缘视场走过的光程不同，聚焦点则不同。换句话可以说是中心离镜头近，周边离镜头远，则中央与边缘不能同时清晰，偏离现象随着视场的增大而增大。四、消除场曲的方法1. 弯曲像面(比如拍团体照片时，人的占位安排成弧型)2. 设计时，采用两组适当折射率的透镜组3. 应用在相机上时，即在距离较长的中间安放光圈使用光束分析仪可以在成像位置观察到光斑的形状，我们可以通过在成像面进行前后移动光束分析仪来观察其中心视场与边缘视场是否能在成像面的位置一定时，同时保持清晰来判断其有存在较大的像场弯曲。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
和光束的不同光程长度等部件引入。在基于超快激光的TDTR和FDTR中，通过Vout信号在零延迟时间内保持恒定，可以方便地校正仪器相位。对于基于连续波激光的FDTR，一种通常采用的方法是在EOM之后分离一部分泵浦光束，并将其发送到与主光电探测器相同的参考光电探测器，如图1所示。请注意，这里的“相同”不仅指相同的检测器模型，还指相同的操作参数，如施加的反向偏置、入射光束强度和激光波长，所有这些都会影响检测器引入的相移。此外，EOM检测器和参考检测器之间的光程长度也应等于从EOM到样品和从样品到探针检测器的光程长度之和。在这种情况下，主检测器的信号将是φ1 = φtherm+ φinstrum，而参 ...
果像差引起的光程差，即波像差为W，那么对于一个像差很小的光学系统来说中心点亮度S.D.与波像差W之间有相对简单的关系，即S.D.=1- k^2 ¯(W^2 )利用这种关系和上述S.D. >= 0.8的判据，就可以决定像差的最佳校正方案和像差的公差。Strehl提出的中心点亮度S.D.>= 0.8的判据是评价小像差系统成像质量的一个比较严格而又可靠的方法，但是缺点是计算起来相当复杂，不便于实际应用。瑞利判断瑞利判断：实际波面与参考球面之间的最大偏离量，即波像差不超过1/4波长时，此时实际波面可认为是无缺陷的。该判断提出两个标准，即：有特征意义的是波像差的最大值；波像差最大值的容许量不 ...
计可以在Z短光程的基础上实现高分辨率，高视场亮度的效果。4.工作距离物镜的工作距离是指显微镜准确聚焦至样品表面后，待测样品表面与物镜的Z前端表面之间的距离。物镜的放大率越高，工作距离越短。使用时，待测样品应位于物镜的一到二倍焦距之间。因此，它和焦距是两个不同的参数，显微镜调焦的步骤实际是在调节物镜的工作距离。在物镜数值孔径一定的情况下，工作距离短，孔径角则大。数值孔径大的高倍物镜，其工作距离小。5.分辨率分辨率是指能清晰的分辨待测样品表面两点间的Z小距离，通常用d表示。分辨率决定了显微镜分辨样品上细节的程度。显微镜的物镜是使物体放大成实像，目镜的可以让物镜的实像再次放大，所以目镜只会放大物镜能 ...
据费马原理，光程（OAA’0’)应与(OBB’0’）相等，即故有 （a）以O点为中心，OA为半径做圆弧，交光线OB于点E。因dU极小，从∆ABE可得 （b）同理，在像方可得 （c）将（b）和（c）带入公式（a），得因A’和B’分别是A和B的完善像，根据费马原理，其间的光程各为极值，即δ(AA’)=δ(BB’)=0,因此光程(AA’)和(BB')各为常数,二者之差也为常数，该常数可用一条沿光轴的光线来确定。对于这条光线，U=U'=0,故该常数为0,由此得这就是正弦条件。这是光学系统对垂轴小面积成完善像所需满足的条件。或者说，当轴上点能以宽光束成 ...
