SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
(980nm透射率98%,激光波长1040nm反射率99.9%)进入振荡器的激光谐振腔。反射镜M1和M3为高反射率(≥99.98%,Layertec GmbH, Mellingen, Germany)曲面反射镜,曲率半径500mm。色散补偿由激光在一对Gires-Tournois干涉仪(GTI)反射镜(Layertec)之间反射4次实现,每次反射约1300fs。早期的KGW/KYW激光设计,使用棱镜对在腔内做色散补偿,通过改变棱镜的插入距离,可以改变输出激光的中心波长或带宽。在过去的几年里,GTI成为色散补偿的主流选择,因为它紧凑且容易装配。尽管已经有许多理论依据(通过负群延迟色散抵消增益介质 ...
9(反射率:透射率)非偏振分束镜;PMT1、PMT2:光电倍增管。荧光信号分为低信噪比 (~10%) 分量和高信噪比 (~90%) 分量,并由两个 PMT 同步检测。视频1:DeepCAD 在单神经元记录上的去噪性能。视频上部为神经元的同步电生理记录,反映了真实的神经活动。检测到的尖峰用黑点标记。原始噪声数据和 DeepCAD 增强数据分别显示在视频中部和下部。视频2:从左到右分别是大型神经元群(第 2/3 层,GCaMP6f)的自发钙瞬变的低信噪比记录、DeepCAD 增强对应和相应的高信噪比记录。底部显示了局部区域的放大视图。视频3:相同的预训练模型用于跨系统的数据去噪仍然有效。视频中数据 ...
产生大于1的透射率(张亦弛 2019)。(1)PT-ONN架构。宇称时间对称耦合器由一对波导组成,一个具有增益功能,另一个具有相似的损耗。传播常数是特征值,而电磁模式代表系统的特征向量。在输入和输出端口上添加的常数相位(ф11,ф12,ф21,ф22)使得传输矩阵是实矩阵。见图1。其输入与输出的关系为:Z为常数,θ为与增益和损耗相关的需要训练得到的参数。这可以通过泵浦/载流子注入在标准III-V半导体系统中轻松实现。由于在空间、功耗和速度方面,改变增益-损耗系数比改变相位更有效,因此PT-ONN架构可潜在地需要更小的占用空间并以更低的功率加速片上训练。(2)两层宇称时间对称ONN。如图2所示, ...
于测量样品的透射率,将相机放置在样品的一侧,而将光源放置在另一侧。本文讨论了在进行此类测量时可能出现的缺陷和注意事项。1.环境光照射到样品表面的环境光会导致用户测量的是透射和从物体表面反射的混合光,而不是纯粹的透射光。因此,测试系统要么应该在一个完全黑暗的房间中操作(这不容易实现)——要么在系统周围设计一个遮光板来挡住环境光。典型的透射信号是比较低的,需要较长的积分时间。这意味着环境光的反射,如果存在,就会强烈地影响着实际测量的物品。在透射式测量的情况下,即使是来自计算机显示器的光也会影响测试结果。2.杂散光如上文所述,一个遮光板能够防止环境光反射到样品上。然而,设计一个合适的外壳并不是容易的 ...
波长。(4)透射率:对可透过波段的光的透射能力,透射率越大越好。(5)峰值透射率:滤光片损耗后能透过的最大值。(6)截止范围:通带之外的波段范围。(7)截止率:截止区所对应的透过率,透过率越小越好。(8)过渡带宽度:根据滤光片截止深度不同,指定的滤光片截止深度和透过率峰1/2位置处之间允许的最大光谱宽度。(9)斜率:通常描述边缘滤光片从高截止转换为高透射率的带宽。可以从各种起点和终点指定斜率,作为截止波长的百分比。例如,将期望具有 1% 斜率的 500 纳米长波通滤光片在 5 纳米(500 纳米的 1%)带宽上从 10% 的透射率转换为 80% 的透射率。(10)入射角度:滤光片可接受的激发光 ...
门控时间和高透射率的拉曼光。再例如直接利用超快时间门控探测器进行拉曼检测来抑制荧光。这个方法有两个关键参数。一个是短栅极宽度,另一个是足够高的重复率,以保持一个可接受的检测器占空比。一个合适的时间门,通常几百皮秒的数量级,拉曼信号可以有效地检测到,荧光在很大程度上被抑制。其中,光电倍增管、强化电荷耦合器件(CCD)相机或CMOS单光子雪崩探测器(SPAD)作为时间门控探测器。为了抑制背景荧光,利用短持续时间(~ 5ps)、高重复频率(~82 MHz)的脉冲激光和时间门宽为31 ps的微通道板型光电倍增管,利用单通道门控探测器实现了单光子计数技术。用于抑制乙醇中罗丹明6G样本的荧光。拉曼信号的信 ...
