双折射测量技术介绍1.理论基础（1）偏振光尽管光具有波动性和粒子性，当处理偏振光时只考虑粒子性。光可以看作是横向电磁波，因此光由电场振动和磁场振动组成。但是，一般来说只考虑电场振动。我们可以把它分解成相互垂直方向上的两个振动来处理电场振动。如下图所示，1.1偏振光的分解起偏器是由和光波长相比足够小的光栅制成，或者由一特定偏振方向的光吸收材料组成，如果在光路中安装起偏器，光线是否能透过起偏器就取决于光的振动方向。也就是说，光透过起偏器只有一个振动方向。这里，因为振动方向是直线的，所以称为线性起偏器，振动方向的平面称为偏振面。一般，用p偏振光和s偏振光来表达偏振态。当光入射于介质时，入射光方向与法 ...

研究氟化钙的双折射摘要：本文介绍使用一种PEM光弹调制器，其中PEM的速度为整个的双折射映射打开了大门 ，通过在信号处理方案中增加一个额外的锁相放大器，可以进一步提高测量速度。除了速度，PEM技术还提供了极高的双折射测量精度。业内得到共识的是，氟化钙CaF2是唯一实用的光学材料，用于157纳米光刻步进和扫描透镜。制备高质量的低应力双折射CaF2一直是一个挑战。除了这种应力诱导双折射，约翰·伯内特和他在NIST的同事们发现了CaF2沿<110>在157.6纳米处的晶体轴径为11.2纳米/厘米这一消息对于光刻工业来说是一个不受欢迎的意外，因为他们错误地认为属于立方晶体群的CaF2是一种 ...

蓝宝石和石英石板小双折射的测量摘要：测量了石英和蓝宝石板在632.8 nm处的双折射。观察到的双折射被认为是由光轴相对于平板几何结构的倾斜引起的。用两种仪器方法进行了测量。空军研究实验室使用了穆勒矩阵激光旋光计，Hinds使用了exicor系统。介绍了测量技术，并给出了测量结果。简介及背景石英和蓝宝石是单轴晶体，当晶体定向时，使光束经历非凡和普通的指数，就可以很容易地观察到这些材料的双折射。如果晶体的光轴与光学系统的轴对齐，则不会观察到本征双折射。然而，如果这两个轴没有对齐，一个起源于这两个轴之间的角度的双折射将被观察到。得到了石英和蓝宝石的平板，经过切割和抛光，使晶体光轴从平板的法线向表面倾 ...

没有蓝宝石的双折射效应。三、具体实验验证实验采用YAG晶体，中心波长1030 nm的飞秒激光器，脉宽约为400 fs，重复频率为300 kHz。利用显微物镜将激光束聚焦于样品表面，光斑大小3.5 um。样品的移动通过高精度三维电控位移台实现。对YAG晶体样品表面的不同位置进行辐照，所有实验均在常温、常压的空气中进行。单脉冲作用后的烧蚀形貌如图所示，在单脉冲烧蚀下，损伤坑的直径随着脉冲能量的增加而增加而增加。在飞秒激光作用后，在烧蚀坑内和周围形成了一定数量的纳米颗粒。图1.单脉冲烧蚀形貌记录多脉冲作用下，孵化效应在烧蚀过程中扮演重要角色。在介电材料和半导体材料中，由外部激光作用引起的晶格缺陷，可 ...

向垂直。由于双折射效应，信号光和闲置光将沿不同心的圆锥传播，其中一束为正常波（o波），一束为异常波（e波），如图3所示。在圆锥截面的重叠处，信号光子和闲置光子处于偏振纠缠态，如图4所示。图3 第二类SPDC光束示意图图4 第二类SPDC光束截面示意图我们用H和V分别表示水平偏振和垂直偏振，则在参量近似下，描述第二类SPDC的相互作用哈密顿量为：其中，与(k=s,i)分别表示产生H和V偏振的k模光子的光子产生算符。下面讨论量子态的时间演化，对第二类SPDC，式(5)和式(6)的形式仍然成立，不过要用式(8)的哈密顿量，信号光和闲置光的初态也要作相应变化。设，则利用式(6)和式(8)可得：定义如下 ...

