中文：发射光谱；英文：emission spectrum

耦合等离子体发射光谱模块电化学等原位实验定制化服务激发光光纤接口3.荧光寿命成像模块测量范围100ps-10us时间分辨率<50ps探测效率高达49%死时间<77ns激发光波长 266nm-1990nm脉宽6ns重复频率31.15KHZ-80MHZ4.光电流成像模块探针台位移精度1um(X/Y),10um(Z)探针台移动范围 13mm(X/Y).20mm(Z)探针溢泄电流 10fA标准选配源表 Keithley 2400, 其他源表可做适配5.电感耦合等离子体发射光谱模块6.激发光及信号光偏振控制模块7.低波数拉曼模块 ...

现无间隙的宽发射光谱。因此，如果在所有波长都能保持高效率，那么宽频带QCL中所有核心的材料组成都保持恒定的替代设计方案是可取的。为了解决这一问题，提出了一种新的设计方法，在保持高应变Al0.63In0.37As/Ga0.35In0.65As组成不变的情况下，利用Ga0.35In0.65As/Ga0.47In0.53As[29]复合孔来调节结构中的净应变。对于具有合理通量稳定性的MBE系统，在需要校准之前，可以在不同波长设计多个QCL晶片。这大大减少了QCL生长设备的时间和精力，从而降低了每片晶圆的成本。图4 (a)为6核级联的异构宽带量子级联激光QCL的示意图。根据应变平衡相似的Al0.63I ...

n散射与荧光发射光谱重叠。反斯托克斯拉曼散射不存在荧光问题，因为与激发波长相比，反斯托克斯拉曼散射是蓝移的，因此在光谱中与荧光自然分离。当用可见光激发时，荧光本底问题更为严重。拉曼光谱中的强荧光信号直接影响拉曼测量的准确性和灵敏度。荧光和自发拉曼信号在波长维度上重叠，因此不能用简单的滤光片分离。幸运的是，它们在以下性质上有所不同，这是许多拉曼测量中荧光抑制方法的基础：1.荧光发射寿命(纳秒量级)远长于拉曼散射寿命(皮秒量级)。这一原理产生了各种时域方法，其中一个超快脉冲激光器用于激励，可应用于时域拉曼光谱系统，需要注意的是，激光脉冲不应该太短，因为小于1ps的脉冲不太单色，这会导致光谱分辨率的 ...

，其在水中的发射光谱见图3a，发射谱范围内的积分强度见图3b。虽然在生物组织内900-1000nm相比1000-1100nm散射效应更强，但是生物体内的水在900-1000nm范围内有更强的吸收(见图3c)。因此，可以从图3g,e,d,h可以看到，在散射与吸收的综合作用下，900-1000nm的成像效果不弱于1000-1100nm。更进一步分析，选取某一条局部的线来比较其SBR，可以知道900-1100nm甚至有略优的SBR，见图3f、i。(2) 水对约1300 nm的不断增加的光吸收“开启”了 NIR-II 荧光成像的有前景的新阶段 。利用Pbs/CdS CSQDs，其在水中的发射光谱见图4 ...

谱宽度，由于发射光谱的宽度和四带分色器的带通区域的宽度。边缘结构中也有一个小的不对称性，这可能是由光学系统中残留的高阶球差造成的。所有工程PSF的一个共同特点是，与简单的二维聚焦斑点相比，它们的复杂性必须在PSF模型中得到体现，该模型被用于估计三维位置（可能还有发射颜色或分子方向）的参数拟合算法。简化的PSF模型，如高斯模型、基于标量衍射的Airy模型、Gibson-Lanni模型，或基于Hermite函数的有效模型都不能满足这一要求。一个解决方案是使用实验参考PSF，或用花样拟合这样的PSF作为模型PSF，或者使用一个或多个查找表（LUTs）来估计Z-位置。矢量PSF模型也可以用于复杂的3D ...

