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头同步的两个光电倍增管(PMT)收集:(i)显微镜PMT,放置在标准的非脱封,外荧光路径,和(ii)光纤PMT,置于连接的光纤贴片的远端至锥形光纤20、21(图1b)。用显微镜PMT得到的参考图像对视场中双光子激发效率的轻微不均匀性进行校正后,来自光纤PMT的信号报告了锥形光纤的荧光光采集场,定义为ξT(x,y)。测量了不同数值孔径(NAs)和芯径,但锥度角(ψ)近似为~4°的光纤的集合场ξT(x,y)(图1c)。我们发现沿锥度的光敏区域,即收集长度L,随着光纤NA的增大和ψ的减小而增大(补充图1a)。因此,锥形光纤的采集长度是可以定制的通过修改光纤NA和锥度角ψ,从几百微米提高到约2 mm。 ...
被视为等效于光电倍增管,光电倍增管将入射光子转换为可以计数的电脉冲。它们计数单个光子的能力减少了增益噪声或电路噪声的影响。SPAD是在击穿电压Vbreak以上工作的光电探测器,即所谓的GEIGER模式(盖格模式)。这是通过施加远高于击穿电压Vbreak的反向偏置运行电压VOP来实现的。单个入射光子会产生雪崩,可以很容易地检测和计数。当工作在击穿电压以下时,雪崩效应导致随机增益,该增益与光电流成比例。图1(a)显示了通过用作SPAD的p+-π-p-n+的APD结构的典型河段的横截面。它由四个不同掺杂的区域、两个低掺杂区域π和p以及两个高掺杂区域p+和n+构建。光子吸收发生在相对较大的π区。光子撞 ...
配备GaAs光电倍增管和光栅的双单色仪重复4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光谱测量,得到的光谱如图2所示。除了该系统提供的更高分辨率之外,使用349NX的实验还具有其他优点。例如不需要对激光线进行过滤,因此整个激光功率可用于激发光谱,并且实验设置比使用滤光单色仪更简单、更灵活。图2 使用双单色仪获得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光谱正如预期的那样,在>155 cm-1区域的光谱没有伪影。然而,在<155 cm-1的区域,可以看到一些微弱的谱线。这些谱线不是源自样品,而是由激光引起的,用星号标记。这些谱线的强度随着与特征距离偏移的距离缩短而增强。然而,在低于~150 cm-1的 ...
9658R型光电倍增管作为探测器,其阳极灵敏度可达200A/lm。此外,为了避免市电系统不稳定对测试造成的干扰,所有的电子仪器都经由UPS稳压电源供电。光谱扫描法,补偿法和光强法等测量方法都可以在这套测试系统上进行对比测试。了解更多详情,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-56.html相关文献:1王勇辉,郑春龙,赵振堂.基于斯托克斯椭偏测量系统的多点定标法[J].中国激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王东光,邓元勇,张志勇,孙英姿.自校准法测量波片相位延迟[J].中国激光,2012,39(4) ...
技术)然后用光电倍增管和锁定检测方案进行检测。垂直于样品平面施加zui大振幅为±4kOe的可变静态磁场H。样品可以用XY压电扫描台在±40 um的距离上进行扫描,精度为2 nm。CoPt3光盘是由15 nm的CoxPt1−x (x=0.25)合金薄膜通过分子束外延生长在沉积在500 um取向蓝宝石(0001)衬底上的12 nm Pt缓冲层上,通过电子光刻制成的圆盘的直径为0.2 ~ 1m,圆盘之间的距离为0.5 ~ 2um。图2图2(a)表示时间的变化泵浦激励密度为4 mJ cm−2,外加磁场设置为3.5 kOe,使静态磁化达到饱和。插图描绘了超快磁化动力学的详细视图。图2(b)表示类似的曲线 ...
0-4。利用光电倍增管和锁相检测方案检测弱泵浦探头Kerr信号,该方案可用于可调至1ns的不同泵浦探头延迟。测量是在垂直于样品平面的外加磁场的相反方向下进行的。(⏐H0⏐≤4kOe)。在进行动态测量之前,确定静态克尔信号IKerr(α)为分析角α的函数,α = 0对应于交叉分析器,用于两个方向±H0的应用领域。先前已经表明,相关的位移抛物线允许检索磁化。对于动态测量,α设为6°。Co0.25Pt0.75合金薄膜通过分子束外延生长在500 μm取向蓝宝石(0001)衬底上的12 nm Pt缓冲层上,采用电子光刻技术制备了厚度为15 nm的CoPt3点。它们具有较大的垂直磁晶各向异性和铁磁行为,其 ...
探测针孔后的光电倍增管只能探测来自焦平面的信号。因此,该技术具有光学切片的能力。结语:共聚焦显微技术是近十几年迅速发展起来的一项高新研究技术,目前应用领域扩展到细胞学、微生物学、发育生物学、遗传学、神经生物学、生理和病理学等学科的研究工作中,成为现代生物学微观研究的重要工具。更多产品信息请参考:https://www.auniontech.com/details-62.htmlhttps://www.auniontech.com/details-71.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、 ...