.摘要：具有双折射光学特性的响应材料已经在一些现代电子设备中被用于光的操纵。虽然电场通常用于实现光调制，但磁刺激可能为远程控制和操纵光提供诱人的补充方法。本文报道了具有不同寻常磁光性质的磁响应双折射微粒的合成和表征。这些功能微颗粒是通过微流控乳化工艺制备的，其中水基液滴在流动聚焦装置中产生并拉伸成各向异性形状，然后通过光聚合转化为颗粒。双折射特性是通过在液滴拉伸过程中将纤维素纳米晶体排列在微颗粒内来实现的，而磁性响应性是通过在初始液滴模板中添加超顺磁性纳米颗粒来实现的。当悬浮在流体中时，微粒子可以通过外部磁场进行可控操纵，从而产生独特的磁光耦合效应。使用一个远程驱动的磁场耦合到偏振光学显微镜， ...

振式干涉仪由双折射棱镜(渥拉斯顿棱镜)组成，棱镜可把输入光束分为偏振方向正交的两弯曲光束。为了再次合成，固定的角反射镜反射光束，并在棱镜中发生干涉。干涉信号通常在分束器后激光器的腔体内接收，棱镜的横向位移将改变两偏振光束之间的光程差，并在干涉相位中引入线性变化。因此，棱镜相当于移动靶标。图3.6直线度干涉仪了解更多详情，请访问上海昊量光电的官方网页https://www.auniontech.com/three-level-45.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件 ...

ac干涉仪对双折射或地形效应等互反效应不敏感。这些影响通常会导致Kerr-SNOM图像中的伪影。为了测试新的可变温度UHV-Sagnac-SNOM的性能，人们使用了一小块垂直磁化和大Kerr旋转(红光约0.41)的TbFeCo磁光(MO)盘。表面轮廓由1毫米宽的轨道组成，由0.6毫米宽和100毫米深的凹槽分隔。沿着磁道，等间距的磁位与相反的磁化被热磁写入。图2图2(a)和(b)显示了MO盘的Sagnac-SNOM图像以及同时记录的地形图像。在地形图像中可以清晰地检测到轨迹和凹槽，这表明在目前的设置下，尖端到样本的距离控制在特高压下工作得很好。图像中的小波纹结构是由噪声激发的尖端到样品的振动引起 ...

7)中出现磁双折射。Voigt(1908)对MO现象的早期研究作了概述。在20世纪初，MO现象已经成为一个重要的研究课题。量子力学还没有出现，因此对这些现象的理论理解是完全缺乏的。洛伦兹(1884)提出了法拉第效应的早期理论模型，该模型基于左圆偏振光和右圆偏振光与固体中的经典电子振子的耦合方式不同的观点。德鲁德(1900a, 1900b)进一步扩展了理论。对MO效应的基本认识随着量子力学的发展而增长。Hulme(1932)和Halpern(1932)首先提出法拉第效应是由自旋-轨道(SO)耦合下的自旋极化电子运动引起的。休姆在他的考虑中使用了克拉默斯-海森堡色散方程，该方程根据电偶极子算子的能 ...

片是基于晶体双折射性质的偏振器件，在光线技术、光学测量以及各种偏振光技术等领域具有广泛的应用，其中1/4波片及1/2波片在偏振器件中应用尤其广泛。测量波片相位延迟量的方法主要有：光强探测法、旋光调制法、半阴法、光学补偿法等。这些方法主要基于对光强的测量，容易受光源的不稳定及杂散光的干扰，精度受到一定的限制，测量误差一般在0.5°左右。本文从理论上分析了利用椭偏仪测量波片相位延迟量的可能性，讨论了其测量精度及误差来源，并利用消光式椭偏仪测量了1／4波片以及1／2波片相位延迟量。实验表明：测量过程不受光强波动的影响，方法简单，操作方便，精确度高，测量波片相位延迟量精度达0.02°。测量的原理利用消 ...

