：首先，红外辐射波段位于不可见区，而普通光学玻璃对2.5u以上的光波不透明，因此在材料的选择上自由度很小。在设计时除了要选择透红外波段的材料，还必须考虑材料的机械能、应满足的尺寸等，这就使透镜系统在红外光学系统中的应用受到一定的限制，而反射式和折反射式光学系统占有较大的比例。同时，光学系统的结构应尽量简单，以减少能量的损失。其次，红外光学系统的接收器不是人眼或胶片，而是光电探测器。因此，光学系统的性能以它和探测器匹配的灵敏度、信噪比为主要评价依据，而不是单纯考虑光学系统的分辦率。第三，由于红外辐射波长较长,相应的衍射极限较低。早期的红外探测器分辨率低，对光学系统的像质要求也相应较低。但随着红外 ...
为内转换的非辐射过程。从S1电子态，分子通过辐射或非辐射过程回到基态。图1表示了在这些能级中发生的不同发光现象。荧光是分子(荧光团)通过发射可检测的光子(时间尺度为)衰减到基态的辐射过程。荧光发射发生在激发电子能级最低的位置(S1)。这种来自最低激发电子能级的强制发射确保了发射光谱保持不变，并且与激发波长无关。由于振动弛豫和内部转换中的能量损失，发射的荧光光子的能量较低(即发射发生在比激发更长的波长)。这种发射波长的位移称为斯托克斯位移。另一个主要发光过程，磷光，通过被称为系统间交叉(ISC)的过程发生在激发时电子能量跃迁到三元态能级(T1;T2;:::;Tn)。三重态的电子具有平行自旋，这些 ...
核聚变、同步辐射加速器等大科学工程中。正在兴起的飞秒激光微纳精细加工技术，也正是利用了飞秒激光超高峰值功率这一特点，在晶格热传导过程还来不及发生时，飞秒激光已经在微纳尺度内完成去除物质或使其改性的物理过程后，扬长而去。图1.飞秒激光器外观图纸三、飞秒激光的波长当前由飞秒激光器直接输出的波长主要集中在0.8-1.5um的近红外波段，但是由它激发而产生的飞秒激光脉冲激光却覆盖了从X射线到太赫兹这一广阔领域，利用强飞秒激光和电子束相互作用的汤姆逊散射效应，可以产生相干的硬X射线，波长达0.4Å。飞秒强激光与惰性气体原子相互作用而引发的高次谐波，可获得软X波段的相干辐射，波长可覆盖十纳米至几纳米。飞秒 ...
斯频率下的新辐射ωaS = 2ωp−ωS 。CARS是由被称为四波混合的光学参量过程产生的，在这个过程中能量在光场之间交换。这与SRS相反，SRS是光场和样品之间的能量传递过程。这解释了为什么如果Δω不匹配样品的振动频率，因此不受非共振背景的影响，SRS不能发生，因为样品没有吸收量子振动能量的本征态。尽管与自发拉曼散射显微镜相比，CARS在成像速度上有很大的优势，但在生物医学研究中尚未被广泛接受。与其他显微镜技术相比，CARS由于样品的电子响应和相干信号相加引起的非共振背景信号的困难而不能直接解释图像。CARS显微镜的特定限制是：空间干扰造成的图像失真•光谱干扰造成的光谱失真•信号对目标物种浓 ...
可以反射电磁辐射。因此，优选的调制器是谐振波克尔电池。在这种情况下，一个小的非线性晶体的电容，结合一个精心选择的电感，形成一个谐振“坦克”电路，其选择的频率是感兴趣的调制频率。电感/电容槽电路的谐振频率可根据公式计算图1.A用于高频调制的波克尔谐振腔示意图。B包括调制器的偏振光学原理图。偏光器的传输是由施加在磷酸钛铷(RTP)非线性晶体上的电压决定的。C显示器电压(黄色)和激光脉冲序列的示波器迹显示20 MHz调制，调制深度高。其中L和C分别表示所选电感和晶体自电容。在谐振频率处，电路的阻抗变得几乎无穷大，这意味着在输入功率相对适中的情况下，可以通过电容(非线性晶体)获得高电压。这是非常可取的 ...
