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电光调制器解调器相关原理Pockels电光粒子本身不会对通过它的光产生强度调制。然而,利用静态偏振光器件,如格兰-汤普森棱镜或偏振光薄膜,可以将产生的椭圆偏振光转换成强度变化。图1表示了一个简单的强度调制方案。如果输入偏振器对齐如图所示,其偏振轴平行于晶体x(或y)轴,分析偏振器旋转90°(交叉偏振器)。在没有施加电压到晶体的情况下,这种组合将产生一个zui小强度。当施加半波电压时,强度达到zui大值。与电压呈正弦关系(图2)。四分之一波延迟电压对应50%的传输电平。控制相对传输的方程。归一化后的半波能级为:T = sin2 (xV/2Vx)图1利用位于交叉偏振器之间的电光调制器进行强度调制图 ...
横向普克尔盒电光调制器简介横向普克尔盒调制器的工作原理是普克尔斯效应,对双折射晶体施加电压克改变晶体折射率(如铌酸锂LiNbO3,波长λ=632.8nm,no= 2.29,非寻常光折射率为 ne= 2.20),且折射率改变量一半与外加电压呈线性关系,因而通过电压可入射光的偏振态,这类似一个通过电压控制旋转的半波片,当控制普克尔盒的偏置电压,时光的偏振改变角度为90°时,可以在两偏振方向垂直的偏振片之间实现光调制。图1:横向普克尔盒的工作示意图普克尔斯效应有纵向普克尔斯效应和横向普克尔斯效应两种;当电压加压方向平行与光传播方向时,称为纵向普克尔效应;当电压加压方向与光传播方向垂直时,称为横向普克 ...
激光器具有高电光效率,相较于气体激光器,其功耗明显降低,同时产生更高的输出功率。这对于降低能源消耗和减少发热效应非常重要,特别是在对功率效率和维护成本有担忧的情况下。紧凑的尺寸相较于气体激光器,DPSS激光器通常更小、更紧凑,便于集成到各种系统和设置中,提高了灵活性和适用性。维护成本低,使用寿命长DPSS激光器通常具有更长的使用寿命,更短的维护间隔,从而极大的减少了停机时间和运行中断。氦镉激光器通常需要在5,000小时后频繁更换气管,并且容易出现风扇和控制板故障。激光管可能不会在其使用寿命结束时简单地“死亡”,而是可能表现出性能下降或不稳定,因此需要更换或翻新。这时,铬金属作为一种毒性材料会极 ...
两个KD*P电光晶体KD*P1和KD*P2、波片2、检偏器和光纤光谱仪组成。高压调制器以倍频的关系控制两KD*P两端电压的快速反转,从而实现入射光斯托克斯参数的完全调制。光纤光谱仪主要包含微型光栅和线阵CCD,可以同时得到多个波长处的光强值,可测光谱为300~1100nm。整个测量系统由Labview软件编程实现自动化控制。一般情况下,入射光的斯托克斯参数、波片的方位角误调和相位延迟随波长变化。由于这些参数的不确定性,单一波长处的仪器矩阵定标可能无法比较和分析非线性zui小二乘拟合方法和传统方法的差异。为了克服这一困难,实验中利用斯托克斯椭偏仪中光纤光谱仪的优势同时定标500~700nm波段的 ...
有人提出采用电光调制和波长调制半导体激光器的方案。Watkins采用压电晶体振荡的方法产生拍频,实验测量了SiO2膜,zui佳测量不确定度可达360pm。以上理论研究和实验表明,干涉式椭偏测量技术对于实时、快速薄膜测量有很好的应用价值与市场潜力,但外差干涉测量中存在的非线性误差是阻碍该技术实际应用的主要原因。外差干涉测量系统中的非线性误差一直是国内外研究热点,研究人员对激光源、偏振分光镜、波片、反射镜等误差源开展了很多研究工作,并取得了许多有意义的研究成果,提出了多种非线性误差测量与补偿的方法。在激光干涉测量非线性误差研究中,偏振分光镜(Polarizing Beam Splitter,PBS ...