近，我们利用双折射多路复用[40-42]或空间复用[43,44]演示了一组自由运行固态单腔室系统，使用所有常见光学元件，具有超低的相对时序噪声性能。 [43]中报告的系统可以实现子周期相对时序抖动（[20 Hz，100 kHz]积分范围），从而超越了ASOPS系统在泵浦-探测测量方面使用两个锁定激光器的性能。此外，低损耗、低非线性和低色散腔体的二极管泵浦固体激光器非常适合产生千兆赫的梳光谱。它们比传统的钛宝石系统更简单，同时还能更好地抑制高频泵浦强度的波动，支持更低噪声、更高功率，并且与光纤激光器相比重复率扩展更为简单。1. GHz双梳激光器双梳激光器的布局如图1(a)所示。线性共焦激光腔与单 ...

的情况下，圆双折射和二色性及其叠加如图1所示，这种情况称为极性法拉第效应。图1.磁化诱导的圆双折射(a)，圆二色性(b)，以及垂直入射平面偏振光的极性法拉第几何中两种效应(c)的叠加。在垂直于传播矢量的平面上，显示了光偏振的轨迹。两个面外磁化畴对极化状态有不同的影响，如与畴颜色相同的箭头所示。在(c)中，法拉第旋转是指椭圆长轴的旋转。虽然法拉第旋转让人联想到光活性介质的圆双折射，但有一个重要的区别:如果光再次以相反的方向通过材料，在法拉第效应的情况下，旋转不会取消，而是会加倍。这种不可逆性的原因是法拉第旋转与磁化方向而不是光轴有关。磁化相对于传播方向的反转导致沿m轴的首xuan左圆形模式和右圆 ...

方向沿x轴，双折射器光轴方位角为Ω，延迟为φ，检偏器透振方向为θ方向，则系统Jones矩阵可表示为：若以强度为的自然光入射，则系统出射光强可表示为：因此，测得Ω、θ、I(λ)及值即可计算出该波长所对应的延迟值。这种方法便于测量不同波长对应的位相延迟，若辅以精密的单色仪便可以方便快捷地获得大量数据。但考虑到系统表面反射及吸收损失，不易准确测得，所以该方法只适于找到光强随波长变化规律而不易准确测得延迟值。然而，对λ／2波片情况则较为特殊，这里做进一步分析，上式对的一阶导数为：当φ=π时可见光谱扫描曲线中，λ／2波片在相应波长处光强值为zui大或zui小，所以仅从曲线极值所在位置便可精确确定波片在该 ...

及退偏。线性双折射是指线偏光的两个正交分量的折射率差，圆偏光双折射是指左旋和右旋偏振光之间的折射率的差值。衰减则定义为偏振光zui大zui小透过率差值的比值。总之，有6个参数来表征非退偏样品的延迟和衰减特性，线性位相延迟器的大小，线性位相延迟器和圆偏光位相延迟器的快轴角度,线性衰减器的大小,线性位相衰减器和圆偏光衰减器的角度。（4）PEM光弹调制器是一种基于光弹效应的共振偏振调制器。光弹效应是由机械应力导致的透明介质固体中的线性双折射。光弹调制器发明于1960年。其中设计zui成功的光弹调制器包括了一个矩形的熔石英和一个有单晶石英制成的压电传感器。PEM是由各向同性的光学材料制成的，如石英等。 ...

色散可控，高双折射，高非线性，大模场等。图1硫系玻璃光子晶体光纤结构[2]硫系PCF解决了传统单模光纤放大器因纤芯过细导致高功率下产生非线性效应，引起光纤端面损伤的不足，对于大功率光纤放大器、高功率激光传输等应用领域具有重大的意义。（2）耦合器光纤耦合器可将输入信号的不同波长成分从不同输出端口分离出来，或将多个不同波长的输入信号混合成单个输出，其对光场(分束比)的调控由光纤纤芯中传播光之间的模式重叠长度和纤芯间的距离决定。基于硫系玻璃光纤制备的光纤耦合器在未来的中红外通信、激光、传感等领域均有重要的应用前景。（3）光纤合束器光纤合束器是实现高功率激光的核心元器件，可解决单个激光器功率进一步提升 ...

