SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
作提高了激光效率,因此在满足小有效体积和高效散热的前提下,尽管激光阈值提高,但整体激光效率可以更高。由于在上激光能级 之上没有进一步的 4f 能级,因此不存在激发态吸收 (ESA) 的风险,并且可能降低了能量迁移的风险,从而允许更高的掺杂水平。然而,对于更高的掺杂水平和更高的反转,似乎存在一些尚未完全了解的非辐射复合通道。与其他稀土离子相比,与主体材料晶格的强耦合以及由此产生的相对较宽的吸收和发射线使激光二极管阵列的泵浦更容易,并允许将激光发射调谐到几十纳米或实现脉冲宽度在100 fs到1 ps的范围内调谐,具体取决于主晶体和锁模类型。缺点是峰截面减小。具有特别强的电子-声子耦合的主体通常也表 ...
制图案的显示效率。3、液晶空间光调制器LC-SLM液晶空间光调制器按照对光参量的调制类型,可以分为振幅型、相位型以及振幅相位混合型空间光调制器,由于振幅型LC-SLM 的基本原理和LCD 较为相似,这里将主要介绍纯相位型LC-SLM。LC-SLM 的基本原理和LCD 相似,纯相位LC-SLM 一般使用平行向列棒状液晶,主要利用液晶的电控双折射效应实现对结构光场的波前相位控制,相比振幅型LC-SLM 有着更高的光学衍射效率。LC-SLM 的典型调制频率约为5 kHz。为解决普通向列液晶调制速度较慢的问题,铁电液晶、双频驱动液晶等新型液晶材料被逐渐开发利用。Yan 等人于2011 年基于蓝相液晶材 ...
探测器的量子效率如下图所示。在未来,更多的探测器选项将添加到Rhea系列光谱仪。狭缝尺寸狭缝大小决定了进入光学台架的光量,受此影响,FWHM会受到影响:狭缝大小越小,FWHM越低,分辨率越高。AdmesyRhea光谱式色度计的所有配置都可以配置不同的狭缝尺寸。下表显示了给定槽密度和狭缝尺寸下的近似FWHM的概述。光栅光栅将光分散到单独的波长:色散量由凹槽的数量决定,通常表示为每毫米凹槽。火焰波长决定了在某一波长下的最佳效率。200槽系统响应300槽系统响应500槽系统响应600槽系统响应900槽系统响应1200槽系统响应1600槽系统响应1800槽系统响应扩散范围沟槽数量越多,色散越广。然而, ...
射/接收光学效率,p为目标物反射率。下图为单光子探测器不同条件下的暗计数对信噪比(SNR)的影响,横轴为脉冲积累次数, 纵轴为信噪比,可知,回波率较高时(近距离),探测器暗计数对SNR的影响可以忽略;回波率较低时(远距离),较大的暗计数会淹没信号,无法进行测距。暗计数(噪声)是指除了信号光以外,其他误触发引起的计数,包括环境杂散光、电噪声等。环境杂散光可以通过前置滤波片等方法进行人为消除,电噪声这种设备自身的噪声,无法进行人为消除,只能依赖探测器本身性能。因此探测器自身的暗计数以及探测效率直接性的影响了是否能够探测到并有效接收最终光响应脉冲的光子且不会被淹没在噪声中。2001年俄罗斯莫斯科师范 ...
LM 的衍射效率。事实上,当发生时间波动时,测量时间期间恒定相位的假设不再有效。另一个应该源于非线性相位调制或耦合幅度调制的有害影响与液晶器件的本征层结构产生的法布里-珀罗多光束干涉有关。在这项工作中,作者指出,在非正入射角或/和高于 2π 的相位调制方案下照射 LCoS SLM 的情况下,多重反射干扰会增加。这些缺点以及许多其他问题,包括背板中的不均匀性 或边缘场效应 ,应根据给定应用所需的准确测量,或多或少地加以考虑。此外,已经报道了它们对某些干涉或基于衍射的相位校准技术的影响的详细研究。因此,对上述影响的研究超出了本工作的范围。在这份手稿中,我们介绍了一种非常简单且紧凑的基于衍射的方法, ...
和拉曼强度/效率以及由此产生的光谱特性可能取决于许多因素,包括材料的化学组成、材料环境,还可能取决于材料的压力和温度。具有“单频”源的近红外光谱仪,通过光纤传输,由光谱仪的分析部分提供的信号携带“信息”。源、探测器和样品承载着“信息”。源(振幅、波长和噪声)和探测器名义上是恒定的,假设样本携带随时间变化的“信息”。源和探测器的“已知”统计变化提供了一个很好的假设。在分析近红外(NIR)拉曼波时,了解信号中的“噪声”是如何映射到被测信号的是很重要的。光信号具有信号/噪声的特征类型。也许任何光谱方法最具挑战性的方面是将感兴趣的信号从源、被研究材料和探测器产生的噪声中分离出来。噪声可以从统计上看作点 ...
