SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
获得高的耦合效率,必须对镀膜提出很高的要求,并且由于半导体激光器对于温度的敏感性,温飘造成波长偏移,如果合束器的波长选择范围较小,导致相近的波长耦合在一起的效率降低。3,偏振合束目前商用的半导体激光器的光偏振度能达95%-98%,偏振合束是利用偏振合束器将两束偏振态相互垂直的激光合成一束,在保持光束质量不变的情况下使功率密度加倍,从而提高激光输出的亮度。图3-1 偏振合束原理示意图偏振合束器有晶体偏振棱镜和薄膜干涉偏振分束镜,晶体棱镜中的格兰泰勒棱镜比其他的晶体透过率高,但是也和其他棱镜有一样的缺陷,孔径角小,导致耦合效率低,另外晶体偏振棱镜的抗损伤阈值低,不适合用在高功率密度情况下;由于分光 ...
/Wcm 的效率。这里,效率 η 定义为其中 P 是每个波长的功率,l 是晶体长度。一些客户以证明从 1051nm (8.5W) 和 1551nm (8.3W) 产生 7.2W 626nm 光的效率为44%。在这里,他们在 180C 下使用了 40 毫米长、0.5 毫米厚的晶体,58 微米光斑尺寸(1/e2 半径)。下表总结了一些和频的文献,涵盖更多示例和技术细节。Covesion 研究团队拥有 20 多年的经验和丰富的技术储备,可以完美地为您提供设计可见光和红外光所需的支持。昊量光电作为Covesion在中国区的主要代理,可给客户提供更低的价格、更短的货期以及优良的服务。您可以通过我们的官方 ...
率、电光转换效率(WPE)、单模操作、调谐和光束质量方面,推动QCL从一个实验室工具成为一个广泛的产品,造福于公众。实验结果表明,WPE为21%,输出功率为5.1 W的室温连续波工作效率最高,输出功率为0.51 W的环形腔面发射QCL为室温连续波工作效率最高,第一个β型分布反馈QCL为[11]。在本文中,我们介绍了近年来在QCL方面取得的一些突破,并在接下来的章节中进行了详细讨论,即大功率高效QCL;λ~3-4 μm的高性能QCL λ~6-10 μm的宽带QCL,波长敏捷QCL;具有片上波束组合的QCL用于广泛的电子调谐;在中红外QCL中基于差频产生(DFG)的太赫兹源。2. 大功率高效量子级 ...
联,并使量子效率大于单位成为可能,从而产生比半导体激光二极管输出更高的功率。第一个QCL是在GaInAs/AlInAs材料系统中制作的,晶格匹配于InP衬底这种特殊的材料系统的导带偏移量(量子阱深度)为520 meV。这些基于InP的器件在中红外光谱范围内达到了非常高的性能水平,实现了高于室温的高功率,连续的波发射。1998年,Sirtori等人实现了GaAs/AlGaAs QCLs,证明了QC概念并不局限于一个材料系统。这种材料系统的量子阱深度随势垒中铝的含量而变化。虽然基于GaAs的QCL在中红外波段的性能水平无法与基于InP的QCL相匹配,但它们已被证明在太赫兹频段非常成功。QCLs的短 ...
们在灵活性、效率和成本效益方面持续改进,超过基于滤波器的方法[3]、[4]。尽管光谱成像具有公认的优点,但它仍主要被用作一次性技术研究的科学工具,使用复杂的仪器进行,需要大量的计算数据处理[5]-[7]。因此,它还没有在更常规的文化遗产数字化工作流程中找到一席之地。为了使光谱成像从实验室有效地转换到工作室,必须权衡复杂性、效率、质量和成本。本文的研究探索了基于需求的方法实现光谱成像作为常规成像技术更实际的第一步。这涉及到在最终渲染的图像中确定高颜色精度所需的图像波段的数量。在保持特定水平的颜色再现质量的同时减少波段数量是降低捕获和处理复杂性同时提高工作流效率的一种简单方法。最后,考虑到预算和空 ...
高了光的利用效率。2000年,四波横向剪切干涉仪倍发明出来,它采用一个相位光栅,产生四个衍射光束,他们之间相互干涉产生条纹后,从干涉途中提取相位图。相位光栅一个棋盘型的光栅,光栅的相位分别是0和π,那么这个相位光栅可以简写成或者记作的卷积,依据傅里叶变换和卷积的性质,只要分别求得两项的傅里叶变换式,然后相乘这一项仍旧是单缝衍射的因子这项是多峰干涉后的结果,周期仍旧是u/2=(m+1/2) π以及v/2=(n+1/2)π并且两项形成后得到如下结果,从下面图中可以看出,主要是存在一级光,旁边还存在一些高级次的光束通过上图可以看到,其中仍旧含有一些高级次的光束,可以通过改变单个孔径的面积来抑制多余的 ...
