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两个具有相同基频的光子与具有非对称结构的组织作用时，组织内部分子的取向极化会散射出倍频的相干光，散射光的频率恰好为激光发光频率的两倍。 ...

低频率分量（基频）二倍频的那个频率分量。常用将入射光（基频光）注入非线性光学介质后通过2倍于基频的滤波器获得。如弗兰肯等于1961年将脉冲红宝石激光器产生的波长为694.3 nm的光聚焦于一块石英晶体时，第一次观察到输出波长为347.2 nm的二次谐波。 ...

的频率等于原基频3 倍的频率分量。 ...

AG激光器的基频(1064nm)产生等离子体，并在3.5us探测器栅极延迟下记录了发射光谱。发射光谱定性分析证实合金中存在Mg、Al、Si、Ti、Mn、Fe、Ni、Cu、Zn、Sn和Pb。利用等离子体温度和各元素的自吸收校正发射谱线测定了合金中各元素的浓度。实验采用调QNd:YAG激光器，工作波长为1064 nm，能量为30-200mJ，脉冲持续时间为9 ns，重复频率为10 Hz，在样品表面产生等离子体。激光脉冲能量由Nd: YAG激光系统中的内置设备改变，并使用能量计在63%的稳定度内进行监测。图2所示LIBS光谱。图2 [2]合金样品在230 ~ 290 nm区域时单脉冲LIBS光谱分析 ...

重复率钇和铒基频率梳的进展，使用千兆赫激光进行双梳光谱学和THz-TDS的应用引起了人们的新关注[29-34]。具有低损耗、低非线性、低色散腔的二极管泵浦固体激光器非常适合产生千兆赫梳[35,36]，它们比传统的钛宝石系统简单得多，同时提供更好的高频泵浦强度抑制。与光纤激光器相比，它们也支持更低的噪声[31]、更高的功率，并且显示出更简单的重复频率缩放。该文提到了在双频梳应用的实际部署中，系统复杂度是另一个关键的考虑因素。传统系统由一对锁定的飞秒激光器组成，复杂度很高，需要几个反馈环。有一种先jin的替代方法是使用单腔双光梳激光器，其中通过让两个频梳共享同一个激光腔体，在自由运行状态下实现频梳 ...

性能最终受到基频热涂层噪声的限制。在以上的实验论述中，我们发现我们需要三台Moku：Lab来功能完成这个实验。如果我们使用Moku：Pro的多仪器并行功能，即可同时在一台仪器上运行多个功能，更加节省了实验室空间以及实验的便捷性。上海昊量光电作为Liquid Instruments公司在中国大陆地区主要的代理商，为您提供专业的选型以及技术服务。对于Moku：Pro/Lab/Go的激光稳频一体化解决方案有兴趣或者任何问题，都欢迎通过电话、电子邮件或者微信与我们联系。如果您对Moku：Pro/Lab/Go的激光稳频一体化解决方案有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页查看更多Moku系列产品：https ...

064nm的基频光直接照射谐振腔内的KTP晶体端面，1064nm通过倍频晶体进行二倍频（SHG），最终得到532nm的激光。磷酸钛氧钾（KTiOPO4，KTP）是一种性能优良的二倍频晶体。有着非线性光学系数大;接收角大,离散角小; 温度范围和光谱范围宽;光电系数高,介电常数低;抗阻比值大;不吸水,化学、机械性能稳定性等特点。KTP晶体的转换效率大致在50%左右，成本较低。泵浦晶体和倍频晶体在不同温度下光-光转换效率不同，为了达到合适的转换效率，使532nm激光稳定，则需要对激光腔内进行温度控制（TEC），而对808nm的半导体激光种子光源也需要响应驱动电路使其功率稳定。由于532nm本身是属于 ...