过程固有的低效率,拉曼显微镜的一个主要技术限制是信号采集时间过长。例如,使用自发拉曼微光谱对生物标本进行化学分析或成像需要几十秒或几分钟的时间。表面增强拉曼散射(SERS)、相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)和受激拉曼散射(SRS)被开发用来增强拉曼散射信号,以提高拉曼分析或成像的速度。然而,在SERS中使用金属纳米颗粒对生物应用造成了一些缺点,CARS或SRS通常局限于查询一个振动模式,而不是同时测量标本的全拉曼光谱。在不使用外源标记或纳米颗粒的情况下获得完整的光谱(例如400-2000 cm-1)可以更好地了解样品中的化学成分和分子结构。为了提高自发拉曼光谱的分析通量或成像速度,人们也做出 ...
对于实现最高效率至关重要•青色带中的能量由于二向色性滤光片斜率而损失•选择绿色 LED 对于最大限度地减少此光谱重叠区域非常重要•不同的供应商对绿色有不同的中心波长LED色域•这些只是两个示例 LED•来自不同供应商的不同 LED 的行为方式不同•散热解决方案也会影响色域LED三色通道成像光路示意图更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件 ...
50%的探测效率,<100cps的暗计数水平,且因其独特的半导体工艺及设计实现了前所未有的填充因子>80%。这款带有时间标记功能(Time Tagging)的SPAD23整体尺寸只有信用卡大小,是荧光显微和量子信息领域的理想探测工具。https://www.auniontech.com/details-1676.html得益于SPAD23单光子阵列探测器的优异性能,在与共聚焦显微镜搭配使用的过程中,增加了光的收集,最终获得了更清晰、更明亮的图像,其中还包含有关潜在分子功能、相互作用和环境的功能信息。下图提出了一种超分辨光学起伏图像扫描显微术的方案;设置在标准共焦显微镜的图像平面中的针孔和 ...
非常高,探测效率接近于理想。TCSPC可以高精度地测量出单个光子脉冲的时间,因此,光子计数实验中的带宽仅仅受到探测器输出脉冲的渡越时间涨落(transit time spread,TTS)的限制,而不受单电子脉冲(single electron response,SER)宽度的限制。由于探测器单光子脉冲的TTS通常比其SER要窄一个数量级,因此对特定的探测器,TCSPC技术可以获得比任何一种模拟记录技术更高的时间分辨率。所以对于时间分辨率(时间精度)这个重要参数,TCSPC比TDC更容易实现高分辨率技术。上海昊量光电推出的高分辨率多通道的时间相关单光子计数TCSPC模块——quTAG。quTA ...
入损耗/传输效率EOM有着最低的损耗,这主要是晶体内部吸收造成的。EOM通常可以提供>98%的传输效率,定制设备的传输效率甚至更高。由于衍射过程本身的效率有限,AOM的整体透射率较低。当使用一级衍射光束时,插入损耗需要考虑光透射率以及衍射效率。传输到一级衍射光可以达到输入光强的90%。当使用无衍射(零级衍射光)光束时,透射率可超过95%。对比度/消光对比度或消光的定义是开放和封闭状态之间的透射强度比。在某些应用中,这是非常重要的,但在其他应用中,如锁模,它就不那么重要了。EOM通常比AOM能提供更高的对比度。几种G&H的EOM提供> 3500:1的消光,而对于AOM,一级衍 ...
的高校准量子效率,100 ns最小死区,100 MHz外部触发,150 ps的快速成帧分辨率和极低的脉冲 。 当需要光子耦合时,标准等级可提供非常有价值且经济高效的解决方案。基于工业设计,该设备齐全的探测器不需要任何额外的笨重的冷却系统和控制单元。 经过精心设计的紧凑性及其现代接口使SPD_NIR非常易于集成到最苛刻的分析仪器和Quantum系统中。OEM紧凑型多通道控制器软件界面二.原理 TPS_1550_type_II是基于远程波长自发下变频的双光子源。TPS_1550_type_II采用波导周期性极化铌酸锂(WG-PPLN)晶体,用于产生光子对。波导- ppln的转换效率比任何块状晶体都 ...