两路光束由于光程差会产生一条干涉条纹，通过所谓的条纹计数法即可得到被测位移的大小）。这是一种直流光强检测的方法，对激光器的频率稳定度和测量环境要求很高，其中光学元器件是造成元器件的非线性误差的重要因素之一，原因一般为安装调试复杂，还有调整内部玻片的角度，而且单频干涉原理下抗干扰能力不强，受环境影响较大。零差干涉仪示意图2 激光外差干涉：外差干涉法是较为流行的一种检测方式，其原理同样基于迈克尔逊干涉仪，但采用一定频差f的双频光束作为载波信号的干涉仪，也就是所谓的双频干涉。其原理为当激光探测到一个物体的位移时，由于多普勒效应，被物体散射或反射的光的频率将会发生多普勒频移，即物体的位移对光进行了 ...
考光路不同的光程差，产生干涉现象。而除了光路长度的改变，在恒定路径下激光波长的改变也会导致信号的干涉调制。通过激光器控制扫描波长，控制引入多个波长变化，这样避免了静态状态下的相对误差。这种方法称为“干涉光谱学”。“干涉光谱法”与饱和吸收室(GC)结合使用可以实现绝对距离的测量。昊量光电最新推出的皮米精度位移干涉仪quDIS通过将可调激光器的频率锁定到F-P干涉仪的的谐振频率上，将干涉仪的位移测量转换为频率变化的测量。当F-P腔长在变化时，其谐振峰的频率也在发生变化，通过测量初始腔长，初始频率和频率变化，就可实现测量腔长。可调激光器的频率变化可通过与一个稳频激光器进行拍频来测量。因这种方式将位移 ...
反射和折射，光程差相同的同频光会发生干涉。光程差引起的相位差使投射光强和反射光强遵从干涉强度分布的公式，即艾里公式。测量反射光强可测量d的大小，这就是光纤法珀腔压力传感器的基本原理。而从结构上来看，法珀干涉仪的结构如下图所示：上图的结构解释，G_1和G_2是两块相互平行的高反膜，间距依然设为d，反射光强I_R由入射光强I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波长和板间物质折射率所决定，同样可以由此得到透射光强。相比与原理，光纤法珀腔传感器的结构更加复杂，受影响的因素更多。二、光纤法珀传感器的分类光纤法珀传感器自被发明以来，体积逐渐减小、应用领域逐渐扩大。根据一些细微的差异，可将光纤法珀传感器分为以 ...
L/c，即在光程差为n*2L（n为整数）的两个光束之间获得完全相干性。如果您只有一个频率，则相干长度是无限的（即忽略此模式的频谱宽度，否则会限制相干长度）。如果您有两种模式，相干性会和谐变化（如正弦曲线）。激光器中的模式越多，具有良好相干性的区域就越短，但周期仍然相同。您可以通过设置迈克尔逊干涉仪来尝试这一点，并从相等的臂长开始，此时相干性很好。然后增加一只手臂的长度，直到条纹完全不可见。这应该发生在略小于2L的光程差（光程差是臂长差的两倍）。如果激光只有两种模式，则条纹的零可见度应该恰好发生在2L处。现在继续增加光程差，直到达到4L（臂长差为2L）。由于光束之间恢复相干性，您应该再次清楚地看 ...
衍射光之间的光程差为其波长的整倍数，即它们同相位，则满足了相干增强的条件，发生布拉格衍射。上式称为布拉格方程。根据该方程，只有当光束的入射角为布拉格角时，各衍射光在声波面上才能达到同相位，发生相干加强，实现布拉格衍射。3，拉曼-奈斯衍射与布拉格衍射的区分标准从外界条件分析，产生拉曼-奈斯衍射的超声波频率小，声光互作用长度短，光波入射方向与声波传播方向垂直，在声光介质的另一端，对称分布着多级衍射光。而产生布拉格衍射的超声波频率大，声光互作用长度长，光波入射方向与声波传播方向的夹角要求为布拉格角，在声光介质的另一端，只存在 0 级和+1 级(或-1 级)衍射光。定量区分两种衍射类型，可以引入参数 ...
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