斯光,这是用光电倍增管测量。对于SRS,将高频调制器插入到泵浦光束(用于SRG检测)或斯托克斯光束(用于SRL检测)上,并将由长通(短通)和陷波滤波器序列选择的斯托克斯(泵浦)发送到光电二极管和锁相放大器,后者同步解调并测量SRG (SRL)。原则上考虑到结构的相似性,CARS和SRS信号可以在同一个实验装置上检测到,甚至可以同时检测到。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等 ...
,并使用放大光电倍增管(PMT)进行检测(PMT: H7422-P40 Hamamatsu, Bridgewater, NJ, USA;放大器:信号恢复AMETEK先进测量技术,沃金厄姆,英国)。PMT从来自DOE的多个小束同时激发的所有点收集发射光。在这种激励-促进机制下,波束的水平方向并不是严格要求的。相对于感兴趣的特征,小的波束间距是关键,然而水平方向是最直接的应用。这种成像方式稍微降低了沿小波束方向的成像的空间分辨率,但随着时间的推移增加了每个成像像素的集成强度,因为每个像素都被采样了多次,每个小波束一次。可以通过旋转DOE来改变波束的水平或垂直方向,以保持沿某一特定轴的最大分辨率,同 ...
子检测器,如光电倍增管(PMTs)被用来检测。然而,CARS受到由其他非共振非线性光学效应产生的背景的影响。这些效应不仅限制了CARS测量的实际检测极限,而且还扭曲了光谱(与分子振动共振相比)。另一方面,SRS信号不受大多数其他非线性光学效应的干扰。然而,SRS是一个受刺激的发射过程。信号发生在与入射光线相同的波长上。SRS效应只是稍微增加/减少了斯托克斯和泵浦光束的光子数量,分别。这些变化是如此之小,以至于无法用常规的时域测量方法来测量。因此,SRS需要有锁定检测的光学泵探技术。光学泵-探针技术和锁定检测泵-探针法是一种广泛采用的检测多光子过程的方法。该实验通常涉及两个超快(皮秒或飞秒)激光 ...
TEC制冷/光电倍增管 波段:380-780nm 亮度范围:0.003-17,000,000nitsPR-788 CCD探测器 512位线性TEC制冷 波段:380-780nm 带宽:5nm 亮度范围:0.000034-6,850,000nitsPR-730/740 CCD探测器 512位线性TEC制冷 波段:380-780nm 带宽:2,5或8nm 亮度范围(PR-730):0.00034-19,000,000nits;亮度范围(PR-740):0.000034-680,000nitsPR-735/745 CCD探测器 512位线性TEC制冷 波段:380-1080nm 带宽:14nm对于P ...
的荧光被一个光电倍增管接受,其时间信号被映射到相应的像素上,最终形成图像。由于样品被激发,信号是被逐点采集的,这种方法克服了散射组织的广域成像中像素交叉干扰。由于双光子显微镜具有更高的光收集效率、更深的穿透力和更低的光毒性,通常是共焦显微镜的良好替代方案。但双光子显微镜或任何激光扫描显微镜的致命弱点是它缓慢的速度,因为样品是按顺序逐点扫描成像的,这将是对更大的神经元回路活动进行成像的一个基本障碍。有各种扫描方法可用于改善速度,比如XY扫描振镜 (< 10 fps) 或者是共振扫描器 (> 30 fps) 以及Z轴扫描的压电控制物镜。对于高速的3D体积成像,使用SLM液晶空间光调制器 ...
过将时间门控光电倍增管(PMT)与时间相关检测相结合,能够在时域内实现高灵敏度的信号检测。利用光纤的色散规律可以推导出常规的拉曼光谱。图1图1为该方法的原理图。图1显示了拉曼信号和荧光信号在取样后不久(见上图)以及在光纤中传播足够长的距离(见下图)后的频率-时间分布。在上图中所描述的情况下,当信号刚从样本发出时,拉曼峰在频域可以分离,而在时域则是混合的。在足够长的光纤中传播后,由于色散规律,不同频率的峰值在时间上被分离。相反,与瞬时和瞬态拉曼信号不同,荧光发射具有更长的寿命。通过对光纤输出信号的投影,我们可以分离不同的拉曼峰,也可以对荧光进行拉曼信号的区分。图2中在最后还可通过档位式反射镜将信 ...
