SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
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的偏离中心的狭缝孔径来调节。对于横向克尔效应,偏振片和消光交叉被旋转45◦(由于在反射器去偏振,在这种情况下使用补偿器是强制性的,以获得一个封闭的消光交叉)。此处,垂直于入射平面的位移狭缝或v形狭缝是zui佳解决方案。利用纵向克尔效应,将狭缝孔径置于消光叉的侧支上,形成横向入射面,也可获得横向灵敏度。图1.宽视场磁光反射显微镜的射线路径和基本组成部分。为清晰起见,分别说明了照明和成像射线路径。用于垂直光入射的照明路径。斜入射(b)需要一个移位的孔径狭缝。(a)和(b)中的插图显示了显微镜的衍射面。在这里,可以查看和调整光圈,以满足极性克尔效应(居中的虹膜光圈)或纵向和横向效应(位移的狭缝光圈) ...
中心或移位的狭缝。zui近,通过使用不同颜色的单色led并将其放置在衍射平面上的选定位置,证明了不同磁化分量的同时宽视场成像。使用一些二向色装置分离相应的反射克尔图像,产生对选定的面内或面外磁化分量互补敏感的宽视场图像。这种二色成像方法将大大改进定量克尔显微镜技术,并有可能实现基于波长选择的方便的层选择性克尔显微镜。增强对比度的图像处理需要数字图像采集。数字CCD(电荷耦合器件)或CMOS(互补金属氧化物半导体)相机直接提供数字化数据流,而视频速率CCD相机的模拟输出必须通过模数转换器进行转换。如果数字CCD相机的帧速率足够快(约10赫兹),可以实现实时成像,那么它就适合克尔显微镜。CCD芯片 ...
测,并且通过狭缝来排除平面外的荧光发射。共振扫描振镜(RS)在横向上进行高速扫描,即可以二维成像。考虑到荧光团的有限频率响应,选择LO光束的频移将拍频激发频谱外差到基带,以zui大限度利用调制带宽。这是必要的,因为AOD通常在升频的次倍频通带上工作,以避免谐波干扰。用于驱动AOD的射频频率梳的直接数字合成(DDS)定义了每个像素的激发,而这是通过特定的射频和相位决定的,从而导致射频频率梳与检测信号之间的相位相干性。而这种相位相干性可以使用相敏数字锁相放大器的并行阵列使得图像多路分解,这可以在Matlab中实现。FIRE的并行读出将导致zui大像素速率等于AODF的带宽。图2显示了FIRE显微镜 ...
表示:单色仪狭缝的带宽分布约2.7nm/mm,实际测量中狭缝宽取值约为0.5mm。以一637.8nm处的λ/2波片为例,用计算机计算并绘制存在一定带宽的光强曲线与理想条件下光强曲线进行比较(图2),可见实验条件下的带宽并未影响光强曲线zui小值位置。图2 实验带宽条件下光谱曲线与理想条件下光谱曲线的比较(4)单色仪光谱精度对测量的影响:单色仪光谱精度可以视为单色仪对zui小值的光谱标定精度,因而可表示为:单色仪的光谱精度<O.2nm,仍以637.8nm的λ/2波片为例,可得到相对误差<O.032%。(5)光源强度波动对测量的影响:为充分估算误差,设由于光强发生了zui大波动,使得真 ...
至光谱仪入口狭缝。图3.Insion近红外光谱仪 NIR1.7 S OEM光谱仪模块三,系统性能系统组装完成后,各功能模块的功能和作用对整个系统进行了验证。之后,对该系统进行了仔细校准,并在以下方面进行了表征:(i)预热,(ii)线性,(iii)可重复性。通过将测量的反射率与经认证的反射率标准目标进行比较来执行校准和表征程序。在预热期间,系统测得的平均反射率下降,近似呈指数衰减(R2 = 0.9876)。 观察到的平均反射率降低约为 1.4%,衰减常数为 13.6 S。瞬态结束时,测量误差为 0.6%。以测量值相对于参考值的均方根偏差计算的积分线性误差为 0.93%。重复性验证如下图:图4, ...
