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是由于材料的受激辐射产生的电子跃迁吸收带，通过分析本征吸收的吸收带我们可以从中挑选处合适的低损耗的窗口区，从而提高信号的传输效率。（2）非本征吸收损耗即杂质吸收，造成非本征吸收的原因可能是由于工艺的不完善引入的了新的杂质导致杂质的吸收损耗。其中对非本征吸收影响比较大有两种：1. 过渡金属离子Fe3+、Mn3+ 、Ni3+ 、Cu2+ 、Co2+ 、Cr3+等，这些过渡金属离子在0.6um-1.6um波段范围内光吸收能力较强，光纤制造过程中，过渡金属离子的数量应减少到十亿分之一以下，这样可以将损耗控制1dB/km以下。2. 氢氧根离子（OH-），水分子中解析出来的OH-振动吸收导致信号衰减并呈现 ...
掺铒光纤产生受激辐射。当用一高功率的泵浦光 λ 注入掺铒光纤时，将铒离子从低能级的基态E1激发到高能级E3上。Er3+在高能级上的寿命很短，很快即以无辐射跃迁的形式衰减到亚稳态能级E2 上。由于Er3+ 在能级E2 上寿命较长，在其上的粒子数聚集越来越多，从而在能级E2和E1之间形成粒子数的反转分布。这样，当具有1550 nm波长的光信号λEr通过这段掺铒光纤时，处于亚稳态能级的粒子即以受激辐射的形式跃迁到基态，并产生和入射光信号光（1550 nm）完全一样的光子，从而大大增加了信号光中的光子数量，也即实现了信号光在掺铒光纤中输出时不断被放大的功能。因此，利用掺铒光纤即可制成掺铒光纤放大器ED ...
on”，即“受激辐射光放大”的意思。因此，激光实际上是原子受到入射光照射后，由于受激辐射现象，将原本的入射光放大后的产物。相比于普通光源，激光具有更好的方向性、单色性、相干性，以及更高的亮度。那么，什么是受激辐射呢？一束光，实际上就是一束光子流，由无数具有一定动量和方向的光子所组成。而光子则是由原子能级跃迁所产生，当原子由基态（低能级）向激发态（高能级）跃迁时，需要从外界吸收一个光子；而当原子由激发态向基态跃迁时，则需要向外界释放一个光子。一个光子的能量：当我们用一个入射光子掠过原子时，就有一定几率使该原子由激发态向基态跃迁，从而释放出一个光子，最终，我们将得到两个光子（入射光子和受激辐射所产 ...
非常高。这种受激辐射与正常的拉曼效应不同，是相干的。与此同时，在Vo′的Stokes侧也出现了其他的谱线，其频移正好是第一个谱线的2倍、3倍、4倍等，且其强度逐渐降低并逐渐减小。它们被称为高阶受激斯托克斯线。在适当的实验条件下，在反斯托克斯侧得到了相应的曲线。在正常拉曼效应中，它们的强度比斯托克斯线的强度低，但仍然比反斯托克斯线的强度高得多。实验表明，高阶Stokes谱线和反阶Stokes谱线的发射具有明确的方向性。由于在大多数情况下，受激拉曼光谱中只出现一个振动频率(以及它的倍数)，这种效应显然没有多大价值，因为人们希望尽可能多地确定基频，以便描述散射分子的特性，或者为力场计算获得数据。这种 ...
地使工作介质受激辐射产生更多的激发光，因此产生雪崩效应而生成较强的激光从部分反射的镜面侧辐射出去。图1：激光在F-P腔中生成示意图在FP腔中，来回反射的多光束之间可产生干涉效应，进而会对光进行滤波(如图2中所示)，在某些特定的波长下产生干涉相长，如果两个反射镜间距较大，而镜面宽度比较小时，只有相对镜面入射角非常接近0°的光才能经过很多次的反射后不会移出谐振腔；从FP谐振腔输出的激光单模的谱线宽度随着两反射镜间距增大而减小；综上，对FP腔的尺寸可以控制输出激光的发散、波长、谱宽等。图2：F-P腔的滤波功能相关文献：[1]李耐和. 可调谐激光器种类及发展趋势[J]. 世界产品与技术, 2002(2 ...
