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纳米多孔薄膜的可调谐磁光克尔效应等离子体力学在高维数据存储、高灵敏度化学检测、生物传感等方面具有广泛的应用。这主要归因于表面等离子体传导光的亚衍射极限的能力,增强局部表面电磁场或允许在纳米尺度上定位光。据报道,金属纳米粒子的等离子体特性本质上取决于它们的尺寸、形状、表面形貌、晶体结构、粒子间间距和介电环境。等离子体动力学的一个发展是磁等离子体动力学。磁等离子体学促进了光子学和磁学领域的巨大兴趣,这些领域与光磁物质相互作用的共振增强有关,与纳米制造技术的快速发展有关(例如,纳米印记,光刻,物理气相沉积和微流体合成工艺)。磁等离子体力学的一个课题是增强磁光效应在等离子体纳米结构中的应用。纳米结构中 ...
看声光可调谐滤波器(AOTF)如何增强共聚焦显微镜的多功能性声光可调谐滤波器(AOTF)可以为共聚焦显微镜提供更加清晰的图像、逐像素波长的灵敏性以及精确的控制。Gooch & Housego(G&H)的生命科学部门副总裁Lars Sandström探讨了声光可调谐滤波将来的技术发展,以及如何进一步增强共聚焦显微镜在生命科学领域的多功能性。共聚焦显微镜,也称为共聚焦激光扫描显微镜(CLSM),在生命科学领域已经应用了数十年。从眼科到神经科学,共聚焦显微镜支持拯救生命相关的诊断、治疗和研究。如今,共聚焦显微镜的生物医学应用越来越依赖于声光可调滤波器(AOTF)。AOTF技术在精确控 ...
型号)。除了可调谐的波长输出外,Q-TUNE还提供旁路端口,用于访问泵浦激光束。可根据要求提供的可选扩展,用于监测OPO波长和线宽的紧凑型光谱仪。表2为Q-Shift激光器1551±1nm波段与1571±1nm波段部分参数示例。Q-tuneQ-tune GQ-tune HRQ-tune IRWavelength,nmOPOSH extension410-2300nm210-410nm680-2300nm750-1800nm1600-3200nm1380-4500nmBuild-in pump laser wavelength1064 or 1053 nm1064 or 1053 nm1064 ...
光谱仪。采用可调谐连续波光源进行光激发。图1.a)是极化PL设置。在输入端和输出端分别加一个短通(SPass)和长通(LPass)来降低泵浦激光噪声。在收集方面,光纤可以通向光谱仪或单光子计数器。泵浦探针时间分辨装置b)有一个FM(翻转镜),可用于在TR(光电二极管)和TRKR(平衡光电二极管)测量之间切换。S是样本的缩写。所有的时间分辨测量都是在Quantum Design的OptiCool的测试版中完成的(图2)。该系统的温度范围为1.5 - 350k,磁场达到7t。对于光学访问,有七个侧窗和一个顶窗。样品阶段为半径6厘米,而超导磁体内缘之间的空间为9厘米,这为定制件提供了充足的空间(图2 ...
.6μm)、可调谐染料激光器、Ti:蓝宝石和翡翠玉(两者都在远红外范围)激光器。干涉测量技术和全息术利用脉冲激光用于解决与记录系统的稳定性相关的问题。光学遥感和通信应用包含纤维主要利用Nd:YAG激光器。zui大能量的CO2激光器广泛应用于工业应用,如材料加工(激光切割,焊接,钻孔,等等),目前以上几乎所有的激光器都应用于医疗过程。了解更多详情,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-330.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电 ...