测量结果2.透射率与反射率检测技术当前针对不同的检测对象,已经发展出了多种的透射率和反射率的检测方法。但是这些测试方法大多数都是基于光谱分析的测量技术。测量透射率的常见方法包括:单色仪型分光光度计测试方法,干涉型光谱分析系统测量方法,偏光检测分析方法等。反射率测量的常见方法包括:单次反射光谱分析测试方法,多次反射光谱分析测试方法和激光谐振腔测试方法等。光谱测量方法中有很多因素会影响透射率和反射率精度,这些因素主要包括:第一,被测样品的口径大小。当样品小于光斑尺寸时,需要采用光阑来限制光束的大小。第二,被测样品楔形角的影响。为减小该因素的影响,可以使光束尽量准直,并且尽量采用大口径的积分球探测器 ...
对太赫兹光的透射率不同。接收器件探测经过样品产生的全息图信息。由于DMD高速成像的特点,光调制系统可在短时间调制多组太赫兹光,足够的全息图信息用于重建样品空间模样,大大缩短全息重建耗时。太赫兹成像方案光调制部分:这部分由高电阻硅片和DMD器件组成高速光调制器。硅片曝光区域产生载流子,局部改变硅片的复介电常数,形成高导电区域,降低太赫兹透射率。DMD微镜阵列控制硅片曝光区域图样,形成不同太赫兹透射率区域。DMD高速变换图样,整个光调制器可对光束进行动态编码。接收器部分:应用单像素成像技术,依据关联测量原理,收集变化照明结构下光信息,积累关联信息,最终对物体成像。光源部分:泵浦源是钛蓝宝石飞秒脉冲 ...
在较短波长的透射率下降。值得注意的是,图3中的测量是用涂有抗反射(AR)薄膜的滤光片进行的。AR涂层的透射变化决定了滤光片透射曲线的形状。在标记的谐振波长处,BNFs的实际透射率接近于零。透射光谱中锐线的测量深度(图3)是由用于这些测量的分光光度计的光谱分辨率和光束发散度决定的,分光光度计的光谱分辨率和光束发散度大于BNFs的光谱宽度和角度接受度。另一种用于拉曼光谱应用的VBG滤波器如图4所示。一组BNFs可以抑制6个数量级以上的瑞利光,距离激光线5cm-1。然而,拉曼光谱中使用的激光光源大多具有大于-60 dB的噪声,如放大自发辐射(ASE)、等离子体线等。因此,为了检测出微弱的低频拉曼模式 ...
段的样品最大透射率为85%。在第二阶段,当打开交流电压样品透明度变大,光学透射率达到95%,这是因为交流电场有效去除了铁电畴。在关闭交流电压的第三阶段,由于出现了更多引起光散射效应的铁电畴,样品的透光率下降(约42%)。为了更好地理解与透光率变化相关的机理,我们进一步研究了样品的拉曼光谱,如图2(c)所示。三个铁电特征峰为202 cm-1,1278cm-1和553cm-1,分别对应A1(2TO)模式、B1+E(3TO)模式和A1(3TO)模式,这在没有交流电场的初始阶段和第三阶段均发现,证明这两种状态处于铁电四方相。然而,在有交流电场的第二阶段,位于278cm-1的特征峰消失(如图2(c)的插 ...
量的反射率和透射率一般是不一样的,而且反射时可能发生相位跃变,这样一来,反射和折射都会改变入射光的偏振态。二、反射光的偏振特性如图是根据菲涅尔方程得到的反射率和入射角关系图,T是光的入射角,R是光在物体表面的反射率。对于绝缘体来说,反射光绝大部分被吸收,其中p偏光被吸收的成分更多。而金属中的电子不像绝缘体中的电子一样付着在原子周围,而是自由状态。假设现在有一个独立的电子被放到一束电磁波(光)中,那么电子就会跟随电磁场做规则震荡运动,电子本身的能量不变。但是如果金属中的电子被电磁波(光)照射,电子在做震荡运动的时候还会与周围的原子或离子发生碰撞,每碰撞一次,电子就会得到更多的能量,电子的运动方向 ...
别通过滤光片透射率-探测器联合响应曲线满足CIE标准三刺激值谱线(也有可能是某一特定谱线)的三条或四条通道(因为针对红光,在CIE三刺激标准中有两个峰,很难在一片滤光片做出吻合度很好的透射率曲线,有些设计中会做成四个通道),再经过信号放大与模数转换电路,获得样品在标准光源下的三刺激值。这种测色方式,获得的三刺激值大小,与光电探测器上接受到的光强成比例。这种测试方法速度快,可以获得满足大部分情况的色坐标准确度。各种色度计(或称作光电积分测色仪、比色计或色差计)普遍采用这种结构。缺点是无法获得样品的光谱信息。图 2荷兰Ademesy公司高速高精度色度计结构示意图这是一类仿人眼结构的测试设备,即用光 ...
