808 nm发射光谱红移了276 nm，因此散射截面弱了100倍。(iii)它的斯托克斯线出现在光谱仪的敏感区域之外。(iv)它的反斯托克斯线出现在波长范围650 - 795 nm，超出感兴趣的区域。探测光学探头光学的主要配置是传输、90°、后向散射和空间偏移。第三种是较简单的，因为它很容易设置较小的组件和对齐。主要考虑:(i)较大限度地提高弱拉曼辐射的收集效率;(ii)阻止强瑞利辐射进入探测单元。这些目标是通过聚焦透镜、分束器和长通滤波器实现的。来自激光二极管的准直光通过分束器和聚焦透镜(L1)定向到样品。分束器的作用是将激发光路与收集光路分开。我们没有使用专门设计的分束器，而是使用了一块正 ...
制发射确保了发射光谱保持不变，并且与激发波长无关。由于振动弛豫和内部转换中的能量损失，发射的荧光光子的能量较低(即发射发生在比激发更长的波长)。这种发射波长的位移称为斯托克斯位移。另一个主要发光过程，磷光，通过被称为系统间交叉(ISC)的过程发生在激发时电子能量跃迁到三元态能级(T1;T2;:::;Tn)。三重态的电子具有平行自旋，这些电子跃迁是“自旋禁止的”，通过发射一个磷光光子或ISC反转和发射一个延迟的荧光光子，导致向地能级的缓慢跃迁。磷光的发生时间从毫秒到数百秒不等。图1所示的Jablonski图简洁地说明了这些过程。图1分子的量子产率被定义为发射的光子与吸收的光子之比。常见荧光化合物 ...
3)的激发和发射光谱的波长范围有所交集。即使Cy3荧光团是较合适被绿色(~550 nm)光激发，它同样也能被青色(475 nm)光激发到足够的程度，在图2中很容易被检测到。通过将四带通多边分束器和发射滤光片改为单带通二向色镜和发射滤光片来消除crosstalk信号，从而在检测系统的发射侧实现了更精确的阻挡。这种解决方案是一种妥协，因为它以速度为代价提高了分辨率。当然在荧光成像时，我们需要尽可能的去减小bleedthrough以及crosstalk的影响选择荧光染料时，应尽量选择发射光谱带宽较窄的同时使用多种荧光染料时，应尽量选择光谱间没有重叠的，以免产生信号串扰，或者也可适当降低某几种荧光染料 ...
原子在磁场中发射光谱线的分裂现象，即现在所说的塞曼效应。这种效应已成为确定原子、分子和晶体结构的一种非常有价值的手段。洛伦兹提出法拉第和克尔效应的早期理论认识，其基础是材料中的右圆偏振光和左圆偏振光与经典电子振子的耦合方式不同。由于这个原因，克尔和法拉第效应也被称为圆双折射效应。V oight和Cotton和Mouton在顺磁液体中发现的磁双折射现象。这些效应被称为线性磁双折射。Williams以及Fowler和Fryer首先应用磁光成像技术来实现磁畴的可视化，这些都是基于Kerr效应。由于克尔显微镜的这些较早的应用，连续的系统发展大大增强了传统克尔技术的能力。通过干涉层的应用实现了显著的对比 ...
用大致可以以发射光谱范围来划分。发光波长在红外范围(λ>800mm)的LED应用在通信系统、远程控制和光耦合器中。在可见光范围内的白光LED和彩色LED一般主要应用于普通照明、指示、交通信号灯和标识牌。紫外LED(λ<400nm)被用作白光LED的泵浦源，以及生物技术和牙科。2激光器激光器是一种能够产生高准直、高能量的单色和相干辐射光束的设备。区分激光器与一般光源的是激光器du一wu二的光特性：相干性、单色性、定向性、偏振高强度。目前zui普遍的激光器能够发射193nm(深紫外光)到10.6nm(远红外)波长范围内的连续波或者脉冲激光。（1）激光产生的基本原理光放大的第1个条件是存 ...
理示例:所示发射光谱对应于商用超连续介质发生器(Thorlabs, SC4500，光纤长度为50厘米，重复频率为50 MHz，平均输出功率为300 mW);模拟了泵浦脉冲在200 cm长度InF3光纤上的光谱演化，说明了泵浦脉冲的产生机制。超连续介质源的泵浦系统是基于高峰值功率飞秒锁模光纤激光器。激光辐射的光谱范围为光通信波长1550nm，该波长的光学技术较为发达。发射的激光脉冲(重复频率为50 MHz)由掺铒光纤放大器放大并发射到非线性光纤中，该光纤将脉冲能量传输到1.9µm光谱范围，对应于所设计的氟化光纤的零色散波长。第二个放大阶段意味着使用以下正向掺铥包层泵浦光纤放大器(793 nm泵浦 ...
熟的分析原子发射光谱技术，可用于各种样品的元素分析。凭借其精准的检测水平，广泛应用于各行各业，包括食品行业、土壤分析、合金分析等等。其原理为LIBS通过直接测量样品烧蚀产生的等离子体发射来分析样品，提供一个即时的光谱指纹，代表其元素组成。在2017年，S. Moncayo1[1]等人采用一种基于激光诱导击破光谱(LIBS)的快速、低成本的牛奶掺假质量控制、溯源和检测方法。研究了三聚氰胺掺假婴幼儿奶粉中三聚氰胺含量的定量分析。讨论了利用LIBS技术结合化学计量分析在食品工业中进行乳制品质量控制的潜在用途。在此研究中，LIBS技术使用调Q Nd:YAG激光器，工作波长为1064 nm，脉冲持续时间 ...
。角度分辨光发射光谱(ARPES)实验表明，对于分子束外延生长的单层和双层InSe，价带zui大值和zui小值的能量分离为~ 100 meV。这和的宽度在同一个数量级上PL(图1、2a和2b)表明低能尾的极化减少可能是由于价带的散射。如果您对磁学测量有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防 ...
首先确定PL发射光谱的中心波长（PL峰值位置），因为该中心波长对应于半导体材料光学带隙的独特能量，并且大部分光子通过这种跃迁从材料发射。因此，QFLS被分配给这个中心波长。为了检测划线或线边缘区域的中心波长偏移，确定了在每种情况下出现 PL 发射zui大值的局部中心波长，该波长来自对 PL 光谱的逐像素分析。中心波长的测定结果如图1（上行）所示，显示了两张以（A）ns和（B）ps脉冲为模式的划线图像，具有zui佳通量和先前确定的相应zui佳通量。在这两种情况下，划线线旁边和内部的中心PL波长都在758nm ±3 nm的窄范围内，对应于约1.64 eV的光带隙能量。激光划线沟槽内的低强度信号来自 ...
可能与光源的发射光谱不同，这是由光学元件和探测器本身的响应造成的影响所致。需要注意的是，严格来讲上述公式仅适用于高斯形光谱，对于其他光谱形状仅可作为一个分辨率估算参考。对于任意已知形状的光谱，应估算轴向扩展函数以了解可实现的分辨率和可能的边带。下图中的轴向分辨率方程的图显示了三个不同中心波长的情况，展示了光源带宽对近红外常用工作带中的轴向分辨率的影响2.成像深度OCT（光学相干断层成像）的成像深度主要受光源在样品中的穿透深度限制。此外，在傅里叶域OCT中，深度还受到光谱仪有限像素数和光学分辨率的限制。如前所述，傅里叶域OCT中的图像是在傅里叶变换光谱干涉数据后获得的。傅里叶变换后的总长度或深度 ...
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