SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
点衍射干涉仪的精度检验方法点衍射干涉仪(Point Diffraction Interferometer,PDI)是一种基于衍射干涉原理的光学测量设备。它利用激光束小孔后产生接近理想的点光源对物体表面进行测量,可以实现对物体形状、表面粗糙度、折射率等参数的高精度测量。点衍射干涉仪不需要标准参考件,可以用于超高精度面型的检测,是一种非常重要的高精度测量仪器。1.1测试光路测试系统主要由D7点衍射干涉仪主机,准直器,5mm口径铝镜,光学平台等构成。1.2 测试环境温度:21℃±1℃;湿度:30%-70%1.3 绝对精度检测(Accuracy)绝对精度的检测采用波前均方根差(wavefront RM ...
法由于其测量精度高、非破坏性而被广泛应用于薄膜的各种特性的测量。偏振光波通过介质时与介质发生相互作用,这种相互作用将改变光波的偏振态,测出这种偏振态的变化,进而进行分析拟合,得出我们想要的信息。用薄膜的椭圆函数ρ表示薄膜反射线形成椭圆偏振光的特性,即式中:tanψ表示反射光的两个偏振分量的振幅系数之比,ψ称偏振角;rp表示反射光在P平面的偏振分量;rs表示反射光在S平面的偏振分量。椭偏仪数据处理模型的建立是至关重要的一步,如果不能建立一个与参数匹配良好的模型,前面的测试就毫无意义,甚至如果建立一个错误的模型,其结果将与真实值南辕北辙,误导我们的实验。下面列出几种材料的物理模型:1.NK模型 它 ...
在内。模型的精度在所有其他的图片上估计。回归的预测性能如图2所示。对于每个棉垫,我们制作了一个代表干燥的热力图,突出了高光谱图像与描述水分分布的相关性。建立的模型具有很高的准确度,R2为0.98。对比实际值和预测值,非常湿的棉花的干燥过程更难以量化。图1c的光谱与此相关,表明在干燥开始时,与水有关的吸收峰深度只有轻微的变化。我们建立了第二个模型,类似于之前展示的模型,但这次是基于每隔一分钟获取的61张图像。R2在这里是0.97。在第二个模型中,更关注潮湿样品,实际值与预测值表明,第二个模型在干燥过程开始时更准确。这突出表明,根据样本及其湿度水平,训练样本的选择对于建立准确的模型至关重要。APL ...
和样品台位移精度,其光斑直径一般为 3-25 mm,每次测量时只能获得当前光斑照射区域内的信息,需要移动样品台进行多次测量才能获得大面积区域内的光学信息,测量效率受到严重影响。在这种情况下,提高椭偏测量的空间分辨率和测量效率成了必要研究的方向。椭偏成像技术由传统椭偏测量系统结合光学成像技术、图像采集技术、计算机技术构成,纵向分辨率与传统椭偏测量术相当,膜厚测量精度可达埃级,同时具有高横向分辨率、高灵敏度;可以对样品表面光学成像的每个像元进行椭偏测量,得到微区特性的精确定位测量,极大提高了对微纳区域的表征能力,横向分辨率达到微米级;还可以对同一光斑区域的多元样品进行观测,弥补了传统测量技术的不足 ...
、重复性好、精度好、波峰清晰、无需必要的预处理和无损。拉曼光谱的主要局限性是来自样品和背景的荧光,也受到微弱信号和瑞利散射的限制。在这些技术中,拉曼光谱最适合用于遥感探测爆炸物。每种炸药分子都有其独特的拉曼光谱特征。根据这些独特的特性,可以发展对峙拉曼光谱技术,利用拉曼数据库对爆炸物进行识别。常用炸药有TNT, HMX, PETN, RDX, AN, TA TB等,但需要注意的是,同一爆炸物在不同探测系统、校准方法、系统误差或数据处理算法之间的拉曼频移是不同的。隔离拉曼光谱最早应用于炸药的探测,它还广泛应用于文物探测、矿产勘查、行星表面物质勘查等领域。隔离拉曼系统由受激激光器、发射和收集路径、 ...
