。这已经在高数值孔径显微镜系统、定位显微镜中实现，并用于提高STED激光聚焦的质量。三、PSF应用对液晶空间光调制器的要求1.光利用率对于这个应用来说，SLM将光学损失降到最低是很重要的。PSF工程使用SLM来操纵显微镜发射路径上的波前。在不增加损失的情况下，荧光成像中缺乏信号。使用具有高填充系数的SLM可以最大限度地减少衍射的损失。Meadowlark公司能提供标速版95.6%的空间光调制器，分辨率达1920x1200，高刷新率版像素1024x1024，填充因子97.2%和dielectric mirror coated版本（100%填充率）。镀介电膜版本的SLM反射率可以做到100%，一级 ...
中红外激光治疗传输接头设计Refer：Anwer, Atif & Ali, Syed Saad & Meriaudeau, Fabrice. (2016). Underwater online 3D mapping and scene reconstruction using low cost kinect RGB-D sensor. 1-6. 10.1109/ICIAS.2016.7824132.上图是水分子在10nm-10mm波段间的吸收峰图。从该图中可以看到，近红外到中红外波段，在3um附近，水分子对于光能量有强烈的吸收，这可能和水分子的振转结构有关系。借助3um波段的水 ...
极限(使用高数值孔径物镜的激发波长的大约一半)决定的。因此，在现代微拉曼装置中，当使用可见范围内的较短激发波长时，可以实现的较小探测尺寸约为200 nm。然而一些因素，如非理想光学通常导致SR接近半微米或更高。一般来说，有几种方法可以用来增强拉曼信号。直接的方法是将激发波长调谐为被探测材料的一个光学跃迁能(主要是光学带隙)，也被称为共振拉曼散射(RRS)。在那里，由于强光学吸收，拉曼散射信号可以增强几个(通常是两个)数量级。此外，由于振动和电子运动的相互作用改变了拉曼选择规则，可能会出现新的声子模式，而这些模式在非共振拉曼光谱中是不存在的。有趣的是，由于强烈的激子效应，RRS在二维半导体中起着 ...
400μm、数值孔径为0.22的光纤耦合，通过调节LD的温度获得LD的中心输出波长。来自LD的泵浦激光通过准直和聚焦透镜重新聚焦在激光晶体的两个端面上，准直和聚焦透镜的焦距分别为35 mm（准直透镜）和75 mm（聚焦透镜）。泵浦点（直径 857.1 μm）放置在 Tm,Ho:YAP 晶体的输入表面。在1.9–2.2 μm 处涂有30%（5%、7%、10%、20%、25%、30% 和 35%）透射率的平面镜是激光器的输出耦合器 (OC)。曲率半径为 300 mm 的平凹镜 (M2) 在 790-798 nm 处镀有高透射率 (T > 98.0%) 镀膜，两面镀膜为 1.9-2.2 μm凹 ...
与入瞳直径或数值孔径有关，受像差影响很小，所以分辨率不适宜用来评价高质量的小像差系统的像差。对于大像差系统，分辨率作为的像质指标有时也不甚适宜。因为像差主要导致能量分散，直接影响线条的清晰度，对分辨率的影响则并不显著。因分辨率与成像清晰度之间并无必然的联系。此外，实际检验条件常与瑞利原始条件不符，使瑞利规定的分辨率不能很好地反映光学系统的质量。首先，各种光能接收器分辨亮度对比度的能力有差别，如人眼在照度良好、界线清楚的情况下能分辨1∶0.95的亮度差别；其次，瑞利的规定是对两个相等亮度的自身发光点而言的，并且除两个发光点外是没有背景亮度的，这也往往与实际情况不符。所以分辨率是一个不很确定的量， ...
IRF物镜的数值孔径都比较大，会有比较好的光子收集效率。（7）EMCCD或sCMOS相机。相机要在可见光范围内有较高的量子效率、较高的帧速、较低的噪声。图2.PALM成像效果蛋白的激活和漂白通常需要多种窄线宽激光器。法国Oxxius激光器生产厂商则提供了这样的合束激光器解决方案，专门为生物视觉领域设计。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商，产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等；可为客户提供完整的设备安装，培训， ...
，可以使用高数值孔径（NA）的水浸或油浸物镜。然后，光在前向被收集并重新聚焦到光电探测器上。为了确保收集效率，建议使用油浸式物镜。在本案例中，使用了一个60X 1.2 NA的水浸式物镜（UPLSASP 60XW，奥林巴斯）。一旦光线被聚光器收集，在经过光学过滤器阻挡调制光束后，它就被重新聚焦到光电二极管上。来自光电二极管的信号然后被送到锁相放大器（根据光电二极管的配置，可能需要一个前置放大器/跨阻抗放大器）。锁相放大器将信号与本地振荡器混合，并将调制频率的交流信号转换为直流输出。然后，它被送到数据采集系统，形成图像。在这个应用中，Hamamatsu S3994-01与一个自制的跨阻抗放大器配对 ...
的光学参数是数值孔径和倍率，它影响系统的分辨率、像面照度和成像质量。数值孔径定义为显微物镜物方介质的折射率 n 和物方孔径角正弦之乘积，用符号 NA来表示，即(1) 显微物镜的分辨率δ显微物镜的分辨率是以它能够分辨开两点的较小距离δ来表示的，计算公式为：当被观察体本身不发光，需要其他照明光源时，随照明条件的不同，计算公式将有所变化。根据阿贝的研究，对物体进行斜人射照明时，较小分辨率为：由以上公式可见，对于一定波长的单色光，在像差校正良好的情况下，显微镜的分辨率完全曲物镜的数值孔径决定。数值孔径越大，分辨率越高。当物方介质为空气时，物镜较大的数值孔径为 1，一般只有 0.9 左右。而在物体和物镜 ...
率和0.55数值孔径(NA)的保偏尼康LU-Plan EL WD物镜聚焦。这允许一个≈10毫米的高工作距离，这是必要的，由于空间限制，第二个相等的物镜使光再次平行。在法拉第几何中，第二个物镜被放置在样品的后面。反射光的偏振变化通常低于0.1◦，因此需要高灵敏度的检测机制。这是通过平衡光桥检测，其中包括一个沃拉斯顿棱镜和两个光电二极管。这两个信号进一步数字化，并与锁相放大器相减。在极面和法拉第几何中，磁场是由一个围绕物镜的线圈提供的。每个极面鞋上都有一个小孔，可以透射聚焦的光。它们对样品上激光光斑周围200 μm范围内的面外场强的影响约为1%，因此对于我们的目的可以忽略不计。由于在目标位置的磁场 ...
倍率为60，数值孔径为0.70，工作距离约为2.5 mm。为了在切割边缘平面上获得尽可能小的激光光斑直径，必须确保显微镜物镜的整个孔径均匀照射。因此，光束在离开二极管激光器后用望远镜加宽。样品上的光强可以借助中性密度滤光轮来控制。测量时使用的探测激光功率约为10μW。激光在到达样品之前被格兰-汤普森棱镜线偏振。光从样品表面反射后，偏振面旋转克尔角θK，用沃拉斯顿棱镜将反射光分成两束正交偏振光束，用差分放大器测量相应的光强差来检测。该差分信号与克尔角成正比，因此也与砷化镓导带中的自旋极化成正比。铁磁触点的磁化以及GaAs中的自旋系综可以用两个电磁铁来操纵，这两个电磁铁位于低温恒温器外部，样品位于 ...
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