SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
光纤衍射光栅的介绍(一)自1961年史尼策首次提出光纤波导可作为法布里-珀罗干涉仪以来,光纤作为传感元件的突出潜力一直被开发到现在。大量的工作基本上都集中在纤维本身上,而没有注意到它的表面。光纤衍射光栅,是在光纤端面构建衍射光栅,利用多层衍射光栅对可以构成光纤马赫-曾德尔直线干涉仪。光纤衍射光栅是一种新型的光纤器件,具有鲁棒性高、运行稳定性好的特点。光纤传感解决方案—光纤光栅传感器光纤传感解决方案—光纤光栅解调仪昊量光电最新推出的光纤光栅传感系统补足高采样频率要求的市场空缺,采样频率3-40Khz可选,可同时在线监测温度、加速度、应变、位移、压力等多个物理量。一、 光纤衍射光栅原理衍射光栅是可 ...
几种体布拉格光栅滤光片的区别简介布拉格光栅陷波滤光片(Braggrate Notch Filter, BNF)、(Braggrate Pass Filter, BPF)和布拉格光栅带通滤光片(Braggrate Bandpass Filter,BP)三者皆是应用于拉曼测量系统之中的重要光学原件,并主要通过它们实现低波数拉曼测量(Raman shift <30cm-1);以下主要从物理参数方面介绍三者区别:①体布拉格光栅陷波滤光片(BNF)体布拉格光栅通过紫外全息光照射光热折射玻璃而制成的体布拉格光栅滤光片,该布拉格光栅对满足特定角度的单波长光有较高的衍射效率,而且布拉格光栅陷波滤光片为反射式滤 ...
谱成像仪:一光栅分光,通过光栅将光谱展开,然后线阵推扫成像,比如Specim高光谱相机,覆盖各种波长和领域;二可调谐滤波器分光,此原理相机不需要外置推扫或移动装置,面阵成像,光谱扫描,比如Hinalea凝视型高光谱相机;三芯片镀膜型高光谱相机,采用高灵敏ccd芯片及cmos芯片研制了一种新的高光谱成像技术,在探测器的像元上分别镀不同波段的滤波膜实现高光谱成像,比如XIMEA和IMEC。除此此外还有比如内置推扫高光谱相机,芯片推扫高光谱相机等都属于上述三大类当中。Specim高光谱相机原理采用的是面阵探测器,线阵推扫成像的方式,探测器自身垂直于运动方向扫描,获得一维线视场的空间信息,并利用机械运 ...
当布拉格衍射光栅,使输入到器件的激光束以适当的角度偏转。根据AOM的配置,多达90%的入射功率可以分配到布拉格光栅的一级衍射。调制是通过改变使用的射频信号来实现的。在AOM中,通过压电换能器在材料中形成布拉格光栅。技术比较对于大多数应用,EOM和AOM之间的选择是基于几个关键的性能和成本考虑。由于AOM通常是一个成本较低的选择,除非应用方面对EOM的关键优势之一有重大需求,一般AOM都是首选。与AOM相比,EOM具有更大的孔径、更高的功率和脉冲能量兼容性、非常高的对比度和快速的上升时间。而AOM则可以提供更高的调制速度。下表中总结了一些最重要的参数及其典型值。速度/上升时间调制器的时间性能是由 ...
/毫米的衍射光栅和一个索尼ILX511线性硅CCD探测器组成。光谱仪的分辨率为~ 1 nm,在532 nm激发下,最大可达到的拉曼光谱分辨率在100 cm−1时为~35 cm−1,在3000cm−1时为~ 25 cm−1。光谱仪在工厂进行了预校准,软件模块内置了拉曼位移模式下的光谱记录功能。另外,光谱仪也可以单独校准,然而几乎没有什么不同。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造 ...