镜物镜不仅将基频光聚焦到样品上，同时也收集样品表面激发出来的二次谐波光，然后基频光被二向色镜阻挡，二次谐波光则透过二向色镜入射到光谱仪中。由于二次谐波测试总是伴随着激发光偏振态的改变，而该偏振态的改变取决于起偏偏振方向与半波片快轴的夹角，所以光路中还放置了起偏器和检偏器以及偏振态改变装置--半波片，起偏器和半波片放置在二向色镜前，检偏器放置在光谱仪前。起偏器将激发光起偏，半波片将线偏激发光转变为特定角度的线偏振光，检偏器则检测激发出来的二次谐波的偏振状态。如果不通过半波片改变激光的偏振态，可通过另一种方法。入射激光的偏振方向在空间保持不变，将待测样品放置在一个可旋转的载物台上，随着样品台的旋转 ...

生红外波长的基频光的同时对其进行倍频。典型的自倍频晶体有掺杂钕离子的四硼酸铝钇（NYAB）、掺杂镱离子的四硼酸铝钇（Yb:YAB）、掺杂钕或镱离子的硼酸钙氧盐（Nd/Yb:RECOB）等晶体。图1.激光倍频示意图由于激光强度很高，因此会引起晶体材料原子极化，也就是正负电荷中心分离。这种分离是动态振动的，而且振动频率与激光的频率一致，振动幅度与激光场强度相关。因为激光电磁场强度与极化强度存在非线性。对于2阶非线性，也就是极化强度与激光的电场强度E的平方成比例。黄绿光激光（500-600 nm）处于人眼敏感区域，在医疗DNA 检测、荧光生化检测、工业标示、科研、激光显示等领域有重要的需求和应用。其 ...

这被定义为由基频的整数倍组成的误差运动。总误差运动的其它部分是异步误差运动。它由基频的非整数倍组成。换句话说，总误差运动中从一圈到另一圈不重复的部分。它反映了测量过程中载物台误差运动、环境干扰、结构振动和噪声的一些未知组合。误差运动值（Error motion value）当绘制在极坐标图上时，可以很容易地确定总体、同步和异步误差运动的误差运动值。即作为包围相应误差运动的两个同心圆的半径之差。最小二乘圆 (LSC) 中心是误差运动评估的首选极坐标图中心。同步误差运动值是通过减去具有公共LSC中心的同步数据的最小外接圆和最大内接圆的半径来确定的。反过来，异步误差运动值是通过单独查看每个角位置从异 ...

性能最终受到基频热涂层噪声的限制。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532，我们将竭诚为您服务。 ...

的幅度远低于基频的幅度，但仍可使用频谱分析仪检测到。要出现这些二阶差频，激光器必须能够同时在至少3个纵模上振荡。（只有2种模式时，将只有一个差频，无法产生二阶差频。）氦氖激光器的多普勒展宽增益曲线在632.8 nm处的半高全宽(FWHM)约为1.5 GHz。要获得3种模式，需要模式之间的间隔小于约500 MHz，这意味着c/2L管长度至少要达到30 cm，典型的是5 mW 的HeNe激光器。同时它应该检偏使所有纵模具有相同的偏振方向。对于相邻模式产生交替偏振的随机偏振激光器，需要更长的管长度以保证足够的相同偏振模式或者添加与光束偏振成45度的检偏器获得同向偏振模式。查看模式牵引的更精确方法是使 ...

流信号转换成基频并输入给从激光反馈电路，以保证两个激光的锁相。一个最简单的相位检测器可以通过一个混频器与一个低通滤波器串联进行构建。图1展示了混频锁相系统的基本构成元件。图1: 混频锁相系统的基本构成元件锁相环–另一种相位检测器尽管混频器与低通滤波器组成的元件可以很好的对相位差进行解调，然而这种设置有着自身的限制。其中，它的检测范围仅限于半个周期内，而且只有在相位差接近为0的时候有着较好的线性响应。这使得这类相位检测器难以对波动范围较大的系统进行有效的反馈。而使用完整的锁相环（phase-locked loop, PLL）可以更有效地对这类系统进行调整。锁相环可以更好的获取其真实拍频频率，并移 ...

