SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
制器和1/4波片对线偏光的偏振方向进行旋转,结构大概为:假设一束水平方向的偏振光E=E0·ei(-ωt+φ_0)为方便理解,只考虑强度和相位,并且假定强度值为2。[加入相位调制器]调制器的调制方向与入射光的偏振方向呈45°,f与s方向引入的相位差为调制量φ。此时,f方向Ef=√2*ei(-ωt+φ)s方向Es=√2*e-iωt[加入1/4波片]然后,再加入一片1/4波片,波片的f轴方向与调制器的调制方向呈45°,y轴方向。将Ef和Es分解到x和y轴方向,即1/4波片的s和f方向。Ef分解为Eff和Efs两个分量,Es分解为Esf和Ess两个分量。Eff=ei(-ωt+φ+π/2)Efs=ei( ...
偏振方向与半波片快轴的夹角,所以光路中还放置了起偏器和检偏器以及偏振态改变装置--半波片,起偏器和半波片放置在二向色镜前,检偏器放置在光谱仪前。起偏器将激发光起偏,半波片将线偏激发光转变为特定角度的线偏振光,检偏器则检测激发出来的二次谐波的偏振状态。如果不通过半波片改变激光的偏振态,可通过另一种方法。入射激光的偏振方向在空间保持不变,将待测样品放置在一个可旋转的载物台上,随着样品台的旋转,样品在空间上也旋转了该角度,因此入射激光的偏振方向角相对于样品也同步发生了变化。但是该方法需要将样品放置在载物台的中心位置,且载物台旋转时需要把控速度,否则旋转时产生的离心力可能会将样品甩出原始位置,因此需要 ...
P1是一个半波片(HWP),它在通过柱面透镜(CL)、振镜(GM)和照明物镜(OBJill)之前控制三束光束的偏振。GM扫描OBJill瞳孔处的光束,在样品平面上产生一个旋转的光片。样品保存在装满水的定制浸没室(C)中。检测系统由一个0.5N.A.物镜(OBJdet)、一个200mm管透镜(总放大倍率为20X)和一个偏振器(P2)组成。图(b):FYLA激光器在500-700nm(140nmFWHM)波段的发射光谱,红色垂直波段为红色二极管激光器的带宽(1.2nm)。图(c):靠近照明物镜(OBJill)的光学设置的细节,说明了旋转光片方法。FYLA激光片围绕位于OBJill工作距离(WD)的 ...
拉曼多组分分析的技术方法拉曼光谱是基于单色光的非弹性散射,是一种可以用来识别特定化学键的强大技术。当入射光子和化学分子相互作用时,就会发生光子散射。大多数散射光子是由瑞利散射(一种弹性散射形式)产生的,并且与激发激光具有相同的波长。一小部分被散射的光子是由称为拉曼散射的非弹性散射过程产生的。虽然与瑞利散射光子相比,光子的数量相对较少,但这些光子的波长和强度携带有关特定化学键存在的定性和定量信息。在给定的拉曼光谱中,出现在特定波数位置的一组峰可以被描述为识别特定化学物质的“指纹”,同时,峰的高度可以与这种化学物质的浓度有关。多组分分析是拉曼光谱的应用之一。在过去的二十年里,许多研究小组提出了光学 ...
格光栅陷波滤波片,所以BPF也有很窄的角度和波长选择性(图4展示了BPF的角度选择性),而且BPF是利用杂光透过,满足角度或单色选择性的光在BPF处高效反射;因为不符合条件杂光与所需光线方向不同,所以不需要像BNF要达到极高的衍射效率,一般应用于拉曼测量的BPF衍射效率>90%。图3:BPF的反射滤波示意图图4:BPF的衍射效率vs光入射角度③体布拉格光栅带通滤光片(Braggrate Bandpass Filter, BP)体布拉格带通滤光片为透过式布拉格光栅滤光片,与体布拉格陷波滤光片相似,同样对波长和入射角度有较高的选择性(如图5所示),与BNF不同的是:当衍射条件最高时光透过率最大而不 ...