,液晶电池,电光晶体等都可以使用。通过改变两个可变波片的电压,就可以改变zui后偏振光的振幅以及相位差,就可以改变偏振态。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
的USB 供电光纤耦合单光子 SPAD 探测器专为时间分辨荧光寿命成像和光谱测量而设计。尺寸小(100x60x30mm)且重量轻(235g),可通过USB 供电,光谱响应范围从370nm 到 900nm,7 cps 暗计数,抖动小于200ps。荧光寿命成像FLIM软件:我们的FLIM Studio软件旨在简化荧光寿命光谱和成像实验的数据采集、重建和分析。该环境提供了用户友好的界面和任何用户都可以使用的直观工具。可以做到实时成像和荧光衰减直方图数据重建,实时FLIM 相量图分析,并人工智能驱动的相量图分析技术,提供用于数据采集和重建的软件API(Rust、C、C++、C#、Python、node ...
的能量通过静电光学被集中到x射线管阳极的焦点上。电子束的功率以W表示,焦点光斑的尺寸以微米表示。我们可以将两者分开得到功率负载因子,以瓦特/微米(W/μm)表示。这可以被认为是斑点的“亮度”。如果增加光束功率但保持光斑大小不变,则亮度增加。同样,如果减小光斑尺寸但保持功率不变,也会增加亮度。那么,为什么不制造一个无限小的点,用你的探测器所能承受的zui大功率呢?目标材料选择无损目标(左)和凹痕目标(右)的x射线点可视化根据靶材的特性,靶面在失效前可以承受或多或少的功率。当目标失效或出现点蚀时,光斑的强度会损坏目标材料,并在目标盘上烧出一个洞,一直烧到阳极基板上,这将使光斑中的通量强度降低到其值 ...
成调制信号给电光调制器(EOM),同时来解调误差信号;激光锁频/稳频(LLB)跳过解调过程并只提供伺服控制或者控制信号传输回激光器。Out2,来自于LLB里的快速PID控制器,随后被直接连接到激光器的压电陶瓷来精确地调控激光器的频率, Out3被接到激光器的温度控制。同时我们用频响分析仪(FRA)来测量闭环系统的干扰抑制,这里它生成一个正弦扫频偏移信号并使用PID控制器作为加法器来注入PID控制环路信号(In 1)。为了实现这个求和效果,我们通过设置一个输入矩阵如作为加法器来配置PID控制器并且比例增益设置为0dB。加法器的输出被分成两路,一路提供误差信号给激光锁频/稳频,另一路被接到 FRA ...
将液晶材料的电光性能特征与基于硅的数字电路相结合,Meadowlark Optics 现在提供了高分辨率的 SLM,这些 SLM 还具有物理紧凑性和高光学效率。图一:紧凑的HSP1K(1024×1024)系列和E19×12(1920×1200)系列SLMMeadowlark Optics 的硅基液晶 (LCoS) 空间光调制器 (SLM) 专为纯相位应用而设计,并结合了具有高刷新率的模拟数据寻址。 这种组合为用户提供最快的响应时间和高相位稳定性。这些SLM 适用于需要高速、高衍射效率、低相位纹波和高功率激光的应用。特点一:高刷新速度1024 x 1024分辨率的HSP1K系列SLM 速度极快, ...
量块状材料的电光特性。得到了样品的完整穆勒矩阵。该方法的一个优点是测量不依赖于样品绕系统光轴的旋转方向。该系统不适合测量小双折射。事实上,这些测量是第一次使用该系统的小双折射样品,并且在蓝宝石板的数据还原中使用了之前测量中没有使用的穆勒矩阵元素。保守估计,垂直于光轴(激光束)的平板方向的误差是15í(或25°),但它可能比这个小得多。当蓝宝石板垂直于(稳定的)激光源放置时,反向反射使激光器不稳定ñ当这种情况发生时,光束非常接近正常。为了解决这个问题,使用中性密度滤波器(大概没有双折射)来降低激光强度。这有降低信号为噪声的效果。为了确保定位误差更小,样本和光源之间的距离必须更大。如果不将激光从光 ...