抛光铜板上的透射率为0.因此,可以将表面多层石墨烯的发射率写为ε=α= 1-R,其中ε,α和R是抛光铜板上的表面多层石墨烯的发射率,吸收率和反射率.图三d显示了抛光铜板上多层石墨烯器件的原位反射率(RV / R0).反射率测量表明,高于3 V时,反射率明显增加.这意味着高于3 V的吸收/发射率降低与图2c一致.此外,我们发现在500 nm以下的反射率几乎没有变化.这表明离子液体嵌入对于调节长波长范围内的光学效应更有效。另外,将多层石墨烯装置放在氙灯上(图三c),产生了圆形的白光照明.随着两个多层石墨烯层之间的电压偏置从0 V增加到4 V,照明光变得可见.换句话说,由于通过离子液体嵌入使费米能级 ...
分色分光器(透射率>93%)透过后,到达分光镜 DM1(透射率>95%),因此物镜收集到的荧光约90% x 93%≈86%进入荧光检测通道。被多边缘分色分光器透射的荧中,绿色荧光被二色分光镜DM1反射至荧光检测通道1(APD1),透过二色分光镜DM1的黄色荧光被DM2反射至荧光检测通道2(APD2),透过DM2红色荧光则被二色分光镜DM3反射至荧光检测通道3(APD3),而透过DM3的近红外荧光则被投射到荧光检测通道4(APD4)。绿色荧光检测通道入口处放置了滤光片F1,只有波长范围510–530nm之间的光可以通过;黄色荧光检测通道入口处放置了滤光片F1,只有波长范围在560–5 ...
样品的高光谱透射率数据。图3展示的是相同区域内样品的PL成像图。高光谱成像设备可以获得以下参数的空间分布:△ 表面缺陷△ 晶界△ 相分离△ 无序化这种有效的方法可以深入表征钙钛矿微观结构,并将有助于理解这些材料中的降解现象,并使他们更接近于商业化。上海昊量光电设备有限公司作为Photon 公司在国内的独家代理,该产品主要特点如下:1)激发光源均匀分布整视野,作用于样品表面激光功率密度较低,同时避免了由于局部照明造成的载流子复合即使在较低功率下可获得高信噪比图像。2)整视野面成像,采用光谱扫描,成像速度快,150x150μm2成像范围仅需8分钟。3)可做绝对校准,获得光谱绝对强度,获取器件光电特 ...
、光致发光、透射率、反射率成像等诸多功能于一体。参考文献:[1]Delamarre A. , Paire M., Guillemoles J.-F. and Lombez L., Quantitative luminescence mapping of Cu(In,Ga)Se2 thin-film solar cells, Progress in Photovoltaics, 10, 1002, (2014).如果您需要了解更多的产品信息, 请联系我们!产品链接:http://www.auniontech.com/details-1013.html电话:021-34241962、021-510 ...
、光致发光、透射率、反射率成像等诸多功能于一体。参考文献:[1] Scheer R., Walter T., Schock H. W., Fearheiley M. L., Lewerenz H. J., CuInS2 based thin film solar cell with 10.2% efficiency, Applied Physics Letters, 63, (1993).[2] Suriakarthick R. et al., Photochemically deposited and post annealed copper indium disulfide thi ...
、通带区平均透射率>90%,可根据客户需求提供定制产品。 定制解决方案 : 覆盖波长范围:从 230 nm 到 2000 nm 带宽定制:带宽可达0.1nm 批量生产:每个型号每月可出货几万片至几十万片 滤光片尺寸:从 1 mm 到 200 mm 玻璃基材厚度范围:从 0.2 mm 到 6.0 mm 光谱定制:可为用户设计光谱复杂的定制滤光片 (如 LED 优化的) 定制尺寸:圆形,方形或三角形, 从几毫米到几英寸 ...
低波数-拉曼滤光片(<10cm-1) ---致力于低波数拉曼光谱的测量(<10cm-1)低波数-拉曼滤光片(BNF, Bragg Notch Filter-上海昊量光电设备有限公司)是目前市场上较为成熟的一种新型陷波滤光片。它是以光敏玻璃(PTR)为材料,通过全息曝光技术制作而成,其截止波数带宽可小到5cm-1,当把这种低波数拉曼滤光片(BNF)集成到单级光谱仪上,能够同时进行5cm-1斯托克斯和反斯托克斯拉曼光谱的测量。体光栅拉曼滤光片还具有良好的物理特性,如可承受400℃的高温,较高的功率,良好的环 ...
决于仪器频谱透射率的需要。表1列出了通常使用的材料。TABLE 1SPECTRAL REGIONSERIESMATERIALVacuum UV, UVILithium FluorideVacuum UV to mid-IRI,IICalcium FluorideVacuum UV to near-IRI,IIFused SilicaMid-visible to mid-IRIIZinc SelenideNear- to mid-IRIISilicon相对于Series II八角形光学元件,Series I矩形的光学元件在相同厚度的情况下,相位延迟量更少。在红外波段,这是一个缺点,但是在紫外波段 ...
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