中文：光学材料；英文：optical materials

散。另外透射光学材料还应有高度的光学均匀性，化学稳定性和良好的物理性能，同时在材料中不应有明显的气泡，条纹和内应力等缺陷。这些都对光学成像有缺陷。透射光学零件应用的材料一般有光学玻璃，光学晶体以及光学塑料，其中又以光学玻璃使用最多。光学玻璃能透明的波段大约为0.35到2.5微米，在0.4微米以下时，已显示出对光的强烈吸收。光学玻璃可以分为冕牌和火石两大类，各大类又有好几种类，一般而言，冕牌玻璃的特征是低折射率低色散，火石玻璃是高折射率高色散。随着激光技术和光探测技术的不断发展，各种激光光学系统和红外光学系统以及其他应用特定波长的光学系统越来越多，由于这些光学系统的应用波段不一定式可见光波段，像 ...

的微结构引入光学材料，彻底改变了材料的光学特性。它可看作是半导体物理学成果在光子领域中的拓展。实际上，半导体的能带结构是电子和晶格引起的周期性电动势之间相互作用的结果。通过求解周期性电动势的薛定谔方程，就能得到被禁带所分离的电子能量状态。类似地，如果把这种周期性变化的电动势用周期性变化的介电常数，即折射率来替换，同时，把薛定谔替换成经典的电磁波波动方程，就能获得光子晶体中的光子带隙。早在1987年，多伦多大学的Sajeev John和贝尔通信实验室的Eli Yablono-vitch就预言了光子带隙，光子带隙成为20世纪90年代初期光子学领域的研究热点。他们的研究设想是通过建立合适的波导结构， ...

图作为非线性光学材料，非线性系数是一项重要的光学参数，它决定了材料的相位匹配的波长。通过第一性原理计算可得双折射的系数，并且结果表明三个化合物都是负的双光轴晶体，在1064nm的激发光下Δn=nz-nx，其双折射系数分别为：0.070, 0.090和0.060，此数据表明上述三个化合物的双折射系数大于已经报道的磷酸复盐晶体。图3(a)、(b)和(c)分别为化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的双折射系数谱图您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...

常见光学精密测量技术1.光斑分析和测量技术光斑测量与激光技术是紧密相关的，在激光器行业有着非常广泛的运用，激光光斑测量是评价激光光束质量的主要手段，是指导激光设计，制造和装配的重要依据。评价激光光束质量的指标主要涉及这些方面：1.光束的发散角和倾斜度。发散角是用来衡量光束从束腰向外发散的速度，可以用来表征激光的准直性能。光束倾斜度是表征光束偏离出光面垂轴方向的程度，图1所示为表征激光光束的常见参数。2.光斑尺寸。测量光斑不同径向的直径大小，表征光斑尺寸，可以用于评估激光作用范围，特别在激光加工领域有着广泛的运用。图2所示为激光光斑在空间传播的光斑大小演变图，可以计算激光光束的数值孔径和最小光斑 ...

四项技术是：光学材料（如玻璃和聚合物）、换能器（包括胶片和电子探测器，人眼除外）、光源（从蜡烛、弧光灯、白炽灯到LED和激光器）和处理技术（通过生物、电子或其它的处理技术）。今天所有的成像器材都是基于这四项技术制造而成的。在这一章节，我们根据当时对技术的理解以及技术水平划分了5个成像周期。在这一章节讨论了4个周期，最后一个周期是计算成像，后续章节描述。每个周期的年代划分是粗略划分的，并不意味着固定不变。第一个周期是古代，在此时，尽管已经有了玻璃，但是工匠们缺少理解和使用它们的知识。玻璃仅仅被用作装饰、窗户、或像碟子和杯子这样的东西。下一个周期从1600到1840年，是光学科学和工程的开端。多镜 ...

a值以及某些光学材料的透过率和反射率等应用。还可以做为标准，来校正机差，以及校正成像亮度计参数。不仅是科研，也是工厂中亮度，色度测量解决方案的首选。四、Photo Research 亮度计系列产品概述：PR-655 CCD探测器 128位线性TEC制冷 波段：380-780nm 带宽：8nm 亮度范围：0.68-102,774nitsPR-670 CCD探测器 256位线性TEC制冷 波段：380-780nm 带宽：8nm 亮度范围：0.034-8,565,000nitsPR-680 CCD/PMT双路探测器 256位线性TEC制冷/光电倍增管 波段：380-780nm 亮度范围：0.003- ...

是唯一实用的光学材料，用于157纳米光刻步进和扫描透镜。制备高质量的低应力双折射CaF2一直是一个挑战。除了这种应力诱导双折射，约翰·伯内特和他在NIST的同事们发现了CaF2沿<110>在157.6纳米处的晶体轴径为11.2纳米/厘米这一消息对于光刻工业来说是一个不受欢迎的意外，因为他们错误地认为属于立方晶体群的CaF2是一种各向同性材料。在本质双折射的材料中，线偏振光沿着不同的晶体轴经历不同的折射率。双折射也可以引入外部或残余应力在大块材料。在非常短的波长(即157 nm)， CaF2显示应力诱导双折射和更强的内禀双折射(也称为空间色散双折射)。CaF2中的双折射为高性能的印刷 ...

激光束在光敏光学材料中产生双光子吸收。只有发生双光子吸收的微小体积内才会变成固体，从而提供了一种创建高分辨率3D元素的方法。虽然这种3D直接激光打印已经使用了一段时间，但在光纤尖端上制造如此小的光学器件时，很难获得正确的比例和对齐。“在开始制造过程之前，我们能够通过执行高精度的2D和 3D模拟实验来克服这一障碍，” Lightmant说。“此外，我们必须仔细考虑如何将光学元件相互集成，然后将其与光纤芯对齐。”在基于模拟进行周密规划后，研究人员使用商用3D直接激光写入系统和高光学质量光敏聚合物打印出直径为60微米、单模端部高110微米的110微米高光学器件光纤。该设备包括一个用于光准直的抛物面透 ...

由各向同性的光学材料制成的，如石英等。PEM具有高调制纯度、效率、宽波段响应、高功率、优异的延迟稳定性等特点，广泛应用于偏振调制中。2.应用举例—线性双折射偏振测量仪下图展示了一个利用PEM，基于双折射原理，测试样品延迟大小和方向的装置结构图。2.1线性双折射偏振测量仪结构包含了一个偏振调制模块(光源，偏光片和一个PEM)、一个安装在机控X-Y位移台上的样品安装架以及双通道探测组件。每个探测通道包含一个检偏器和探测器。通道1(交叉起偏器)测量和PEM(0°)光轴平行的线性延迟分量，通道2测量和PEM光轴成45°方向的线性延迟分量。接下来使用Mueller矩阵来分析装置，到达两个探测器的光强可表 ...

用特殊色散的光学材料，如萤石（CaF2）或特种光学玻璃。这些材料的折射率均很低，又要校正色球差，故复消色差物镜的结构要较消色差物镜复杂得多。下图5为一数值孔径为1.25 的100倍复消色差物镜，其中阴影部分是萤石透镜。由于这种物镜倍率色差较大，需与相应的补偿目镜配合使用。图5三、平场消色差物镜和平场复消色差物镜由于复消色差物镜仍然具有较大的像面弯曲，不能在平的接收面上给出整个视场的清晰像，为作显微投影或显微摄影，zui好应用平场物镜。这种物镜的主要问题是设法减小或校正匹兹凡和，办法是在系统中加入弯月形厚透镜或正负光焦度分离的薄透镜成分，或二者兼用，因此必然导致结构的复杂化。下图6所示为一数值孔 ...