SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
(一)-几种波片相位延迟测量的实验搭建波片是偏振光学技术中的重要元件,被广泛应用于光弹力学、现代光通讯技术、医疗诊断和物理学研究等诸多领域。在太阳物理研究领域,通过观测和分析太阳光的偏振状态可以得到太阳大气中磁场分布和演化等信息,以此可研究黑子、耀斑及日冕物质抛射(CME)等与磁场有关的太阳活动现象。现代太阳物理对磁场偏振测量精度要求甚高(10-3以上),而由于在太阳磁场测量设备的偏振分析器和滤光器中使用了大量波片,因而波片位相延迟精度将直接影响太阳磁场望远镜偏光系统的测量精度。随着研究的日益深入,人们对偏振测量精度提出了更高的要求,有些仪器,例如我国研制的大型空间太阳观测设备一一空间太阳望远 ...
),从而测量波片位相延迟。通常有λ/4波片补偿法(Senamont法和Tardy法)和Soleil补偿器法。λ/4波片补偿法由于需要已知某波长处精确的λ/4波片,而且测不同波长的位相延迟需要不同波长的λ/4波片,所以此方法在高精度测量中并不可取,这里不再赘述。而Soleil补偿器的位相延迟连续可调,适用于不同波长延迟的测量,下面讨论这种方法。测试系统由起偏器、检偏器、待测元件和Soleil补偿器构成。通常起偏器和检偏器正交放置,Soleil补偿器的光轴与待测元件的光轴垂直且与起偏器的夹角为45°。若以表示Soleil补偿器的延迟,则系统的透过光强可表示为:上式可见,当时,系统透过光强zui小。 ...
扫描法是利用波片延迟与入射波长的函数关系,通过改变系统入射光波长,记录不同波长系统透过光强从而测得位相延迟的方法。测试系统由起偏器和检偏器及置于其间的待测元件等构成。若以起偏器透振方向沿x轴,双折射器光轴方位角为Ω,延迟为φ,检偏器透振方向为θ方向,则系统Jones矩阵可表示为:若以强度为的自然光入射,则系统出射光强可表示为:因此,测得Ω、θ、I(λ)及值即可计算出该波长所对应的延迟值。这种方法便于测量不同波长对应的位相延迟,若辅以精密的单色仪便可以方便快捷地获得大量数据。但考虑到系统表面反射及吸收损失,不易准确测得,所以该方法只适于找到光强随波长变化规律而不易准确测得延迟值。然而,对λ/2波 ...
使用低质量的波片也有很高的精度。下面是其光路图:2.2塞纳蒙法测量偏振器件之间的关系由穆勒矩阵和斯托克斯矢量给出,类似上面。zui终分析光强,即可得到延迟大小。当然,关于双折射的应用还有很多,比如圆偏光器,光弹调制器法,光学外差法,用相移法的二维双折射测量等等,此次不再介绍,可根据实际工程需求,进行了解。如果您对双折射测量有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-54.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设 ...
如线偏振器,波片,线性延迟器等,可用Muller矩阵来描述(含16个元素的4×4矩阵),当然还可用Jones矩阵来描述。但是两者不同的是前者可以处理所有的偏振态(消偏振),后者只能处理全偏振光。每一个光学器件,都有与其一一对应的Muller矩阵。Muller矩阵如下图所示:等号左边是出射光的Stokes参数,等号右边是Muller矩阵和入射光的Stokes参数。通过这么一个过程,我们就知道了器件是如何改变光的偏振态的,知道了入射光的偏振参数以及器件的Muller矩阵,我们就可以知道出射光的偏振情况。(3)延迟和衰减样品对光偏振状态的改变主要包括衰减、延迟以及退偏。线性双折射是指线偏光的两个正交 ...