导致测量结果精度不高,而且得到的相位调制特性结果为整个LCOS液晶层表面的平均结果,无法通过该方法得到液晶层特定表面的调制结果。马赫-曾德干涉方法图2马赫-曾德干涉方法原理图如图2所示。激光经过第一个BS后将光分成两路,一路光由反射镜反射到第二个BS,另一路光透过液晶空间光调制器发生调制后,与参考光干涉。得到的干涉条纹的相对移动量即为液晶空间光调制器的相位调制量。马赫-曾德干涉仪通过计算干涉图的相对移动来得到液晶空间光调制器的相位调制情况。马赫-曾德干涉基于干涉原理进行测量,但是由于装置需要的参考光为严格的平面波,对实验装置的稳定性要求较高,此外该方法适用于测量透射式液晶空间光调制器。径向剪切 ...
够通过执行高精度的2D和 3D模拟实验来克服这一障碍,” Lightmant说。“此外,我们必须仔细考虑如何将光学元件相互集成,然后将其与光纤芯对齐。”在基于模拟进行周密规划后,研究人员使用商用3D直接激光写入系统和高光学质量光敏聚合物打印出直径为60微米、单模端部高110微米的110微米高光学器件光纤。该设备包括一个用于光准直的抛物面透镜和一个扭曲光的螺旋轴锥透镜。这会将离开光纤的光变成扭曲的贝塞尔光束。高质量的光传播为了分析制造的光学设备的质量,研究人员构建了一个光学测量系统来捕获从改性光纤传播的成形光束。他们观察到光束中的衍射非常低,这意味着它可用于 STED 显微镜和粒子操纵等应用。图 ...
透光的薄膜。精度一般在几个埃。光斑大小可调节并且范围很宽。超高的性价比Semiconsoft很高兴能提供突破性的低价格,使原本又困难又昂资的薄膜测量变得很便宜很简单。附件 多种不同的平台,晶圆平台和特殊测量探头可适合大部分样品的尺寸。在线测量针对制程应用,Semiconsoft的测量系统仅需要在光路上直视待测样品,并提供与多种控割系统的接口。把显微镜变成薄膜厚度测量工具用于图形化表面和光斑小至10微米的薄膜厚度测量应用。MPROBE20可以方便地与绝大多数显微镜相连。标淮c型精接器可以和测量点的CCD相机相连。厚度测绘系统将MPROBE20厚度测量功能和直观操作作延伸为大面积样品的自动测绘。几 ...
成为提高手术精度的有力工具。对于神经胶质瘤患者,神经外科的目的是切除整个肿瘤,这与更好的预后和减少癌症复发有关。然而,由于癌细胞的浸润性,肿瘤的全部切除往往是不可能的。在这种背景下,允许在手术场景中对组织进行体内分析的新技术的发展似乎是无可争议的。拉曼光谱已被证明在识别肿瘤边缘时很有价值,这将有助于完全切除肿瘤。Riva等人通过将拉曼光谱与机器学习算法相结合,研究了63份新鲜组织胶质瘤活检。癌变脑组织和健康脑组织在体外被区分,平均准确率为83%。其他使用胶质瘤患者来源的细胞的研究表明,从1000 cm−1到1300 cm−1的光谱区域可以区分癌细胞和健康的星形胶质细胞,平均准确度为92.5%。 ...
作台可以定位精度优于±1 μm,并且可以以0.1μm的增量进行步进,但必须允许它们稳定在0.5 s左右才能达到此精度。当每个像素处的积分时间只有一秒或几秒时,沉降时间可以显著增加整个图像采集时间。尽管存在死时间问题,但电机驱动的舞台仍然受到供应商和最终用户的欢迎。一个重要的原因是,这些工作台对于微观测绘和更大比例尺的测绘都很有用,因为最常见的模型能够在每个轴上移动10-20厘米。有几种扫描方法可以减少死区时间。一种方法是使用更快的翻译阶段。由压电转换器驱动的x-y级是首选,因为这些级的稳定时间为0.001 s或更短。虽然它们可以在小到10-20纳米的步骤中增加,但大多数都是弯曲(一体式)设计, ...