加偏振片和半波片,提高入射光的偏振态准确性为了使用SLM作为相位调制器,入射偏振必须是线性的,并且与LC分子对齐。为了确保入射光的偏振是线性的,建议在激光光源后放置一个偏振器。为了确保偏振与LC分子对齐,建议在偏振器和SLM之间放置半波片,通过半波片的旋转可以将0级光调到最小。2)光路中添加使用0阶块(0th order block),阻挡零级光上海昊量光电设备有限公司可以提供什么样的空间光调制器?1)1920x1200纯相位空间光调制器(标准速度)2)1024x1024纯相位空间光调制器(超高速度)关于昊量光电:昊量光电可以给客户提供SLM样品试用,以及全面的技术支持。上海昊量光电设备有限公 ...
s)。1/2波片结合偏振分光镜(PBS)实现每束光能量的控制。两个扫描引擎各自控制两个成像预取。每一个扫描引擎由三个商业扫描镜头(SL1-3)、一个共振扫描仪(resonance scanner)、一个二维扫描反射镜、一个定制的扫描镜头(SL4)至于合束PBS之前组成。合束的光进入一个定制的tube lens,随后进入定制的物镜(OBJ)。一个长通二向色镜(IR/VIS dichroic)用于分离激发光和发射光。b、FPU设计。每一个FPU安装在一个机械XY位移台上,包含一个电动可调镜头(electrically tunable lens, ETL)和一个中继镜头。c、扫描区域定位示意图。四个 ...
;HWP:半波片;EOM:电光调制器;M1:反射镜;L1、L2、L3、L4、L5、L6、L7、L8、L9:透镜;scanner:振镜共振扫描仪;DM:长通二向色镜,用于将荧光信号(绿色路径)与激发光(红色路径)分开;BS:1:9(反射率:透射率)非偏振分束镜;PMT1、PMT2:光电倍增管。荧光信号分为低信噪比 (~10%) 分量和高信噪比 (~90%) 分量,并由两个 PMT 同步检测。视频1:DeepCAD 在单神经元记录上的去噪性能。视频上部为神经元的同步电生理记录,反映了真实的神经活动。检测到的尖峰用黑点标记。原始噪声数据和 DeepCAD 增强数据分别显示在视频中部和下部。视频2:从 ...
器各自经过半波片和二向色镜后,合束进入声光可调谐滤光器(AOTF)。AOTF对入射光进行开关和功率控制。随后,AOTF的出光经过两个分光棱镜分成三束光,由反射镜和振镜反射耦合进标号为A、B、C三条宽带单模光纤,振镜用于调节耦合进光纤的光功率。每一条宽带单模光纤出光各自耦合进一个共焦扫描模组,每个模组都包含一个MEMS线扫描仪、耦合光路、物镜、卷帘相机。A、B、C三个模组按顺序轮流采集。每个模组实行线扫描,卷帘相机的行扫描和线扫描照明对应,实现共焦。(2)采用去噪、三视图解卷积模型,从低信噪比的各个视图图像获得高信噪比的三视图解卷积图像,因为结合了三个视图的信息,相比单视图图像,其分辨率的各向同 ...
te)使用半波片(HWP)实现,双量子位门通过级联干涉仪实现,该干涉仪由半波片和光束偏移器(beam displacer, BD)组成。在三层结构中,特征状态是通过一个受控分束器(controlled beam splitter, CBS)引入的,该受控分束器由5个半波片和3个光束位移器组成(第一个BD根据光子的偏振态,将其分为不同的空间模式,随后的HWPs和BDs在光子的偏振态和空间模式上实现受控的双量子位门),特征状态(酉算子Ui的参数,它在训练过程中是固定的)信息编码在半波片的设置角度中。实验结果:MNIST数据集之外的图像分类。(a)子分类器输出状态的测量概率。(b)分类结果。参考文献 ...
