涉腔，并随着光程长度的变化，随之产生空间变化的干涉条纹。由此产生的干涉图样的条纹间距和相位都与入射光的波长有关，因此分析它们的结构可以精确地确定激光波长。图1 斐索波长计原理示意图波长的粗略估计可以直接从条纹间距得到，其绝对精度为百分之一。可以通过条纹图样的相位来进一步改进这一初步估计。在不牺牲绝对精度的前提下，采用不同自由光谱范围(FSRs)的多个标准具来细化波长的测量。MOGLabs FZW系列波长计使用了四个这样的标准具，使得zui终的FSR达到7.5 GHz，测定波长的绝对精度达到107分之一。图2 准直的单色激光和菲索标准具在成像探测器上产生干涉图样。波长是通过结合四种不同标准具的条 ...
有亚纳米空间光程灵敏度。 这些属性使 SLIM 非常适合在载玻片上成像病毒颗粒的挑战性任务。 图2c说明了与传统相差显微镜相比，SLIM 中对比度的显著提升。（3）分辨率提升：由于成像系统的分辨率只有约335nm，而本文所用的单个病毒的平均直径小于150nm，所以需要通过估计系统的PSF,使用结合TV正则化的迭代Rochardson-Lucy算法做解卷积提升分辨率。（4）机器学习。将病毒检测任务转化为语义分割问题，给定包含多个病毒颗粒的输入SLIM图像，利用训练的模型预测每个像素的概率分布，即这个像素属于5类之一的机会，这5个类分别是背景、SARS -CoV-2、H1N1、HAdV 和 ZIK ...
个样品的定量光程长。其主要特点有：（1）图像无散斑，可实现0.3nm的空间灵敏光程测量。（2）采用同轴干涉，可实现0.03nm的时间灵敏光程测量。原理解析：（1）SLIM装置。SLIM通过在商业相衬显微镜的输出像面附加一个额外的空间光调制模块完成(如图1a所示)。傅里叶透镜L1将商业相衬显微镜中包含相移环的物镜出瞳成像到反射式液晶相位调制器(LCPM)表面上，LCPM上的模式精确匹配相位环图像的大小和位置，从而精确控制像场的散射和非散射分量之间额外的相位延迟。具体来讲，相衬显微镜让样品的散射光和非散射光之间产生π/2的相移，而随后的空间光调制模块以π/2为增量，进一步的增大相移量，并记录下每一 ...
出波前之间等光程的Malus-Dupin定理 。此外，对于制造问题，应考虑面型的表面连续性。光束转换器的发展路线为从输入和输出光束保持平面波前且辐照度旋转对称分布到更一般的非旋转对称的情况，从近轴近似到非近轴情况。其中突出的理论有适用于近轴或小角度近似的最优传输 (optimal transport, OT) 理论，非近轴情况下设计问题用类型的非线性偏微分方程描述等。当前不足：当前缺少适用于非近轴情况，输入和输出均为复杂波前的自由曲面透镜设计方法。文章创新点：基于此，北京理工大学的Zexin Feng(第一作者)和Yongtian Wang(通讯作者)等人提出了一种新的基于迭代波前裁剪 (it ...
经历了更长的光程。然而，如何充分利用光吸收来选择合适的荧光成像窗口仍未明确。共聚焦和光片显微镜等与宽场显微镜相比，引入针孔的扫描共聚焦显微镜不可避免地浪费了有用的信号并延长了成像持续时间。光片激发总是对样品的透明度提出很高的要求。因此，仍然迫切需要时空分辨率高、穿透力强、操作简便的显微镜。文章创新点：基于此，浙江大学的Zhe Feng(第1作者),Jun Qian(通讯作者)等人考虑生物组织内占很大比重的水的吸收作用，通过仿真和实验证明吸收对背景信号衰减的积极作用不应该被忽视，并根据水的吸收峰，重新完善并拓展了NIR窗口的划分。(1) 用蒙特卡罗方法模拟生物组织中的NIR光子传播，并创新性地提 ...
