SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
声的激光超声探测器图3:透射测量结果。(a)点焊典型时间信号和c扫描(b)良好焊缝的阈值c扫描和x轴线扫描,虚线表示行扫描位置(c)对直径过小的坏焊缝进行阈值c扫描和x轴线扫描该光学麦克风已经成功地应用于各种过程控制和无损检测应用,以及生物医学成像中的光声显微镜。随后展示了通过结合激光激励无损检测传输和单面测量。点焊透射试验图3(b)显示了点焊的c扫描图像。焊缝形成的连接保证了良好的超声传播,而周围的间隙强烈地衰减了超声传播。检测面积小(0.3 mm。2毫米)的光学传声器导致高横向分辨率。图3(a)描述了来自数据集的典型时间信号。它的特征是一个初级脉冲的持续时间<2 us带宽,并证明了可 ...
章中,我们从探测器的整体使用、单个控制模块、脉冲整形模块、新旧版控制器等许多方面介绍了SSPD,相信大家对这款探测器比较熟悉了。这篇文章中,将更加深入的了解这款探测器。探测器主要有以下几部分组成:探测器腔体、压缩机、偏置电流控制器、氦气管。其中探测器腔体主要有:外壳、冷头、SSPD芯片以及同轴线缆等部件;偏置电流控制器有新旧两个版本,主要有低噪放大器、偏置电流控制器、显示等部分;纳米芯片安装在探测器腔体中。探测器芯片需要工作在超低状态,使得芯片可以工作在超导态。因此整套系统都是围绕这一点工作;首先为了芯片可以工作在比较好的状态下,需要将腔内的空气排空,达到一定的真空条件;这时候压缩机配合冷头, ...
TEL单光子探测器新版控制器简介》文章中,曾经介绍过新版控制器诸多优势,但是也正是这样的特点,导致脉冲调整方面的不方便。如果想要调整脉冲的输出幅值、脉冲宽度,需要修改板级上的元器件。但是这样的操作风险比较大,这里不做详细探讨。在780nm的sspd来说,其典型的脉冲响应如下图中所示,幅值小于400mV、脉冲宽度只有5ns,对于某些TDC来说,这样的幅值不够,脉冲宽度不够,以至于TDC无法计数。某款TDC的输入参数如下要求的输入信号为TTL信号,最小脉冲宽度为10ns。因此针对这样的应用,脉宽5ns、幅值400mV的信号,该款TDC无法捕获计数。因此有必要对控制器输出的信号进行整形,以满足TDC ...
、光源、光电探测器、信号处理系统等组成。基本构架如下:OTDR直接探测背向瑞利散射光的功率,光源输出功率越高,背向散射信号越强,探测距离越远。OTDR通常使用带宽为数十纳米的宽带光源,其一是为了获得高的测量动态范围,第二是避免窄线宽的高功率激光脉冲在光纤中传输引起的非线性效应对OTDR的影响。OTDR的性能指标包括动态范围、空间分辨率、测量盲区、工作波长、采样点、存储容量等方面。和全分布式传感联系较大的指标是动态范围、空间分辨率和测量盲区。动态范围定义为初始背向散射功率和噪声功率之差,单位为对数(dB)。它表明了可以测量的最大光纤损耗信息,直接决定了可测光纤的长度。空间分辨率显示了仪器能分辨相 ...
血小板的光电探测器对266 nm激光照明具有很高的灵敏度。响应率计算为8 A/W,响应时间为18 ps。另一方面,在环境空气中暴露3周后,该设备相当稳定,在测量过程中响应几乎没有变化。单晶BiOCl血小板的快速合成及其对紫外光照射的高灵敏度表明了2D BiOCl光电探测器在光电领域的潜在应用前景。关于生产商:Vertisis Technology Pte Ltd是南洋理工大学(NTU)通过NTU的创新和企业公司和新加坡APP系统服务公司的合资企业,旨在从2017年起将尖端技术商业化。Vertisis已经成功地生产了表征磁性器件及其对最终产品收率的关键影响的显微系统。其核心技术来源于南洋理工大学 ...
