峰值功率），中心波长在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文链接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快报标题：双光梳高光谱数字全息简介：由两个重复频率略有不同的频率梳和无透镜相机传感器组成的干涉仪构成双光梳数字全息，可实现具有高时间相干性的高频率复用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie Picqué原文链接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-0089 ...
扫频激光源,中心波长1050nm，100nm带宽。原始数据处理使用标准频域OCT技术，如DC消除(subtraction)、色散补偿、逆傅里叶变换等，生成的体积数据用log对数变换后保存。B-scan运用特定的黑白阈值生成。体积数据需要采用裁剪的方法移除振镜回返和透镜反射伪影。（2）OCT扫描头设计和制造。眼前节(anterior segment)成像使用远心扫描头(如图1c)，利用扫描振镜完成横向追踪。视网膜成像使用传统的4f视网膜望远镜(如图1d)，其在视网膜的共轭平面放置一个快速反射镜(fast steering mirror, FSM)。视网膜的横向追踪通过在望远镜的傅里叶平面上的FS ...
10nm的，中心波长分别为633、532、460nm的滤光片。LED耦合进纤芯直径200um的多模光纤输出。SLED模组(EXALOS RGB-SLED engines)单模光纤输出，z大输出功率5mW,中心波长分别为635、510、450nm。实验结果：参考文献：Yifan PengSuyeon ChoiJonghyun KimGordon Wetzstein,"Speckle-free holography with partially coherent light sources and camera-in-theloop calibration",Sci. Adv. ...
用于等效时间采样应用的空间多路单腔双光梳激光器1．介绍双光学频率梳(简称双光梳)[1]的概念在光频梳被提出后不久被引入[2-4]。在时域上，双光梳可以理解为两个相干光脉冲序列，它们的重复频率有轻微的偏移。自问世以来，双光梳光源及其应用一直一个重要研究课题[5]。双光梳光源与早期用于泵浦探测测量的激光系统有许多相似之处。特别是，利用两种不同重复频率对超快现象进行采样的想法，早在20世纪80年代就已经通过等效时间采样概念的演示进行了探索[6,7]。在这种情况下，通过frep/的因子，超快动态过程在时域中被缩小到更慢的等效时间。这里frep是采样频率，是采样频率与激发重频的差值。这个概念很快通过一对 ...
能量。脉冲的中心波长为1039 nm，脉宽为247 fs。4．色散在第三部分我们介绍了一种性能强大的飞秒激光器。该光源产生的短脉冲使多光子过程能够在显微镜物镜的焦点处有效激发。然而，短脉冲带来了诸多的挑战，例如色散:显微镜中玻璃的折射率与频率相关，这会产生影响色度效应，从而影响脉冲形状，降低激发效率。产生越来越短的脉冲需要越来越大的频谱带宽。例如：一个10-fs的高斯脉冲将需要大部分的可见光谱。对于正常色散，当飞秒激光脉冲穿过显微镜的玻璃·M 的重要组成部分。为了证明色散的影响，我们考虑具有高斯时间分布的“前向移动”超短脉冲，其持续时间为τ，为时间强度分布的半高全宽。时间分布写为：其中，形状因 ...
泵浦激光宣称中心波长为976nm，带宽2-5nm。Yb:KGW在981nm附近有很窄的吸收线，如果让泵浦激光的工作温度在它的标称温度的上限，可以发射出981nm的激光，从而极大的提升振荡器的性能。本文的示例振荡器为25W光纤耦合模组（纤芯直径200um）发射980nm激光（F25-980-2, Apollo Instruments, Inc.,Irvine, California, USA）。如图5所示，光纤被2个焦距为40mm的单透镜（L1和L2）以1：1的放大倍率成像到晶体里，从而确定了泵浦和激光的模式体积。镜片的安装和光纤耦合可以用商业光机元件获得更好的像差控制和耦合效果，也可以通过自己 ...
。白光由确定中心波长的卤钨灯发射，经毛玻璃散射。然后由线偏振片获得与LCOS液晶指向矢平行的偏振方向。然后分束镜将透射光分为两路，一路光反射到参考镜经过补偿玻璃板，再原路返回。另一路光透射后在LCOS芯片的液晶内经过双折射产生相位延迟，再原路返回。两路光最后再在CCD前叠加，产生白光短路干涉，由CCD记录干涉图样。LCOS装载在压电位移台上，以便调整光程差，进而获得多组干涉图样。根据获得的干涉图组，分析情况获得三维相位轮廓。调整在LCOS上加载电压，获得从0到255灰度值的图案，（a）图为在LCOS上观测的图像。可得到对应的干涉图样，（b）图为LCOS的干涉图。可看出单张干涉图出现扭曲，说明液 ...
。激光器发出中心波长为C波段1550nm的激光，通过压电陶瓷、电流控制、温度控制等方式可以实现对激光器的频率扫描。像上面图所展示的一样，最终的探测光是参考光和瑞利散射光的混频信号，光电探测器后面接的是频谱探测仪。OFDR对光源频率扫描的线性度有非常高的要求。传感系统常间隔时间对信号采样，再变换到频域，并且按照频率间隔与空间间隔的对应关系标定信号的位置。这样的话，如果光源调谐存在非线性，会导致同一位置的散射信号与参考光在不同的时刻产生出不同的拍频，最终影响OFDR的空间分辨率。可使用非平衡辅助干涉仪来降低这种情况的影响。光纤中不同位置返回的瑞利散射信号的偏振态并不相同，由此产生的混合信号的在与参 ...
(a)给出了中心波长为800 nm的理想10 fs-FWHM(z大半高全宽)高斯脉冲的二次谐波d-scan迹线。在这个模拟中，根据塞米尔方程计算了BK7玻璃的折射率，BK7玻璃是可见光和近红外光谱范围内d-scan玻璃楔的常用材料。在图1(b-d)中，我们在谱相位的泰勒展开中加入数值上不同的色散阶数，即群延迟色散(GDD)、三阶相位色散(TOD)和四阶相位色散(FOD)。对脉冲施加正GDD主要是沿着色散轴向下移动走线(图1(b))，这意味着可以通过移除玻璃来重新压缩脉冲。由于BK7不仅引入GDD，还引入了高阶项，因此轨迹似乎略有倾斜。这在图1(c)中变得很明显，图中显示了带有TOD的d-sca ...
出。其中λ为中心波长，Δλ为FWHM。因此，在中红外区域较长的波长处，为了保持相同的相干长度，光谱宽度必须显著增加。用分辨率为0.125 cm−1的傅里叶变换红外光谱仪(FTIR)在快速扫描模式下拍摄发射光谱，在与LIV表征相同的操作条件下确定激光阈值。图4 (a)显示了两种器件在低于阈值~20 mA时在80 K下拍摄的光谱，图4 (a)显示了在16 cm−1分辨率的阶跃扫描模式下拍摄的相应干涉图。4 (b).在80k的z大ASE功率下，两种器件的FWHM均为~47 cm−1的高斯形光谱。平滑的光谱表明发射器确实低于阈值。通过干涉图确定了8 mm和12 mm器件的相干长度分别为~112μm和~ ...
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