系列光谱光度辐射度计技术原理及介绍简介美国Photo Researc公司成立于1941年，现地点位于纽约州罗彻斯特的North Syracuse（北锡拉丘兹），是一家专门致力于光度、色度、辐射度测量仪器研究、生产的公司；同时，PR也是一家生产光谱式亮度计的厂家，在各地拥有13个自己独立的光学校准实验室，溯源NIST标定标准；Aunion昊量光电作为Photo Research公司在国内的代理商，总部位于上海，在西安、成都分别建立办事处，为国内客户提供快捷的本地校准及维修服务。一、理论介绍PR-6系列和PR-7系列是真正意义上的的光谱辐射度计；通过物镜或者其他光学配件有效收集光学辐射信号(光信号 ...
，因此与宽场辐射荧光相比，可以较大限度地减少光损伤并提供改善信噪比的光学切片。此外由于图像是以宽场（2D平行）方式收集的，因此光片成像比一次仅检测一个像素的点扫描共聚焦显微镜快得多。由于三个关键特性，光片荧光显微镜正成为体积成像较流行的技术之一：1.激发点被限制在焦平面附近，光损伤被Z小化，生物可以存活更长的时间；2.容易获得良好的光学切片，通常接近共聚焦显微镜；3.采集速度非常快，比传统的共聚焦显微镜快几个数量级。从本质上讲，光片显微镜通常基于荧光技术，一般来说，研究中的样品需要正确标记才能成像。使用弹性散射光可以生成未标记样本的图像，但目前主要的障碍是这些图像通常受到散斑的影响。为了解决这 ...
出。由于受激辐射的速率取决于进入工作物质的光子量，因此增益介质中存储的能量会随着持续泵浦而增加。由于自发辐射和其他过程的损失，经过一定时间，储存的能量会达到某个最大值；此时称为增益饱和。此时，Q开关器件迅速从低Q变为高Q，从而允许反馈和受激发射的光放大过程开始。由于增益介质中已经储存了大量能量，谐振腔中的光强度会迅速增加。这也导致存储在介质中的能量几乎以同样快的速度耗尽。最终激光输出的持续时间短峰值能量高的巨脉冲。主动调Q中，Q开关是一个外部控制的可变衰减器。这可能是一个机械设备，例如放置在腔内的快门、斩波轮或旋转镜，或是某种调制器，例如声光设备、磁光效应设备或电光器件——普克尔盒或克尔盒。损 ...
电路是有效的辐射器，因此很难分析。此外，由于集肤效应导致的辐射能量损失，传统的线路电路往往具有高有效电阻。完全被导电金属包围的外壳限制了电磁场，并为电流提供了大面积，同时消除了辐射和高电阻效应。这种腔体具有自然谐振频率，可用于替代高频谐振电路。9 New Focus 提供高达 10 GHz 的腔体谐振单频调制器，该频率受到电光材料中不断增加的射频损耗的限制本身单频调制器的应用非常多样化。在音频领域，这些调制器用于光纤传感器和干涉测量应用以及低频锁定检测方案。中高频调制器（至 250 MHz）可用于锁模（AM 和 FM）、激光稳定、相敏检测和泵浦探针检测方案。频率高达 10 GHz 的调制器可用 ...
以识别物体。辐射测量精度，即系统测量光谱反射率百分比的精度。关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是目前国内知名光电产品专业代理商，也是近年来发展迅速的光电产品代理企业。除了拥有一批专业技术销售工程师之外，还有拥有一支强大技术支持队伍。我们的技术支持团队可以为客户提供完整的设备安装，培训，硬件开发，软件开发，系统集成等工作。秉承诚信、高效、创新、共赢的核心价值观，昊量光电坚持以诚信为基石，凭借高效的运营机制和勇于创新的探索精神为我们的客户与与合作伙伴不断创造价值，实现各方共赢！您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888 ...