HM）波段的发射光谱，红色垂直波段为红色二极管激光器的带宽（1.2nm）。图（c）：靠近照明物镜（OBJill）的光学设置的细节，说明了旋转光片方法。FYLA激光片围绕位于OBJill工作距离（WD）的轴旋转，即位于样品平面的中心FYLA超连续谱激光是否在LSFM中实现了无标记的结构成像?以上实验结果表明，与其他光谱带宽较窄的光源相比，Iceblink超连续谱光源对LSM图像的散斑贡献较低，从而可以总结出弹性散射光片显微镜是一种适用于无标记结构成像的新型光片成像方式。为了提高此配置中的成像质量，他们还建议实施：1、偏振控制，可实现对比度选择性并消除基板背景。2、时间和空间相干性降低，可以从散斑 ...

有明显吸收和发射光谱的荧光团实现的。成为当前分子层面上荧光测试的首先，广泛应用在DNA测序、诊断、细胞成像、超分辨率显微镜，甚至是应用在疾病的纵向(前期)临床研究和治疗监测的体内成像。相量分析法（phasor analysis，PA）可以通过时域和频域的转化直接进行荧光寿命的检测。与传统的分析方法（比如Z小二乘法）相比，显得更加的简便快速，对光子数量少的情形下的测量尤为重要。数据信息的可视化和聚类分析的特点，相量分析法成为了科研工作者分析荧光寿命的不错选择。门控单光子雪崩二极管(SPAD)阵列在相量- flim的广域时间的上的应用，通过门长度、门数和信号强度可以提高测量寿命精度和准确度。该探测 ...

谱宽度，由于发射光谱的宽度和四带分色器的带通区域的宽度。边缘结构中也有一个小的不对称性，这可能是由光学系统中残留的高阶球差造成的。所有工程PSF的一个共同特点是，与简单的二维聚焦斑点相比，它们的复杂性必须在PSF模型中得到体现，该模型被用于估计三维位置（可能还有发射颜色或分子方向）的参数拟合算法。简化的PSF模型，如高斯模型、基于标量衍射的Airy模型、Gibson-Lanni模型，或基于Hermite函数的有效模型都不能满足这一要求。一个解决方案是使用实验参考PSF，或用花样拟合这样的PSF作为模型PSF，或者使用一个或多个查找表（LUTs）来估计Z-位置。矢量PSF模型也可以用于复杂的3D ...

。响应光谱及发射光谱：图1：正面入射CCD的有效量子效率示例图2：典型的发射光谱数据：工作原理CCD传感器的一个典型限制是波长较短的光，如深蓝或紫外线被传感器的第一个结构吸收，不能被识别为信号。波长越短，传感器输出信号受光照影响越小。在传感器上覆盖了一层薄薄的UV - VIS转换涂层，它吸收UV光并发出可见光。几乎每个受到冲击的UV光子都转化为一个可见光子，但由于发射方向是随机的，只有大约一半的光子会被传感器接收。无微透镜传感器：带微透镜传感器：当使用带有微透镜的传感器时，由于传感器的效率对照明方向有很大的依赖性，因此接收到的荧光光量会减少，在这种情况下，激发可用范围的典型有效量子效率在530 ...

描模式下拍摄发射光谱，在与LIV表征相同的操作条件下确定激光阈值。图4 (a)显示了两种器件在低于阈值~20 mA时在80 K下拍摄的光谱，图4 (a)显示了在16 cm−1分辨率的阶跃扫描模式下拍摄的相应干涉图。4 (b).在80k的z大ASE功率下，两种器件的FWHM均为~47 cm−1的高斯形光谱。平滑的光谱表明发射器确实低于阈值。通过干涉图确定了8 mm和12 mm器件的相干长度分别为~112μm和~127μm。在较高的温度下，由于ASE光谱的展宽，预计相干长度会更小。在250 K时，8 mm和12 mm长的器件分别观察到FWHM为63 cm−1和56 cm−1的高斯形光谱(图4 (c ...