过利用不同的电光调制器作为快速执行器,这种方法可以扩展反馈带宽超过150 kHz重复率的相位锁定和载波包络的抵消相位锁定,我们分别得到残余相位噪声21.8 mrad(18.1as)和86.1mrad(71.3as)的稳定光的击打信号和载波包络的抵消频率。我们通过测量两个梳齿之间的相对线宽来验证这个架构,它揭示了在1秒平均时间内,环内跳动的分数不稳定性小于环外跳动的分数不稳定性小于环外拍相位噪声为145 mrad (120 as)。这些结果表明,铒光纤激光技术与高带宽有效反馈相结合,可以保证在超低噪声条件下对光学基准进行相干跟踪。超低噪声OFC为高精度的、高分辨率的光谱学提供了一个通用的工具。超 ...
度过高。宽带电光调制器的使用也可能存在问题。这是因为宽带电光调制器利用高功率射频放大器与较长的电缆连接到相对笨重的调制器。这些电缆可以发射电磁干扰,使锁相放大器不堪重负。因此,电缆和放大器的小心放置和良好的屏蔽是必要的。也可以观察到“幽灵”效应,即系统的噪音水平取决于个人站在房间里的位置,因为人体可以反射电磁辐射。因此,优选的调制器是谐振波克尔电池。在这种情况下,一个小的非线性晶体的电容,结合一个精心选择的电感,形成一个谐振“坦克”电路,其首选频率是感兴趣的调制频率。电感/电容槽电路的谐振频率可根据公式计算图1.A用于高频调制的波克尔谐振腔示意图。B包括调制器的偏振光学原理图。偏光器的传输是由 ...
。光子通过光电光感器后可转化为电子,并以电流形式输出,当光子被半导体材料吸收时,半导体材料的电子从价带激发到导带,然后由电路读出,作为输出信号。有三种过程可从材料中激发出电子:光伏效应,光电导效应,光电发射效应。能够发生光伏效应的半导体传感器,应该由P型区和N型区组成,并且两区相互拼接形成P-N结,如图1(a)所示。电子吸收光子后,激发到导带上,但在价带上留下空穴,形成了电子-空穴对。电子在材料内部想着P-N姐方向扩散/漂移,最后到达N型区,这样在N型区和P型区之间形成电势差,即形成了内建电场,如图1(b)所示。另一方面,空穴由于带正电荷,到达P型区。最终输出电流至电路中。这种光电传感器成为光 ...
(AOM)或电光调制器(EOM)进行调制。调制频率通常在MHz范围内。这有助于减少光热膨胀产生的背景,提高图像采集速度。在本应用说明中,泵浦光束被AOM调制在2MHz左右。为了使泵浦和斯托克斯光束在时间上保持一致,一个电动延迟台被用来调整其中一个或两个光束路径的长度。对于带有光谱聚焦的飞秒SRS,延迟台也被用来微调泵浦和斯托克斯光束之间的能量差。像大多数其他非线性光学显微镜一样,光束扫描方法通常用于CARS和SRS图像的采集。一对振镜-振镜或振镜-共振扫描头被放置在物镜前。在本案例中,使用了一对振镜(GVS 102, Thorlabs)。物镜/冷凝器、检测器和数据采集在扫描头之后,光束被引导到 ...