成本的降低,可调谐激光器和滤波器正变得越来越流行。在DWDM系统中,高精细度滤波器是确保不同波长信号之间有效隔离的关键组件。这些滤波器的作用类似于分色镜,能够准确地分离出每个波长信号,防止信号之间的干扰和交叉影响。波长选择性:高精细度滤波器能够有选择性地通过特定波长的光信号,确保每个通道的波长独立传输,zui大限度地提高传输效率。信号纯净度:通过高精细度滤波器的精确滤波,DWDM系统中的各个通道能够保持高纯度,有效减少了信号失真和传输噪声。光学性能提升:高精细度滤波器的窄线宽提升了系统的光学性能,确保了波长之间的清晰分隔,从而增强了整个DWDM系统的可靠性和稳定性。昊量光电新推出可调谐F-P腔 ...
场成像平台:可调谐激光源(TLS)和IMA,前者允许在激发下进行滤波,后者提供发射滤波TLS由两个模块组成:超连续谱源(宽带源)和基于Photon等的体积布拉格光栅(VBG)技术的激光线可调谐滤波器(LLTF-带通滤波器)。IMA由同样基于VBG的高光谱成像滤光片(超立方体)组成。当与配备暗场聚光镜的研究级显微镜结合使用时,TLS和超立方体可以将该显微镜转换为高光谱暗场设置。这些系统可在可见光(400-1000nm)、近红外(900-1620nm)或两者(400-1620nm)光谱范围内连续调谐。这一套平台能够在无需繁琐的样品准备的情况下,深入研究纳米材料的性质。一、使用TLS获得的结果在Pa ...
为中心频率的可调谐带通滤波器来选择fceo,然后用一个额外的RF放大器进行放大。该信号连接到Vescent SLICE-OPL,该模块为MENHIR-1550的泵浦电流提供反馈,以实现fceo稳定。使用射频频谱分析仪可以清晰记录fceo频谱和噪声频谱。在整个系统中,由于COSMO模块的优xiu性能,放大器泵浦电流提供140 mW(140 pJ)即可优化fceo信号。在偏频锁定COSMO模块内部,光信号产生了超连续谱。超连续光谱显示在780 nm附近有一个峰,而1560nm附近的光频率加倍,也会影响780nm的光。为了在实验上说明这个概念,我们将一个封装的超连续谱产生装置连接到放大器的输出端。图 ...
hoton的可调谐激光源作为激发,用光致发光激发(PLE)和反射成像对相同的样品进行研究,并使用光子等的IMA进行PL成像,使用532nm激光激发源(见图5)。PLE光谱表明,PL发射的强度取决于激发光子的能量,在2.03eV激发时达到zui大强度。获取空间信息还能为了解样品中是否存在缺陷提供宝贵的信息。研究还表明,将PLE与拉曼光谱结合起来,有助于确定包晶体晶体中PL发射的来源。zui后,将PL和PLE测量与Frank-Condon 模型相结合,可以深入了解电子与声子的相互作用[3]。图5、(a)在钙钛矿晶体上以2.33eV提取的光致发光激发(PLE)高光谱图像;(b)在2.33eV下提取的 ...
不同的平台:可调谐激光源(TLS)允许在激发中滤波和IMA,一个提供发射滤波的平台。TLS由两个模块组成:超连续源(宽带源)和基于光子等体积布拉格光栅(VBG)技术的激光线可调谐滤波器(LLTF-带通滤波器)。IMA由高光谱成像滤光片超立方体组成,也基于VBG。当与配备暗场聚光镜的研究级显微镜结合使用时,TLS和超立方体可以将该显微镜转换为高光谱暗场设置。这些系统在可见光(400-1000nm)、NIR(900-1620)nm或两者(400-1620nm)光谱范围内连续可调谐。这种zui先jin的平台允许对纳米材料进行深入表征,而无需任何特殊的样品制备。如果您对高光谱暗场显微镜感兴趣,请访问上 ...
