司推出低损耗(<4 dB/Km@1060/1550 nm)、全波段(350-1750 nm)单模、纯硅纤芯光子晶体光纤(宽带单模光纤),芯径为9 um;包层直径为125 um;同时我们可提供不同芯 ...
超连续等多种非线性效应,这些效应都可以使飞秒激光器输出的光脉冲从单一波长变换到紫外至红外波段。特别值得提出的是,太赫兹波这一在大分子领域极具应用价值的亚毫米波长的辐射,在人类征服了X射线-紫外-可见-红外-无线电波的漫长时间后,终于在20世纪80年代,借助飞秒激光技术,实现了10um-3 mm波段的相干辐射。飞秒激光覆盖光谱范围极广的另一层含义是,飞秒脉冲内包含着数量极大的分立的相干光谱成分。一个脉冲宽度数十飞秒的脉冲可以包含高达百万个频谱成分,相当于上百万个具有不同中心波长的保持相等频率间隔的连续波激光器。图2.飞秒激光器在切割材料示意图结语:高功率飞秒激光在医学、超精细微加工、高密度信息存 ...
DPSS 532nm固体激光器介绍DPSS532nm激光器光路部分由两部分组成,第一部分是以808nm作为种子光,使其照射特定的泵浦晶体(Nd:YAG、Nd:YVO4等),产生1064nm的光。第二部分则是将泵浦出的1064nm光照射倍频晶体(KTP、LBO等),产生线宽、方向、偏振都很好的532nm激光。图1.DPSS532nm泵浦+倍频示意图一.808nm泵浦部分:泵浦通常分为侧面泵浦和端面泵浦,由于端面泵浦的价格优势和可操控性,目前市场上正逐渐取代侧面泵浦。端面泵浦通过808nm激光二极管出射808nm的光源,直接照射在泵浦晶体Nd:YVO4的端面,再通过在Nd:YVO4两端镀膜,形成谐 ...
作用下的二次非线性效应,使频率为ω的激光通过晶体后变为频率为2ω的倍频光。自倍频激光晶体是通过在非线性光学晶体中掺入激活离子(通常是Nd3+或Yb3+),使其同时具有激光发射和非线性光学倍频两种功能,在产生红外波长的基频光的同时对其进行倍频。典型的自倍频晶体有掺杂钕离子的四硼酸铝钇(NYAB)、掺杂镱离子的四硼酸铝钇(Yb:YAB)、掺杂钕或镱离子的硼酸钙氧盐(Nd/Yb:RECOB)等晶体。图1.激光倍频示意图由于激光强度很高,因此会引起晶体材料原子极化,也就是正负电荷中心分离。这种分离是动态振动的,而且振动频率与激光的频率一致,振动幅度与激光场强度相关。因为激光电磁场强度与极化强度存在非线 ...
共振时的一些非线性效应。如图所示光路,一束强光(红色实线,也称泵浦光)和一束弱光(黑色虚线,也称探测光)沿同一直线相反方向穿过原子气池(为了演示清楚,图中分开了一个角度),这两束光频率相同。当原子池中原子同时受到相向传播的两列光作用时,对于频率 (基态原子某一超精细跃迁共振频率)的泵浦光,可以将具有同样速度的基态原子几乎全部都激发到激发态上(或其他基态上),使吸收达到饱和。这时对于探测光,没有对于的原子来共振吸收,预期的吸收不存在,弱光束可以几乎无损的通过原子蒸气。只有速度为或者方向与光束垂直的原子即对光没有多普勒效应的原子会同时和两束光共振,引发饱和吸收现象。通过光电探测器接收后,呈现在示波 ...
着时空线性和非线性效应发生演变。信息的非线性变换由光纤模式之间的非线性能量交换完成。(3)光纤出射端的变换后的信息成像在相机上。像的每一个像素作为线性回归或单层神经分类算法的输入特征来估计SLM上输入的本体(identity)。鉴于光纤和激光源的特性,多模光纤执行的输入-输出操作是固定的和高度非线性的。通过将光域中的固定非线性多模光纤(MMF)映射与单层数字神经网络(决策层)相结合来实现可重构处理器,该网络训练使用大量输入-输出对数据集识别相机上记录的输出。原理图如图1所示。实验结果图2a,b,c,d分别为鲍鱼数据集的线性回归结果、人脸数据集的线性回归结果、音频数据集数字和演讲者分类的混淆矩阵 ...
高信号质量。非线性效应是长距离COTDR探测时需要考虑的问题。当COTDR对长距离线路进行监测时,中继EDFA能将探测脉冲光放大,放大后的高功率脉冲在单模光纤中会引起光学非线性现象。概括起来,这个过程有关的非线性现象有以下几种。普通单模光纤有受激布里渊散射阈值,高功率脉冲入射下,畸变产生。四波混频过程起源于介质的束缚电子对电磁场的非线性响应。入射光脉冲与ASE噪声产生四波混频,探测器接收到的瑞利散射信号降低。然后是自相位调制和交叉相位调制,这部分是由高功率光折射率的变化,从而导致光学相位的改变。三、COTDR性能参数通常将信号功率与探测器输出的噪声功率之差定义为动态范围,动态范围可通过提升探测 ...