次:一次作为电光调制器调制斯托克斯光束的驱动频率,另一次作为外部锁相环的 LIA 输入通道 2(B 中)的参考。泵浦光束由硅光电二极管检测,然后被发送到 LIA 的输入通道 1(In A)。来自输出通道 1(Out A)的信号被发送到数据采集卡以进行图像采集。来自输出通道 2 (Out B) 的信号被最小化(通过调整相移)。2.1 单通道锁相放大器配置图 2:典型的锁定放大器配置设置图 2 演示了用于 SRS 显微镜实验的 LIA 的初始设置。在初始设置时,必须重新获取锁相环。输入均配置为 AC:50 欧姆。通过调整相位度数优化相移 (Df),直到 Out A 最大化(正值)并且 Out B ...
MS)和新型电光材料等,也出现了新型空间光调制器,例如液晶空间光调制器(LC-SLM)、光栅光阀(GLV)等。1、液晶显示器LCD液晶是一种介于液态和固态之间的材料,具有良好的电光效应性能。LCD 利用了液晶双折射效应和扭曲向列效应构成的混合场效应。在扭曲向列液晶盒两侧加入偏振方向相互平行的偏振片,就构成了单个LCD像素单元。当没有对液晶盒施加电压时,入射光经过起偏器成为线偏振光,经过液晶时偏振方向随着液晶分子取向旋转,最后偏振方向与检偏器相互垂直,此时该像素点为暗态。当对液晶盒施加电压时,液晶分子取向将会发生变化,线偏振光经过液晶后变成椭圆偏振光,能够从检偏器出射,此时像素点为亮态。LCD ...
子,即可实现电光转换。于是,荧光屏上的目标图像可以通过目镜被人眼所观察。可见,在这种光学系统中,应当使光电阴极对不同的视场接受的光照比较均匀,所以成像物镜应尽量设计成像方远心光学系统。对于目镜来说,荧光屏可以看成是自身发光的图像,孔径光阑只要与眼瞳匹配即可。被动式红外系统本身不带有红外光源,而是直接探测目标发出的红外辐射。凡是绝对零度以上的物体都会发出红外线,但由于不同的物体之间、物体的不同部位、以及物体与环境之间温度不同,发射的红外线的波长和强度也就各不相同。温度较低的物体发出的红外线主要分布于远红外区,而温度较高的热源如发动机等发出的红外辐射波长在中红外区,辐射强度也相当高。利用这些辐射特 ...
用某种信息经电光效应、声光效应调制的激光束,经扩束镜扩束后再经旋转反射镜或旋转多面体的扫描元件而改变方向,最后经聚焦用的线性成像物镜在接收器上成一维或二维的扫描像。因此,激光扫描系统将时间信息变成了可记录的空间信息。根据扫描器和聚焦透镜的位置不同,可分为透镜前扫描(图a)和透镜后扫描(图b)两种。上次,我们简要介绍了线性成像物镜的结构,这一篇来介绍下线性成像物镜的光学参数。线性成像物镜的光学参数应由使用要求出发,并考虑光信息传输中各环节(光源、调制器、偏转器、记录介质)的性能来确定。一是F数。由于使用高亮度的激光光源,所以不必依据亮度,而应根据记录的光点尺寸来确定下数。由于像质达到衍射极限,像 ...
后,激光经过电光调制器对激光进行一个射频电光的相位调制,经过调制后的信号,再经过一个PBS(偏振分束镜)和一个波片((λ/4)进入我们的超稳腔与超稳腔进行谐振,反射出来的光再次经过偏振分束镜和波片被反射到光电探测器中,然后对其进行相位解调后得到误差信号,误差信号通过混频器以及低通滤波器进行处理后,得到的信号反馈到激光器的压电陶瓷或其他响应部件进行补偿频率,最终实现激光器另一路激光输出频率的稳定。PDH稳频技术的核心是通过光学超稳腔产生一个误差信号,其核心部件就是光学超稳腔,超稳腔的性能直接影响了最终输出的激光频率的稳定性。所以光学超稳腔的选择显得尤为重要。在为您的应用选择理想的腔体设计时要考虑 ...
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