效应、磁线阵双折射、塞曼效应、磁光克尔效应等。（１）磁光法拉第效应磁光法拉第效应又称磁光旋光效应，是指当一束线偏振光从磁光材料沿磁场方向透射时，由于材料折射率的不同，磁光材料中的左旋和右旋偏振光，即偏振面相对于入射光的偏振面偏转一定角度的一种磁光现象。法拉第效应产生的根本原因是磁光材料中的电子等磁性粒子发生光学跃迁。在磁场的作用下，这种跃迁使得在磁光材料内部传输的左旋圆偏振光和右旋圆偏振光产生一定的色散差，导致zui终透射光的偏振面相对入射光旋转了一定角度。（２）磁线振双折射当一束线偏振光以垂直于磁场方向的方向从磁光材料传输时，线偏振光被分解成两个偏振光，两种偏振光在材料中以不同的相速度传播， ...

二维电子系统中砷化镓的磁光克尔效应除了本体砷化镓的自旋注入实验外，二维电子系统的自旋注入实验进行光学测量并不像在大块GaAs样品上进行pMOKE测量那么简单，因为2DEG对称性的降低可能会严重影响光学选择规则，从而影响pMOKE的强度。事实上，研究表明，在狭窄(约10 nm宽)的GaAs/(Al,Ga)As量子阱(QW)系统中，约束势迫使价带中重空穴态的轨道角动量和自旋角动量向垂直于QW平面的面外方向运动。此外，约束提升了Γ-point处重空穴态和轻空穴态的简并性，将轻空穴带移至较低能量处(见图1)。考虑到这两个因素，只有面外极化重空穴才能促进与导电带电子的复合过程。这对磁光过程有重大影响。在 ...

化诱导了圆形双折射，因此，两种圆形光模式在通过半导体传播时经历了不同的相移，这导致入射线偏振光的偏振面旋转。图2.4.2 K时n↑= 1.5·1017 cm−3和n↓= 0.5·1017 cm−3的Kerr旋转谱图2为根据图1的吸收系数计算得到的克尔旋转光谱期望值。克尔旋转仅在砷化镓带隙附近是非零的。此外，在频谱的中间存在一个符号反转。这表明正确的光子能量的选择对GaAs中pMOKE测量起着至关重要的作用。实验发现，不同样品的克尔旋转光谱略有不同。因此，在n-GaAs样品上进行pMOKE测量的第1步是优化探针激光束的光子能量。zui重要的是，对于一个固定的光子能量，克尔旋转角θK与GaAs导带 ...

应也被称为圆双折射效应。V oight和Cotton和Mouton在顺磁液体中发现的磁双折射现象。这些效应被称为线性磁双折射。Williams以及Fowler和Fryer首先应用磁光成像技术来实现磁畴的可视化，这些都是基于Kerr效应。由于克尔显微镜的这些最早的应用，连续的系统发展大大增强了传统克尔技术的能力。通过干涉层的应用实现了显著的对比度增强，但克尔显微镜的突破是随着20世纪80年代视频显微镜和数字图像处理的引入而来的。自20世纪50年代以来，法拉第显微镜也主要用于磁性柘榴石薄膜和正铁氧体的透射实验，由于法拉第效应比克尔效应强得多，因此不需要电子对比度增强。基于Voigt效应的透射显微镜 ...

的分量。由于双折射效应，光束沿椭圆偏振，在四分之一波片和中旋转传播。仔细调整波片后，当反射光束到达时，大部分激光功率仍停留在X轴上。PBS1作为一个分析仪，在Z轴向外反射激光功率。当调制电压加载在上时，Z轴和X轴之间的激光功率比发生变化，导致损耗调制。这种腔体设计保证了两个EOM在不同的工作模式下工作。一个EOM作为损耗相关的驱动器，另一个EOM作为相位相关的驱动器，以减少不良影响，实现完全稳定。超低噪声频率梳的布局如图1（b）所示。为尽量减少环境噪音，我们将OFC安装在铝盒内。光纤振荡器是一种环境稳定的掺铒光纤激光器，由保偏光纤（PMF）组成。采用NALM锁模机制，获得了稳定的脉冲序列和自启 ...