CFB内部的光程差，这种光程差取决于离中性轴(neutral axis)的平均距离，可以通过扭曲纤芯的排布来让其最小化。然而，这样的光纤难以制造，并且只有数百纤芯。技术要点：基于此，德国德累斯顿工业大学(TU Dresden)的Robert Kuschmierz等人提出了一种无需空间光调制器这样的大器件完成像差校准，利用衍射光学元件(DOE)、相干光纤束、神经网络的结合，实现直径小于0.5mm，分辨率约1um的超细内窥镜。(1)利用CFB的记忆效应，使用静态的DOE(双光子聚合光刻(2-photon polymerization lithography)制造)替代SLM的动态调制来补偿畸变。( ...
冲，谱相位是光程(P) 的函数：方程（8）的色散项用P表示为：一个重要的补充表达式将 GDD 与脉冲持续时间联系起来：如图14 所示为每一阶项的色散效应。偶数阶色散项引起脉冲的对称展宽，比ϕ2高阶的奇数阶色散项引起脉冲扭曲变形。根据符号的不同，在脉冲的前边缘或后缘边添加一个振铃（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一个说明性的例子，其中列出了增加 GDD 量对不同时间长度脉冲的影响，具有 800 nm光源的典型多光子显微镜可能具有高达 4000fs2的 GDD。这个量的GDD 将导致160-fs 脉冲展宽到174.4 fs。甚至10-fs 脉冲会展宽到 1109.1 f ...
率变化，因此光程长度会发生变化，这与施加的电场成正比。因此，从晶体中射出的光场的相位取决于所施加的电场。常见的体相位调制器是横向调制器，如图 1 所示，它由平行电极之间的电光晶体组成。这些调制器在电极之间产生大电场，同时提供长的相互作用长度，在其中积累相移。通过在电极之间施加电压 V 获得的光学相移 由下式给出其中是自由空间波长，d 是电极间距。 电光调制器常用的品质因数是半波电压 。 它被定义为产生 180° 电光相移所需的电压。 代入前面的等式得到需要注意的是，相位调制光束的特性与任何其他相位调制载波的特性没有任何区别。重要的是，相位调制不能与频率调制分开。周期信号的瞬时频率定义为信号总 ...
上，以便调整光程差，进而获得多组干涉图样。根据获得的干涉图组，分析情况获得三维相位轮廓。调整在LCOS上加载电压，获得从0到255灰度值的图案，（a）图为在LCOS上观测的图像。可得到对应的干涉图样，（b）图为LCOS的干涉图。可看出单张干涉图出现扭曲，说明液晶的相位调制不是线性的。可在改变光程的步进扫描中获得一组干涉图样，进而计算三维相位轮廓，表征LCOS液晶受电压变量和相位变量的关系。然后可以调整电压变量的增量关系来获得LCOS的灰度值和相位改变量的线性关系。采用白光干涉，可获得对比度高的干涉条纹，与窄带激光干涉相比，白光干涉可以定位零级条纹，消除2p相位的误差，更精确判断液晶的相位改变量 ...
需要足够小，光程足够长。如果激发光斑较大，可能还需要更换大通光口径和大数值孔径的物镜。上图中起偏器和半波片置于反射镜之后，因此到达样品表面的激发光偏振态会很纯正。图3第三种利用低通滤光片替代了上述两种方案中二向色镜和反射镜的功能。倾斜滤光片式测量光路的光路原理图如图3所示。激发光由反射镜斜入射到以较小角度（0°-2°）倾斜放置的低通滤光片上，长波段的激发光被反射到显微系统物镜中聚焦到待测样品表面，短波段二次谐波依然通过该物镜收集并同轴透过低通滤波片入射到光谱仪中。由于系统空间的原因，其起偏器和半波片放置在反射镜前，检偏器仍放置在光谱仪前。与利用二向色镜不同，二向色镜90°改变光路，其表面镀的介 ...
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