通过四分之一波片(QWP)和旋转线性偏振片(RLP)插入相移,根据旋转线性偏振片的方位角进行连续采集,在恒定旋转速度下,选择具有相等角度间隔的三个角度,在恒定时间内得到三幅图,用于测量纳米材料厚度,结构如下图所示。三步相移成像椭偏仪结构示意图其中,使用QWP和RLP插入相移。由于相移图像是根据RLP的方位角连续采集的,所以这种方法属于时间相移技术。由于具有公共光路,时间相移技术相比空间相移技术具有更高的精度。如果您对椭偏仪相关产品有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-56.html相关文献:1薛利军, 李自田, 李长 ...
(用四分之一波片)使工作点偏压到50%的传输电平。在这一点上的强度波动将是相等的正或负电压信号。zui大透射率仅受光学元件的固定反射、吸收和散射损失的限制。零值对输入光束相对于光轴的光学对准、偏振平面的方向以及交叉偏振器的定位精度都很敏感。图3具有四分之一波片纵向电e-o调制器和交叉偏振器的传递函数。无效值很容易改变CR的数量级。一般的规律是晶体越长,电压和对比度越低。具有单晶和直径约6毫米的lfm的CRs可高达10,000:1。双晶lfm的电容比通常不超过1000:1,而三晶器件的电容比很少超过300:1。如果您对电光调制器相关产品有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www ...
共线叠加。半波片和格兰-泰勒偏振器的组合用于调节两束光束的功率。为了获得更好的信噪比(SNR),我们使用频率为600至800 Hz的斩波轮(见图1 (a))进行信号调制。这个频率也被用作锁相放大器的参考。对于静态测量,斩波轮位于位置(A)。对于时间分辨测量,存在两种信号调制的可能性:在第一种情况下,斩波轮位于位置(A),两个波束都被斩波。其次,为了进一步提高信号质量,还可以只截断泵浦波束(见图1中的(B))。在这种情况下,锁相放大器仅检测泵浦引起的克尔信号变化,从而丢失绝对值。样品安装在一个无磁扫描压电工作台,扫描范围160 μm × 160 μm。光线通过具有50倍放大倍率和0.55数值孔径 ...
转的四分之一波片)的对比度调整。迄今为止所描述的所有磁光现象都是基于可见频率范围内光与磁化的相互作用。因此我们称克尔效应、V光效应和梯度效应是常规磁光效应的主要内容。类似于传统效应的效应也存在于较短的x射线波长。对x射线磁光效应的探索是一个年轻得多的科学领域。虽然在软X射线范围内,由于在吸收边缘附近发生共振增强,这种影响可能更大,但对反射或透射X射线的偏振状态的检测则更为复杂。对与样品相互作用后的X射线进行偏振分析,以检测X射线法拉第效应、纵向克尔效应、透射或反射中的Voigt效应,需要一套复杂的反射计。这就是为什么与X射线有关时,主要是进行强度测量而不是偏振分析,即测量吸收系数或反射强度。在 ...
一波长的零级波片作为双旋转缓速器。探测器和相关电子设备的最大动态范围约为103,因此无法测量比这更大的消光比。LA 激光器 C 电脑 D 探测器RSC 旋转舞台控制器P2 偏振器DM 数字万用表R1,R2 延迟器S 样品图1:穆勒矩阵激光旋光计示意图2.2实验过程测量首先进行了三次校准测量(没有样品的测量),并使用这些数据来确定缓速器和偏光器的旋转不对中。利用Goldstein3和chenaul4建立的方程,这些误差被用于测量,以纠正不对中。我们假设样本是纯线性缓速器,因此数据简化是基于我们对具有旋转快轴的线性缓速器形式的知识。分别在绕光轴旋转0、22.5、45、67.5和90度处 ...