信号反射进入光电倍增管进行成像。实验证明:(1)小鼠尾腱上两个区域Ⅰ和Ⅱ的线偏振二次谐波生成成像结果。(a)图从上到下分别是所有偏振角的强度和,成像平面内原纤维的方向箭袋图(quiver plot,以箭头形式表示矢量线的二维矢量图。从箭袋图中可以清楚地看到尾腱中胶原的强烈排列)参数图和 参数图(分别表示原纤维的组织成分和平面外倾斜)。(b)为区域Ⅰ的调制深度图和整个视场内的平均信号强度图(c)和(d)是和在区域Ⅰ和Ⅱ的直方图。刻度尺是5um。DOI:https://doi.org/10.1364/OPTICA.430295关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是国内知名光电产品专业代理商,代理 ...
探测器(例如光电倍增管)收集和量化。由于已知信号源自于焦点,因此所有收集的非线性光都可以归因于样本中的该点。为了形成一幅图像,通过扫描聚焦于样本中的焦点来量化每个体素的非线性信号强度。一个简单并且直接的方法是,在激光焦点保持静止的情况下扫描样本来形成图像。但是样品保持静止,扫描激光的方法通常更受欢迎,尽管它更难以实施,但是这种方案具有卓越的图像采集速度和样品稳定性。激光扫描的方式要求在保持以物镜后背孔径为中心的情况下,光束的入射角发生变化;这样可以防止渐晕。因此,激光扫描过程不仅决定了FOV(field of view),而且对整个扫描区域的激发效率也有显着影响。最简单的多光子显微镜版本是单焦 ...
明和光子计数光电倍增管的单像素相机获得的实验结果。参考文献:Edgar, M.P., Gibson, G.M. & Padgett, M.J. Principles and prospects for single-pixel imaging.Nature Photon13,13–20 (2019). https://doi.org/10.1038/s41566-018-0300-7关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是国内知名光电产品专业代理商,代理品牌均处于相关领域的发展前沿;产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、精密光学元件等,涉及应用领域涵盖了材料加工、光通讯、生物医 ...
、PMT2:光电倍增管。荧光信号分为低信噪比 (~10%) 分量和高信噪比 (~90%) 分量,并由两个 PMT 同步检测。视频1:DeepCAD 在单神经元记录上的去噪性能。视频上部为神经元的同步电生理记录,反映了真实的神经活动。检测到的尖峰用黑点标记。原始噪声数据和 DeepCAD 增强数据分别显示在视频中部和下部。视频2:从左到右分别是大型神经元群(第 2/3 层,GCaMP6f)的自发钙瞬变的低信噪比记录、DeepCAD 增强对应和相应的高信噪比记录。底部显示了局部区域的放大视图。视频3:相同的预训练模型用于跨系统的数据去噪仍然有效。视频中数据来源于三个不同系统设置的双光子激光扫描显微 ...
C2偏折引入光电倍增管(PMT),带通滤光片F2选择需要的非线性信号(CARS/SHG/TPEF),透镜L2将光信号聚焦在PMT上。(2) 双芯双包层光纤。如图2 ,纤芯1直径4.8um,截止波长836nm;纤芯2直径6.3um,截止波长970nm。分别用于引导795nm泵浦光和1030nm斯托克斯光,内包层掺氟,直径60um。125um直径纯石英双包层,被直径为230um的掺氟聚合物包裹。包层用于信号采集。(3) 内窥镜探头。DCDC光纤由谐振压电扫描引导(作螺旋模式扫描,1240Hz),经直径为2mm的GRIN透镜,衍射光栅将泵浦光和斯托克斯光组合进入下一步的光路,见图3a。图3b为泵浦光 ...
0.6) 和光电倍增管 (PMT, HamamatsuH7422-20) 无需解扫描。PMT 信号用 LIA (Zurich Instruments HF2LI) 在调制频率为 20.25 MHz。对于 FM CARS 测量,使用了如图1所示的 FOPO ,而对于标准 CARS 测量,M1 的反馈路径被机械快门阻挡。为了量化 FM CARS 与标准检测灵敏度相比所实现的增加测量了含有 dDMSO 和水的 CARS 稀释系列。对于该测量,dDMSO 的共振在2125 cm-1和大约 2145cm-1处的非共振贡献以相同的平均功率处理在成像平面中大约 20 mW。对于此特定测量,LIA 检测带宽设 ...
抑制。其中,光电倍增管、强化电荷耦合器件(CCD)相机或CMOS单光子雪崩探测器(SPAD)作为时间门控探测器。为了抑制背景荧光,利用短持续时间(~ 5ps)、高重复频率(~82 MHz)的脉冲激光和时间门宽为31 ps的微通道板型光电倍增管,利用单通道门控探测器实现了单光子计数技术。用于抑制乙醇中罗丹明6G样本的荧光。拉曼信号的信噪比和拉曼荧光强度比分别为4.2和129倍时,与没有门控的情况相比有显著提高。另一种成本相对较低的拉曼系统包括一个重复频率为6.4 kHz、脉宽为900 ps的脉冲二极管激光器和一个用于时间分辨光子计数的光电倍增管。该系统表明,在浓度为10-4M的罗丹明6G掺杂纯苯 ...
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