:8 nm 狭缝宽度:30 μm空间像素数:640像素大小:15x15 μm 成像速度:全谱段采集为670 Hz,ROI波段选择后可达15000 Hz昊量光电推出了适用于科研端、工业端、地面实验室、机载航空等领域高光谱相机,Specim高光谱相机波长覆盖范围很广,包括400-1000nm,900-1700nm,1000-2500nm.2.7um-5.3um,8um-12um,广泛应用于工业分选、精准农业、色差检测、食品检测、医学制药、文物保护、刑侦检测、环境监测等领域。Specim高光谱相机设备具有高速、强大和稳定的性能,易于安装和维护,并且保证每一个空间像素的光谱纯度,为客户提供真实准确可靠 ...
0E分光镜的狭缝中,创建一个高光谱数据立方体。图2是右上角一个单元格的放大图像。这些图像代表了CytoViva的EDF显微镜照明技术的能力,因为它们产生了嵌入细胞中的纳米级实体的高信噪比图像。图1. 细胞中AuNPs的高光谱图像图2. 细胞中AuNPs的放大图像图3展示了该系统可采集和分析的光谱数据。白色曲线代表细胞,红色曲线代表功能化纳米颗粒独特的光谱指纹。光谱指纹可以对样品中的纳米颗粒进行映射(见图4)。细胞的光谱响应可以进一步用于过滤映射输入数据,以防止误报。图3细胞(白色)和AuNPS(红色)的光谱示例图4. AuNPS(红色部分)在细胞中的成像世界各地的研究人员都依赖高光谱显微镜全球 ...
布;当主要受狭缝效应影响时,ipsf趋于三角形分布。由于这些影响,对于不同类型分子的复杂混合物,将拉曼波段分配到正确的原始分子类型并确定正确的波段参数值可能很困难。生物细胞和组织样品的拉曼光谱由许多不同大分子组分的散射叠加而成。为了识别单个成分及其相对浓度,需要对这种叠加物进行“分解”。虽然拉曼标记带对特定成分是唯一的,可用于识别和量化,但当大量波段重叠时,这通常是不可能的。然而,对那些线性上彼此最不相似的特征进行数据搜索通常是必要的,因为降低复杂性是实现许多方法(如多元曲线解析(MCR))所需要的主成分分析和二维相关光谱及其变体依赖于对变量之间相关变化的分析。然而,当一个频带强度强烈减弱,并 ...
光强度、入口狭缝宽度和积分时间在同一样本集的单个测量之间保持不变。测量光谱中的个别拉曼峰适合于洛伦兹轮廓,以获得信号强度的值。三维(3D)微台用于在x和y方向上定位样品,并在z方向上调整样品,使激光聚焦到样品表面上。通过显微镜观察激光光斑,激光聚焦到样品上。图1便是上述设备使用情况下测得的不同薄膜厚度的拉曼光谱变化趋势。了解更多关于拉曼系列详情,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-59.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调 ...
,光谱仪入口狭缝常被用作共聚焦操作的空间滤波器。然而,由狭缝提供的截面强度不如由更常见的针孔提供的截面强度。对目标的点扩散函数沿狭缝方向逐像素反卷积,可以得到较强的分割效果。宽视场照明和成像检测窄带滤波器可用于拉曼成像。第一个成功的现代仪器采用了干涉滤波器,它可以倾斜以改变通带。随后,声光可调谐滤波器(AOTF)和液晶可调谐滤波器(LCTF)被引入到拉曼成像中,并提供了电子可调谐性。可调滤波器方法已被证明是测量隔离波段最有用的方法。如果只需要几个帧来定义波段,全球拉曼成像可以相当快。当有许多重叠波段或非线性背景时,许多图像必须以不同的拉曼位移拍摄,时间优势就消失了。需要注意的是,声光滤波器的透 ...