位分布的全息光栅,光束经过该面反射后即可生成涡旋光束。该方法与螺旋相位板法原理非常相似,只是实现方法不同,螺旋相位板的通过透射光程变化实现,空间光调制器是通过液晶反射控制相位,但都使光束被赋予螺旋相位。全息图法也与前两种相似,只是通过全息片使光束被赋予螺旋相位产生涡旋光束。利用螺旋相位板法产生涡旋光束能够实现较高的效率转换,并且能够克服空间光调制器的缺点对高功率的激光束进行转换。但一个螺旋相位板只能产生一个固定的拓扑荷的涡旋光束,而空间光调制器则更灵活,可根据需求调整。此外,加工技术上高质量的螺旋相位板加工困难,成本较高,但在应用中更为紧凑方便。相关文献:[1]陈志婷. 涡旋光束的特性研究. ...
洞)到达衍射光栅(参见图2)。光栅把光按波长展开,就像棱镜把白色的光转换成彩虹一样。一个宽带光,例如太阳光是由很多不同波长的光组成的。当衍射光栅暴露在这种类型的光下,它将从多角度反射光线产生了一个分散的光谱就像一道彩虹。类似地,如果光栅接触了一种单一光源,比如一束激光,那么只有激光的特定波长的光会被反射。图1 PR-788光谱测量范围对于PR-655、PR-670和PR-788测量波长范围是380纳米(nm)(紫色)到780nm(深红色)-即电磁波的可见光谱段 (参见图1)。衍射光谱到达CCD探测器;PR-655探测器是128位的线性探测器,PR-670探测器是256位的线性探测器,PR-78 ...
子通过;由于光栅光谱仪的吞吐量可以产生显著的偏振依赖性,从而使信号的偏振依赖性发生显著扭曲,因此采用半波片来保持进入光谱仪的信号的偏振方向相对于光栅槽方向不变。由于大多数光学元件都有一定程度的偏振依赖性,因此在设计光学系统时必须谨慎,以获得准确的结果。例如,由于s偏振和p偏振的反射率不同,入射到镜子上的光应该是纯s偏振或p偏振,以避免由于反射而引入椭圆偏振。即使如此小心,也不能完全排除光学元件的退极化效应。物镜的高数值孔径也会导致小的退极化效应。虽然这些影响通常很小,可以忽略不计,但如果需要以更高的精度分析偏振依赖性,则需要基于Stokes-Mueller方法的更仔细的校准程序。激光束通过显微 ...
度下,较宽的光栅可以在给定的曝光时间内收集更多的光子,但代价是较低的光子到达时间分辨率。正如我们将看到的,这不是一个基本的极限。该软件允许选择门配置(长度),每1位帧的激光脉冲数(曝光),每个门图像的位深度(8或10位)(动态范围),两个连续门位置之间的延迟(步长),以及数据集中门图像的数量。栅极特性影响时间分辨成像性能,影响荧光寿命测定的准确性和精密度。对于大视场系统,测量的空间均匀性是由栅边位置分布或倾斜决定的。在大尺寸传感器中,门信号的倾斜和高频信号切换期间可能的电压下降导致阵列的门边缘非均匀性。随着栅极长度的增加,上升边缘倾斜明显缩小(在表1的最后一行旁边)。这种效应可以归因于信号转换 ...
管内腔模式、光栅(或滤光片)和外腔模式的色散之间的竞争。这些元件随温度、腔长或光栅(或滤光片)角度的变化体现出的不同模式表现,限制了激光频率的稳定性和频率可连续调谐的范围。首先需要知道的是在激光器谐振腔内部会发生模式竞争,虽然各模式的频率不同,但使用相同的反转粒子数,因此在均匀加宽的激光器中,满足阈值条件的纵模在振荡过程中相互竞争,导致只有相对靠近中心频率的纵模取胜,而其他模式都被抑制。而跳模正是因为模式竞争而引发的。如下图所示,在图(a)中νq相比νq+1更靠近中心频率ν0,因此在模式竞争中νq取胜,激光器输出激光频率即为νq。但是由于半导体激光器的输出频率受到温度以及腔长的影响,当腔内温度 ...
