中文：可饱和吸收；英文：saturable absorption

MoS2作为可饱和吸收体的被动调Q激光器实验装置的示意图如图所示：在 Tm,Ho:YAlO3 (Tm,Ho:YAP) 晶体中，Ho3的5I7→5I8激光跃迁用于实现2 μm波长范围的激光发射。 Tm,Ho:YAP 晶体用于具有155毫米物理腔长的谐振腔。晶体的端面镀有790-800nm和 1.9-2.2 μm的涂层，反射率小于0.5%。一个装有液氮的杜瓦瓶被设计用来将激光晶体冷却到 77 K 的温度。两个激光二极管的中心输出波长分别为 794.1 nm 和 794.0 nm，对应的输出功率分别为20 W和20.1 W。用作Tm,Ho:YAP 激光器的泵浦源。实验中 LD的温度选择为 298.1 ...

制吸收损耗的可饱和吸收体调Q。电光调Q技术：电光调Q技术的原理是普克尔斯（Pockels）效应——即一级电光效应，电光晶体的双折射效应与外加电场强度成正比，偏振光经过电光晶体后，偏振面旋转的角度与晶体长度和两侧所加电压的乘积成正比。电光调Q激光器的原理图如下所示：目前普遍应用的电光晶体有KD*P（磷酸二氢钾(KDP),磷酸二氘钾(DKDP)）晶体和LN（铌酸锂LiNbO3）晶体。当线偏振光入射到电场中的晶体表面，分解成初相位相同的左旋和右旋两束圆偏振光。在晶体中，两束光线的传播速度不同。即从晶体中出射时，两束光线存在相位差。则合成的线偏振光的偏振面已经和入射光的偏振面存在相位差，称为旋光效应。 ...

振荡器内并用可饱和吸收镜 (SAM) 锁模，可在波长（WL 滤波器）在 1020 nm 和 1060 nm 之间，持续时间为 7 ps，并被放大（前置放大器和Amp) 分两级，在光隔离器 (Iso) 后面的输出处达到 400 mW。波长滤波器由一个基于光栅和紧凑型机电光束偏转的定制光纤耦合滤波器开关时间为 300 µs，比大约 5 ms 的 FOPO 启动快得多。品质因数为M2= 1.16±0.07和相对强度噪声 (RIN) 是在 20.25 MHz，-153.5dBc/Hz 的条件下测量的。除了斯托克斯脉冲之外，在带有线性谐振器的FOPO中还产生了 7ps长的泵浦脉冲，其基于50厘米的pol ...

微环谐振器、可饱和吸收器 、电吸收调制器或混合电光方法的非线性阈值器，代表了在不久的将来克服这一挑战的可能解决方案。早期的“自电光效应(self electrooptic effect)”器件概念也可能提供混合解决方案。最近发表了对神经形态光子学和用于神经网络的光子MAC的综述。在后一篇综述中，作者提供了光子线性计算系统及其电子对应物的详细比较，并考虑了能量、速度和计算密度等指标。这项研究的主要见解是，在考虑大处理器尺寸、大向量尺寸和低精度操作时，光子电路在所有这些指标中都表现出优于电子实现的优势。然而，作者还指出了电光转换的高能源成本的长期挑战，现在正迅速接近电子链接(link)的能源成本。 ...

大器的饱和、可饱和吸收器等多种方法来实现。从那时起，人们提出了许多方案来进一步优化这些阵列的实现及其片上训练过程。虽然 ONN 在学术和工业界中都受到了相当大的关注，但现在研究人员越来越意识到，改变芯片上的相位是不可取的，而且会显著掩盖光子加速器的潜在优势。在这些结构中，相位变化通常由热光移相器(thermo-optical phase shifter)实现(利用热光效应，通过施加偏置电流以改变光波导的折射率)。然而，由于大多数光电材料的热光系数相对较小，产生相位变化通常需要数十至数百微米数量级的路径长度。处理位的数据，需要个移相器，随着数据量的增加，这种方案可能会导致系统结构过大。此外，相位 ...

模激光器中的可饱和吸收层的全调制深度，脉冲能量必须足够高以让吸收层发生光漂白。为了满足这个条件，SESAM上的脉冲能量密度需要5倍于制造商提供的吸收层饱和值。SESAM上另一个重要的参数是损伤阈值，制造商用强度来表示它。损伤阈值限制了SESAM上的最小光斑尺寸。KGW激光典型输出功率是2W，我们设计输出耦合为10%，重复频率为56MHz，相应的腔内脉冲能量是0.36uJ。SESAM上的束腰接近250um，产生的能量密度是183uJ/cm2，这个值是饱和注入量70uJ/cm2的2.6X。使用r=500cm(M4)可以获得11.4X于饱和注入量的能量密度，并且能获得稳定的模式锁定，但是输出功率更低 ...

射镜的半导体可饱和吸收镜上（SESAM, SAM-1040-2-25.4g; Batop GmbH, Jena, Germany，半导体可饱和吸收镜的调制深度（或非线性反射率的最大变化率）是1.2%）实现。生成超短脉冲序列通常更倾向于被动锁模技术，因为被动锁模比主动锁模更容易集成进激光谐振腔。半导体可饱和吸收镜由位于GaAs 等半导体晶片上的布拉格反射镜组成，并被吸收层覆盖。脉冲由连续波激光中支持的多种激光模式的锁相产生。吸收层在高强度下饱和（即，多个激光模式在吸收层同相），因此优先允许大部分腔能量通过吸收层到达反射镜，在那里它被反射回激光谐振腔。DOI：https://doi.org/10. ...

的常用装置是可饱和吸收体。可饱和吸收体是一种光学器件，它表现出与强度相关的透射，这意味着该器件的行为取决于通过它的光的强度。对于被动锁模，理想情况下，可饱和吸收体选择性地吸收低强度光，但透射足够高强度的光。当放置在激光腔中时，可饱和吸收体会衰减低强度的连续光。然而，由于非锁模激光器所经历的有点随机的强度波动，任何随机的、强烈的尖峰都会优先通过可饱和吸收体传输。随着腔体中的光振荡，这个过程重复，导致高强度尖峰的选择性放大而低强度光吸收。在多次往返之后，这会导致激光器的一系列脉冲和锁模。在频域中，如果一个模式具有光频率 ν 并且在频率 nf 处进行幅度调制，则生成的信号在光频率 ν - nf 和 ...

Q开关是一种可饱和吸收体，这种材料的透射率会在光强超过某个阈值时增加。该材料可以是离子掺杂晶体，如Cr:YAG，用于Nd:YAG 激光器的Q开关、可漂白染料或无源半导体器件。最初，可饱和吸收体的损耗很高，一旦大量能量存储在增益介质中，就可以产生一些激光。随着激光功率的增加，它会使吸收体饱和，即迅速降低谐振腔损耗，从而使功率可以更快地增加。理想情况下，这会使吸收器进入低损耗状态，以允许通过激光脉冲有效提取存储的能量。脉冲结束后，吸收体在增益恢复之前恢复到高损耗状态，从而延迟下一个脉冲，直到增益介质中的能量完全补充。脉冲重复率只能间接控制，例如改变激光器的泵浦功率和腔中可饱和吸收体的数量。相关文献 ...