磁畴成像的四种传统磁光效应从图1的右列可以明显看出传统磁光效应之间的现象学差异。对于Kerr, Voigt和梯度效应,在光学偏光显微镜下,对FeSi晶体的四相畴图进行了成像,其中表面畴沿两个正交易轴磁化。对于每种效果,通过适当设置显微镜的光学元件并根据指示选择适当的光入射来调整典型的域对比度。在克尔效应中,四个畴相出现在多达四个不同的灰度级,因为这种效应线性地依赖于磁化矢量。由于Voigt效应具有二次依赖于磁化,相同的区域模式在Voigt显微镜中只显示两个灰度级,每个磁化轴一个,与磁化方向无关。在对磁化变化敏感的梯度效应中成像,区域边界显示出依赖于邻近区域相对磁化方向的对比度。梯度和Voigt ...
往是可移动和可调谐的。电子的两个基本固有性质是电荷和自旋,它们分别受到电场和磁场的影响。因此,提供了两种不同的方法来与这个粒子相互作用。操纵电子的电荷是电子学的基础,而自旋电子学旨在通过自旋控制系统中的电子。自旋控制的标准方法涉及铁磁性材料,它可以通过电流在磁性状态之间切换,外部域,或者两者兼而有之。尽管永久磁铁是shou选,因为它们可以集成到当前的半导体技术中,但它们通常是静态的,速度很慢。另一方面,材料中自旋的全光控制,通过偏振依赖的光学选择规则实现,为快速、无损和无磁铁控制自旋信息提供了机会。光诱导自旋取向(OISO)是自旋注入的关键因素,已在低维III-V和II-VI半导体中用于自旋电 ...
象)一般都是可调谐激光器,它的频率能够根据控制信号通过内置的PZT触动器来调制。所以,控制信号被输入至激光器后生成zui终的输出波长。zui后这个输出信号被反馈回去并刷新反馈信号。基于触动器的响应,需要仔细设定控制器的响应和PID设置来保证稳定的反馈和足够的噪声抑制。为了更好地理解,可以通过测量干扰抑制来表征整个系统的闭环控制响应。我们可以通过在Vin处注入扫频信号和在Vout处得到输出信号。推导出的相对应频率响应为:其中C(s)、P(s)和S(s)表示控制器(伺服控制)、被控对象(PZT触动器)和传感器的作用。公式6中的表达式提供干扰抑制,公式7表示互补灵敏度函数,公式8是控制系统的开环增益 ...
eV范围内可调谐。因此,它可以选择在GaAs带隙Eg附近(10 K时约1.518 eV),这对于优化样品的磁光Kerr响应是必要的。激光通过几个宽带介质反射镜引导到一个薄膜分束器。在这里,大约90%的光被传输并到达光谱仪,光谱仪用于确定激光的波长。剩下的10%的光被反射到显微镜物镜上,物镜将光聚焦到低温恒温器中的样品上。物镜的放大倍率为60,数值孔径为0.70,工作距离约为2.5 mm。为了在切割边缘平面上获得尽可能小的激光光斑直径,必须确保显微镜物镜的整个孔径均匀照射。因此,光束在离开二极管激光器后用望远镜加宽。样品上的光强可以借助中性密度滤光轮来控制。测量时使用的探测激光功率约为10μW ...
种方法是使用可调谐激光器扫描波长, 但这很慢, 而且对于活细胞成像等对时间敏感的实验来说往往是不够的。”为了克服这些限制, 华盛顿大学的科研人员使用第三束激光束来同时对两个间隔很宽的光谱区域进行成像, 例如一个在指纹区域大小(比如. ~1600 cm-1应对酰胺振动)和一个在C-H区域大小(比如. ~2900 cm-1应对蛋白质), 但这会增加实验设置的占用空间和复杂性。图2:用Moku:Pro多仪器并行模式设置在间隔较远的拉曼转换处拍摄的HeLa细胞SRS图像。解决方案在采用调制传输检测方案的 SRS 显微镜实验中,高质量的锁相放大器是关键的硬件组件。Moku:Pro 的锁相放大器为 SRS ...