个挑战。光纤光栅是实现锂离子电池测量的有效方法,与电子类相比,使用光导纤维的优点是布置方便、响应速度快、抗电磁干扰、低侵入性和体积小。COMSOL有限元软件中模拟的锂电池组温度梯度图二、光栅监测原理理想情况下的锂离子电池是希望离子能够在电极材料之间可逆地脱出和嵌入,不发生电极片上材料消耗、电解液分解、金属锂的不可逆沉积等情况,然而实际电池中总有许多诸如上述类似的副反应发生,逐渐降低电池的使用性能,导致失效。这个失效的过程无法使用传统的传感器检测,如热电偶或热电阻,尽管对温度的检测可以告诉我们热过程已经被改变,但热电阻无法告诉我们在热过程发生改变前,电池内部的物理或结构状态发生了怎样的变化,即温 ...
或成像区域的光栅模式。同样,在共振时工作的轴获得其参数,开始时应在低电压和低角度情形下运行,以避免超过设备的最大机械角度。c)第三种模式为共振模式。在这种情况下,两个轴都利用窄的高增益共振来获得大的偏转角和相对低的电压。运动被限制在窄带宽的正弦轨迹中,其相位滞后于外加电压。由于谐振模式可以在最高增益点的几个百分点以内获得,因此没有必要在准确的谐振峰值处驱动装置。由此产生的二维运动描述了圆、椭圆和各种高阶李萨如模式,并且可以以某种速率调制。当设计为点对点模式的器件在共振附近或共振处被驱动时,它们可能会超过安全工作角度。因此,在共振附近或共振处进行操作时,电压要明显降低,而且要格外小心。图2.使用 ...
吐量。体全息光栅滤光片具有高吞吐量的窄带宽陷波滤波器如图2。每个VHG滤光片都有一个陷波剖面,设计用于衍射与激光匹配的特定波长,并传输所有其他波长。这些滤波器使得激光波长具有极高的衰减(每个滤波器的波长为>OD 4),同时保持附近拉曼信号在5波数以上的高传输。图2这导致能在5-200波数快速获取高质量超低频拉曼光谱。这些系统是基于一个稳定波长的激光源,一系列VHG滤波器和单级光谱仪如图3。这种强瑞利衰减和高宽带传输的结合使系统能够同时捕获强烈的低频斯托克斯和反斯托克斯拉曼波段和“指纹区域”过渡,极大地简化了整个系统,降低了尺寸和成本,同时提高了使用拉曼进行化学鉴定和其他应用的灵敏度和可靠 ...
被分光仪内的光栅在空间上分隔开。在时域中这些峰通常被认为是同时到达光谱仪。这种方法中拉曼信号通常被荧光辐射污染。通过对发射信号进行时间门控,可以将拉曼信号从荧光背景中分离出来:如果短脉冲光激发分子,拉曼信号在脉冲的脉宽范围内发射,而荧光的寿命更长。根据这个想法可得到无荧光的拉曼光谱。但是仪器变得更复杂,且由于通过门控系统和光谱仪不可避免的损耗,信号的幅值显著降低。此外通过光学元件,特别是光谱仪光栅的传输通常是偏振相关的。新的拉曼信号的采集和分析方法解决了这两个障碍:相对较弱的信号水平和不消失的荧光背景。通过将采集到的拉曼信号送入足够长的光纤中,拉曼峰可以被时间分离。通过将时间门控光电倍增管(P ...
00线/mm光栅光谱仪。记录4个积分时间为10s的拉曼光谱,然后取其平均值。这种基本的拉曼设置在后来的许多实验中也被使用。图2不久后的新方案中采用了近红外拉曼光谱仪,该光谱仪在样品穿透和背景信号减弱方面具有优势,可以预测盐水中葡萄糖、乳酸和肌酐的浓度。方案中使用了一束光纤,以便于在不牺牲光谱分辨率的情况下,将更多的光子从样本上的大面积传送到光谱仪的入口狭缝。实验的设置如上图2所示:本实验使用的激发源为200 mW的830氩离子激光泵浦染料激光器。后向散射的光子通过二色分束器被光纤束采集。实验中记录光谱的曝光时间为100秒。图3根据上述实验经验与结果,新的方案提出在收集路径中替换使用抛物面镜,进 ...