的双折射测量精度。业内得到共识的是,氟化钙CaF2是唯一实用的光学材料,用于157纳米光刻步进和扫描透镜。制备高质量的低应力双折射CaF2一直是一个挑战。除了这种应力诱导双折射,约翰·伯内特和他在NIST的同事们发现了CaF2沿<110>在157.6纳米处的晶体轴径为11.2纳米/厘米这一消息对于光刻工业来说是一个不受欢迎的意外,因为他们错误地认为属于立方晶体群的CaF2是一种各向同性材料。在本质双折射的材料中,线偏振光沿着不同的晶体轴经历不同的折射率。双折射也可以引入外部或残余应力在大块材料。在非常短的波长(即157 nm), CaF2显示应力诱导双折射和更强的内禀双折射(也称为 ...
路,提高测量精度。若接收器不是人眼,而是光电成像器件(如 CCD 及 CMOS 器件),则可将它置于实像平面 A'B' 处。显微物镜的成像特性影响系统成像特性的主要是显微物镜。显微物镜最重要的光学参数是数值孔径和倍率,它影响系统的分辨率、像面照度和成像质量。数值孔径定义为显微物镜物方介质的折射率 n 和物方孔径角正弦之乘积,用符号 NA来表示,即(1) 显微物镜的分辨率δ显微物镜的分辨率是以它能够分辨开两点的最小距离δ来表示的,计算公式为:当被观察体本身不发光,需要其他照明光源时,随照明条件的不同,计算公式将有所变化。根据阿贝的研究,对物体进行斜人射照明时,最小分辨率为:由以上 ...
声OFC为高精度的、高分辨率的光谱学提供了一个通用的工具。超快光源,可以发射一系列均匀间隔的飞秒脉冲,可以作为光学频率梳,提供微波和光域之间的相位相干链接[1,2]。任意纵向模式的频率可以定义为,其中m为梳状线数(整数),为激光重复频率,为载波包络偏移(CEO)频率。这种技术的出现将光载波的相位控制技术扩展到光谱领域[3,4]。例如,精准的光学相位控制是光学原子钟铷钟[5 10]和物质量子态表征的关键元素[11 13]。虽然控制性能随着时间的推移有所改善,但仍需要本质低相位噪声锁模激光器,来满足高端基本时间常数变化应用研究的需求[14 16]。最近,长期相位稳定性和最佳噪声性能都在微波和光学频 ...
段具有较高的精度和重复性要求。通常,采用压电驱动的弯曲级。这些阶段提供的步长和重复性远远超过光学显微镜(通常小于5 nm)和最大数百微米的平移所要求的。这种制度主要有两个缺点:一是图像的最大视场是由舞台的最大行程决定的,而不是光学。因此,切换到倍率较低的镜头并不能提供大的视野。通常情况下,使用10倍倍率物镜的光学显微镜可以获得>1毫米的视野,但使用压电台则无法获得这些视野。二是这些级的机械共振频率通常将最大扫描速度限制在每行至少数十毫秒(或更高),这意味着它们至少比波束扫描系统慢一个数量级。尽管有这些限制,样本扫描的简单性使它在许多情况下成为一个可行的选择。样品扫描系统的光学吞吐量也非常 ...
叠光束的空间精度是由激光脉冲的空间范围决定的,其持续时间为τ为6 ps。乘以光速可得到cτ为1.8 mm。为了找到如此精确的时间重叠,可使用两步程序。第一步,使用高带宽光电二极管和示波器尽可能优化重叠。因为最快的实时示波器的带宽是几GHz,这允许在500 ps内找到时间重叠,换算成150毫米。通过使用泵浦激光器内稳定的内部探测器从激光脉冲序列触发示波器,可以获得最佳的测量结果。然后,可以在光学台上测量单个脉冲串,并使用游标测量激光脉冲的质心。通过比较两个激光脉冲串质心的偏移量,可以获得比示波器带宽更高的精度。图1. 采用同步泵浦OPO的CARS光束组合示意图。采用1064 nm Stokes光 ...