第旋转器和半波片,在相位调制(PM)EOM中传输时,激光被偏振。然后激光束在的X轴上保持偏振状态,通过改变相位调制电压来调制(PM)EOM的折射率。调幅(AM)EOM由PBS、半波片、四分之一波片、电光晶体和反射镜组成。反射镜安装在压电陶瓷上,以补偿腔长的长期变化。当X轴偏振光束发射到AM-EOM时,半波片将光束旋转45°,以获得Z轴和X轴上相等的分量。由于双折射效应,光束沿椭圆偏振,在四分之一波片和中旋转传播。仔细调整波片后,当反射光束到达时,大部分激光功率仍停留在X轴上。PBS1作为一个分析仪,在Z轴向外反射激光功率。当调制电压加载在上时,Z轴和X轴之间的激光功率比发生变化,导致损耗调制。 ...
个延迟与静态波片相加产生λ/2延迟,影响90°极化旋转。当调制器位于- 1/4波时,两个延迟抵消,净极化旋转为零。整个光学系统可以与偏振分析仪相结合,使未旋转的光被透射,旋转的光被抑制。因此,总的来说,在适度的输入功率和紧凑的仪器的情况下,所选参考频率的调制基本上可以达到100%的调制深度。假定SRS信号随调制深度线性扩展,使调制深度最大化为在给定的平均功率下,获得最高信号电平是很重要的。图1显示了调制器驱动电路的原理图,其中包含采样分量值和调制波形的示波器迹。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器 ...
线偏振通过半波片(λ/2)调节,结果是在偏光分束器立方体(PZ)后进行独立的强度调节,确保两束光束在进入显微镜时具有平行的偏振状态。第二步,在使用示波器实现脉冲序列的时间重叠之后,可以使用自相关器进行微调。通常,自相关器的总范围为~ 50ps,这意味着脉冲重叠必须在示波器的500ps精度和这个50ps动态范围之间的区域通过试错找到。自相关器是一种用来表征极短激光脉冲的光学仪器。它的工作原理是利用激光脉冲本身作为测量工具。在自相关器中,输入光束被分束器分离并送入典型的干涉仪的两个臂(图2)。干涉仪的一个臂具有精确的延迟级,可快速扫描。在延迟之后,两束光束被重新组合并使用一个读出非线性过程进行测量 ...
以通过前置滤波片等方法进行人为消除,电噪声这种设备自身的噪声,无法进行人为消除,只能依赖探测器本身性能。因此探测器自身的暗计数以及探测效率直接性的影响了是否能够探测到并有效接收最终光响应脉冲的光子且不会被淹没在噪声中。2001年俄罗斯莫斯科师范大学 Gol’tsman小组首次利用5nm厚度的氮化铌(NbN)薄膜制成的单根直纳米线条成功实现了从可见光到近红外光子的探测由此开启了SNSPD研究的先河,而后,该小组成立的俄罗斯SCONTEL公司,二十多年来一直致力于超导纳米线单光子探测器的研究,不断地在技术上取得了新的突破。https://www.auniontech.com/details-314 ...
控制旋转的半波片,当控制普克尔盒的偏置电压,时光的偏振改变角度为90°时,可以在两偏振方向垂直的偏振片之间实现光调制。图1:横向普克尔盒的工作示意图普克尔斯效应有纵向普克尔斯效应和横向普克尔斯效应两种;当电压加压方向平行与光传播方向时,称为纵向普克尔效应;当电压加压方向与光传播方向垂直时,称为横向普克尔效应;普克尔盒的半波电压与施加电压方向的晶体长度相关,所以纵向普克尔盒的半波电压非常高(千伏),较高的电压会限制调制频率升高;为了达到更高的调制频率需要降低半波电压,而横向普克尔盒的半波电压不会随着晶体的长度增加而而增加;如美国 Conoptics 公司的普克尔盒的横向半波电压可以控制在一百伏左 ...