玻璃、棱镜、光栅和棱栅 (grating+prism)的GDD和TOD的符号.表2显示玻璃通常表现出正的GDD和 TOD,我们一般希望补偿器与色散的大小相匹配,但符号相反。很明显,由于TOD符号不匹配而导致光栅很快就会受到限制:光栅的TOD 色散会增加玻璃的色散,因此,用于多光子显微镜的大多数补偿器都采用棱镜。棱镜可以以布鲁斯特角切割,因此,棱镜补偿器具有优良的传输效率。棱镜玻璃材料的选择至关重要。像 SF10 这样的玻璃很受欢迎,因为由这些材料制成的棱镜具有高度色散性,所以制造处的棱镜几何结构紧凑。 然而,虽然来自棱镜的 TOD 具有正确的符号,但在色散大小量级上却是错误的。 因此,由于棱镜 ...
过使用激光的光栅扫描焦斑来构建图像的过程。在本节中,我们将简要描述图像构建过程(第 5.1 节)并概述激光扫描的基本原理(第 5.2 节)。然后简要讨论旁轴系统设计的局限性(第 5.3 节)。我们还将讨论使用计算机辅助光学设计来优化扫描时聚焦脉冲的空间特性(第5.4 和 5.5 节),以及如何改进FOV 和场曲(第 5.3a 和 5.5 节)。最后,我们将讨论扩展到涵盖提高数据采集率的多焦点方法(第 5.4 节)。5.1 MPLSM系统的图像构建如第 2 节所述,MPLSM 与其他成像方式相比的一个显着优势是它对混浊(例如生物)介质的散射相对不敏感。如第 2.3 节所述,非线性对比机制将激发限 ...
素探测器二维光栅扫描(raster-scanned)的成像效率与图像像素数成反比。现代扫描技术通常采用一对振镜,用于将光引导到单像素探测器上。光栅扫描系统通常用于需要在不适合硅基传感器技术使用的波段进行传感的应用,在这些应用中,硅基像素化传感器变得昂贵或不切实际,例如红外线或深紫外线。然而,当扫描来自自然场景的光时,任何单点扫描机制的效率都与图像中的像素数成反比。(3)使用基于计算的方式的单像素相机不需要二维光栅扫描。单像素相机已经应用于可见光成像、多光谱成像、高光谱成像、红外成像、太赫兹成像、气体成像、实时视频、后处理视频、显微镜、三维成像、偏振测量(polarimetry)、多模成像、经散 ...
a)叠加闪耀光栅Meadowlark公司的SLM控制软件提供生成任意周期闪耀光栅的功能,该光栅可以方便的与客户的全息图进行叠加,从而把结果偏转到1级位置,客户只需要用光阑将零级光滤掉,只让一级光通过即可。b)叠加菲涅尔透镜MLO公司的调制器控制软件提供生成任意焦距菲涅尔透镜的功能,用户可以将全息图与该菲涅尔灰度图进行叠加,从而零级光与衍射光的焦平面会发生错位,零级光在衍射光的焦平面上会发散掉,从而减小零级光的影响。光路方面:1)光路中添加偏振片和半波片,提高入射光的偏振态准确性为了使用SLM作为相位调制器,入射偏振必须是线性的,并且与LC分子对齐。为了确保入射光的偏振是线性的,建议在激光光源后 ...
息,利用衍射光栅获得物体的光谱信息。如图1,以一个视角为例,道威棱镜将输入视角图像旋转 角度(是道威棱镜自身的旋转角),旋转后的视角(perspective)图像由柱透镜再次成像,所得图像本质上是旋转物体图像与柱透镜的线扩散函数的卷积。在柱透镜后焦平面上放置一个狭缝,沿水平轴对图像进行采样,所得一维信号是物体在 角度的"投影",这类似于传统X射线CT中的投影测量(柱透镜和狭缝的组合,通过丢弃大部分光线将二维图像压缩成一维)。图像形成可以描述为:其中g是矢量化的二维视角图像。是旋转算子,表示道威棱镜在角度处的函数的。T表示在一维狭缝处的信号积分,而是一维狭缝采样的信号。通过衍 ...
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