、可重复和高精度的单击激励。半自动脉冲锤目前还缺少其他有用的功能。WaveHitMAX全自动智能脉冲锤的内部计算描述了诸如脉冲高度、脉冲宽度和激励频率范围等参数,或者是否达到了自主质量保证的单次命中。结构的位置变化或冲击模式下的锤子可以进行单次击打。除使用三脚架外,也可单人手持击锤,手动引导击锤进行冲击操作。下面我们就来从几个方面对比一下手动冲击锤、半自动脉冲锤和WaveHitMAX全自动智能脉冲锤的差异化研究!一、技术状态在实验模态分析和声音测试中,冲击测量是非常重要的,冲击测量的目标是可重复的单次撞击激励。在使用部分半自动化脉冲锤的各种应用中都存在一下问题:1.用户必须不断尝试搜索目标力2 ...
生合理的估计精度。在这里,我们研究了两种在输入数据中不同的数据融合策略,包括全光谱吸光度的直接串联和通过最优波段组合(OBC)算法串联所选预测因子。土壤有机碳(SOC)是一个关键的土壤质量指标,因为它直接或间接地影响土壤的物理,化学,生物状态和整体肥力。维持和改善SOC对于支持植物生长和作物产量至关重要。此外,SOC与全球碳循环密切相关,因为土壤有机碳在土地 - 大气交换中起着核心作用。因此,在精准农业和全球变暖的背景下,监测SOC至关重要。需要创新来建立新的传感方法,以便以高采样分辨率以成本和时间有效的方式定量估计SOC。凭借其易用性和快速测量,近端土壤传感(PSS)越来越流行用于表征土壤特 ...
,且相位调制精度容易受到运输过程、使用环境等因素的影响,因此在使用前对其进行测试与标定,是将其应用于波前调制与波前校正中必不可少的环节。为提高液晶空间光调制器(LC-SLM)在波前相位调制中的精度,曾婧潇等人提出一种能对 LC- SLM 实现快速标定的数字全息测量方法。该方法仅需在成像面上采集单幅数字全息图像,就能实时测量 LC-SLM在特定波长下的相位调制特性,系统结构简单,且无需经过复杂的衍射传播计算,测量效率较高。数字全息技术是一种利用数字全息图记录样品干涉信息,从而重构计算出被测物波的波前相位与振幅的技术,具有单次曝光、实时测量的特性。可以利用这项技术快速获得经过LC-SLM调制的激光 ...
到,因此计算精度较高。2.在现有光学玻璃中,折射率相同而色散不等的玻璃很多,这样,当不希望改变单色像差时,用此方法可方便的调换等折射率不等色散玻璃来校正色差,而对单色像差并无影响。这对复杂系统,特别是照相物镜等大像差系统的设计,具有重要的实用意义。3.如果不用挑选玻璃,而用改变曲率半径的方法校正色差也甚为方便。一般改变最后一面的半径。对一个由N个透镜组成的系统,若要求波色差为。在求得 N-1块透镜的(D-d)dn之后,根据上面的公式,即可算出最后一块透镜色差,进而求出光线在最后一透镜中的光路长度随之,光线在最后一面上的矢高和高度即可求出,有然后可按之前的公式求出最后一面的半径。因此,只需根据中 ...
好的光路调整精度和稳定性;2.大部分衍射光学元件对入射激光的波前位相进行精密调控,因此光路中的其他部件如反/透射镜片、透镜等要使用高精度、低波差的器件,否则会影响最终的效果。常见的微透镜阵列匀光光路,分为两种:一种是单阵列型,另一种是双阵列型。双阵列匀光对比单透镜匀光具有更优异的效果,且双透镜匀光光路对入射光的发散角有一定的容差。所以在这两种光路之中,双阵列型匀光光路更为常见,也更为好用。下图便是现在常见的双阵列透镜匀光光路。其主要的元件是两片规格参数相近的两片微透镜阵列,以及后方的傅里叶透镜。图4:双微透镜阵列匀光光路LA1:微透镜阵列1;LA2:微透镜阵列2; FL:菲涅尔透镜; FP:接 ...
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