序为四分之一波片(QWP)→全息光学元件(HOE)→偏振分光片和四分之一波片(PBS&QWP)→线偏振片(LP)。由波导片入射进pancake的线偏振光经第一个四分之一波片(QWP-1)转化为圆偏振光,然后大多数光线透射穿过全息光学元件(入射光与HOE的第一次交互,此时入射角不满足布喇格条件,所以透射为主),然后经过四分之一波片和偏振分光片(PBS&QWP-2)共同作用反射回全息光学元件发生衍射作用(此时反射回的入射角满足布喇格条件),全息光学元件开始展现出反射镜的功能,使得光反射回后续光路(经典pancake的原理见附录)。(3) 全息光学元件制作。在AR系统里,数字图像光束 ...
经过第一个半波片(HWP1)和偏振分光棱镜(PBS)组合,分成物参光能量比可调(通过旋转HWP1实现)的物光和参考光。参考光路有第二个半波片(HWP1),用于调整参考光的偏振方向,使得最终的干涉对比度最大。物光和参考光的光路使用相同的物镜,用于抵消物镜引入的相位畸变。最终物光和参考光经过分光棱镜(BS,非偏振敏感)合束,被相机接收。通过旋转BS以改变物光和参考光之间的夹角,以形成离轴干涉干涉光路。激光器输出功率20mW(MSL-III-532,长春新产业),25X/0.4物镜(GCO-2114MO,大恒新纪元)。(2)植物细胞诱导脱水引起细胞核在一个大的范围内旋转。植物细胞有细胞壁,原生质体被 ...
透镜、棱镜、波片、偏振片和分束镜等传统光学元件的平面化成为可能。 此外,灵活的设计策略进一步使超表面能够在单层平台上实现光波的多维操纵。例如,通过诉诸光偏振、波长和入射角,以及不同的空间复用方案,已经有实现不同功能的大量多功能超表面得到报道。但是这些多功能超表面仅在一个操作空间有效,即要么透射空间或反射空间。能够独立控制透射和反射空间中的光的光学器件对于构建超紧凑光学系统具有重要意义。这是最近基于多层超表面实现的。据报道,四层金属贴片可以协同实现偏振相关的透射/反射控制,通过精心设计使全空间内的独立光波前控制成为可能。基于类似的原理,通过同时选择入射方向和光偏振,五层等离子体超表面被证明可以产 ...
)与四分之一波片(λ/4)进入光学腔,然后与光学腔谐振,然后通过反射到达光电探测器,偏振分束棱镜(PBS)与四分之一波片(λ/4)的作用就是让腔反射光进入探测器。然后对反射光信号进行相位解调,得到反射光中的频率失谐信息,产生误差信号,然后通过低通滤波器和比例积分电路处理后,反馈到激光器的压电陶瓷或者声光调制器等其他响应器件,进行频率补偿,最终实现将普通激光锁定在超稳光学腔上。关于PDH技术的理论细节可以在一些综述论文和学位论文中找到。为了实现PDH锁定,需要一些专用的和定制的电子仪器,包括信号发生器,混频器和低通滤波器。Moku:Lab的激光锁盒集成了大部分的PDH电子仪器,在提供高精度的激光 ...
,采用的是半波片,一种相位延迟器。当光经过半波片以后,引入了π的奇数倍相位延迟,出射光振动方向发生了改变,仍然是线偏振光。当入射的线偏振光的振动方向与半波片的主轴方向成45°时,激光的偏振方向转动90°,与原来光的偏振方向互相垂直。则两束光就可以以不同的偏振方向合束在一起,提升亮度。4,总结以上合束方法都可以实现光束能量的叠加,各有优缺点。波长合束选择波长合束器和合适波长的单元实现高效的合束光输出,从理论上讲可以无限的增加耦合的单元个数。但是由于器件对波长的选择性,使合束受到限制;另外膜层的镀制需要比较复杂,成本高;再有半导体激光器工作过程的波长随温度的变化导致透过波长合束器的效率降低。偏振合 ...
