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晶体放入一个光学谐振腔内可明显地提高效率，这就是光学参量振荡器（OPO）。相位匹配是指在两个或更多频率的光通过晶体传播时固定这些光之间的相对相位。折射率随光的频率而变，因此，随着光子在材料中传播，两个不同折射率的光子之间的相位关系将改变。除非晶体对这些频率进行了相位匹配。为了输入光子进行有效的非线性转换，需要在整个晶体中保持输入光子和输出光子之间的相位关系。如果相位不能匹配，产生光子相互间将以正弦的方式在同相和异相之间变化，限制从晶体中输出光子的数量，如图所示。传统相位匹配要求光在一个特定的方向上在晶体中传输，在这个方向上晶体的自然双折射和输出光的折射率相匹配。尽管这种方式可以实现相位匹配，但 ...
射面（可看做光学谐振腔）。大部分的激光器都是由泵浦源、工作物质和光学谐振腔构成的。光学谐振腔通常由相隔一定距离的两块反射镜组成（一块为全反射面、一块为部分反射面），这样做可以令入射光源在谐振腔内来回振荡，尽可能多地接触工作物质，使工作物内原子受激辐射的概率增大。最终，一束方向性强、亮度高、单色性和相干性好的激光将会从部分反射镜另一端射出。相关文献：《激光原理与应用》（第4版）——陈家璧 彭润玲 ...
将激光锁定在光学谐振腔的共振频率上，MOGLabs激光器提供了通过如此PDH技术稳频的可能性。图1：PDH产生的典型误差信号PDH技术的优点在于：1）由于F-P腔可以具有极高的Q值，能满足窄线宽激光稳频的要求2）F-P腔几乎能适合各种波长的激光系统，而不是像原子（分子）跃迁谱线中心频率局限在某一特定的波长上 3）由于参考频率是F-P腔的共振频率，腔体的材料和环境温度会影响腔体稳定、因此采用低膨胀系数材料制成腔体，隔离外界震动以减小F-P腔的共振频率漂移。4）通过对激光进行射频调制，避开激光幅度噪声的影响，可以达到散粒噪声的极限。而PDH技术的关键在于F-P腔的设计，根据理想F-P腔的传输，大部 ...
发光二极管和光学谐振腔等组成。电流注入式激光二极管会引出2根正负接线，通过注入额定电流，使激光二极管发射出固定波长的激光。然而，由于激光二极管的固有特性，无法用恒压源供电，需要使用稳定的电流供应，才能使激光输出功率保持在一个稳定值。因此，一个稳定可控的恒流源电路，是驱动激光二极管的必要条件。以运算放大器为核心的压控负反馈恒流电路，就是其中一种激光驱动电路。其核心电路如下图。运算放大器负反馈恒流电路有一下两个性质：1.正向输入端3和反向输入端2虚短。即这两端近似看为短路，其电压值相等。2.正向输入端3和反向输入端2断。即这两端的输入端可近似看为断路，即流入这两端的电流为0。3.其输出端口1输出的 ...
激发光放大的光学谐振腔，如两个平面反射镜组成的F-P谐振腔(如图1中所示)，其中一块反射镜几乎全反射，另一块部分反射；工作介质辐射出的光在谐振腔种来回震荡的过程中不断地使工作介质受激辐射产生更多的激发光，因此产生雪崩效应而生成较强的激光从部分反射的镜面侧辐射出去。图1：激光在F-P腔中生成示意图在FP腔中，来回反射的多光束之间可产生干涉效应，进而会对光进行滤波(如图2中所示)，在某些特定的波长下产生干涉相长，如果两个反射镜间距较大，而镜面宽度比较小时，只有相对镜面入射角非常接近0°的光才能经过很多次的反射后不会移出谐振腔；从FP谐振腔输出的激光单模的谱线宽度随着两反射镜间距增大而减小；综上，对 ...
过在激光器的光学谐振腔内放置某种类型的可变衰减器来实现的。当衰减器工作时，离开增益介质的光不会返回，激光也不会激发。腔内的这种衰减对应于谐振腔的Q因子（品质因数）的降低。高的Q因子对应于低的谐振器损耗，反之亦然。最初，设置Q开关使谐振腔Q值低以防止光反馈到增益介质中。这会产生粒子数反转，但由于没有来自谐振器的反馈，激光不会发出。由于受激辐射的速率取决于进入工作物质的光子量，因此增益介质中存储的能量会随着持续泵浦而增加。由于自发辐射和其他过程的损失，经过一定时间，储存的能量会达到某个最大值；此时称为增益饱和。此时，Q开关器件迅速从低Q变为高Q，从而允许反馈和受激发射的光放大过程开始。由于增益介质 ...
OPO激光器原理光参量振荡器（Optical parametric oscillator,OPO）是类似于激光器的光源，也需要采用激光器谐振腔，但是并不是利用受激辐射，而是利用非线性晶体材料中参量放大过程产生的光增益。与激光器类似，它也具有泵浦功率阈值，低于该值时，输出功率很小（只有一部分参量荧光）。图1.光参量振荡器示意图OPO一个很大的优势在于其信号光和闲散光可以在很大范围内变化，二者之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长（例如，中红外，远红外或者太赫兹光谱区域），并且也可以实现很大范围的波长调谐（通常通过改变相位匹配条件）。因此OPO特别适用于激光光谱 ...
仪，其为基于光学谐振腔原理的干涉仪器。核心是由两平行的反射镜构成的腔体，其中的激光通过多次反射形成谐振，从而形成干涉条纹。该技术在光谱分析、精密测量和光学传感等领域得到广泛应用。图1 法布里-珀罗干涉仪原理图图2 干涉条纹从图1中我们可以看到，面光源置于透镜L1焦平面处，使得不同方向的光束平行射入干涉仪，在P1，P2相向的表面镀有高反膜，因此光束可以在P1，P2平面镜中作来回多次的反射，透射的平行光在通过透镜L2汇聚在其焦平面上形成如图2所示的同心原型的干涉条纹。法布里-珀罗干涉仪的原理为多光束干涉原理。图3 多光束干涉原理示意图由图3我们可以看出，一束振幅为A0的光束以入射角θ0入射，经过多 ...
性晶体放置于光学谐振腔内，让产生的参量光发生振荡，可以进一步提高效率，即OPO。如从1064nm的泵浦光产生大范围可调谐中红外激光波段。应用：中红光光谱学、环境监测、激光雷达LIDAR和激光对抗了解更多非线性晶体详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-137.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造 ...
调制性能由于光学谐振腔中的载流子和光子密度非常高，内部调制行为表现出更高的阻尼，因此低寄生对VCSELs尤为重要。因此，VCSELs的特点是具有较小的松弛振荡超调，可以补偿寄生滚转。在图3中，可以在很宽的温度范围内确定优越的调制性能。如图3(a)所示，3dB带宽在25℃时超过12GHz，在55℃时为11GHz，在85℃时为10GHz，如图3(b)所示。散点代表测量数据，而绘制的穿过线拟合到公式(1)，可以提取如图4所示的内在参数。在这里，我们展示了先前和改进设计的阻尼率与共振频率fR平方的关系，提取了-因子和阻尼偏移。通过速率方程分析，我们可以发现如下的相互关系：包括光子寿命、约束因子、增益、 ...
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