度和拉曼信号辐射在采样体积较大化，并且只有来自这个紧密聚焦的体积的信号被收集。这种共聚焦设计具有较大的吞吐量的优势，可以用于测量透明容器内的样品，就像共聚焦显微镜做光学切片一样。当容器强烈地漫射光时，共聚焦方法失去了它的效力，因为光不能再聚焦到容器内的材料上。扩散散射容器内材料的拉曼信号较弱，通常伴随容器本身的强特征。STRaman®技术扩展了拉曼光谱的能力，以测量漫射散射包装材料下的样品-允许在不透明包装和透明层中的样品透视(ST)识别，这可以用传统的拉曼完成。ST拉曼技术是基于增加拉曼的光传输和收集系统，通过使用反射腔。从样品的多次反射拉曼散射提高了激发效率，也提高了收集效率，并与光谱仪一 ...
:YAG激光辐射的吸收更高，并且与二氧化碳激光器对组织汽化相比，Er:YAG是更为高效的热机械烧蚀机制。这一点以及像面上更多的平顶光解释了使用二极管泵浦Er:YAG激光器时缺乏碳化现象的原因，这被认为有利于更好的伤口愈合。观察到的切割深度随切割速度的增加而下降(图3)可以解释为每个位置的照射时间减少，因此接收到激光能量减少。随着切割速度的增加，每个位置外加能量的减少导致热损伤宽度的减小。众所周知，在激光平均功率恒定的情况下，随着脉冲重复频率的增加，切割深度减小，热损伤增大。这可以解释为，随着重复频率的增加，每个位置的脉冲数量增加。每个脉冲都必须将达到消融阈值的能量引入到组织中，这导致随着脉冲数 ...
发态进行自发辐射发出荧光，因此激发态是亮态，STED中采用荧光分子的基态作为暗态。强制使得荧光分子处于暗态的机制采用受激辐射。当激发光光斑内的荧光分子吸收了激发光处于激发态后，用另一束STED光束照射样品，使损耗光斑范围内的分子以受激辐射的方式回到基态，从而失去发射荧光的能力。即荧光萃灭。这个过程就叫做受激发射损耗。只有损耗光强为零或较低的区域内的荧光分子能够以自发辐射的形式回到激态发出荧光，这样就实现了有效发光面积的减小。为了实现上述目的，损耗光聚焦后的光斑需要满足边缘光强较大，而中心趋于零的条件，一般采用的是环形的空心光斑，如图2所示。图2. 激发光斑（a），涡旋光（b），强度分布的线扫描 ...
模型假设基波辐射与非线性信号的理想耦合，这意味着在脉冲带宽上有完美的相位匹配。对于宽带少周期脉冲，通常不是这样[31,32]，必须包含响应函数R(ω)(可能不仅包含有限相位匹配的影响，还包含技术参数，例如光谱仪响应函数)以适应不规则的光谱响应。图1(a)给出了中心波长为800 nm的理想10 fs-FWHM(z大半高全宽)高斯脉冲的二次谐波d-scan迹线。在这个模拟中，根据塞米尔方程计算了BK7玻璃的折射率，BK7玻璃是可见光和近红外光谱范围内d-scan玻璃楔的常用材料。在图1(b-d)中，我们在谱相位的泰勒展开中加入数值上不同的色散阶数，即群延迟色散(GDD)、三阶相位色散(TOD)和四 ...
带间跃迁的非辐射载流子寿命短，导致自发辐射较低，因此在QC器件中实现毫瓦的超发光(SL)功率是具有挑战性的。在2 mm长的法布里-珀罗腔中用湿蚀刻面代替一个镜面，在10 K下的峰值光功率为25 μW。光功率不足阻碍了这种光源的实际应用。虽然存在强大的宽带QC激光器，但激光引起的长相干长度会降低OCT系统中的图像分辨率。zui近，通过采用带有Si3N4抗反射涂层的圆形湿接后面和17°倾斜劈裂前面，在250 K下实现了~10 mW的峰值SL功率。然而，这些发射器的长度为8毫米，这限制了这些设备的紧凑性。这一限制限制了实现更长的器件产生更高的SL功率，因为z大可达到的SL功率随着器件长度的增加近似线 ...
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