事件发生后,探测器和电子设备至少有几纳秒的死时间,在这段时间,它们不能处理其他事件。由于死时间,TCSPC系统通常被设计成每个激发周期只记录一个光子。如果现在一个激发周期内出现的光子数量>1,系统通常只记录第一个光子而错过后面的光子。这将导致直方图中早期光子的过度表示,这种效应叫做“堆积”。因此,将具有多个光子出现的循环概率保持在较低水平至关重要,如下图所示。为了量化上面的要求,必须为寿命测试设置可接受的误差限制并应用一些数学统计。出于实际目的,可以使用以下经验方法检测:为了保持单光子统计,平均只有20-100个激发脉冲中的一个应该在检测器上产生计数。换句话说,检测器的平均计数率最多应为 ...
超快时间门控探测器进行拉曼检测来抑制荧光。这个方法有两个关键参数。一个是短栅极宽度,另一个是足够高的重复率,以保持一个可接受的检测器占空比。一个合适的时间门,通常几百皮秒的数量级,拉曼信号可以有效地检测到,荧光在很大程度上被抑制。其中,光电倍增管、强化电荷耦合器件(CCD)相机或CMOS单光子雪崩探测器(SPAD)作为时间门控探测器。为了抑制背景荧光,利用短持续时间(~ 5ps)、高重复频率(~82 MHz)的脉冲激光和时间门宽为31 ps的微通道板型光电倍增管,利用单通道门控探测器实现了单光子计数技术。用于抑制乙醇中罗丹明6G样本的荧光。拉曼信号的信噪比和拉曼荧光强度比分别为4.2和129倍 ...
间开关,即在探测器前加一个非线性介质,如倍频晶体,因为倍频信号的强度与基频光的光强的平方成正比。自相关波形的半高宽(FWHM)与脉冲宽度的比值为:1.414,这个比值也称为反卷积因子,对不同的脉冲波形,这个因子不同,如双曲正割型脉冲强度自相关波形的半高宽与脉冲宽度的比值为1.543。强度自相关图形只能得到脉冲波形的自相关宽度信息,如果脉冲波未知,相位不是常数的情况,难以从强度相关获得脉冲的波形和相位信息。而条纹分辨的自相关可以揭示脉冲中相位的信息,但是这个信息仍然不是唯一的,不同的波形和不同的相位仍然可以给出系统的条纹相关图形,说明一维的时间相关不能给出脉冲的全部信息,对于非常宽的脉冲光谱往往 ...
单光子灵敏探测器可以使用光电倍增管 (PMT)、微通道板 (MCP)或单光子雪崩二极管 (SPAD)。 假设每个周期记录一个以上光子的概率很低,每个时间段光子到达形成的直方图表示从单次时间分辨模拟记录中获得的时间衰减。 如有必要,可以通过衰减样品处的光来满足单光子概率的前提条件。如上图说明了如何在多个周期内形成直方图。激光脉冲反复激发产生光致发光。 激发和发射之间的时间差是由像秒表一样的电子设备测量的。 如果满足单光子概率条件,实际上在许多周期中根本没有光子。应该注意的是光子或空循环的出现完全是随机的,只能用概率来描述。 因此,这同样适用于各个秒表读数。如上图所示,秒表读数被分成一个由一系列 ...
收凹陷,光电探测器接收后进行光电转换,示波器则显示出功率吸收峰,然后将吸收峰对应的原子频率作为参考频率,之后将激光器频率稳定到参考频率上的稳频方法。而施加调制信号,通过人为地让激光频率以己知的规律在吸收峰附近变化,从而检测出吸收峰的一阶微分(或奇数阶微分)信号,由此可以得到激光中心频率和基准频率的偏差,如此一来便可以锁定在吸收峰的峰顶处,得到稳定的频率基准。对于内调制而言,可以将调制信号添加到半导体激光器的注入电流或控制腔长的压电陶瓷处,从而使得激光输出频率发生变化。其中电流调制可以实现非常高的频率调制,这是半导体激光器的优点所在,使用方便,经常运用于稳频与锁频中。图1:带调制的饱和吸收稳频法 ...
