SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
扫描,如霍尔探测器或超导量子干涉设备,是在小众应用领域的进一步选择。如果您对磁学测量相关产品有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.au ...
个非常敏感的探测器。通过允许一些入射光到达探测器,克尔信号和背景(入射)信号被允许相干地增加,从而形成一个更高的信号,这很容易被传统探测器记录。应用磁畴研究在许多电气应用中都是有用的,包括磁存储设备、变压器和电机。理解磁畴意味着在这类设备中具有更高的性能和效率。为了更好地理解这些磁畴,克尔效应可以用来研究它们的结构。随着制造依赖磁畴的器件技术的进步,观察其结构的难度也在增加。磁性记录介质就是这样一种应用。现在,制造技术已经发展到可以制造更薄的存储介质的地步,我们能够提高使用这种技术的设备的存储密度。此外,通过减少这种介质的厚度,我们现在能够降低协同性,从而可以在较弱的磁场下存储相同数量的数据。 ...
。用微分光学探测器测量正交偏振光和空间分离光。在这种测量方案中,通过手动或电动旋转沃拉斯顿棱镜来平衡信号。进一步的MOKE改进包括使用机械切刀、法拉第旋转器、和光弹性调制器的锁定测量技术。提出的MOKE测量方法是基于霍布斯引入的自动平衡检测来抑制共模噪声。实验装置的示意图如图1所示。MOKE系统的前端是He-Ne激光器(JDS单相1137P型,λ = 632.8 nm),线偏振光束总功率为7 mW。光束直径为0.8 mm (FWHM),zui大噪声(rms)为0.2%,8 h内zui大漂移小于2.5%。zui小极化比为500:1。图1.MOKE实验装置如图1所示,使用望远镜T (LINOS G ...
,然后由光电探测器收集。这种分析装置的简化示意图仅显示了基本的实验组件,如图1所示。图1分析装置的输出包括纵向、横向或极性几何的克尔旋转测量值与外加磁场的关系,可以绘制在图上,以获得MOKE磁滞回线。应该指出的是,纵向或横向几何的磁滞回线涉及一个面内磁场,垂直于光入射面,因此对面内磁化敏感。另一方面,当磁场垂直于样品表面,入射光线极化时,得到极性克尔旋转磁滞回线,响应于面外样品磁化。图2显示了这些测量几何形状。对于每个测量构型,复克尔旋转角⊜记录下来,它们的大小用克尔旋转θ和椭圆性ℇ。图2MOKE系统还能够在传统的磁光记录薄膜、高密度记录介质的超薄薄膜或用于自旋电子应用的专用材料中执行3D矢量 ...
量方法则是对探测器接收到的光强进行傅里叶分析,推导出所测样品的特性,并不需要测量角度,尽可能排除了人为误差,测量速度快,但其非线性效应大。如果您对椭偏仪有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-56.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等;可为客户提供完整的设备安装,培训,硬件开发,软件开发,系 ...
CMOS)为探测器实现高横向分辨率的椭偏测量技术。随着各种技术的发展,传统椭偏测量技术已经无法满足测量要求。从根本的测量原理来看,传统椭偏测量技术测量时采用的是光斑照射区平均测试方法,分析的数据是全部光斑照射区域内样品待测参数的平均值,这不仅难以准确地检测分析小于光斑照射区域内待测对象的微小变化,对于待测参数分布不均匀的样品也会得到错误的结果,无法 满足对样品性能的表征要求。另外,传统椭偏仪横向分辨率主要取决于光斑直径和样品台位移精度,其光斑直径一般为 3-25 mm,每次测量时只能获得当前光斑照射区域内的信息,需要移动样品台进行多次测量才能获得大面积区域内的光学信息,测量效率受到严重影响。在 ...
此外,太赫兹探测器装置结构复杂,体积大,制造成本高。拉曼光谱的优点是分析速度快、重复性好、精度好、波峰清晰、无需必要的预处理和无损。拉曼光谱的主要局限性是来自样品和背景的荧光,也受到微弱信号和瑞利散射的限制。在这些技术中,拉曼光谱最适合用于遥感探测爆炸物。每种炸药分子都有其独特的拉曼光谱特征。根据这些独特的特性,可以发展对峙拉曼光谱技术,利用拉曼数据库对爆炸物进行识别。常用炸药有TNT, HMX, PETN, RDX, AN, TA TB等,但需要注意的是,同一爆炸物在不同探测系统、校准方法、系统误差或数据处理算法之间的拉曼频移是不同的。隔离拉曼光谱最早应用于炸药的探测,它还广泛应用于文物探测 ...
光场打到光电探测器中,光电探测器相应的是光功率Pr=ErEr*经过计算有上式第一行是直流项;第二行第三行是由载波和边带之间产生的干涉项,频率为Ω;第四行是两个边带之间的干涉项,频率为2Ω。其中频率为 Ω的项中包含了在两个载波的参考下,激光频率偏离腔的谐振频率的失谐量。提取探测器的交流信息并且和调制频率的射频本振源混频并经过低通后(只剩频率为 Ω 的项和射频本振源混频的信号),就可以得到 PDH 技术的误差信号。在载波和腔近似谐振的情况下,边带几乎完全被反射,即 F (ω ± Ω) ≈ −1,此时F (ω)F (ω + Ω)|*− F (ω)*F (ω − Ω)| ≈ 2iIm[F (ω)],即 ...