会发出。由于受激辐射的速率取决于进入工作物质的光子量，因此增益介质中存储的能量会随着持续泵浦而增加。由于自发辐射和其他过程的损失，经过一定时间，储存的能量会达到某个最大值；此时称为增益饱和。此时，Q开关器件迅速从低Q变为高Q，从而允许反馈和受激发射的光放大过程开始。由于增益介质中已经储存了大量能量，谐振腔中的光强度会迅速增加。这也导致存储在介质中的能量几乎以同样快的速度耗尽。最终激光输出的持续时间短峰值能量高的巨脉冲。主动调Q中，Q开关是一个外部控制的可变衰减器。这可能是一个机械设备，例如放置在腔内的快门、斩波轮或旋转镜，或是某种调制器，例如声光设备、磁光效应设备或电光器件——普克尔盒或克尔盒 ...
态的机制采用受激辐射。当激发光光斑内的荧光分子吸收了激发光处于激发态后，用另一束STED光束照射样品，使损耗光斑范围内的分子以受激辐射的方式回到基态，从而失去发射荧光的能力。即荧光萃灭。这个过程就叫做受激发射损耗。只有损耗光强为零或较低的区域内的荧光分子能够以自发辐射的形式回到激态发出荧光，这样就实现了有效发光面积的减小。为了实现上述目的，损耗光聚焦后的光斑需要满足边缘光强较大，而中心趋于零的条件，一般采用的是环形的空心光斑，如图2所示。图2. 激发光斑（a），涡旋光（b），强度分布的线扫描（c）,荧光叠加光斑（d）. 传统的方法可以用螺旋相位板来产生这样的涡旋光束，但是使用纯相位空间光调制器 ...
是并不是利用受激辐射，而是利用非线性晶体材料中参量放大过程产生的光增益。与激光器类似，它也具有泵浦功率阈值，低于该值时，输出功率很小（只有一部分参量荧光）。图1.光参量振荡器示意图OPO一个很大的优势在于其信号光和闲散光可以在很大范围内变化，二者之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长（例如，中红外，远红外或者太赫兹光谱区域），并且也可以实现很大范围的波长调谐（通常通过改变相位匹配条件）。因此OPO特别适用于激光光谱学。光参量振荡器一个限制条件是它需要具有很高光强和空间相干性的泵浦源。因此，通常需要采用一个激光器来泵浦OPO，由于不能直接采用激光二极管，该系统 ...
，字面意思为受激辐射对光进行放大。中国物理学家钱学森取其意将其命名为“激光”。根据发光持续时间的长短，激光一般被分类为连续激光和脉冲激光。脉冲光是由激光器产生的高强度、高相干性的光信号。与连续光相比，脉冲光具有更高的光强度和更短的脉冲宽度。光的脉冲宽度通常以飞秒（1fs=10-15s）为单位进行测量。随着激光技术的不断发展，激光的脉冲宽度也在不断缩小。1981年，贝尔实验室的福克等人采用锁模技术将脉冲激光的脉冲宽度缩小到小于100 fs。2001年，奥地利维也纳技术大学的克劳茨研究组在实验上成功地利用气体高次谐波产生了脉宽为650 as的单个光脉冲[1]，使光脉冲宽度达到阿秒量级。2023年的 ...
数反转来产生受激辐射。为了聚集原子来放大一个入射辐射，必须打破原子的动力平衡态以产生粒子数反转。当外界能量(泵浦能量)提供给处于一个特定激发态的原子系统时，这种情况的发生是有可能的。一个非平衡的环境一般不能由增加系统温度来实现和维持。因此，光放大的第二个条件是持续的泵浦能量来产生和维持优势的粒子数反转来，从而产生受激辐射。大多数的激光材料只有很低的增益，为了产生一个很大的放大，光必须经过一个很长的激光介质，这个过程可以通过在两个镜子之间放置一个增益介质来实现，镜子来回反射光线通过增益介质。增益介质和两个镜子组成激光谐振腔。影响激光的主要因素是增益介质、泵浦，以及激光腔或者谐振。激光器材料和高能 ...
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