束镜)和一个波片((λ/4)进入我们的超稳腔与超稳腔进行谐振,反射出来的光再次经过偏振分束镜和波片被反射到光电探测器中,然后对其进行相位解调后得到误差信号,误差信号通过混频器以及低通滤波器进行处理后,得到的信号反馈到激光器的压电陶瓷或其他响应部件进行补偿频率,最终实现激光器另一路激光输出频率的稳定。PDH稳频技术的核心是通过光学超稳腔产生一个误差信号,其核心部件就是光学超稳腔,超稳腔的性能直接影响了最终输出的激光频率的稳定性。所以光学超稳腔的选择显得尤为重要。在为您的应用选择理想的腔体设计时要考虑的因素包括:线宽:在稳频激光器系统中,线宽越窄,激光的频率越集中,输出激光的频率就会越稳定。所以超 ...
)与四分之一波片(λ/4)进入光学腔,然后通过反射到达光电探测器,偏振分束棱镜(PBS)与四分之一波片(λ/4)的作用就是让腔反射光进入探测器。然后对反射光信号进行相位解调,得到反射光中的频率失谐信息,产生误差信号,然后通过低通滤波器和PID(比例积分电路)处理后,反馈到激光器的压电陶瓷或者声光调制器等其他响应器件,进行频率补偿,最终实现将普通激光锁定在超稳光学腔上。关于PDH技术的理论细节可以在一些综述论文和学位论文中找到。为了实现PDH锁定,需要一些专用的和定制的电子仪器,包括信号发生器,混频器和低通滤波器。Moku的激光锁盒集成了全部的PDH电子仪器,在提供高精度的激光稳频功能上实现了便 ...
如何快速制造教学用低成本拉曼光谱仪激发光源激发源的技术指标,如波长、线宽(单色性)、光功率等,是获得高质量拉曼光谱的关键。通常,拉曼光谱出现在激发波长(Stokes)以上和(反Stokes)以下的约10 ~ 200 nm。拉曼散射效率与激发波长的四次方成反比。因此,较低激发波长(UV和可见光)的激光器比红外光源产生更好的拉曼信号。我们使用了一种低成本和易于获得的绿色(~ 532 nm)激光笔,二极管泵浦固态激光器(DPSS)作为激发源。内置的Nd:YAG和KTP晶体将激光二极管的主发射波长808 nm先转换为1064 nm再转换为532 nm。有利的是,该激光笔带有必要的电子驱动电路、被动散热 ...
镜前放置一个波片。如果使用半波片,线极化方向可以相对于样品旋转。如果使用四分之一波片,入射的线偏振光状态可以改变为圆偏振或椭圆偏振。在光谱仪前放置另一个偏振器(分析仪)和一个波片,以选择所需的散射光偏振分量。所述分析仪的角度设置为使具有特定偏振的光子通过;由于光栅光谱仪的吞吐量可以产生显著的偏振依赖性,从而使信号的偏振依赖性发生显著扭曲,因此采用半波片来保持进入光谱仪的信号的偏振方向相对于光栅槽方向不变。由于大多数光学元件都有一定程度的偏振依赖性,因此在设计光学系统时必须谨慎,以获得准确的结果。例如,由于s偏振和p偏振的反射率不同,入射到镜子上的光应该是纯s偏振或p偏振,以避免由于反射而引入椭 ...
考虑一个电光波片。 假设与晶体主轴成 45偏振的光束平行于电光晶体的第三轴传播。 在没有外加场的情况下,晶体通常是任意延迟的多阶波片。当外加电场时,电光效应会在不同程度上改变沿两个晶体方向的折射率,从而改变 有效波片的延迟。如图 2 所示,一个简单的幅度调制器的几何结构由一个偏振器、一个用于零延迟的电光晶体切割和一个分析器组成。输入偏振器保证光束与晶体主轴成 45° 偏振。晶体充当可变波片,随着施加电压的增加,将出射偏振从线偏振(从输入旋转 0°)变为圆偏振、线偏振(旋转 90°)、圆形等。分析仪仅透射已旋转的出射偏振分量,从而分别产生 0、0.5、1 和 0.5 的总透射率。传输和应用场之间 ...
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