似乎在于克服探测器噪声,从而在使用低级别、非冷却探测器时提高信噪比低分辨率拉曼光谱也不适用于细胞生化表征,可能无法有效地分类密切相关的细胞类型或同一细胞类型的不同激活状态。所有这些考虑使得分辨率增强方法对复杂样品的研究很有意义。虽然存在仪器方法来提高收集光谱的分辨率,例如,使用窄带激光器,窄光谱仪入口狭缝,高分辨率光栅和多光子激发,仪器因素通常是固定的,昂贵的,难以修改的,或复杂的实现。因此,到目前为止,计算方法可能是提高分辨率最可行的替代方案。但必须理解的是,算法方法依赖于测量过程中捕获的信息、约束条件的使用和先验信息的可用性,这必须限制人们对它们可以实现的期望。分辨率增强方法一般可分为三类 ...
频率和强度、探测器效率和增益以及测量积分时间。如果这些实验参数在测量之间保持一致,来自薄膜样品的拉曼信号的强度可能被用作薄膜厚度的测量。在一定的薄膜厚度下,测量的拉曼强度增强并且已被证明是由于在薄膜界面上的多次反射的入射光以及拉曼散射光的干涉。这种干涉增强拉曼散射(IERS)现象被用于最大化拉曼信号,这些信号来自于沉积在衬底上的较厚层之上的非常薄的层。自从首次证明石墨烯在硅衬底上的拉曼增强,一些研究人员使用拉曼强度比来估计石墨烯的厚度,MoS2,或六方氮化硼沉积在SiO2/Si上。这些厚度或层数的估计使用了样品与衬底拉曼强度的比值,或衬底拉曼强度与样品与裸衬底的比值,并基于多波分析或传输矩阵方 ...
准的硅ccd探测器进行非接触式采样。然而,拉曼散射是二阶效应,相对较弱,因此需要激光源提供可测量的信号强度。与此同时,被样品和系统光学散射的激光比拉曼信号强几个数量级,并产生必须有选择性地阻挡的噪声背景。这限制了早期对拉曼的接受。但固态激光器和二极管激光器、全息凝胶滤光片和科学级相机的进步结合在一起,消除了对低效笨重设备的需求,如扫描单色仪,并最终使紧凑的自给式拉曼光谱仪和拉曼显微镜的发展成为可能。对于像聚合物和蛋白质这样的大分子,大分子或晶格的宏观运动可以发生在样品特定的频率上,特别是在0.15-6太赫兹能量范围内,对应于5 - 200 cm-1拉曼位移。这里的光谱数据可以揭示大量关于局部分 ...
,大约仅为硅探测器的十分之一,成本也更高。空间分辨率也是考虑因素,因为成像分辨率受照明波长影响,衍射极限光斑约等于0.3λ。图1.硅与铟镓砷基底CCD探测器灵敏度曲线由于上述原因,拉曼应用选用的激光波长范围通常在近红外及其以下。拉曼信号强度、探测灵敏度和光谱分辨率都与波长有关。虽然看似短波长比长波长更适合用于拉曼光谱应用,但不能忽略短波长的劣势,那就是荧光效应。物体受到光照射可能会吸收光子能量,从而放射出能级小于入射光波长的光,UV-VIS波段这种情况较为明显。因此,对于许多材料而言,受到UV-VIS范围内的照射,容易产生荧光,而大量的荧光背景,则可能掩盖住本来希望采集的拉曼信号。如果来到深紫 ...
素处的光谱,探测器必须逐像素读取。为了最大限度地减少探测器噪声,ccd以低速率(16-50 kHz)读出,因此需要1-3秒来读取探测器,这取决于探测器中的像素数。这一时间可以通过与探测器底部一行的读出同步的阶段运动来减少,然后将剩余的光谱图像一行移向读出寄存器。另一种选择,至少在使用绿色激光时,是使用快速读出探测器。电子倍增CCD (EMCCD)已用于此目的。它可以以1mhz或更快的速度读出。由于EMCCD的雪崩增益机制引入很少的多余噪声,放大也允许减少包含弱散射体的物体的采集时间。在线扫描拉曼成像仪中,光谱仪入口狭缝常被用作共聚焦操作的空间滤波器。然而,由狭缝提供的截面强度不如由更常见的针孔 ...
目标后,光学探测器收集从目标上反射或反向散射的光子,而检测电子装置则计算从目标上发射光子之间的时间。考虑到电磁波在空气中的速度约为3×108米/秒,3纳秒脉冲可实现的线性空间分辨率(r)的数量级如下:图1.TOF测量将激光器配置在 "低抖动 "模式下,我们可以将3ns脉冲宽度的激光器的Tj降低到±200ps或更低。因此,误差可以减少五倍,达到3厘米。下图的示波器截图显示了Bright Solutions 2.7ns长的抖动测量的示例——低抖动(Low-Jitter)的机载LiDAR照明器的抖动测量。蓝色的曲线是触发IN信号,而绿色的曲线是快速光电二极管检测到的激光脉冲。Q开 ...