系列光谱仪。狭缝尺寸狭缝大小决定了进入光学台架的光量,受此影响,FWHM会受到影响:狭缝大小越小,FWHM越低,分辨率越高。AdmesyRhea光谱式色度计的所有配置都可以配置不同的狭缝尺寸。下表显示了给定槽密度和狭缝尺寸下的近似FWHM的概述。光栅光栅将光分散到单独的波长:色散量由凹槽的数量决定,通常表示为每毫米凹槽。火焰波长决定了在某一波长下的最佳效率。200槽系统响应300槽系统响应500槽系统响应600槽系统响应900槽系统响应1200槽系统响应1600槽系统响应1800槽系统响应扩散范围沟槽数量越多,色散越广。然而,这也限制了可解析波长的范围,因为探测器有固定的宽度。对于宽波长范围, ...
束测量方法有狭缝扫描法、刀口扫描法、面阵相机法。狭缝法和刀口法扫描时间较长、且为人工控制、测量精度难以把控。该测量方法操作复杂,容易出错,多为经验丰富的技术人员操作,但优势在于可以测量大功率激光。面阵相机操作简单、扫面速度快、测量精度高、光谱响应范围宽等诸多优点,成为现在最主流的光束测量方法。此外,相机前面加上合适的衰减片,也可测量高功率激光。以下主要介绍相机式光束质量分析仪测量基本原理。图1光束质量分析仪基本原理框图测量原理:如图一所示,激光器发射出来的激光,经过光路准直后,通过衰减片(将功率降低到一定程度,避免烧坏相机芯片,此外由于背景光对实验的测量结果影响很大,因此衰减片紧贴着相机)直射 ...
光谱仪的入口狭缝。采用多通道电荷耦合器件(CCD)摄像机对所有的拉曼光谱进行了检测。使用一对扫描镜产生分时的多个激光聚焦,第三个振镜通过光谱仪的入口狭缝将每个聚焦的拉曼信号同步投射到多通道CCD相机上。每个光谱被放置在相机的不同像素行上,以避免附近光谱通道之间的重叠和串扰。多聚焦共聚焦拉曼光谱仪在分析吞吐量或成像速度上比传统的单点共聚焦拉曼系统快10倍以上。然而,这些之前的工作都是基于一维检测技术,例如,沿CCD相机的垂直像素(沿光谱仪的入口狭缝方向)分辨无串扰的拉曼光谱。多通道CCD探测器的垂直尺寸限制了可以同时检测的光谱数量,这最终将限制并行拉曼采集的进一步改进。您可以通过我们的官方网站了 ...
光度计的入口狭缝上。瑞利散射光被挡住了,在分束器和L2透镜之间使用截止波长为550 nm的长通滤波器。探测器使用的探测器是Science-Surplus制造的,光谱范围为450 - 700 nm。然而,目前的设计并不限制阅读器使用任何其他商业可用或内部制造的光谱仪。Science-Surplus光谱仪主要由一个50 μm的入口狭缝、凹面镜作为聚焦元件、一个1800线/毫米的衍射光栅和一个索尼ILX511线性硅CCD探测器组成。光谱仪的分辨率为~ 1 nm,在532 nm激发下,最大可达到的拉曼光谱分辨率在100 cm−1时为~35 cm−1,在3000cm−1时为~ 25 cm−1。光谱仪在工 ...
。光谱仪入口狭缝前的缺口滤光片进一步去除瑞利散射光。当不需要低频范围时,可以用一个简单的分束器代替第一个陷波滤波器,并可以在入口缝前使用截止频率为100波数的常规陷波滤波器。图一为了控制入射光的偏振状态,在物镜前放置一个波片。如果使用半波片,线极化方向可以相对于样品旋转。如果使用四分之一波片,入射的线偏振光状态可以改变为圆偏振或椭圆偏振。在光谱仪前放置另一个偏振器(分析仪)和一个波片,以选择所需的散射光偏振分量。所述分析仪的角度设置为使具有特定偏振的光子通过;由于光栅光谱仪的吞吐量可以产生显著的偏振依赖性,从而使信号的偏振依赖性发生显著扭曲,因此采用半波片来保持进入光谱仪的信号的偏振方向相对于 ...