量,提高频谱效率,并建立一个可靠性高、安全性好的通信网络,OAM复用技术被广泛关注。图1.涡旋光以及能量分布图二、基于OAM的复用通信具有一下优点(1)安全性:归因于OAM的拓扑荷数和方位角之间的不确定关系。只有完全接收OAM光束,才能准确检测其OAM态,角度倾斜和部分接受都会导致发送模态的功率扩散到其它模态上,降低对发送OAM态的正确检测概率,因此基于OAM的复用通信可有效地防止窃听。(2)正交性:不同OAM模式的涡旋光束具有固有的正交性,为在不同涡旋光束上调制信息提供可能,且不同OAM信道上传输的信息互补干扰,提高了信息传输的可靠性。图2.OAM复用通信系统模型(3)多维性:携带OAM涡旋 ...
m。拉曼散射效率与激发波长的四次方成反比。因此,较低激发波长(UV和可见光)的激光器比红外光源产生更好的拉曼信号。我们使用了一种低成本和易于获得的绿色(~ 532 nm)激光笔,二极管泵浦固态激光器(DPSS)作为激发源。内置的Nd:YAG和KTP晶体将激光二极管的主发射波长808 nm先转换为1064 nm再转换为532 nm。有利的是,该激光笔带有必要的电子驱动电路、被动散热装置和准直透镜组件,无需额外的组件。激光束直径为~ 2.5 mm,光输出功率为~ 70 mW,足以产生容易被探测到的拉曼散射光子。测量的光谱剖面显示,中心波长和半高宽分别为531.8 nm和0.78 nm。由此估计,最 ...
定了拉曼散射效率。对于已知点群的给定晶体结构,其振动模数可由群论分析的不可约表示得到。然后,根据相应的基本函数确定拉曼有源模式。因此,为了正确理解二维材料的拉曼光谱,了解特定晶体各自的点群(空间群)是很重要的。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontec ...
弹性散射,其效率非常低(通常每约105-107个光子中就会产生一个拉曼散射光子),导致拉曼散射截面为10−26-10−31cm2。如果被探测材料的可用散射体积非常小,就像二维半导体的情况(散射体积等于激光光斑面积乘以µ2范围内的面积乘以二维材料的亚纳米厚度),这是特别关键的。因此,测量激光功率密度保持在损伤阈值以下通常需要很长的采集时间,以获得足够好的信噪比。关于第二个限制,传统光学测量中的SR是由光学衍射极限(使用高数值孔径物镜的激发波长的大约一半)决定的。因此,在现代微拉曼装置中,当使用可见范围内的最短激发波长时,可以实现的最小探测尺寸约为200 nm。然而一些因素,如非理想光学通常导致S ...
从而获得了高效率(每根新光纤上测试的功率转换效率都高于40%)和低的1μm放大自发辐射,这也是10年来开发的iXblue铒镱共掺光纤一直被认可的标记。“使用高温双层丙烯酸酯涂层(HTC)可将长期工作温度范围提高至125°C,使IXblue全玻璃有源光纤成 为恶劣环境下1.5μm激光雷达的理想解决方案。”iXblue产品线经理Arnaud Laurent 解释道。全玻璃设计保证泵浦激光仅仅与光纤中玻璃材质接触,确保在苛刻使用环境中长期运行。增强的长期可靠性、更高的工作温度是应对恶劣环境的关键优势,同时降低了系统对冷却条件的要求。iXblue全玻璃光纤非常适合大批量需求的光纤激光器制造商,基于自由 ...
%,一级衍射效率可以达到98%,且具有高损伤阈值,承受更高的功率。2.刷新率(最高可达1K Hz)高速度可以实现多微粒的实时操控,通常成像选择红外范围,Meadowlark SLM 能够提供1064nm 几百赫兹的刷新速度。3. 分辨率(1920x1200)高分辨率的SLM是创建三维定位所需的复杂相位函数的理想选择,如此能够对每个小像元区域的光场进行自由调控。上海昊量光电作为Medowlark在中国大陆地区总代理商,为您提供专业的选型以及技术服务。对于Meadowlark SLM有兴趣或者任何问题,都欢迎通过电话、电子邮件或者微信与我们联系。关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业 ...
4nm激光的效率。图2.Nd:YVO4吸收曲线示意图由图2可以看到,Nd:YVO4的吸收峰在808nm附近处较高,这也是多数激光器厂商采用808nm作为1064nm泵浦光源的原因。二.1064nm倍频532nm部分:依然是采用端面泵浦,将1064nm的基频光直接照射谐振腔内的KTP晶体端面,1064nm通过倍频晶体进行二倍频(SHG),最终得到532nm的激光。磷酸钛氧钾(KTiOPO4,KTP)是一种性能优良的二倍频晶体。有着非线性光学系数大;接收角大,离散角小; 温度范围和光谱范围宽;光电系数高,介电常数低;抗阻比值大;不吸水,化学、机械性能稳定性等特点。KTP晶体的转换效率大致在50%左 ...
著降低,烧蚀效率更高。此外,热损伤宽度的扩大可以通过更改重复频率来优化。由于超过100Hz的高重复率,以及单个脉冲的高重叠,即使在高速下也可以实现清晰的切割边缘。结合已经证明的硬组织切割(例如镫骨切除术)的良好适用性,我们看到了开发一种基于二极管泵浦Er:YAG激光的独特临床系统的巨大潜力。相关文献:Wurm H, Schuler P J, Hausladen F, et al. Comparative ex vivo Investigations on the Cutting Quality of the CO2 Laser and the Diode Pumped Er: YAG Lase ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com