单频CARS与SRS显微系统单频CARS/SRS显微镜最具挑战性的部分是激发源,它必须产生两个同步的激光脉冲---泵浦和斯托克斯,需具有以下几点特征:1. 频率失谐在500和之间连续变化,以覆盖所有相关的振动跃迁。这意味着至少有一个泵浦/斯托克斯脉冲是广泛可调的。例如,假设一个固定的泵浦波长为800纳米,斯托克斯必须在835和1110 nm。2.脉冲持续时间为1 - 2 ps,对应于变换限制脉冲的带宽为以这种方式匹配压缩相中振动跃迁的典型线宽。这种选择优化了峰值功率和光谱分辨率之间的权衡。最佳脉冲持续时间也可以取决于实验条件,因为已经表明,在某些情况下,响应是一个与时间相关的函数,因此信号可以 ...
缓速器配置。探测器连接到一个数字万用表,没有调制信号,也没有使用锁相放大。第一减速器在5°增量中旋转72次,而第二减速器在25°增量中旋转。本旋光计被设计并用于在施加或不施加电场和/或磁场的情况下测量块状材料的电光特性。得到了样品的完整穆勒矩阵。该方法的一个优点是测量不依赖于样品绕系统光轴的旋转方向。该系统不适合测量小双折射。事实上,这些测量是第一次使用该系统的小双折射样品,并且在蓝宝石板的数据还原中使用了之前测量中没有使用的穆勒矩阵元素。保守估计,垂直于光轴(激光束)的平板方向的误差是15í(或25°),但它可能比这个小得多。当蓝宝石板垂直于(稳定的)激光源放置时,反向反射使激光器不稳定ñ当 ...
ISA引力波探测器可能需要类似的采集扫描,也需要相干的自由空间激光通信和光量子密钥分配链接,例如从地面到太空。本应用说明将介绍如何使用Moku:Lab的任意波形发生器制作复杂的二维扫描图案。第一部分展示了如何将AWG波形加载到Moku:Lab,以便在X-Y模式下在示波器上进行可视化。第二部分增加了一个快速转向镜和一个激光系统,以产生适合采集系统的任意扫描模式。Moku:Lab的任意波形发生器仪器Moku:Lab的任意波形发生器可以从预设的波形、输入方程或从文件中导入的点生成双通道自定义模式。支持从1mHz到125MHz的输出频率。脉冲输出可以配置为脉冲之间有高达250,000个周期的死区时间。 ...
。(a)光电探测器检测到的fceo的射频频谱。(b)光电探测器检测到的光拍音符(fbeat)的RF频谱。图4所示。从锁相环路中的PZT(蓝色)和PM-EOMs(橙色)到fbeat(a)幅值和(b)相位的传递函数。从锁相环中的泵电流(蓝色)和AM-EOMs(橙色)传递函数到(c)幅值和(d)相位的fceo。(细线为测量轨迹,粗线为拟合传递函数。)图5所示。(a)记录的时间序列和(b)fceo偏移量的计数。(c)将记录的fceo的Allan偏差重叠(绿色)和修正Allan偏差(橙色)。(d)记录的时间序列和(e)fbeat偏移量。(f)将记录的fbeat的Allan偏差(蓝色)和修正的Allan偏 ...
内稳定的内部探测器从激光脉冲序列触发示波器,可以获得最佳的测量结果。然后,可以在光学台上测量单个脉冲串,并使用游标测量激光脉冲的质心。通过比较两个激光脉冲串质心的偏移量,可以获得比示波器带宽更高的精度。图1. 采用同步泵浦OPO的CARS光束组合示意图。采用1064 nm Stokes光束路径上的被动延迟段来保证时间重叠,采用二色镜来获得空间重叠。每个光束的线偏振通过半波片(λ/2)调节,结果是在偏光分束器立方体(PZ)后进行独立的强度调节,确保两束光束在进入显微镜时具有平行的偏振状态。第二步,在使用示波器实现脉冲序列的时间重叠之后,可以使用自相关器进行微调。通常,自相关器的总范围为~ 50p ...
或锁相放大器探测器上观察到的信号的来源。然而,可以使用一个简短的检查表来验证信号的身份。通常情况下,应使用强谐振样品(例如,两个盖卡片之间的一层薄十二烷),并对样品施加最大可用功率(在80mhz重复频率下,对于6 ps激光系统,每个光束至少100mw)。对于CARS信号:•信号是否与泵浦光功率成二次增长,与斯托克斯光功率成线性增长?•信号是否只出现在反斯托克斯频率?•当任一光束被阻塞或时间延迟被相应数量的激光脉冲持续时间所抵消时,信号是否完全消失?•通过扫描入射激光的频率差,与文献中报道的CARS光谱相比,特征峰出现了吗?对于SRS信号:•信号是否随泵浦功率和斯托克斯功率线性缩放?当阻塞任一光 ...
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