为简单,实验效率较高。塞曼调制稳频简单来说是需要给 Rb 原子池施加调制,通过缠绕在原子池周围的线圈来调制磁场来改变 Rb 的原子能级,从而实现对激光器输出频率的调制。在磁场的作用下,原子磁子能级塞曼分裂,上、下能级发生移动。当磁场较弱时,可以通过塞曼效应定量计算移动量:△E=MgμBB,其中M为磁量子数,μB为玻尔磁子,B为磁感应强度,g为朗德因子。激光在进入Rb原子池前先通过λ/4波片,将线偏振光变为圆偏振光,做为探测光。由于光抽运效应的存在,几乎可以认为原子在某两个能级上发生循环跃迁(以87Rb的F=2→F’=3超精细跃迁为例,经过光抽运后,可以认为原子都布居在mF=+2和mF' ...
半导体激光器快慢轴准直误差影响因素一,引言在单管合束光路的调节过程中,使用微透镜夹持器对快轴准直镜(fast axis collimator,FAC)和慢轴准直镜(slow axis collimator,SAC)进行夹持,整个夹持器安装在高精度六轴调整架上,可以进行x、y、z、βx、βy、βz六个方向的运动调节,因此夹持器的运动通过调整架的六轴运动来控制。由于FAC的后工作距离半导体激光器腔面很小,所以对FAC和SAC的装调需要在相机监控下进行精密操作,需要相机实时显示光斑形状、光斑尺寸、发散角等以便于调节快慢轴准直镜的位置。二,快轴准直误差分析在FAC的装调过程中,如图1-1所示,除了位置 ...
全息图数据的效率就是系统效率的重要组成部分。DMD作为光空间调制器,高速调制能极大节约时间,提高效率。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
合伙伴的结合效率。通过建立一种普遍适用于几乎任何类型的预功能化基材(如金属、塑料、硅酸盐、ITO或2D材料)的通用策略,该研究扩展了早期的发现,即DNA纳米结构的应用保存了几何信息。https://doi.org/10.1039/C7NR03696E22. 基于微流体自由流电泳的溶剂交换器,用于连续运行的芯片实验室应用为了在小尺度上实现化学合成和分析的小型化和集成,开发复杂的芯片实验室(LOC)系统是当前许多研究项目的重点。在广泛描述具体应用的综合分析模块和LOC器件的同时,对不同模块的组合和集成进行了深入研究。在线过程中的问题,如溶剂不相容,例如多步合成或有机药物合成与细胞生物活性测试系统的 ...
着更好的检测效率,在这个应用指南中我们将使用SRL检测方法。图2:SRS显微镜的SRL和SRG检测试验设置激光SRS的产生需要两束超快激光同时在时间和空间上相互交叠。为了获得稳定的时间同步,大部分SRS显微镜通常使用一个Ti:Sapphire激光产生泵浦和斯托克斯光源。皮秒与飞秒激光都可以用来进行SRS的产生。皮秒激光本身拥有更精细的光谱。使用皮秒激光可以利用简单的光学设置达到更高分辨率的光谱。与自发拉曼不同,SRS一次检测只能测得单色的光谱信息。因此,检测更多的拉曼位移需要调节激光本身的波长。这个过程通常限制了光谱的扫描速度。另一方面,飞秒激光可以使用光谱对焦的方法快速的调节泵浦光与斯托克斯 ...
DSP的运算效率,过采样技术被运用到了Moku平台中。通过过采样,我们可以牺牲一部分的采样率来换取更高的有效位数(ENOB),保证芯片的运算能力被最有效的利用。我们将向您介绍如何通过 过采样 的方式提高有效位分辨率。之后通过实验向您展示Moku:Lab与Moku:Go是如果通过其强大的机载运算能力,在不同的使用场景下自动使用过采样来提升测量结果。图1:Liquid Instruments 搭载FPGA的Moku:Go(左)与Moku:Lab(右)的测试测量平台过采样的直观认识过采样在时间轴上,对n个采样点取平均数,之后再将这一个平均后的单一数据点发送给后续的数字信号处理流程中。这一过程会使有效 ...
为了达到最佳效率,要达到Boyd-Kleinman聚焦状态。这就是光斑的大小,晶体长度与共聚焦参数的比值是2.84。SHG相互作用所能达到的最佳转换效率也取决于以下几个因素:连续波或脉冲泵源输入功率:在高功率时,可达到增益饱和泵浦/SHG波长:在低增益时,涉及更高能量光子(短波长)的相互作用,转换效率更高。1064nm→532nm对于低增益连续波,典型的转换效率为2%/Wcm。例如,对于1.5W的1064nm泵浦,40mm长的MgO:PPLN晶体,532nm的预期输出是180mW。在更高的功率下,Covesion在10W光源下可以达到1.5%/Wcm,在532nm波长下从20mm长的晶体产生3 ...
波长的光,但效率较低。用脉冲或连续光泵浦,PPLN的OPO可产生几瓦的输出功率。二次谐波产生:PPLN是用于倍频的最有效晶体之一,尤其是能高效产生绿光和红光。PPLN一直用于倍频脉冲光1064nm,单次通过的脉冲系统中转换效率高达80%。在连续光系统中,腔内倍频效率已实现超过50%。如何使用PPLN晶体长度:当选择一种晶体时,晶体长度是一个重要因素。对于窄带连续光源,我们的20mm到40mm的较长晶体长度将提供更高的效率。然而,对于脉冲光源,长晶体对激光带宽和脉冲宽度敏感性增加,会具有负面效应。对于纳秒脉冲,通常推荐10mm长度,而较短的0.5mm到1mm长度则适用于飞秒脉冲系统。极化:为了利 ...