探测和操纵的辐射。光源复杂且效率低下，通常基于超快激光器。探测器也同样复杂。理论上，低频拉曼，即具有太赫兹位移的拉曼，可以很容易地得到相同的数据。但实际上，随着拉曼位移的减小和强度的增大滤光片的阻塞特性使信号衰减，即使是微弱的宽带放大自发辐射也使背景噪声呈急剧的非线性增加。这限制了大多数拉曼系统使用传统拉曼技术捕获<200 cm-1的低波数拉曼信号。因此，低频拉曼需要在波长阻断和辨别效率上有一个量子飞跃，即滤波器具有更尖锐的截止特性和更窄的带宽。一种基于感光玻璃的新型体全息光学光栅解决了这一问题。这些滤光片用于清除激光输出的谱展，然后有效地对信号进行滤波以消除瑞利散射激光。因此，基于这些 ...
、IR(红外辐射)等)、质谱法、传感器法、x射线光谱仪、LIBS(激光诱导击穿光谱)等，每种方法在探测炸药时都有其不可避免的缺点。例如，太赫兹光谱的优势是由不同的爆炸物质在太赫兹波段的吸收特性不同决定的，有了这一特性，就可以进行爆炸物的探测和鉴定。太赫兹对非金属和非极性介电材料具有较强的穿透能力，可以探测到隐藏在这些材料中的炸药。太赫兹能量较弱，对生物组织无害，可实现生物材料的无损检测。但该技术的缺点是水分子对太赫兹的吸收能力很强，会限制检测范围。此外，太赫兹探测器装置结构复杂，体积大，制造成本高。拉曼光谱的优点是分析速度快、重复性好、精度好、波峰清晰、无需必要的预处理和无损。拉曼光谱的主要局 ...
来研究固体的辐射损伤。如果您对椭偏仪相关产品有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-56.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等；可为客户提供完整的设备安装，培训，硬件开发，软件开发，系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniontech.com了解更多的产品信息，或直接 ...
互作用。电磁辐射与磁化体的微妙相互作用已经在磁光成像中得到了很好的利用，这成为20世纪观察磁性微观结构的主要方法。在磁光学中，光的偏振面在反射(克尔效应)或透射(法拉第效应)时的小旋转被用来映射磁化。磁光记录是基于相同的效果。这种方法允许在测量过程中施加外部磁场而不影响探针，如果要研究磁化动力学，这是一个明显的优势。磁光技术的空间分辨率受衍射限制，但研究人员经常低估光学显微镜的能力:分辨率几乎可以比波长小一个数量级。在比较不同的显微技术时，应该记住，有用的空间分辨率是由信噪比以及光斑大小或相互作用长度决定的。定量的、“与平台无关”的表征手段可以从作为空间频率函数的信噪谱中获得(例如，在具有相对 ...
，或者所使用辐射光 源的质量，而辐射光源的相干特性则是干涉仪精度和使用灵活性的决定因素。2.干涉波干涉仪可直接测量由于光学系统畸变、光学元件制造产生的缺陷，以及材料的非均匀性等所产生的波前变形，通过测量电磁波的复振幅分布来实现，而复振幅的测量则是通过将变形波前与理想波前进行混合的互相关完成。波形表示电磁波的复振幅，干涉波的振幅相同，当两束波的相位相差π时，振幅恰好相互抵消；当两束波的相位相同时，合成波的复振幅是单一波束振幅的2倍。如下图2.1所示。2.1复振幅的合成2.2明暗条纹对比度由于光强便于探测，一般用强度来表示对比度。上式Imax为两束相干光同相时振幅的时间平均；Imin为反相时 两束 ...
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