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强分布关于光轴对称的矢量光束。它是麦克斯韦(Maxwell)方程组在柱坐标系中的特征解。 ...
具有轴对称的振幅屏函数、其振幅调制在径向对径向距离(与轴的距离)的平方成余弦函数的波带片。 ...
通常由三个轴对称电极构成的一种电子透镜。该透镜与光学系统中的玻璃透镜相似,其特点是在透镜场区域外的电位值相同,所不同的是在整个电场中的电位连续变化,而玻璃透镜两侧的折射率是跃变的。 ...
在轴对称膜孔电极两边具有不同的电位,从而使形成的电场对电子轨迹造成影响的一种电子透镜。 ...
一种特殊的轴对称静电透镜。其特点是:电极除沿z轴对称外,还在与对称轴成g的圆锥方向形成电子透镜(等电位透镜、浸没透镜等),电子在其中形成特殊的轨迹,具有理想成像的性质。它主要用于分析仪器中。 ...
由轴对称均匀磁场与纵向均匀电场轴倾斜一个角度构成的一种特殊的电磁聚焦成像系统。当采用反射式光电阴极时,可以实现理想成像,且具有场和电子轨迹的解析解。 ...
在轴对称系统中,光学元件表面与光轴的交点。 ...
,一般已失去轴对称性质。因此不能像轴上点那样,仅用一个量来描述其像差。通常用光线的垂轴像差的子午分量和弧矢分量来描述,相应地,轴外点的波像差也将表示成与这两个分量之间的关系。分别以出瞳中心o’和理想像面中心为原点,作瞳面坐标和像面坐标如上图所示。为轴外点B的实际波面,为以理想像点为中心所作的在出瞳中心o’处与实际波面相切或相交的理想参考球面。任取一条光线,与波面,和高斯像面分别相交于和B'点,其坐标分别为光线的方向余弦为cosα,cosβ,cosγ。显然,则在三个坐标轴上的投影可以写成:微分这些式子,并将第一式乘cosa,第二式乘cosβ,第三式乘cosγ,然后相加,考虑到方向余弦的平 ...
二维半导体结构与拉曼选择规则在二维材料的基面上,晶格周期性与层状体相中的晶格周期性相同。体和ML (2D)之间的主要区别是沿z方向的破坏对称。例如,一些著名的TMDCs体态的原子公式为2H-MX2(H:六边形对称,M: Mo, W, X: S, Se, Te),由于z向的破晶对称,在ML中变为1H-MX2。因此,二维半导体晶体平面可以用两个平行于基平面的基向量表示。根据单位细胞中矢量的长度和夹角,可以在二维空间中得到4种不同的晶体结构,其中包含5个布拉瓦晶格。应当指出,由于元素周期表中有大量过渡金属,许多过渡金属以层状结构结晶,因此在自然界中可以找到许多tmdc。虽然所有这些层状化合物都具有相 ...
差的关系对于轴对称光学系统,轴上点发出的球面波经系统以后,只是由于唯一的球差,使出射波面变形而偏离于球面。由于轴上点波面是轴对称的,其波像差只需从波面与子午平面相截的截线上,取光轴以上的一方来考察即可。如下图所示,是波面的对称轴(即系统的光轴),是系统的出瞳中心,实际波面上任意一点的法线交光轴于点。任取一参考点,例如以高斯像点 A’为中心,作一在点相切于实际波面的参考球面它就是理想波面。显然就是孔径角为U'时的球差。光线交理想波面于M,则就是波面像差,简称波像差。可见,波像差就是实际波面与理想波面之间的光程差,用W表示。规定实际波面在理想波面之后时的波像差为负,反之为正。令理想波面的曲 ...
了讨论。对于轴对称光学系统,轴上物点成像只产生球差和位置色差。一般对三种色光分别作近轴光线、0.707 带光线和边缘光线的追迹后,就可算出像差值和画出如下图所示的三 色球差曲线。据此可全面判断轴上点像差的校正状况。垂轴平面上近轴轴外点或大孔径小视场系统的轴外点,只要根据轴上点光线的追迹结果,就能通过计算正弦差值来判知其 像质。远离光轴的点会产生所有像差,因此需对轴外点进行全部像差的计算。这种计算至少应对边缘视场和 0.707视场点进行,每点的孔径取值与轴上点相同。对于绝大多数能以二级像差表征高级像差的光学系统,以上计算已足够。对于那些不能忽略高级像差的系统,计算的光线数应该有所增加。 一般计算 ...
像光束关于光轴对称,能全部进人传像光纤,而轴外物点的一部分上光线或一部分下光线的倾斜角将会超过传像光纤的孔径角,导致被拦光,使轴外物点的像比轴上点的像要暗,这是不能允许的。因此,为了轴上物点和轴外物点的全部成像光束都能进入传像束中传播,应将成像物镜设计成像方远心光路。同理,后置光学系统也应设计成物方远心光路,如下图所示:图一这种物镜-光纤-目镜组合系统实质上是一种利用光纤束将中间像平面作轴向延伸的显微镜或望远镜系统,利用光纤柔软可弯曲的特点可将其插入人体与物体内腔,在医疗诊断和工业检验方面有重要的应用。一般应同时以另一束传光光纤实现对内腔的照明。3.平场镜光学系统要求校正各种像差,利用光纤束制 ...
一个微小的非轴对称曲面元,其曲率是随方向的变化而渐变的,但存在二条曲率分别为最大和最小的相互垂直的主截线。在光学系统中,这二条主截线正好与子午方向和孤矢方向相对应。这样,使得子午细光束和弧矢细光束,虽因很细而能各自会聚于主光线上,但前者的会聚点 Bt'(子午像点)和后者的会聚点 Bs',(弧矢像点)并不重合。子午光束的会聚度大时,子午像点 Bt',比弧矢像点Bs',更靠近系统,反之,Bs'更靠近系统。描述子午细光束和弧矢细光束会聚点之间位置差异的像差即称为像散(astigmatism),以 Bt' 与Bs'之间的沿轴距离度量之,属于细光束 ...
但由于光束的轴对称性质,可以简单地把球差表示成U1或h1的幂级数。考虑到当U1或h1变号时球差不变,以及当U1或h1为零时球差为零,可写出以下两个表达式:同理并结合上述轴向球差的公式考虑,得垂轴球差为展开式中的第一项称为初级球差(primary spherical aberratiom),此后各项分别称为二级球差、三级球差等。二级以上的球差统称为高级球差。 ...
像光束关于光轴对称,所以能够全部进入传像光纤,而轴外物点的一部分光线或者一部分下光线的倾斜角将会超过传像光纤的数值孔径角,导致被拦光,使轴外物点的像比轴上物点的像要暗,这是不能允许的。所以,为了轴上物点和轴外物点的全部成像光束都能进入传像光纤束传播,应当把成像物镜设计成像方远心光路。同理,后置光学系统应该设计成物方远心光路,如下图所示,由于一根光纤只能传递一个像元,所以为了达到传像的目的,必须将大量的单根光纤排列在一起,并在光纤之间以低折射率的包层隔离以防止发生串光。根据电磁场理论,光在界面上发生全反射的时候,仍然有进入第二种介质的波,称为消逝波。消逝波的透入深度与入射光的入射角,波长及偏振等 ...
)透镜一般呈轴对称,(x^2+y^2 )等效为离轴距离r^2,上述函数可表示为此外,调制相位量随r的变化还可以表示为其它更高级次的非球面或其它面型的透镜的函数。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
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