现高能量转移效率(PCE)的关键因素。使用源表为Keithley 2430太阳模拟器在0.25cm2的阴罩下测量了J-V曲线,同时在AM为1.5G的辐照下校准Si-参比电池。时间分辨光致发光谱(TRPL)使用(XperRam Ultimate)的激光系统,激发光源为405nm进行测量分析。如图1(a)所示为ITO/PEN and ETL/ITO/PEN结构的光透射性能,表明在ITO/PEN基地上三种ETLs都有具有增透性能,由于具有高的结晶度和优异的薄膜质量,T2 ETL过程具有最高的透射性能,这有利于钙钛矿层的光吸收。PSCs的能级图如图1(b)所示,与T1和T3相比,T2的低的CBM通过增 ...
有超小型、高效率、结构简单、价格便宜,以及可以高速工作等一系列优点在光盘驱动器、全息照相、激光准直、测距及医疗等许多方面得到重要运用。但单模半导体激光器的线宽可达到几十MHz,对于高分辨率光谱、激光冷却等对激光频率有严格要求的领域而言不适合使用。而通过引入衍射光栅等光学反馈元件,构成的外腔半导体激光器能对线宽压窄,产生高质量激光。1、可调谐外腔半导体激光器的基本模型图1 外腔半导体激光器基本结构示意图外腔半导体激光器是在原有半导体激光器的基础上,通过引入外部光学反馈元件,达到选频以及改善激光器性能的作用,简单的结构示意图如图1所示。其中半导体激光器自身的谐振腔称为内腔,而激光器的后反射面以及外 ...
F的典型衍射效率约为95%,相应地,有用信号的损失约为5%。图4的左面板显示了在拉曼系统中如何使用BPF的示例。标准BPF的偏转角在20°左右。可以制作偏转角高达90°的滤光片,但这种滤光片的角度接受度将会变窄,这通常是不可取的,因为有更严格的对准要求。图4基于VBG的净化滤波器最基本的优点是较窄的线宽与BNFs的线宽相匹配。因此,在与被研究样品相互作用后抑制激光线的陷波滤波器相同的线宽下,BPF可以清洁激光线并将光谱噪声降低到-70 dB以下。图4的右边面板显示在785 nm波长处的激光二极管的原始光谱(红线)和使用BPF带通滤波器清洗后的激光光谱(绿线)。您可以通过我们的官方网站了解更多的 ...
,为提高反射效率,磁镜使垂直于环形激光器平面的线偏光(P光),由已磁化的磁镜反射时,两束相反方向环形的激光将产生非互易相移,但不改变其线偏振特性。右图是利用Faraday效应产生偏频的光路简图,M1,M2为全反镜,M为磁镜,F为Faraday元件,使偏振光产生Faraday旋转,S为透反镜,用于光信号输出和维持激光,由图可见为了在光中路维持圆偏振模式,激光陀螺应有偶数的镜子。因为在反射时,反射镜把右旋圆偏振(RCP)光变成左旋圆偏振(LCP)光,反之则把LCP光变成RCP光,这一点在确定磁光效应在圆偏振情况下的有效性很重要。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-8 ...
将提供最好的效率。然而,对于脉冲光源,长晶体对激光带宽和脉冲宽度敏感性增加,会具有负面效应。对于纳秒脉冲,我们通常推荐10mm长度,而最短的0.5mm到1mm的长度则适用于飞秒脉冲系统。极化为了利用铌酸锂的最高非线性系数,输入光应该是e偏振的,即偏振态必须与晶体偶极矩匹配。通过使光的偏振轴与晶体的厚度方向平行可实现这一点。这可用于所有非线性相互作用。聚焦和光路设计由于PPLN是一种非线性材料,当晶体中光子的强度最大时,将获得从输入光子到产生光子的最高转换效率。这通常是通过晶体的端面正入射,将聚焦的光耦合到PPLN晶体的中心来完成的。对于一种特定的激光束和晶体,存在一种最佳的光斑尺寸来实现最佳的 ...
绪,导致工作效率降低。那么为什么用照度而不是亮度作为评估标准呢?“我们人眼能直观感受的是亮度啊,为什么却要用照度来评估照明设计呢?”很多时候,我们对于空间里面究竟会有什么材料是不清楚的。guo家标准没有直接告诉我们也没有办法告诉我们:“如果教室里的桌子是白色的,亮度应该是多少。”“如果教室里的桌子是深色的,亮度是多少。”所以国标只能比较笼统地去规定“照度”:在这样的条件下你应该获得多少光。然后根据一个大量的统计,去统计一般学校学生的眼睛、课本、课桌的情况,总结出:它应该是得到 300 lx 的光就满足学生的读书需要了。这是一个能够用大量的数据来获得一个容易被测量的值。有经验的设计师,他就会利用 ...
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