光光度计入口狭缝上成像样品沿贝塞尔光束产生的拉曼散射,通过冷却CCD相机获得高光谱线图像,实现高速拉曼成像,沿y轴平行检测400个拉曼光谱。物镜的组合和选择在一定程度上受到了物理上是否可能将它们放置在装置中以及可以放置的被观察样本的大小的限制。另外一个光路来诱导拉曼散射的外延线照明,使用一个线形焦点,以能够比较贝塞尔和传统外延线照明模式之间的成像特性。使用图1(a)中的倒立镜可以切换两种成像模式。贝塞尔照明的偏振方向设置为x方向,使探测物镜能够有效地收集诱导拉曼散射。分光光度计的狭缝宽度设为1 Airy单位,使狭缝共聚焦效应也可实现z向的空间分辨率。光学装置的细节如图1所示。图一该显微镜的有效 ...
光谱仪的入口狭缝。实验的设置如上图2所示:本实验使用的激发源为200 mW的830氩离子激光泵浦染料激光器。后向散射的光子通过二色分束器被光纤束采集。实验中记录光谱的曝光时间为100秒。图3根据上述实验经验与结果,新的方案提出在收集路径中替换使用抛物面镜,进一步增加可以记录的拉曼散射光子的数量,如上图3所示。这种类型的拉曼系统已经被许多不同的研究小组证明可以有效地测量血液分析物的浓度。图4另一种强大的拉曼多分量分析方法是使用液芯光纤(LCOF)。该方法通过将样本注入LCOF而不是传统的样本容器,能够显著提高采集光谱的信噪比(SNR),从而使采集体积显著增大。典型的LCOF拉曼设置如上图4所示。 ...
面上放置一个狭缝,沿水平轴对图像进行采样,所得一维信号是物体在 角度的"投影",这类似于传统X射线CT中的投影测量(柱透镜和狭缝的组合,通过丢弃大部分光线将二维图像压缩成一维)。图像形成可以描述为:其中g是矢量化的二维视角图像。是旋转算子,表示道威棱镜在角度处的函数的。T表示在一维狭缝处的信号积分,而是一维狭缝采样的信号。通过衍射光栅后,一维投影沿垂直轴分散。最终图像由二维探测器阵列测量,同时获得投影的光谱分布。对于阵列道威棱镜,图像形成为:其中A是前向算子,表示不同角度的平行光束投影,而b是波长处的正弦图。因为每个道威棱镜从不同的角度观察相同的场景,所以光场在投影数据中自 ...
栅分光,并经狭缝滤出所需要的单色光,其作为激发光。光谱仪前的TLP滤光片通过选择角度得到拉曼信号。通过测试硅片的拉曼谱如图2b,透射光栅对来自超连续谱激光器的宽激光源具有良好的色散,上述瑞利线可以缩小到15波数。但是在光谱区域仍然存在较强的杂散光,其强度是瑞利线的100倍,掩盖了硅的拉曼信号。这些杂散光来自于激发光源,所以需要进一步净化单色激发。图2常见的带通随着入射角的增大也会出现失真和偏振分裂现象,类似于上述长通(图1a),而图3a所示的两个不同角度下的TBP滤光片,其在60°范围内具有陡峭的边缘极化不敏感性,可根据需要调整角度。图3b则是两片TBP滤光片经过精细调整入射角后的透射谱,可窄 ...
或一个移动的狭缝。原则上,与坐标系相关的光束形状是未知的。比较经典的比如刀口法,切片法,突变法等。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
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