中传输引起的非线性效应对OTDR的影响。OTDR的性能指标包括动态范围、空间分辨率、测量盲区、工作波长、采样点、存储容量等方面。和全分布式传感联系较大的指标是动态范围、空间分辨率和测量盲区。动态范围定义为初始背向散射功率和噪声功率之差,单位为对数(dB)。它表明了可以测量的最大光纤损耗信息,直接决定了可测光纤的长度。空间分辨率显示了仪器能分辨相邻两个事件的能力,影响着定位精度和事件识别的准确性。对OTDR而言,空间分辨率通常定义为事件反射峰功率的10%-90%这段曲线对应的距离。空间分辨率由探测光脉冲宽度决定,和采样率有关。高强度反射事件导致OTDR的探测器饱和后,探测器从反射事件开始到再次恢 ...
用脉冲自己的非线性效应作为一个时间开关,即在探测器前加一个非线性介质,如倍频晶体,因为倍频信号的强度与基频光的光强的平方成正比。自相关波形的半高宽(FWHM)与脉冲宽度的比值为:1.414,这个比值也称为反卷积因子,对不同的脉冲波形,这个因子不同,如双曲正割型脉冲强度自相关波形的半高宽与脉冲宽度的比值为1.543。强度自相关图形只能得到脉冲波形的自相关宽度信息,如果脉冲波未知,相位不是常数的情况,难以从强度相关获得脉冲的波形和相位信息。而条纹分辨的自相关可以揭示脉冲中相位的信息,但是这个信息仍然不是唯一的,不同的波形和不同的相位仍然可以给出系统的条纹相关图形,说明一维的时间相关不能给出脉冲的全 ...
是当前已知的非线性效应最高的介质之一。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
之一),所以非线性效应弱得多。早些年前,与常规石英光纤相比,空芯光子晶体光纤大部分具有相当高的损耗(约1dB/m),而且这种损耗取决于多个设计因素,包括空气孔的形状和间距,六边形晶格形式的空心光纤如图4。图5给出了通过测量得到的包层被设计成六边形晶格形式的空芯光子晶体光纤的损耗谱,这种晶格由交错的三角形组成,这样每个交叉有四个最邻近的交叉,六边形晶格使包层主要被空气填充,这样石英支柱的网状物占据不到20%的空间。采用相当大的空芯结构,提高六边形晶格的间距,间隙填充物主要是空气,非线性效应被大大降低。即使是较高损耗的细纤芯的光子晶体光纤,也可以利用他们的色散特性压缩脉冲。如果使用氢气来替换空气来 ...
原理:PPLN晶体是用于非线性波长转换过程的高效介质,非线性波长转换过程有:二次谐波,差频,和频,光参量振荡,和其它二阶非线性过程。二次谐波(SHG)或倍频是利用非线性晶体的χ(2)特性的最常见的应用。在SHG中,两个具有相同波长的泵浦光子通过一个非线性过程结合,产生波长为λ/2的第三个光子。与SHG类似,和频(SFG)是结合波长为λp和λs的两个输入光子来产生一个波长为λSFG 的输出光子。λSHG=(1/λp+1/λs)-1。差频(DFG)中,两个波长为λp和λs的光子入射到晶体,频率较低的波长为信号光子λs激发泵浦光子λp,发射一个波长为λs的信号光子和一个波长为λi的限制光子。Λi=( ...
N晶体,经过非线性效应后倍频产生1550nm的激光,1550nm的光源通过非线性晶体后发生参量下转换,达到光束的相干叠加状态,此时一个光子就有可能劈裂成两个光子,其中一个称为信号光(signal),另一个称为闲频光(Idle);由于参量下转换满足动量和能量守恒条件,因此两束光呈现出正交极化状态。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
体光纤的超高非线性效应,可以实现光速减慢与光速控制,这为未来的光存储与光交换奠定了技术基础,也为全光通信提供了技术实现的新路径。图2.光子晶体光纤传输的特点结语:光子晶体光纤具有普通光纤所不具备的各种新颖特性,其在光器件领域应用远远不止这些,光子晶体光纤灵活而善变的新奇特性给科研工作者提供了广阔的想象与创新空间,预示着微结构光纤将会在光通信、光器件、光传感、先进激光等领域具有广泛的应用前景。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
相互竞争中的非线性效应。当损耗光照射在激发光斑的边缘位置使得该处样品中的电子发生受激发射作用时,部分电子不可避免地仍然会以自发荧光的方式回到基态。然而当损耗光的强度超过某一阈值之后,受激发射过程将出现饱和,此时以受激发射方式回到基态的电子将占绝大多数,而以自发荧光方式回到基态的电子则可以忽略不计。因此,通过增大损耗光的强度,使得激发光斑范围内更多范围的自发荧光被抑制,可以提高STED显微术的分辨率。受激发射损耗(STED)显微的原理法国OXXIUS公司多波长合束激光器STORM和PALM超分辨显微成像技术STORM技术中,使用Cy3和Cy5分子对作为荧光标记实现超分辨成像,因为不同波长光可以控 ...
的损失、光学非线性效应、群速度色散和偏振效应等各方面的优化与权衡。经过30多年的广泛研究,光纤系统的性能和制造工艺得到了不断完善,近乎达到了最高极致。自20世纪80年代以来,为了发展新的光学介质(光子晶体光纤),研究人员已经被光波长尺度,即亚微米量级或更小尺度的结构材料表现出的能力所吸引。光子晶体通过将规则的微结构引入光学材料,彻底改变了材料的光学特性。它可看作是半导体物理学成果在光子领域中的拓展。实际上,半导体的能带结构是电子和晶格引起的周期性电动势之间相互作用的结果。通过求解周期性电动势的薛定谔方程,就能得到被禁带所分离的电子能量状态。类似地,如果把这种周期性变化的电动势用周期性变化的介电 ...
显示更多
或 投递简历至: hr@auniontech.com