克尔介质是半波片,拉曼光的偏振方向旋转90°。但荧光具有较长的寿命,因此与门控激光脉冲不同步,被有效地阻塞在两个交叉偏振器之间。一个有效的克尔门应该具有快速的门控时间和高透射率的拉曼光。再例如直接利用超快时间门控探测器进行拉曼检测来抑制荧光。这个方法有两个关键参数。一个是短栅极宽度,另一个是足够高的重复率,以保持一个可接受的检测器占空比。一个合适的时间门,通常几百皮秒的数量级,拉曼信号可以有效地检测到,荧光在很大程度上被抑制。其中,光电倍增管、强化电荷耦合器件(CCD)相机或CMOS单光子雪崩探测器(SPAD)作为时间门控探测器。为了抑制背景荧光,利用短持续时间(~ 5ps)、高重复频率(~8 ...
先通过λ/4波片,将线偏振光变为圆偏振光,做为探测光。由于光抽运效应的存在,几乎可以认为原子在某两个能级上发生循环跃迁(以87Rb的F=2→F’=3超精细跃迁为例,经过光抽运后,可以认为原子都布居在mF=+2和mF'=+3两个能级上进行循环跃迁),就可以求出跃迁过程中上下能级的相对移动量。图2:87Rb 原子光抽运后的能级结构图因此如果我们将调制的正弦信号加载到原子所处的外磁场中,就相当于对原子的两能级之间的跃迁频率进行调制,因此对于频率稳定的圆偏振光来说,原子对它的吸收就是带有调制的,这是塞曼调制稳频的基本原理。图3:MOGLabs CEL激光器塞曼调制稳频的典型配置以MOGLabs ...
,通过短通滤波片可以轻易将信号分离。信号本身光强较弱,所以一般使用比较敏感的探测器,比如光电倍增管(PMT)进行探测。然而,CARS的探测同时会受到一些其他非共振非线性光学现象产生的背景。这些背景限制了实际使用这种CARS的检测极限,并同时使所测得的光谱与自发拉曼相比产生一定畸变。另一方面,SRS信号不受到大多数其他非线性光学现象的影响。然而,SRS的信号本身发生在与输入光源相同的波长。SRS现象本身只相应的稍微减弱或增加泵光或者斯托克斯光源。这些相应较小的变化很难用常规方法进行探测,因此,需要使用泵浦-探测以及锁相法进行探测。光学泵浦-探测以及锁相探测泵浦-探测是多光子探测中常用的方法。这些 ...
图1在布拉格条件下,最小透过角与一定波长耦合。滤光片在较大的波长范围内角度可调。改变入射光与滤光片的夹角可在不损失光密度的情况下调节反射波长。单个BNF在400-1100 nm范围内典型光密度为3-4。在785 nm处,单光栅最大光密度为OD5。大多数拉曼光谱仪需60dB以上瑞利光抑制,这可以通过几个BNFs的顺序级联得到。图1显示了两个级联BNFs在785 nm处光谱轮廓,两个滤光片组合光密度约为7。图2显示了一个高端薄膜陷波滤波器的光谱轮廓。可见使用VBG滤波器技术可以实现带宽的显著降低,这使得单级光谱仪进行超低频率拉曼测量成为可能。图2不同BNFs的透射光谱如图3所示。OD>3在4 ...
测光束通过半波片,然后被渥拉斯顿棱镜分成两个正交偏振分量。调整半波片,使得两个分量具有大致相同的强度。通过检测平衡检测器上相对强度的变化来监测探测光束偏振的瞬时变化。图1. TR-MOKE探测方案示意图。反射探测光束的偏振态被渥拉斯顿棱镜分离,并被平衡探测器探测到。放置在沃拉斯顿棱镜前的半波片用于平衡平均强度在与半波片非完美平衡的情况下,热反射信号与瞬态克尔旋转重叠。由于TR-MOKE信号会改变磁性换能器的相反排列磁化状态的符号,因此TR-MOKE信号可以通过减去为换能器的相反排列磁化状态记录的同相和异相信号作为Vin = (VinM+ - VinM-)/2,Vout =(VoutM+ - V ...
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