口径的积分球探测器。第三,光线偏振效应。尽量让样品垂直放置,并且加上偏振测试装置。第四,光谱仪的光谱分辨率。选择合适的分辨率,滤光片要求较高的分辨率。第五,空气中某些充分吸收带的影响。比如空气中的二氧化碳吸收,解决措施是样品室里面充氮气。第六,被测样品后表面的影响。测试透过率时不可避免引入后表面的影响,需要通过计算消除这种影响。3.光学相干检测技术由于激光的相干技术测量的尺度通常与激光波长相当,当前被广泛运用于精密测量技术,其中自混合干涉技术(SMI)技术正在被广泛运用于传感器领域。激光自混合干涉效应指的是在激光测量中,激光器发出的光被外部物体反射或散射,部分光反馈会与激光器腔内光相混合,引起 ...
、投影物镜、探测器。成像物镜将目标成像在DMD上,经过DMD调制的像经过投影物镜成像在探测器上。在实际实验的光学装置上引入误差:镜片偏心、镜片倾斜、镜片间隔、光学系统离焦。通过调节误差的不同量级,分析不同误差对重建图片的质量影响。最后应用蒙特卡罗方法,在上述不同误差影响的数据基础上得出系统的公差。通过DMD超分辨成像系统的装调误差分析,我们对图像信息质量影响因素有进一步认识。建立此种分析方法有利于类似实验系统搭建。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
使用两个光电探测器监测系统;一个光电探测器接收从腔体反射回来的光,另一个接收穿过腔体的光。「连接Moku:Lab输出端」为了应用PDH成功锁腔,需要生成几个信号。1. 调制信号:发送到EOM以产生相位调制边带。2. 主要反馈信号:在这种情况下反馈到激光器的PZT频率控制器。为了驱动激光器的PZT,需要使用高压放大器(HV amp)。3. 次反馈信号(可选):可通过温度来调节激光频率,温度反馈的动态调控范围较广,但速度较慢。在这种情况下,调制信号和次反馈信号在Moku:Lab的输出2上生成,并使用Bias-Tee分离。「连接Moku:Lab输入端」光电探测器接收到的反射信号通常包含了产生反馈 ...
反射并被光电探测器探测到。物体位移的变化可以通过测量调幅信号的相位来确定。Moku:Lab同时用于生成调制信号(输出2)和测量光电探测器上检测到的信号(输入1)。图1示例实验的光学设置我们将使用锁相放大器来处理信号,并通过测量从物体反射的调幅信号的相位,进而可以确定其位移。我们通过两个实验来展示锁相放大器的性能,一个检测强信号,另一个检测弱信号。强信号测量首先要了解我们期望从这样的系统测量什么信号,我们首先使用高反射率物体建立一个系统。在这种情况下,我们使用镜子。为了模拟运动物体,将镜子安装在机械平台上,使其与激光器的距离以2Hz的频率正弦移动并且位移为1cm。光从镜子反射并在光电探测器上检测 ...
用比较敏感的探测器,比如光电倍增管(PMT)进行探测。然而,CARS的探测同时会受到一些其他非共振非线性光学现象产生的背景。这些背景限制了实际使用这种CARS的检测极限,并同时使所测得的光谱与自发拉曼相比产生一定畸变。另一方面,SRS信号不受到大多数其他非线性光学现象的影响。然而,SRS的信号本身发生在与输入光源相同的波长。SRS现象本身只相应的稍微减弱或增加泵光或者斯托克斯光源。这些相应较小的变化很难用常规方法进行探测,因此,需要使用泵浦-探测以及锁相法进行探测。光学泵浦-探测以及锁相探测泵浦-探测是多光子探测中常用的方法。这些试验通常使用两束超快激光。一束激光时刻对样品进行照射,另一束激光 ...