可能多地确定基频，以便描述散射分子的特性，或者为力场计算获得数据。这种效应的主要实际重要性似乎在于它提供的从原始激光束获得移频的强相干光的方法。逆拉曼效应1964年首次通过实验证明了这种吸收的存在。用频率为Vo、强度低于受激拉曼效应阈值的激光照射样品S(苯)。同时，在反斯托克斯拉曼线的位置上，它被一个非常强的连续光辐照。所使用的连续光实际上是来自不同物质S’(甲苯)的受激反斯托克斯特征，选择它是为了在具有相当宽的谱线的条件下覆盖所需的频率区域。该装置在S的反斯托克斯频率处观察到强烈的吸收，其产生机制被认为与受激拉曼效应有关。然而，没有阈值，因此理论上完整的拉曼光谱(通常在发射时获得)在吸收中应 ...

信号的强度与基频光的光强的平方成正比。自相关波形的半高宽（FWHM）与脉冲宽度的比值为：1.414，这个比值也称为反卷积因子，对不同的脉冲波形，这个因子不同，如双曲正割型脉冲强度自相关波形的半高宽与脉冲宽度的比值为1.543。强度自相关图形只能得到脉冲波形的自相关宽度信息，如果脉冲波未知，相位不是常数的情况，难以从强度相关获得脉冲的波形和相位信息。而条纹分辨的自相关可以揭示脉冲中相位的信息，但是这个信息仍然不是唯一的，不同的波形和不同的相位仍然可以给出系统的条纹相关图形，说明一维的时间相关不能给出脉冲的全部信息，对于非常宽的脉冲光谱往往非常不规则，仅仅从脉冲自相关波形不能判断脉冲的宽度，需要从 ...

流信号转换成基频并输入给从激光反馈电路，以保证两个激光的锁相。一个最简单的相位检测器可以通过一个混频器与一个低通滤波器串联进行构建。图1展示了混频锁相系统的基本构成元件。图1: 混频锁相系统的基本构成元件锁相环 – 另一种相位检测器尽管混频器与低通滤波器组成的元件可以很好的对相位差进行解调，然而这种设置有着自身的限制。其中，它的检测范围仅限于半个周期内，而且只有在相位差接近为0的时候有着较好的线性响应。这使得这类相位检测器难以对波动范围较大的系统进行有效的反馈。而使用完整的锁相环（phase-locked loop, PLL）可以更有效地对这类系统进行调成。锁相环可以更好的获取其实拍频频率，并 ...

测器接收，而基频光则被挡在探测器靶面外。与共线型相比，该方法可以消除信号光中的背景光，能提供更高的测量精度，因此是目前使用更加广泛的检测机制。昊量光电提供各种通用型及及针对各类应用专用型自相关一。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...

散的正弦波，基频时2π/N，k时一个整数，表示正弦信号的频率是基频的k倍。傅里叶变化的频谱角度看，它的抽样点为 ，在坐标系下可以表示为CZT_4从上图可以看到，傅⾥叶变化的频率，是对⼀个单位圆上进⾏等间隔的抽样。若要看到更多 的细节，需要在不改变原始信号的情况下，在周围补零的操作，增加信号的⻓度，如下所⽰，从⼀百个点增加到200个点，可以看到频谱的点数增加了⼀倍，考到的频谱曲线会更加详细。CZT_6但是补零的操作会增加数据量，计算消耗的时间约更⻓，因此需要采⽤⼀种更加通⽤的形 式，只观察需要的部分。傅里叶变化中的正弦波都是用来表示，这里可以采用来替代，其中是矢量半径的起始长度表示抽样点的起始位 ...

1000nm基频光一同输入共线f-to-2f干涉仪，生成一个信噪比大于30dB、分辨率~300 kHz f0信号。图1：载波包络零频f0与fbeat探测；插图：倍频程光谱~970-2200nm图2a显示对fbeat进行测量的实验结果，可以得到自由运转下fbeat相位噪声为22.4 rad (100Hz~10MHz，时间抖动18.5fs)。这种测量受限于CW激光器> 50 kHz偏移频率,但足以看出1 GHz激光器的低噪声特性。将fbea信号稳定到一个主参考射频发生器使用数字鉴相器产生误差信号，首先将该误差信号反馈到泵浦电流上，得到残余相位噪声为190 mrad [100 Hz~ 10 M ...