。随后,声光可调谐滤波器(AOTF)和液晶可调谐滤波器(LCTF)被引入到拉曼成像中,并提供了电子可调谐性。可调滤波器方法已被证明是测量隔离波段最有用的方法。如果只需要几个帧来定义波段,全球拉曼成像可以相当快。当有许多重叠波段或非线性背景时,许多图像必须以不同的拉曼位移拍摄,时间优势就消失了。需要注意的是,声光滤波器的透射率仅为50%左右,而液晶滤波器的透射率约为20 - 40%。相比之下,电介质滤光片通过80-90%的入射光。这种差异是因为AOTF和LCTF都作用于线偏振光。在大多数拉曼微探针中,拉曼散射的两个偏振分量都被收集,即使激发激光是线偏振的。如果您对拉曼光谱成像有兴趣,请访问上海昊 ...
nm范围内的可调谐皮秒斯托克斯脉冲。该配置最近已经升级,通过Yb:fiber或Tm:fiber放大来增强Stokes臂的功率。替代方案依赖于皮秒Yb:光纤振荡器与基于光纤的三阶光参量放大器(OPA)或OPO的组合,或直接泵送OPA的高功率飞秒Yb振荡器。图1单频CARS和SRS在概念上非常相似,从一种技术切换到另一种技术只需要对光激发路径和检测链进行微小的修改。然而,SRS技术对激光源的额外要求是高频低强度噪声,这是检测小差分信号所必需的。图1显示了用于传输检测的CARS/SRS显微镜的实验设置,通常用于细胞或薄组织切片;对于后向检测,用于厚组织,只使用一个物镜,通过分束器检测信号。泵浦脉冲和 ...
种方法是使用可调谐激光器扫描波长。然而,波长调谐速度很慢,而且对于时间敏感的实验(如活细胞成像)来说往往不够。应对这一挑战的另一种解决方案是引入第三束激光束来扫描不同的拉曼过渡区域。这种能力对于两个光谱区域的同时成像特别有吸引力:一个在指纹区域(例如 约1600 cm-1用于酰胺振动)和一个在CH区域(例如 约2900 cm -1蛋白质)。在 SRL 成像方法中,实验装置由一个斯托克斯光束和两个不同波长的泵浦光束组成。此设置的常用检测方法需要单独的检测器和单独的 LIA。然而,Moku:Pro 的多仪器模式允许部署多个LIA,因此可以在不需要任何额外硬件妥协的情况下实施第二个LIA。图 5:M ...
更宽,可用于可调谐激光器和超快激光器,但通常增益系数小且热性能差,因此仅用于高功率激光。由于事实证明,圆盘激光器与具有或多或少高透明度阈值的激光材料一起工作良好,因此最初希望它能与其他4能级或准3能级激光材料同样好地工作。据报道,具有稀土离子(例如)和过渡金属离子(例如(蓝宝石)中的或ZnSe中的(用于中红外)的圆盘激光器通常的输出功率和效率远低于的典型值。过渡金属离子的3d电子与晶格振动(声子)强烈耦合,通常会导致非常宽但增益低,这使得作为具有非常短增益和吸收长度的盘式激光器运行成为一项挑战。仅从生产过程来看,半导体非常适合盘式激光器的几何形状,无论是增益材料(量子阱或量子点)还是高反射镜( ...
号水平、限制可调谐性、损失光谱选择性和增加CARS中的非共振背景为代价的。这主要有两个原因。首先,典型的拉曼光谱特征宽度约为15 cm−1。在800nm附近,这相当于约1 nm的带宽。对于任何激光器系统,激光脉冲宽度和激光光谱带宽之间的反比关系意味着,对于给定的光谱带宽,可以达到的最短脉冲有一个基本的限制。在1 nm带宽的情况下,假设脉冲形状为高斯,该脉冲宽度约为0.95 ps。将脉冲缩短到这个值以下将导致CARS中非共振背景/共振信号比的增加,从而降低对比度和降低图像质量。在SRS中,结果很简单,即使峰值功率(因此非线性光损伤)会增加,也不会产生额外的信号,因为与拉曼有源跃迁没有共振的频率分 ...
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