并,并通过光探测器测量合并后的光强。合成后的电场,类似于混频过程,会产生一个与两束激光频率差相等的拍频。双速光合并后的功率可以描述为:PPD和EPD表述在光探测器段的功率与电场。E1与E2 表述两束激光各自的电场。其中,其中,高频项(higher order terms)通常远超出光电探测器与测量仪器的带宽。虽然拍频信号本身包含了两束激光相位差信息,然而这个信息本身难以直接用于闭环系统的反馈信号。通常,一个单独的相位检测器会被用来获取相位差的信息,将拍频的交流信号转换成基频并输入给从激光反馈电路,以保证两个激光的锁相。一个最简单的相位检测器可以通过一个混频器与一个低通滤波器串联进行构建。图1展 ...
在使用探测器、相机等器件时,都需要应对噪声。噪声具有统计学上的特征属性。可以通过概率密度函数进行分类。(1)高斯噪声高斯噪声是指它的概率密度函数服从高斯分布的一类噪声。概率密度函数PDF:其中μ为平均值或期望值,σ为标准差,σ2为方差。产生原因:1)图像传感器在拍摄时市场不够明亮、亮度不够均匀;2)电路各元器件自身噪声和相互影响;3)图像传感器长期工作,温度过高。(2)瑞利噪声概率密度函数PDF:(3)伽马噪声概率密度函数PDF:其中,a>0,b为正整数。(4)指数分布噪声概率密度函数PDF:其中a>0。(5)均匀噪声分布概率密度函数PDF:(6)脉冲噪声(椒盐噪声)概率密度函数P ...
m,将由光电探测器、电缆、仪器和光束的不同光程长度等部件引入。在基于超快激光的TDTR和FDTR中,通过Vout信号在零延迟时间内保持恒定,可以方便地校正仪器相位。对于基于连续波激光的FDTR,一种通常采用的方法是在EOM之后分离一部分泵浦光束,并将其发送到与主光电探测器相同的参考光电探测器,如图1所示。请注意,这里的“相同”不仅指相同的检测器模型,还指相同的操作参数,如施加的反向偏置、入射光束强度和激光波长,所有这些都会影响检测器引入的相移。此外,EOM检测器和参考检测器之间的光程长度也应等于从EOM到样品和从样品到探针检测器的光程长度之和。在这种情况下,主检测器的信号将是φ1 = φthe ...
离,并被平衡探测器探测到。放置在沃拉斯顿棱镜前的半波片用于平衡平均强度在与半波片非完美平衡的情况下,热反射信号与瞬态克尔旋转重叠。由于TR-MOKE信号会改变磁性换能器的相反排列磁化状态的符号,因此TR-MOKE信号可以通过减去为换能器的相反排列磁化状态记录的同相和异相信号作为Vin = (VinM+ - VinM-)/2,Vout =(VoutM+ - VoutM-)/2。图2显示了涂覆有26.9 nm TbFe传感器的大块黑磷样品的TR-MOKE信号作为延迟时间的函数进行测量的示例。注意,图2(a)中的M+和M-信号都显示了在高达500 ps的短延迟时间范围内的可观察到的振荡[参见图2(a ...
quTAG作为一款性能优异的TCSPC,其时间分辨率可达1ps,最高计数率可达25MHz;但是作为科研、工业使用的仪器,设备自带的PC端操作软件,可满足绝大多数使用场合。对于需要集成在项目系统中,需要使用设备的API接口,将设备控制集成到系统中。基于此,我们以Qt Creator5开发环境搭建测试模板,也可以直接联系我们获取项目模板。1、新建工程模板:Project--->New--->Application(Qt)--->Qt Widgets Application--->Choose,选择项目名称,项目工作路径;再下一步--->下一步--->下一步,这里 ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com